Столкновения обратные

Следовательно, эффективное сечение столкновения обратно пропорционально g. [c.73]

Существование силы притяжения между молекулами неизбежно вытекает из доказанной для всех газов способности сжижаться. Действительно, одновременное существование рядом в одном сосуде капельно-жидкой и парообразной фазы одного и того же вещества при одинаковой температуре и одинаковом давлении объяснимо только в том случае, когда между молекулами, наряду с силой, отбрасывающей их при столкновениях обратно, действуют еще силы притяжения [25]. [c.252]

Так как скорости VJ, Уз у . Уз относятся к столкновениям, обратным по отношению друг к другу, то о (2) = а (2). Из (3.14) и (3.16) получаем [c.79]

Число столкновений, которые молекула г-й группы испытывает в единицу времени, равно обратной величине времени ее свободного пробега, т,-. Поэтому скорость их убывания из-за столкновений [c.193]

О Обратный случай поведение небольшой примеси тяжелых частиц в легком газе наша теория описать не может, ибо формулой (9.6) предполагается, что каждое столкновение существенно меняет скорость частицы. Тяжелая же частица при столкновении с легкой будет менять свою скорость мало. В этом случае не годится и формула (9.11). [c.198]

Бремя т, в течение которого длится столкновение (т. е. h меняется от О до А и обратно до нуля), равно [c.50]

В оригинальной работе Тода было получено решение в терминах эллиптических функций. Впоследствии на основе метода обратной задачи рассеяния была построена полная теория. В частности, получены Л -солитонные решения и показано, что солитоны обладают свойствами частиц — после встречного столкновения сохраняют первоначальную форму [70]. [c.151]

Тепловое ионизационное равновесие. Формула Саха. При достаточно высокой температуре (когда химическое соединение уже полностью диссоциировано) столкновения атомов газа приводят к их ионизации. При этом часть атомов распадается на положительный ион /1 и электрон е. Одновременно с этим происходит и обратный процесс рекомбинации, в ходе которого ион и электрон соединяются в нейтральный атом. При равновесии оба эти процесса идут с одинаковой скоростью. Уравнение реакции имеет вид [c.199]

При выходе волны нагрузки или волны разгрузки на поверхность тела или при столкновении двух волн напряжений наблюдается явление отражения волн, при этом зарождается отраженная волна нагрузки или разгрузки, распространяющаяся с конечной скоростью в обратном направлении по предварительно напряженной области. Образуется [c.70]

Первая попытка объяснить высокую электропроводность металлов была предпринята Друде (1900), который предложил рассматривать электроны как свободные, испытывающие мгновенные столкновения с ионами (точнее, с их непроницаемыми сердцевинами), а в промежутке между столкновениями, не взаимодействующими ни с ионами, ни с электронами. Вероятность столкновения в единицу времени обратно пропорциональна времени релаксации X (времени свободного пробега), которое не зависит от пространственного положения электрона и его скорости. В состояние теплового равновесия электроны приходят только благодаря столкновениям. [c.41]

При наличии столкновений уравнение (3.62) дополняется членом, описывающим эффект столкновений в виде силы трения, пропорциональной разности волновых векторов начального и конечного состояний и обратно пропорциональной времени релаксации X (приближение времени релаксации). В этом случае [c.89]

С. А. Новиков, Ю. И. Тарасов, 1962) привело к экспериментальному обнаружению ударных волн разрежения, возможность которых следует из отрицательности кривизны адиабаты разгрузки (d p/dV <0). В экспериментах, описанных в последних двух статьях, при столкновении встречных волн разрежения, обусловленных обратным фазовым превращением в железе, наблюдался гладкий откол металла, что свидетельствует об очень малой толщине ударных волн разрежения из-за чрезвычайно высоких скоростей обратного фазового перехода е а. Эти исследования явились доказательством существования ударных волн разрежения у веществ, имеющих точки излома на ударной адиабате. [c.274]

