Сечение молекулы эффективное

Согласно формуле (11-27) I обратно пропорциональна эффективному сечению молекулы о, которое зависит от скорости молекул, так как при одной и той же силе взаимодействия быстрые молекулы испытывают меньшее отклонение от своего пути, чем медленные. Поэтому чем больше скорость молекул, тем больше должна быть сила, вызывающая их отклонения, тем меньше должно быть расстояние между ними при столкновении и, следовательно, тем меньше должно быть расчетное поперечное сечение молекулы. Так как кинетическая энергия молекул -является мерой температуры газа, то а уменьшается с увеличением Т, а средняя длина свободного пробега увеличивается. [c.256]

Эффективное сечение молекулы [c.206]

Так, для кислорода С = 138 К, для водорода С = = 83 К, для диоксида углерода С = 240 К. Эффективное сечение молекулы [c.226]

Эффективное сечение молекулы 226 Я [c.521]

В общем случае при увеличении относительной скорости молекул эффективные сечения столкновений падают. Так, для молекул со степенным [c.19]

Штарка 300, 400 Эффективное сечение молекул 309 [c.432]

Формула (17.1) неудобна для практического применения, так как площадь эффективного сечения молекул трудно определить непосредственным измерением. Удобнее выразить I через коэффициент динамической вязкости [л. [c.417]

Адсорбция растворенных веществ. Альтернативный путь измерения площади поверхности — использование адсорбции растворенных веществ, например жирных кислот, из растворов [86, 87] Несмотря на то, что площадь поперечного сечения молекулы жирной кислоты в вертикальной ориентации составляет 20,4 А на молекулу, последняя необязательно примет это положение при адсорбции на всех поверхностях и во всех растворителях. Поэтому необходимо вначале, перед проведением измерений площади поверхности, установить природу адсорбции и эффективную площадь, занимаемую молекулой. [c.199]

Если мы говорим, что метеорит обладает эффективным поперечным сечением, мы имеем в виду, что, когда метеорит проходит какое-то расстояние X, он испытывает столько столкновений, сколько молекул содержится в объеме Sx. [c.204]

ЭФФЕКТИВНЫЕ СЕЧЕНИЯ ИОНИЗАЦИИ АТОМОВ И МОЛЕКУЛ ЭЛЕКТРОНАМИ [c.422]

Эффективное сечение определяется расстоянием, на которое сближаются молекулы при столкновении, т. е. расстоянием, при котором сила взаимодействия между молекулами вызывает заметное изменение направления их движения. [c.256]

Если представить соударяющиеся молекулы в виде жестких шариков, то эффективное сечение о будет равно где й = Г1 + Г2, а ri и Гг — радиусы сталкивающихся молекул. [c.256]

Классическая кинетическая теория газов ввела понятие длины свободного пробега, связав его с понятием поперечного сечения сталкивающихся частиц. Атомная физика расширила понятие поперечного сечения и одновременно расчленила его, установив понятие эффективного сечения взаимодействия по отношению к тому или иному конкретному процессу взаимодействия атомов, ионов, молекул, ядерных частиц и т.п. [c.314]

Иногда в научной литературе пользуются понятием приведенного эффективного сечения, которое представляет собой сумму соответствующих эффективных сечений всех атомов или молекул, заключенных в 1 см при температуре 0 °С и давлении 1 мм рт. ст. Так как при таких условиях число молекул в 1 см равно 3,535 10 то приведенное эффективное сечение мы получим, умножив на это число эффективное сечение, измеренное в см или м . Обозначают единицу приведенного эффективного сечения см / (см мм рт, ст.). [c.316]

Эффективное сечение возбуждения верхнего рабочего уровня молекулы азота приблизительно на порядок меньше, чем для меди, предельный к. п. д. также ниже. Однако достигнутая пиковая мощность намного превышает мощность, полученную на переходах меди (для меди она составляет 40 кВт, а для азота 2,5-10 кВт), что объясняется разницей в системах возбуждения. Генерация в азоте получена при возбуждении газа поперечным [c.50]

