Изотермы твердого тела

Изотермы твердого тела 27, 30, 33 Изотропные материалы 68 Изохромы 242 [c.854]

Для изотермы характерно то, что после периода подъема кривой она стремится стать параллельной оси абсцисс. Это указывается на то, что адсорбционный слой как бы достигает насыщения, при котором дальнейшее увеличение содержания молекул в объеме раствора не увеличивает заметно количества молекул в адсорбционном слое. Такш характер изотерм адсорбции наблюдается также п в других случаях, например при адсорбции паров на поверхности твердого тела. Подобный характер адсорбционной изотермы объясняется тем, что силы, удерживающие адсорбируемые молекулы вблизи твердой поверхности, очень быстро ослабевают с увеличением расстояния. Поэтому, когда в результате адсорбции образуется адсорбционный слой толщиной в одну молекулу, дальнейшего роста адсорбции путем образования второго слоя адсорбированных [c.118]

Это означает, что все активные центры на поверхности металла полностью заполнены адсорбированным веществом и дальнейшее увеличение его парциального давления в газовой фазе не влияет на количество вещества, адсорбированного на поверхности твердого тела. Этому состоянию отвечает правый участок на кривой изотермы, т.е. прямая линия (рис. 3.3). [c.39]

В этой форме уравнение БЭТ может описывать изотермы типов II—IV в зависимости от значений АЯ и АН аня- Это уравнение в указанном виде не учитывает каких-либо специфических свойств твердого тела, кроме тех, которые вытекают из предположения [c.22]

Выберем теперь в этом твердом теле поверхность таким образом, чтобы в какой-либо момент времени температура всех ее точек была одинаковой и равной, скажем, V. Такая поверхность называется изотермической поверхностью температуры V можно считать, что эта поверхность отделяет части тела с температурой, большей V, от частей с меньшей температурой. Мы можем представить себе изотермы, проведенные в данный момент времени для различных температур, отличающихся друг от друга на целые градусы и на доли градуса. Эти изотермические поверхности могут располагаться любым образом, но две такие поверхности не могут пересекаться, так как никакая часть тела не может иметь две температуры одновременно. [c.15]

Опыт показывает, что к кривым равновесия жидкость — пар , твердое тело — жидкость примыкают области существования полу-устойчивых метастабильных состояний (они изображены условно пунктиром на рис. 39). Это означает, например, что в области, где строго устойчива жидкая фаза, может при некоторых условиях существовать газообразная фаза в виде пересыщенного пара. Таковы же состояния перегретой жидкости (в области газовой фазы) и переохлажденной жидкости (в области твердой фазы). Наблюдаемым состояниям могут соответствовать точки, довольно далеко расположенные от кривых равновесия двух фаз. Метастабильные состояния изображаются на рисунке 42 отрезками АВ и D изотермы Ван-дер-Ваальса (участок ВС отвечает неустойчивым состояниям вещества, которые не наблюдаются в природе). [c.204]

Следует различать два вида адсорбции физическую адсорбцию и химическую адсорбцию (хемосорбцию). Оба эти вида адсорбции нельзя резко отделить друг от друга, так как они взаимосвязаны. Адсорбционные процессы можно охарактеризовать путем определения изотерм адсорбции. Под изотермой адсорбции понимают зависимость количества адсорбированного вещества от давления газа или пара (или от концентрации растворенного вещества при адсорбции из раствора) при постоянной температуре. Существование процесса адсорбции можно доказать экспериментально, определяя, например, убыль объема газовой фазы над поверхностью твердого тела волюмометрическим методом или увеличение массы адсорбирующего вещества — с помощью взвешивания. В последнее время все большее значение приобретают измерения проводимости. [c.265]

Теплопроводностью называется процесс распространения теплоты в теле путем непосредственного соприкосновения между частицами с различной температурой. В чистом виде этот процесс возможен лишь в однородных твердых телах. В основу теории процесса распространения теплоты положен простейший опытный факт потоки теплоты возникают в среде только при условии, если в ней имеются элементы с неодинаковой температурой. Следовательно, для любой данной среды процесс переноса теплоты всецело зависит от распределения температуры. При любом температурном поле в теле всегда имеются точки с одинаковой температурой, при соединении которых получаются изотермические поверхности. Температура в теле изменяется только лишь в направлении, пересекающем изотермы. При этом наиболее [c.220]

