Диски Напряжения

Если на наружном и внутреннем контурах диска напряжения отсутствуют, т. е. (Jrj = О и Or, — О, то [c.462]

Вернемся к уравнениям, выведенным в начале главы. По-прежнему обозначим через и радиальное перемещение, а через о,, и о, — радиальное и окружное напряжения, возникающие в диске. Напряжение в данном случае из рассмотрения можно исключить, поскольку осевые силы отсутствуют. [c.288]

Для сплошного диска напряжения в центре должны иметь конечные значения, поэтому постоянная Сг должна равняться нулю. [c.95]

При абсциссах, соответствующих внешнему и внутреннему радиусам (или центру диска), напряжения должны удовлетворять граничным условиям. [c.250]

Принимая в центре диска напряжение, равное допускаемому, проводим замыкающую для центрального участка от л о до j j (см. фиг. 34) параллельно абсциссе. что определяет напряжение и [c.254]

Применяются также методы замораживания напряжений, т. е. фиксация в диске напряженного состояния, возникающего от действия центробежных сил, что достигается в результате охлаждения предварительно нагретого диска без прекращения вращения [ПО]. [c.103]

Для определения напряжений при переходе от одного участка диска к соседнему полагают, что по толщине диска напряжения распределяются равномерно. [c.208]

Для этого к деформациям, возникающим под действием напряжений От и щ, которые определяются формулами (205), необходимо добавить относительную температурную деформацию, вызванную нагревом диска в данной точке на t градусов (начальную температуру диска можно принять равной нулю, так как при равномерном нагреве диска напряжений в нем не возникает об этом сказано ниже). Эта деформация, одинаковая во всех направлениях, равна а/, где а — коэффициент линейного расширения металла. [c.217]

Эти формулы справедливы для любого числа оборотов от нуля до освобождающего числа п. Если при посадке диска натяг выполнен по формулам (297) и (298), то при расчетном числе оборотов на расточке диска напряжения будут составлять Оп, оц-При освобождающем числе оборотов он становится равным нулю и формулы (297) и (298) для натяга принимают вид для полого вала [c.234]

Сварные роторы обладают рядом преимуществ, свойственных цельнокованым роторам. Они более компактны и жестки, чем роторы с насадными дисками. Напряжения в них более низкие, чем в насадных дисках, так как диски сварных роторов изготавливают преимущественно без центрального отверстия. [c.204]

При таких размерах дисков напряжения в них уже нельзя считать равномерно распределенными по толщине, поэтому необходимо решать осесимметричную пространственную задачу теории упругости, которая сводится к решению системы дифференциальных уравнений в частных производных со сложными граничными условиями. Решение такой задачи практически осуществимо лишь с использованием ЭЦВМ. [c.207]

При выводе дифференциального уравнения, описывающего напряженное состояние тонкого диска, приняты следующие предположения осевой размер диска значительно меньше наружного радиуса диска, напряжения в диске равномерно распределены по его толщине, деформации вдоль оси диска достаточно малы и ими можно пренебречь, температура диска не меняется по толщине, а изменяется только по радиусу. [c.207]

В случае сплошного диска напряжения и в центре диска, т. е. при г=0, должны быть равны друг другу. Сравнивая формулы (29.7) и (29.8), убеждаемся, что для выполнения этого условия достоянная В должна быть равна нулю. Постоянная А найдется из условия при r=r , т. е. у наружного края диска, напряжение dr равно нулю. Имеем [c.498]

В неравномерно нагретом диске напряжения ад (г) = а (г) в меридиональном сечении могут быть переменными вдоль радиуса. Проектируя все силы (рис. 4.8) на вертикальное направление, получим [c.126]

Напряженное состояние в сварных узлах, содержащих вварки вставок, штуцеров, проплавление по замкнутому контуру и т. д., имитируется на образце-диске. Напряженное состояние в сварных соединениях, содержащих швы значительной протяженности (листовые конструкции, крупногабаритные сосуды), имитируются на образце-пластине. [c.214]

РАСЧЕТ ДИСКОВ. НАПРЯЖЕНИЯ НА КОНТУРЕ [c.315]

ДИСКОВ. Напряжения изгиба особенно опасны в муфтах, работающих с большими угловыми смещениями осей соединяемых валов. Следует также иметь в виду, что большие параллельные смещения осей соединяющих валов неблагоприятно сказываются на работе [c.122]

Если считать, что при действии сил в плоскости диска напряжения в его сечении распределены по толщине h равномерно, то уравнение равновесия в напряжениях имеет вид [c.49]

Расчет дисков. Напряжения на контуре [c.329]

Наиболее простыми являются кратковременные разгонные испытания дисков при комнатной температуре, при которых диск разгоняют до скорости, вызывающей разрушение. Действующие напряжения в диске сопоставляют с пределом прочности. В настоящее время разработаны методы, позволяющие вычислять в диске напряжения упругого распределения, или напряжения с учетом пластических деформаций и ползучести. [c.252]