Величина Ь db характеризует эффективное сечение соударений молекул. [c.39]

Из приведенного выше рассмотрения вполне разумно ожидать, что лазеры, в которых используются красители, могут генерировать на длинах волн в области спектра флуоресценции. Действительно, быстрая безызлучательная релаксация внутри возбужденного синглетного состояния 5i приводит к очень эффективному заселению верхнего лазерного уровня, а быстрая релаксация внутри основного состояния — к эффективному обеднению нижнего лазерного уровня. Следует также заметить, что в области длин волн флуоресценции раствор красителя достаточно прозрачен (т. е. соответствующее сеченне поглощения а невелико см., например, рнс. 6.29). Фактически же первый лазер на красителях был запущен поздно (в 1966 г.) [24, 25] относительно времени, с которого началось общее развитие лазерных устройств. Рассмотрим некоторые причины этого. Во-первых, это очень короткое время жизни т состояния 5i, поскольку мощность накачки обратно пропорциональна т. Хотя такой недостаток частично компенсируется большой величиной сечения перехода, произведение ах [напомним, что пороговая мощность накачки пропорциональна (ат) см. (5.35)] все же остается примерно на три порядка величины меньше, чем для твердотельных лазеров, таких, как Nd YAG. Вторая трудность обусловлена синглет-триплетной конверсией. Действительно, если тг ksT то молекулы будут накапливаться в триплетном состоянии, что приведет к поглощению за счет перехода 7 i->-7 2 (который является оптически разрешенным). К сожалению, это поглощение происходит, как правило, на длине волны флуоресценции (см., например, опять-таки рис. 6.29), что приводит к серьезному препятствию для возникновения генерации. Можно показать, что именно поэтому непрерывную генерацию можно получить лишь в случае, когда тг меньше некоторого значения, определяемого свойствами активной среды из красителя. Чтобы получить этот результат, заметим прежде всего, что кривую пропускания флуоресценции красителя (рис. 6.29) можно описать с помощью сечения вынужденного излучения Ое. Таким образом, если N2 — полная населенность состояния 5ь то соответствующее усиление (без насыщения) на определенной длине волны, при которой рассматривается Ое, равно ехр(Ы2<Уе1), где / — длина активной среды. Предположим теперь, что Ыт населенность триплетного состояния Гь Тогда генерация будет происходить при условии, что усиление за счет вынужденного излучения больше потерь, обусловленных триплет-триплетным поглощением, т. е. , [c.392]

Q ) — эффективные транспортные сечения q( )(T ) — интегралы столкновений А, В. ( . Е, F — величины, выражающиеся через интегралы столкновений N — число Авогадро t — время d — диаметр измерительной нити Т(, — время между двумя последовательными столкновениями молекул g — число столкновений молекул в течение времени X с — время релаксации [c.8]

Введем функцию распределения (г, о, ) для., каждого квантового состояния г,- удовлетворяющую уравнению Больцмана. Интегралы столкновений записываются через g, X, ) — дифференциальные эффективные сечения рассеяния на углы X, ф индексы i и / обозначают состояния молекул до столкновения, k я I — состояния молекул после столкновения, g — начальную относительную скорость сталкивающихся молекул. [c.68]

Весьма эффективным методом генерации ультракоротких импульсов является так называемая пассивная синхронизация мод, при которой в лазерный резонатор дополнительно к остальным лазерным элементам вводится насыщающийся поглотитель. Это вещество, имеющее в спектре поглощения переход на частоте лазера, причем поперечное сечение поглощения должно быть по возможности большим. Для этих целей особенно подходят органические красители. При попадании импульса излучения лазера на такой поглотитель его молекулы возбуждаются, а поле падающего излучения поглощается. Рассмотрим, например, изменение населенности двухуровневой системы под влиянием поля излучения. В соответствии с (1.22) и (1.23) получим для разности населенностей AN = Ni — N2 в стационарных условиях (Tb>T2i) соотношение [c.96]

