Диски постоянной толщины — Напряжения

П. Найти наибольшие напряжения в стальном диске постоянной толщины (см. рисунок) по II теории прочности (теории наибольших относительных удлинений), если угловая скорость равномер- [c.283]

Сплошной стальной диск постоянной толщины и диаметром 80 см равномерно вращается, делая 3000 об/мин. Определить наибольшее нормальное напряжение. [c.306]

Задача о вращающемся диске постоянной толщины решается аналогичным образом. Если толщина диска мала но сравнению с радиусом, можно считать напряжения равномерно распределенными по толщине и, следовательно, не зависящими от координаты Z. Уравнение равновесия отличается от (8.12.1) только наличием массовых сил — сил инерции F, = pmV. Таким образом. [c.269]

Определить давление от натяга и максимальные напряжения от посадки стального кольца толщиной t= 5 мм на дюралевый диск постоянной толщины диаметром D=60 см. Величина натяга А = =26=0,6 мм. Коэффициент Пуассона дюраля jj.=0,32. [c.222]

Определить напряжения в стальном диске постоянной толщины, посаженном на стальной вал с натягом, при числе оборотов п=3000 в минуту. Данные взять из предыдущей задачи. [c.228]

Решение задачи о пластическом и упруго-пластическом состояниях вращающегося диска постоянной толщины на основе условия пластичности по гипотезе интенсивности напряжений, а также о пластическом состоянии вращающегося диска при степенном условии пластичности с упрочнением см. [34]. [c.282]

Втулку и обод рассчитывают по выведенным выше формулам для диска постоянной толщины. Для конического участка используют формулы (1). После определения напряжений в коническом диске на радиусах /"2 или Гз при помощи формул (1) подсчитывают постоянные Л и В. Затем по тем же формулам могут быть вычислены напряжения в других точках конического диска. [c.247]

Диски постоянной толщины без отверстия — Напряжения 234 [c.648]

Диски постоянной толщины с отверстием — Напряжения 234 [c.648]

Подставляя уравнения (214) и (215) в формулы (209), находим выражения для радиального и тангенциального напряжений диска постоянной толщины [c.192]

Диск с втулкой и ободом часто выполняется конического профиля, при котором напряжения в диске будут меньше, чем в диске постоянной толщины (при одинаковых окружных скоростях и внешних нагрузках). В то же время обработка конической поверхности достаточно проста и не вызывает каких-либо технологических затруднений. [c.198]

Диск равного сопротивления не может быть выполнен с отверстием для вала, так как на поверхности отверстия радиальное напряжение должно равняться нулю (или быть отрицательным вследствие натяга при посадке на вал), а тангенциальное напряжение, как и в диске постоянной толщины, достигает максимума. [c.206]

Подставляя уравнения (267) и (268) в формулы (264), получим выражения для радиального и тангенциального напряжений неравномерно по радиусу нагретого диска постоянной толщины [c.218]

РАСЧЕТ ТЕМПЕРАТУРНЫХ НАПРЯЖЕНИЙ В ДИСКЕ ПОСТОЯННОЙ ТОЛЩИНЫ [c.219]

Рис. 179. Коэффициенты О0 ц 0 для расчета температурных напряжений в диске постоянной толщины

Рассмотрим, например, сплошной диск постоянной толщины, обод которого изготовлен из аустенитной стали, центр — из перлитной (фиг. 32, а). В момент нагрева при термообработке диск можно считать свободным от напряжений [46]. В процессе охлаждения при отпуске обод испытывает растяжение, центр — сжатие. Распределение напряжений дается формулами [c.67]

Уравнения (193) и (194) позволяют определить радиальные и тангенциальные напряжения в любой точке неравномерно нагретого диска постоянной толщины, если известно распределение температуры по радиусу, т. е. функция t r). [c.210]

Напряжения на валу определим по формулам для диска постоянной толщины, нагруженного на наружном радиусе равномерно распределенным давлением Ол . В этом случае тангенциальные напряжения на наружном радиусе вала [c.219]

Лившиц П. 3. К расчету напряженного состояния диска постоянной толщины, посаженного на вал с натягом. — Энергомашиностроение , 1959, № 11, с. 13—17. [c.451]

Рассмотрим наиболее простую задачу о расчете диска постоянной толщины. Расчет такого диска положен в основу некоторых приближенных способов расчета дисков любого профиля. Воспользуемся некоторыми результатами, полученными при выводе формул для расчета толстостенных цилиндров ( 144). Предположим, что по толщине диска, принимаемой равной единице, напряжения и Oj не меняются осевое напряжение будем считать равным нулю. [c.495]

В общем случае (1.11) — линейное дифференциальное уравнение второго порядка с переменными коэффициентами. С учетом граничных условий для функции и (г) на контурах г = Ь и г а оно легко может быть решено численным методом при использовании ЭВМ. Для диска постоянной толщины при постоянных параметрах упругости и в некоторых других случаях это уравнение имеет замкнутое решение. Дифференциальные уравнения растяжения диска в напряжениях представляют собой систему двух уравнений относительно и — уравнения совместности деформаций (1.10) и уравнения равновесия (1.3). [c.10]