Теоретически кривая холодного сжатия может быть, в принципе, определена в результате детального рассмотрения межатомных взаимодействий в кристаллах. Поскольку характер этих взаимодействий достаточно сложен и зависит от конкретной структуры твердого тела, то выполнить эти расчеты можно лишь в рамках определенных моделей. Так, для большинства металлов (за исключением щелочных) изотерма при нулевой температуре может быть представлена в виде [11] [c.30]

Были предприняты попытки хотя бы приближенно определить положение кажущегося фазового перехода твердое тело — жидкость на изотерме с 0 = 100, на которой наблюдались характерные сдвиги уровней в интервале значений т от 0,41 до 0,43. При т = = 0,43 начальное плато на Н -уровне было коротким и весьма неопределенным (исключение представляла одна реализация), а при т = 0,41 из трех реализаций, начинающихся с г. ц. к. структуры, две так и остались до конца на Н -уровне, а у одной произошел рез- [c.383]

При низких температурах изотермам может соответствовать сосуществование газа и твердого тела. Все сказанное о равновесии жидкость — газ справедливо и для равновесия газ — твердое тело и твердое тело — жидкость. [c.269]

P/sтемпература поверхности твердого тела и Т —температура газа. Постоянная С имеет значение около 3,5 10 . Из уравнения (3.29) можно получить изотермы адсорбции, представив на диаграмме Л об как функцию от Р при постоянной температуре Т, или изобары адсорбции, представив NqQ как функцию от Р при постоянном давлении Р. Уравнение (3.29) позволяет понять всю сложность проблемы сорбции в газовой термометрии, когда изменяются как.Р, так и Г. Кроме того, необходимо учесть, что значение Nq есть функция реальной, а не геометрической площади поверхности. Известно [63], что реальная площадь поверхности отличается от геометрической и в очень большой степени зависит от предварительной обработки. Например, реальная площадь механически полированной [c.89]

Наличие ангармонизма сближает твердое тело с реальными Д газами, так как асимметричность колебаний атомов обусловливает некоторое кинетическое давление соседних атомов друг на друга. До приложения внешних сил это давление уравновешивается внутри тела (с участием сил поверхностного натяжения). Поэтому твердое тело ведет себя подобно реальному газу в соответствии с изотермой типа Ван-дер-Ваальса. Отличие состоит лишь в том, что коэффициент термического расширения полностью обусловлен ангармонизмом. Всестороннее растяжение уменьшает это кинетическое давление и потому в адиабатных условиях может вызвать охлаждение тела, как и в случае расширяюш егося газа. Поскольку энергия, связанная с ангармонизмом, весьма мала (т. е. мал коэффициент термического расширения), обнаружить такое охлаждение можно только высокочувствительными приборами. [c.14]

Опубликованы изотермы газов при низких температурах, таблицы и кривые теплоемкостей газов и твердых тел, таблицы удельных электрических сопротивлений. Оннес измерил удельные электрические сопротивления большинства хороших электропроводников (медь, алюминий, серебро) и приступил к исследованию сопротивления твердой (конечно, твердой — ведь температура всего лишь на несколько градусов выше абсолютного нуля ) ртути. И вот тут-то его ол идал сюрприз, да еще какой [c.148]

Свойства физически адсорбированных слоев В0ДЫ1. Атомно-молекулярная форма существования на поверхности твердого тела воды в адсорбированном состоянии до настоящего времени является предметом острых дискуссий [51, 52]. Остается неопределенной область температур фазовых переходов адсорбированной воды в различные модификации льда Полученные изотермы адсорбции воды на металлах (рис. 24) показывают, что в диапазоне температур от 253 до 293 К при полимолекулярной адсорбции (п>5) равновесие адсорбированной воды с ее паром в воздухе описывается уравнением (29), причем теплота испарения (конденсации) оказывается равной 49 кДж/моль. Отчетливо выраженных изломов на изостерах в области температур фазовых переходов не имеется, что отчасти свидетельствует об отсутствии замерзания воды в адсорбированной фазе при низких температурах. [c.50]

