Круглый диск температурные напряжения

Определение 6 как функции г для какого-нибудь частного примера является задачей теории теплопроводности. Мы примем, что 6 как функция г нам известна. Предложенный здесь метод можно непосредственно применить к случаю плоской деформации, т. е. для длинной трубы или цилиндра, потому что теория ( 432—435) предполагает, что компонент продольного напряжения не равен нулю. Задача о температурных напряжениях в тонком круглом диске должна решаться с помощью основных соотношений. На самом деле предположение о том, что компонент Zg должен быть всюду равен нулю, делает теорию плоского напряженного состояния неприменимой к этому случаю, так как здесь надо предполагать, что на боковых плоскостях диска действуют фиктивные нормальные напряжения 6. [c.529]

Рассмотрим сначала задачу о плоском осесимметричном напряженном состоянии тонкого круглого диска с радиусом наружного контура Г2 и радиусом центрального отверстия Г1. Такое напряженное состояние диска возникает при плоском осесимметричном температурном поле T r,t). [c.96]

Пусть под действием плоского стационарного неосесимметричного температурного поля Т г, б) в тонком круглом диске с центральным отверстием возникает плоское неосесимметричное напряженное состояние. Диск предполагаем свободным от [c.98]

Полные тепловые напряжения, возникающие в тонком круглом диске с центральным отверстием и в длинном полом цилиндре при стационарном температурном поле (г) -f 4-Т / ) os 6, определяются выражениями [c.103]

Заменяя в формулах (4.7.17) и (4.7.21) ап величинами Е, ат, получаем формулы для тепловых напряжений в тонком круглом диске, находящемся в плоском напряженном состоянии под действием плоского стационарного температурного поля (4.7.12). [c.125]

В. В тонком сплошном КРУГЛОМ ДИСКЕ или в плоском КОЛЬЦЕ, в которых 0 = [(г), температурные напряжения можно вычислить из предыдущих соотношений, используя, однако, для константы напряжения а новое значение [c.478]

Температурные напряжения во время неустановившегося нагревания релаксации напряжений в тонком круглом диске из вязко-упругого материала. Рассмотрим температурные напряжения в тонком сплошном круглом диске постоянной толщины из вязко-упругого материала, деформируемом в отсутствие внешних сил радиально симметричным распределением температуры Q = f(r, t), которое с течением времени может изменяться. Температурные напряжения, о которых идет речь, из-за вязкости среды будут следовать за предписанным [c.495]

ИЗ. Температурные напряжения в тонких круглых дисках. [c.398]

Наилучшей, с точки зрения сопротивляемости резко возрастающим термическим напряжениям, формой образцов являются круглые цилиндры, диски, сферы и т. д. Изделия более сложных форм, например трубки квадратного и треугольного сечения, хуже сопротивляются термическому удару. К сожалению, по термическому удару проведено мало экспериментальных работ. Можно наметить следующие основные пути повышения сопротивления деталей температурному удару [c.220]

Задача о тепловых напряжениях в круглой пластине линейно-переменной толщины при осесимметричном температурном поле исследована в 5.4. Приведен пример расчета тепловых напряжений в стальном диске газовой турбины при нестационарном осесимметричном температурном поле, известном из эксперимента. [c.138]

Рассмотренная в 4.7 и 4.8 задача о тепловых напряжениях в длинном полом цилиндре (или в круглом диске с центральным отверстием), обусловленных плоским неосесимметричным стационарным температурным полем, стала предметом исследований многих авторов. Впервые решение этой задачи с помощью метода, основанного на исследовании вспомогательной задачи о дислокациях цилиндра и на применении теории функций комплексного переменного, получил Н. И. Мусхелишвили [44, 45] ( 4.8). Позже метод, использующий теорию функций комплексного переменного, был применен для исследования указанной задачи Гейтвудом [8]. Решение аналогичной задачи дано Меланом и Паркусом без использования функций комплексного переменного в их методе применяется комбинация термоупругого потенциала перемещений и функции напряжений [42]. Приведенный в 4.7 метод решения заимствован из книги [5]. Решение упомянутых выше задач выполнено в предположении, что упругие характеристики и коэффициент линейного теплового расширения материала постоянны. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...