Общее решение для напряжений в диске постоянной толщины может быть получено из (1.40) при = 1 и = —1 [c.17]

Изгибающие напряжения и прогибы в дисках постоянной толщины при различных краевых условиях могут быть определены по соответствующим решениям, полученным для круглых пластинок 186, 105 и др.1 [c.37]

Пример 2.1. На рис. 2.4 показано распределение изгибающих моментов и напряжений в диске постоянной толщины с центральным отверстием, опер- [c.37]

Промежуточные результаты расчета и напряжения в диске постоянной толщины, нагруженном гироскопическим моментом [c.64]

Напряжения в неравномерно нагретом диске постоянной толщины, кгс/мм [c.83]

Равномерно вращающийся вокруг центральной оси, перпендикулярной к его срединной плоскости, стальной диск постоянной толщины, диаметром 80 см имеет центральное отверстие диаметром 10 см. Определить наибольшее допускаемое число оборотов диска, при котором максимальное нормальное напряжение в нем не превысит 200 кг/см . [c.382]

В только что рассмотренном примере диска постоянной толщины напряжения р и распределяются по диску далеко не равномерно— наиболее напряженной является внутренняя часть диска. Часть диска у наружного контура менее напряжена, и здесь без ущерба для прочности толщина диска может быть уменьшена. Задача о том, по какому закону нужно менять толщину диска, чтобы получить равномерное распределение напряжений и осуществить таким образом форму равного сопротивления, легко решается при помощи основного уравнения (3). Полагая, что напряжения р и pt по всему диску равны между собой и равны допускаемому напряжению R, получим из уравнения (3) [c.245]

В настоящей главе будет рассмотрен вопрос о прочности толстостенной трубы и быстровращающегося диска постоянной толщины. Природа образования внутренних сил в толстостенной трубе, нагруженной давлением, и в быстровращающемся диске различйа. Однако задача расчета этих деталей сводится к общей расчетной схеме тела вращения. При дальнейшем анализе обнаруживается также полное совпадение дифференциальных уравнений для определения перемещений и напряжений в том и другом случаях. Поэтому обе задачи целесообразно рассмотреть совместно. [c.275]

Напряжения п диске постоянной толщины. Как было показано рапее (разд. 47), общий интеграл уравнепия (98) можно записать так [c.485]

Для определения температурных напряжений в невращаю-щемся диске постоянной толщины с центральным отверстием (рис. 180) запишем уравнение (272) для радиуса Ха. [c.220]

Это уравнение при некоторых зависимостях у г) может быть проинтегрировано в замкнутой форме. Имея у (г) и подставляя его в уравнения (191), находим радиальные и тангенциальные напряжения в диске на любом радиусе. Однако класс функций у г), для которых может быть найдено замкнутое решение, весьма ограничен. К таким функциям относятся у = onst (диск постоянной толщины) у=Аг - (гиперболический диск) /=Ле- (экспоненциальный диск, в частности диск равного сопротивления) при определенных условиях, налагаемых на по- [c.208]

Рассмотрим сопряжение двух дисков постоянной толщины, сопря-гающихся на радиусе г. Пусть толщина первого диска у, а второго у. При переходе от площадки, имеющей ширину у, к площадке шириной у, радиальные напряжения изменяются пропорционально ширине пло-щадок, т. е. [c.211]

Как показывают формулы предыдущего параграфа и кривые рис. 411, изменение напряжений о г и вдоль радиуса диска постоянной толщины весьма значп-тельно. Наиболее неравномерное распределение напряжений имеет место в дисках постоянной толщины с отверстием в центре. При расчете подобных дисков приходится ориентироваться на наибольшее напряжение у внутреннего края диска, что сильно ограничивает возможность повышения предельных скоростей. Для достижения высоких скоростей вращения диск приходится делать с переменной толщиной, уменьшающейся от центра к окружности диска. Наиболее выгодным является такой профиль диска, в котором напряжения во всех точках диска сохраняют постоянное значение. Подобные диски называются дисками равного сопротивления. При расчете этих дисков исходят из предположения, что по толщине диска напряжения не меняются, что обычно влечет за собой небольшие погрешности в величинах напряжений. [c.499]

На рис. 1.4, а в относительных координатах показаны эпюры напряжений в диске постоянной толщины с центральным отверстием. Сплошными линиями показаны напряжения и штриховыми линиями — напряжения о г и сГдт- от распределенной по радиусу температуры, а суммарные напряжения ст , (при одновременном действии температуры и центробежных сил от вращения диска) — штрихпунктирными линиями. [c.18]

На рис. 2.19 показаны напряжения в диске постоянной толщины, заделанном по контуру внутреннего отверстия г = а = = 4 см) и свободного на наружном контуре (г = 6 = 20 см) толщиной /1 = 2 см. Угловые скорости соответственно равны о = = 1500 рад/с и Й = 3 рад/с. Плотность материала диска р = = 8 10 кгс- V M . [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...