Изотермы реального газа, жидкостей и твердых тел имеют более сложный характер (рис. 7-5). Важно подчеркнуть, что у любых веществ, как отмечалось в гл. 5, величина (dvldp)T не может быть положительной и, следовательно, всюду на изотерме с ростом давления удельный объем уменьшается. [c.220]

Результаты многочисленных исследований [Л. 11,12] свидетельствуют о том, что площадь фактического контакта составляет незначительную часть номинальной поверхности сопряжения твердых тел (см. гл. 4). Остальная часть межконтактной зоны в клеевых соединениях при непосредственном контактировании склеиваемых поверхностей заполнена обычно малотеплопроводной клеевой композицией. Вследствие того что теплопроводность клея мала (Хсталь45Двк-1 250 Хо1бДвк-1 960), тепловой поток при подходе к зоне раздела стягивается к пятнам фактического контакта. Если допустить, что места контакта равномерно распределены по поверхности склеивания, то изотермы и линии теплового потока в непосредственной близости от зповерхности раздела идеализированно могут быть представлены схемой рис. 1-4. Переход тепла в зоне раздела будет осуществляться теплопроводностью через места фактического контакта и клеевые включения между выступами неровностей склеиваемых поверхностей. [c.18]

Функциональная зависимость между равновесным количеством адсорбата на поверхности твердого тела и концентрацией или давлением Р (если адсорбат является газом) при Т = onst называется изотермой адсорбции. [c.37]

Фиг. 9.1.1. Схематическое изображение нескольких типичных изотерм в плоскости давление — плотность, йа котором видйы область фазового перехода газ — жидкость и область фазового перехода зкидкоеть — твердое тело.

Известно, что изотерма для Тэ на равновесной диаграмме состояния отвечает системе, представляющей собой смесь твердых компонентов в расплаве. Это состояние является метастабильным, т.к. характеризуется высокой чувствительностью к флуктуациям температуры. Это обуславливает гибель мелких частиц твердой фазы и выживания более крупных частиц. При охлаждении расплава, содержащего твердые частицы, они служат своеобразными подложками для начала кристаллизации. Это обеспечивает более легкое образование зародышей аморфной фазы на поверхностях раздела жидкость - твердое тело за счет снижения поверхностного натяжения. Проведенные комплексные экспериментальные исследования и термодинамические расчеты стабильных и метастабильных равновесий в системах Ti-Ni Zr-Ni Ti- u Zr- u позволили установить взаимосвязь между образованием плотноупакован-ных интерметаллических соединений, эвтектическими фазовыми диаграммами и склонностью к формированию объемного аморфного состояния. Обнаружен нелинейный эффект зависимости критической толщины объемно-аморфизирующихся сплавов от концентрации компонентов. При рассмотрении квазибинарных диаграмм состояния, компонентами которых являются интерметаллические соединения, оказалось, что эффекту нелинейной объемной аморфизации соответствуют эвтектические точки квазибинарных разрезов системы интерметаллид-интерметаллид Типичная обобщенная диаграмма состояния объемно-аморфизирующихся сплавов эвтектических систем типа интерметаллид- [c.139]

При статистическом описании равновесной зернограничной сегрегации может быть использован подход, развитый для статистического описания адсорбции на свободной поверхности твердого тела. При этом необходим обоснованный выбор вида изотермы адсорбции и способа расчета теплоты и свободной энергии адсорбции, т.е. движущей силы процесса сегрегации. В настоящее время эта задача не только не решена, что объясняется отсутствием необходимых сведений об электронном спектре в ядре структурных дефектов, образующих границу, и недостатком критериев для достаточно корректного выбора приемлемой модели большеугловых границ зерен, но далека даже от корректной постановки в связи с трудностями получения экспериментальных данных об изменении состава и поверхностной энергии границ зерен. [c.79]