Одной из важнейших и характернейших особенностей сильных взаимодействий является их ярко выраженный резонансный характер. Сечения рассеяния адронов, как правило, не монотонно изменяются с ростом энергии, а имеют многочисленные отчетливые резонансы. Из теории ядерных реакций мы знаем, что резонансам в сечении соответствуют нестабильные состояния. Согласно (2.54) среднее время жизни такого нестабильного состояния обратно пропорционально энергетической ширине Г-резонанса. Поэтому исследование резонансных столкновений в значительной мере является исследованием спектра масс и структуры нестабильных адронов. В этом пункте будут изложены основные экспериментальные данные об адронных резонансах, методы их обнаружения, распадные свойства резонансов. [c.363]

Заменив в этой формуле ускорение на силу, деленную на массу, == FIM, получим, что интенсивность тормозного излучения при кулоновском столкновении частицы с заряженным центром обратно пропорциональна квадрату массы частицы и прямо пропорциональна квадрату заряда рассеивающего центра. Отсюда прежде всего следует, что если радиационные потери и важны, то только для электронов, но не для тяжелых частиц. Например, радиационные потери для протонов в (Мр/т) 3 10 раз меньше, чем для электронов. Далее, если в ионизационные потери основной вклад дают столкновения налетающей частицы с атомными электронами, то радиационные потери, наоборот, обусловлены столкновениями с ядрами. Действительно, излучение при столкновении с ядром в больше, чем при столкновении с электроном, а число электронов лишь Б Z раз больше, чем ядер. [c.444]

Чтобы убедиться в том, что налетающие на цепочку под достаточно малыми углами частицы будут отражаться от нее, рассмотрим сначала обратную задачу о движении частиц, испущенных из узлов цепочки. Ограничимся простейшей моделью, в которой на испущенную из узла частицу действует только кулоновское поле ядра соседнего узла. В такой модели угол вылета частицы из цепочки будет следующим образом выражаться через параметр р столкновения частицы с ядром (рис. 8.15) [c.460]

Интересным свойством нейтронов является их способность отражаться от различных веществ. Это отражение не когерентное, а диффузное. Его механизм таков. Нейтрон, попадая в среду, испытывает беспорядочные столкновения с ядрами и после ряда столкновений может вылететь обратно. Вероятность такого вылета носит название альбедо нейтронов для данной среды. Очевидно, что альбедо тем выше, чем больше сечение рассеяния и чем меньше сечение поглощения нейтронов ядрами среды. Хорошие отражатели отражают до 90% попадающих в них нейтронов, т. е. имеют альбедо до 0,9. В частности, для обычной воды альбедо равно 0,8. Неудивительно поэтому, что отражатели нейтронов широко применяются в ядерных реакторах и других нейтронных установках. Возможность столь интенсивного отражения нейтронов объясняется следующим образом. Вошедший в отражатель нейтрон при каждом столкновении с ядром может рассеяться в любую сторону. Если нейтрон у поверхности рассеялся назад, то он вылетает обратно, т. е. отражается. Если же нейтрон рассеялся в другом направлении, то он может рассеяться так, что уйдет из среды при последующих столкновениях. [c.549]

Найдем количество молекул сорта о, которые в результате столкновений в элементе объема г, ёг получают скорости (Ус, ёУа). Такие столкновения называют обратными. Повторяя вышеприведенные рассуждения, можно показать, что [c.17]

Согласно формуле (11-27) I обратно пропорциональна эффективному сечению молекулы о, которое зависит от скорости молекул, так как при одной и той же силе взаимодействия быстрые молекулы испытывают меньшее отклонение от своего пути, чем медленные. Поэтому чем больше скорость молекул, тем больше должна быть сила, вызывающая их отклонения, тем меньше должно быть расстояние между ними при столкновении и, следовательно, тем меньше должно быть расчетное поперечное сечение молекулы. Так как кинетическая энергия молекул -является мерой температуры газа, то а уменьшается с увеличением Т, а средняя длина свободного пробега увеличивается. [c.256]