Итак, на границе хз = Л исчезают как напряжение азз, так и его производная по Хз. Поэтому не будет большой ошибкой принять, что в тонких дисках напряжение азз является малым [c.313]

Математическое обоснование метода двух расчетов состоит в следующем. Напряжения первого расчета связаны с частным решением неоднородного дифференциального уравнения диска, напряжения второго расчета — с решением однородного уравнения. [c.595]

Формулы (3.16) — (3.19), выведенные для тонких дисков, иногда применяют для расчета длинных сплошных или полых вращающихся барабанов. Распределение напряжений в длинном барабане, строго говоря, отличается от распределения напряжений в тонком диске. Если в диске напряженное состояние — плоское (0 . = 0), то в барабане оно объемное (о т О). Относительная осевая деформация в диске переменна по радиусу, а в барабане — постоянна (поперечные сечения в длинном барабане остаются плоскими). [c.87]

В центре диска напряжения, определяемые по этим ф эрмулам, конечны, поскольку [c.446]

В случае действия на круговой диск равномерно распределенных по контуру растягивающих усилий, как следует из формул (5.23) и (5.24), для осесимметричной задачтт постоянные и С,, в этих формулах должны быть равны нулю (в противном случае в центре диска напряжения будут равны бесконечности), а напряятеиия а, и Оа оказыва-тотся постоянными II равными друг другу, т. е, о,- = 09 = = 2Р/Ш). [c.113]

Рассчитаем долговечность нагружаемой термоцикличес-хи модели диска, напряженное и деформированное состояние которого определено в примере работы [71]. [c.181]

Применяя высококачественные и специальные стали в турбинных барабанах, возможно доводить окружную скорость до V = = 100- 120 м1сек. При этой скорости напряжение уже поднимается до 800—1150 кПсм . Необходимость иметь еще большие окружные скорости до порядка V = 400 м1сек заставляет отказаться от роторов в форме пустотелых барабанов и прибегнуть к сплошным дискам, напряжение на периферию которых при тех же условиях значительно снижается за счет сдерживающего влияния промежуточных слоев материала, нагруженных центробежными силами меньшей величины. [c.92]

Дирихле формула 1 (1-я)—180 Диски — Напряжения за пределами упругости 1 (2-я) —372 [c.69]

Как показывают формулы предыдущего параграфа и кривые рис. 411, изменение напряжений о г и вдоль радиуса диска постоянной толщины весьма значп-тельно. Наиболее неравномерное распределение напряжений имеет место в дисках постоянной толщины с отверстием в центре. При расчете подобных дисков приходится ориентироваться на наибольшее напряжение у внутреннего края диска, что сильно ограничивает возможность повышения предельных скоростей. Для достижения высоких скоростей вращения диск приходится делать с переменной толщиной, уменьшающейся от центра к окружности диска. Наиболее выгодным является такой профиль диска, в котором напряжения во всех точках диска сохраняют постоянное значение. Подобные диски называются дисками равного сопротивления. При расчете этих дисков исходят из предположения, что по толщине диска напряжения не меняются, что обычно влечет за собой небольшие погрешности в величинах напряжений. [c.499]

Так как в дисках напряжения в окружном и радиальном на-правлени ях обычно растягивающие, а напряжения, нормальные к срединной поверхности, в большинстве случаев малы, то [c.115]

В ободной части диска напряжения не меняются от цикла к циклу, так как они задаются в виде граничных условий. Напряжения ад в процессе работы диска изменяются, но их значения на максимальном режиме Б установившемся цикле нагружения составляют примерно 20% максимального йвачения 1618 кге/ м. Таким вбра- [c.150]

В рассмотренных выше случаях (см. формулы (8) и (9) ) мы нашли, что для дисков определенной формы напряжения зависят лишь от квадрата скорости на окружности диска. Это заключение легко обобщить и показать, что в геометрически подобных дисках напряжения в сходственно расположенных точках будут одинаковы, если одинаковы окружные скорости дисков. Положим, имеется два геометрически подобных диска I и II с отношением сходственных размеров k. Выделим в них два сходственно расположенных подобных элемента. Если напряжения в сходственных точках дисков одинаковы, то усилия, действующие по поверхности элементов, будут, очевидно, относиться как квадраты сходственных размеров. Усилия эти должны уравновешивать объемные силы, приложенные к элементам, в данном случае силы инерции. При каком же соотношении между скоростями дисков эти силы будут относиться между собой, как квадраты сходственных размеров Соотношение между центробежными силами, соответствующими выделенным элементам, напишется так [c.252]

Простые эквивалентные формулы для напряжений в бесконечном диске можно получить путем линеаризации условия пластичности (33.1), при замене дуги АВ эллипса пластичности (фиг. 409) горизонтальной прямой линией. Замена дуги хордой АВ эквивалентна получению решения на основе теории наибольшего касательного напряжения. (В равномерно растянутом диске напряжения аг и а всюду положительны и а является наибольшим главным напряжением, причем наименьшее напряжение равно нулю следовательно, Тмакс.=ог/2= ао/2=соп5Ь.) [c.541]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...