Часто процесс рассеяния характеризуют эффективными сечениями рассеяния. Рассмотрим молекулы, пролетающие через кольцо, лежащее между кругами Ь и b- -db в плоскости, перпендикулярной относительной скорости g. Все эти молекулы рассеиваются в интервал углов между х и Х + Х ли в телесный угол [c.17]

Важно отметить, что молекулу нельзя охарактеризовать каким-либо одним эффективным сечением, так как для различных видов взаимодействия (по отношению к изменению импульса, энергии и т. д.) они различны. В то же время, как видно из таблицы 1, сечения при разных V имеют один порядок. Поэтому при качественных рассмотрениях часто можно говорить просто [c.19]

С введенным в предыдущем параграфе понятием эффективного сечения тесно связаны другие понятия, играющие фундаментальную роль в кинетической теории. Рассмотрим прежде всего газ, состоящий из молекул-шаров диаметра d, равномерно распределенных с плотностью п и движущихся с одной и той же скоростью Ij. Назовем эти молекулы полевыми. Рассмотрим пробную молекулу, движущуюся в этом газе со скоростью , так что относительно газа ее скорость [c.19]

Практическая реализация этого метода измерения температур пламени сопровождается часто значительными трудностями, обусловленными тем, что наблюдаемый контур спектральной линии вызван не только допплеровским ушир ением, но и так называемым лоренцов-ским уширением. Последнее появляется вследствие столкновения молекул газа между собой и зависит от плотности газа и эффективных сечений молекул. При нормальном атмосферном давлении и не слишком высоких температурах лоренцовское уширение оказывается значительно больше допплеровского. Только при давлениях 0,01 атм и ниже можно наблюдать достаточно чистый допплеровский контур. [c.421]

При нормальных условиях в воздухе относительная скорость молекул порядка 5- Ю Mj eti (так как — 300° К)- При увеличении относительной скорости молекул сечение максимально может измениться на одну треть (при Т—>со). Сравнительно слабое изменение сечения столкновения обусловлено тем, что уже при комнатной температуре относительная скорость молекул оказывается достаточно большой, так что взаимодействие молекул определяется крутым участком потенциальной кривой. Если же температура достаточно низка, так что столкновения молекул определяются дальними пологими участками потенциальной кривой, то при увеличении относительной скорости молекул эффективное сечение может измениться во много раз. С таким явлением можно встретиться, например, в гиперзвуковых аэродинамических трубах, работающих на гелии. Температура потока в рабочей части трубы может равняться 5—10°К. в то время как скорость набегающих молекул относительно молекул, отраженных от помещенного в поток тела, может соответствовать температуре Г -ЗОО К- [c.392]

Фиг. 3. Эффективное сечение молекул воздуха для столкновений с электронами как функция температ)фы (по Мэккеру [13]).

Кроме того, для проектирования хими сСКОй структуры намеченных к синтезу стабилизаторов необходимо принимать в расчет множество других факторов. Теоретически нецелесообразно, например, вводить в молекулу ах тиокси-данта группировки, легко образующие перекиси и гидроперекиси, поскольку последние будут понижать эффективность антиоксиданта. При выборе окончательной структуры приходится принимать во внимание возможные электронные и стерические факторы, эффективное сечение молекулы, растворимость, летучесть, возможные сенсибилизирующие и красящие свойства антиоксиданта, ожидаемую совместимость с материалом, для которого он предназначен. [c.32]

При выводе Еыражеи1 я для Л использовали величину лл , характеризующую вероятность столкновения движущейся молекулы с другими молекулами, Эгу величину называют эффективным сечением столкновения. В общем случае следует пользоваться понятием эффективного сечения рассеяния частицы Q (столкновение — один из случаев рассеяния). [c.422]