В 1668 г. Лондонскому Королевскому обществу пришлось объявить конкурс на решение проблемы удара. Правильные ответы прислали математик Д. Уоллес — для центрального удара двух одинаковых неупругих шаров, архитектор К- Рен и... юрист X. Гюйгенс — для упругих шаров. Гюйгенс решил эту задачу еш е в 1652 г., но воздерживался от публикации, не желая огорчать отца, считавшего Декарта непогрешимым. Двадцатитрехлетний юрист показал, что в трактовке Декарта количество движения, которое имеют два тела, может увеличиваться или уменьшаться при столкновении но его величина остается постоянной в ту же сторону, если мы вычтем количество движения обратного направления . Иными словами, сохраняется лишь векторная величина количества движения. Так, философский принцип Декарта о сохранении движения приобрел, наконец, правильное количественное выражение (впрочем, не совсем, поскольку понятие массы все еще остается расплывчатым). [c.77]

После нескольких столкновений с ядрами замедлителя средняя энергия нейтрона оказывается равной энергии тепловых колебаний атомов замедлителя. Распределение энергий нейтрона довольно точно соответствует распределению Максвелла. Сечение упругих столкновений тепловых нейтронов обратно пропорционально их скорости, так что зависимость эффективного сечения o v) для данной скорости V от сечения а(Ур) для наиболее вероятной скорости Up определяется следующим соотношением [c.170]

Горючие газы из камеры сгорания /, подхватывая частицы дисперсного материала, поступающие по течкам 2 из бункеров 3, образуют две направленные встречно струи газовзвеси. После столкновения струи сливаются и выходят через патрубок 4. Однако каждая твердая частица не сразу попадает в патрубок 4, так как по инерции она проскакивает из правой ветви горизонтальной разгонной трубы 5 в левую и обратно, совершая, таким образом, сложное пульсационное движение. [c.51]

Таким образом, для молекул с сечением столкновения, обратно пропорциопальным относительной скорости, в каждой геометрической ячейке достаточно запоминать лишь общее число молекул в этой ячейке и одну скорость, в то время как в общем случае нужно запоминать всю функцию распределения. Если в трехмерном случае для произвольных молекул вдоль каждой скоростной координаты запоминать лишь по 10 скоростей, то в каждой пространственной ячейке нужно запомнить 10 чисел. Следовательно, для псевдомакс-велловских молекул потребную память можно понизить примерно на три порядка. Это делает реальным расчет сложных двух- и трехмерных течений методом Монте-Карло на современных вычислительных машинах. [c.230]

Показать, что вклад в теплопроводность металла из-за элек-трои-электронных столкновений обратно пропорцноналеи температуре. [c.92]

Постепенное расширение трубопровода. Если расширение потока происходит постепенно, тс потери напора значительно уменьшаются. Плавно расширяющийся участок трубы (см. рис. XIII. 10) называется диффузором. При течении жидкости в диффузоре скорость потока постепенно уменьшается, а давление увеличивается. Кинетическая энергия частиц движущейся жидкости уменьшается как вдоль диффузора, так и в направлении от оси к стенкам. Слои жидкости у стенок обладают столь малой кинетической энергией, что не могут преодолевать нарастающего давления, останавливаются и начинают двигаться обратно. При столкновении основного потока с обратными потоками возникают отрыв потока от стены и вихреобразоваийя — явления, которые, как известно, вязаны с потерями н ора. [c.208]

При выходе волны нагрузки или волны разгрузки на поверхность тела или при столкновении двух волн напряжений друг с другом имеет место явление отражения, при этом зарождается отраженная волна нагрузки или разгрузки, распространяющаяся с конечной скоростью йо или Ъ в обратном направлении, образуя область возмущений отраженной волны. Эта область расположена внутри области возмущений соответствующей прямой волны и является вторичной. Она ограничена той частью поверхности тела, где имеется отражение, и фронтом отраженной волны (рис. 3, а) или фронтом отраженной волны и поверхностями фронтов прямых волн (рис. 3, б). Движение частиц тела в области возмущений отраженной волны описывается вектором скорости Уотр и плотностью Ротр напряженно-де-формироВанное состояние — тензором напряжений (а)отр и тензором деформаций (е)отр. Состояние тела в области возмущений может быть упругим, вязкоупругим, упругопластическим и другим и зависит от природы возмущения и физико-механических свойств материала. [c.8]

В реакции резонансного рассеяния (5) в результате столкновения с фотоном и поглощения его атом переходр т из состояния с энергией г в состояние с энергией Затем в результате обратного процесса фотон той же энергиь испускается атомом в произвольном направлении. Taки образом, при этом когерентном рассеянии фотона изменяется направление движения фотона, но не его частота. [c.146]

С другой стороны, хотя температура первого тела и выше температуры второго, по закону Максвелла в первом имеются и молекулы с малыми скоростями, а во втором—молекулы с большими скоростями. Следовательно, в первом теле имеются и молекулы со значениями кинетической энергии, меньшими, чем у некоторых молекул второго тела. При столкновении пары таких молекул энергия передается в обратном направлении, т. е. от второго rasa к первому. Так как движение молекул хаотическое, принципиально можно допустить, что в какой-либо момент у перегородки со стороны более нагретого газа окажутся преимущественно молекулы с малыми скоростями, со стороны менее нлгретого газа— молекулы со скоростями выше средней. В этом случае произошел бы переход тепла от холодного тела к горячему и энтропия такой системы уменьшилгсь бы. Однако мы этого никогда [c.103]

Интересно отметить, что в то время как превращение энергии поступательного движения молекул в энергию вращательного движения и обратно при столкновении молекул итрюисходит весьма быстро, превращение энергии постулательного или вращательного движения в колебательную осуществляется сравнительно медленно. Вообще все процессы обмена энергией, в которых участвуют колебательные степени свободы движения молекул, требуют для своего осуществления оравяительно большого времени, Поэтому при быстрых процессах распределение энергии колебаний молекул будет иным, чем при медленных, т. е. будет отличаться от равновесного. [c.19]

Энергия активации Е — наименьщая энергия (для газовых смесей 85 — 170 МДж/кмоль), которой должны обладать молеку.ты в момент столкновения, чтобы быть способными к химическому взаимодействию. Разность энергий активации прямой и обратной реакции составляет тепловой эффект химической реакции. [c.144]

Декарт же, который был главным противником Ферма, полностью отрицая конечные причины, объяснял преломление совершенно по-другому. Прибегнув к помощи закона столкновения тел, он показал, что сферическое тело, если его бросить под углом в жидкость, должно отклониться от своего пути, а так как он представлял себе лучи света как ряд мельчайших шариков, он отсюда заключил, что, если луч входит косо в другую прозрачную среду, его направление должно измениться. Из этого он получил те же правила преломления, которые показывал опыт. Однако Декарт расходился с Ферма в том, что предполагал, будто лучи света в более плотной среде, например в стекле, движутся быстрее, чем в среде более редкой, например в воздухе, тогда как Ферма установил обратное. Декарту казалось, что лучи движутся в стекле быстрее, чем в воздухе, потому, что стекло оказывает меньшее сопротивление их прохождению, чем воздух, и он пытался дать объяснение этому, исходя из основ своей философии. Этот спор, который в то время велся с величайшим ожесточениела, кажется тем более удивительным, что Декарт же установил, что свет мгновенно распространяется на самые большие расстояния и поэтому не может связываться с понятием скорости поэтому самый вопрос, распространяются ли лучи быстрее через воздух или через стекло, уже был весьма неуместен. [c.100]

Очевидно, что уравнение Лиувилля (32) Lt-инвариантно. Действительно, если знак оператора Лиувилля L изменить на обратный (в классической механике это можно сделать путем инверсии скорости), а также изменить на обратный знак t, то уравнение Лиувилля не изменится. С другой стороны, легко можно показать [18], что слагаемое в уравнении Больцмана, учитывающее столкновения (правая часть в (29)), нарушает Lt-симметрию, так как оно четно по L. Поэтому ранее поставленный вопрос имеет смысл перефразировать следующим образом как можно нарушить Li-симметрию, свойственную явлениям, служащим объектом изучения классической или квантовой механики Наша точка зрения на этот вопрос состоит в том, что динамическое и термодинамическое описания систем в определенном смысле являются эквивалентными описаниями эволюции системы, связанными друг с другом пеупитарпым преобразованием. Разрешите мне вкратце показать, как мы можем приступить к решению этой задачи. Метод, которым я буду пользоваться, был разработан в тесном сотрудничестве с моими коллегами, работаюп1ими в Брюсселе и Остине [20-22]. [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...