В котором молекулы были диссоциированы нагреванием до высокой температуры. Степень диссоциации определялась масс-спектрометрически. Полученные экспериментальные данные для эффективных сечений возбуждения линии водорода La, Х1215.7А, приведены на рис. 243 (кружки). Сплошная кривая дает теоретические значения эффективных сечений перехода ls- 2p, вычисленные Месси и Мором. По оценке авторов точность экспериментальных данных порядка 16%. Совпадение экспериментальных и теоретических значений эффективных сечений наблюдается. начиная со значений энергий возбуждающих электронов около ISOiie. [c.453]

Если в запыленный газовый поток поместить препятствие в виде, например, сферической капли, то характер обтекания этого тела газом будет отличаться от траектории движения частиц пыли определенного размера. Очень тонкие пылинки двигаются практически по одной траектории с молекулами газа, т. е. по так называемым линиям тока. Более крупные частицы, обладающие соответственно и большей инерцией, не следуют линиям тока, смещаются по отношению к ним и, стремясь сохранить прежнюю траекторию движения, могут столкнуться с каплей и осесть на ее поверхности или проникнуть внутрь капли. Величина этого смещения определяется инерционным пробегом частиц. Такое осаждение частиц пыли на капле принято называть инерционным. Его эффективность характеризуется коэффициентом инерционного осаждения э, представляющим собой отношение поперечного сечения (вдали от препятствия) 5i трубки тока, образованной крайними (предельными) траекториями центра тяжести пылинок, двигаясь по которым пылинка не пересекает тело, а только касается его, к ми-делеву сечению тела 5м [c.7]

Во.звткионение физ.-хим. процессов п жидкостях и газах н одноврем. существование разл. фазовых состояний сильно усложняют описание и изучение движения сплошных сред. В ур-ния (1) —(4) добавляются новые члены, учитывающие эти процессы, и в систему включаются 1кнше ур-ния (ур-ния хим. кинетики, ур-ни)1 переноса излучения и др.), что в большинстве случаев требует разработки новых методов решения. Для расчётов по этим ур-ниям необходимо знать скорости соответствующих физ. и хим. процессов и параметры, характеризующие взаимодействие нейтральных и за-ряж. частиц между собой и с обтекаемыми телами. К числу этих параметров относятся, в первую очередь, скорости разл. хим. реакций в сложных но составу смесях молекул и атомов, коэф. излучения и поглощения молекул разл. веществ в разл. областях спектра и в широком диапазоне изменения давлений и темп-р, эффективные сечения столкновения частиц и т. п. [c.465]

В методике спектроскопии комбинационного рассеяния (КР) с временным разрешением применяется двухимпульс-ная схема, в к-рой первый —возбуждающий—импульс создаёт изменения в изучаемом объекте, а второй — зондирующий— используется для измерения спектров КР. Спектроскопия КР—один из наиболее информативных методов оптич. спектроскопии, поэтому применяется для изучения сложных многоатомных молекул, динамики изменения их структуры и хода фотохим. реакций. Т. к. сечение КР даже в резонансно.м случае мало, в спектроскопии КР с временным разрешением особенно эффективно использование дпя зондирования методов нелинейной лазерной спектроскопии, в первую очередь методик когерентного антистоксова и стоксова рассеяния света [2]. [c.281]

Физические свойства граничных пленок жидкости, как показали исследования различных авторов, в значительной степени отличаются от свойств самой жидкости в частности, вязкость минеральных масел вблизи границы твердого тела скачкообразно увеличивается граничные слои способны выдерживать большую нормальную нагрузку, не разрушаясь неограниченно долго при действии тангенциальных внешних сил в граничном слое, как в упругом теле, возникает упругая деформация сдвига и т. д. Эти свойства позволили дать определение граничному слою, как квазитвердому телу. Таким образом, при течении жидкости происходит уменьшение эффективного сечения щели в результате образования на ее поверхности прочно фиксированных адсорбционных слоев полярных молекул. [c.136]

В то же время в результате столкновений часто остается конечным изменение импульса, энергии и других величин. Например, изменение продольного импульса молекулы в системе центра инерции равно mg( — osx). В качестве осредненной характеристики изменения импульса вводят эффективное сечение [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...