Изотермы адсорбции. Поверхность кристалла, полученная путем раскалывания кристалла или нагревания при достаточно высоких температурах в сверхвысоком вакууме (для десорбции имевшегося адсорбционного слоя), вначале является чистой. Однако далее поверхность в присутствии газовой атмосферы адсорбирует атомы или молекулы из окружающей среды. В результате образуется моно-или полиатомное или же молекулярное покрытие. При этом кристалл или любое другое твердое тело называют адсорбентом, а газовую фазу — адсорбатом. [c.265]

Общее поле изотерм для твердой среды в предположении о зависимости ее сжимаемости и температурного расширения от давления и температуры. Рассмотрим теперь случай изотропных напряжений а и деформаций е в упругом теле, когда модуль сжатия К= dojde) Q и температурный коэффициент объемного расширения а = (де]дв) зависят от среднего напряжения а и от абсолютной температуры 0, которые могут теперь изменяться в широком диапазоне, а дилатация е остается все еще сравнительно малой величиной. Предположим, что поле изотерм 0 = onst уже определено. Для кристаллических твердых тел при отсутствии аллотропных превращений структуры это поле в плоскости е, а, очевидно, ограничено. Оно должно быть ограничено тремя граничными кривыми. На рис. 1.7 оно не может заходить влево за изотерму 00, соответствующую абсолютной темпера-туре 0 = O = onst, так как не существует температур, меньших абсолютного нуля. Справа на рис. 1.7 оно ограничено некото рой кривой Gm=f em), 3 именно кривой плавления тт твердого тела, за которой среда находится в жидком состоянии. Наконец, сверху на рис. 1.7 оно ограничено кривой разрушения Ц, расположенной над осью е, где о>0, и соответствующей хрупкому [c.29]

Из-за того что температура плавления твердого тела 0 увеличивается при высоких гидростатических давлениях р, кривая плавления тт должна идти несколько круче изотерм. Так как наклон изотерм до1де) измеряет модуль объемного сжатия К среды как в твердом, так и в жидком состоянии, то замечаем, что наклон изотерм уменьшается, когда они пересекают [c.30]

Согласно исследованиям А. И. Вейника тепловой поток в твердых телах имеет свойство стабильности изотермы в некотором отдалении от источника теплоты стремятся расположиться нормально к направлению распространения теплоты [53]. По-видимому, таким же свойством обладает температурное поле по отношению к временным местным тепловым возмущениям если в теле в процессе нагрева или охлаждения произошло временное нарушение общего темпа теплопередачи, то через некоторое время после прекращения теплового возмущения в теле достигается та же температура, которая была бы без теплового [c.169]

Изотермы реального газа, жидкостей и твердых тел имеют более сложный характер и не подчиняются уравнению гиперболы (piUj = [c.51]

Вид функциональной зависимости (4-41) определяется тем из процессов передачи вещества (внешняя диффузия в газе, сопротивление пограничной пленки, внутренняя диффузия в твердом теле), который оказывает существенное влияние на, скорость сорбции. При поглощении из воздушного потока скорость сорбции определяется внешней диффузией [Л. 48]. При малых концентрациях в потоке изотерма адсорбции, т. е. зависимость концентрации вещества в твердом теле от его концентрации в газе, 6=f(0 (при Г= onst)—прямая линия и соотношение (4-41) в явном виде записывается как [c.86]

Такое поведение результатов, найденных для систем твердых дисков методами Монте-Карло и молекулярной динамики, наряду с аналогичными свойствами результатов расчетов для систем твердых сфер позволяет предположить наличие фазового превращения первого рода жидкость (газ) — твердое тело в этом интервале значений плотности или вблизи его. Наиболее определенным подтверждением этого пока служат уже упоминавшиеся результаты метода молекулярной динамики (Олдер и Вайнрайт [7]) для N = 870 твердых дисков, указывающие на существование вандерваальсовой петли на ф — т-изотерме (фиг. 7). Принципиальная неопределенность связана с вопросом о полноте динамического усреднения по всем возможным состояниям при каком-либо одном значении плотности, лежащем на петле. [c.336]

Ф и г. 29. Сравнение вычисленного методом Монте-Карло уравнения состояния аргона с эксиериментальнылш данными в области жидкого состояния и в области фазового превращения жидкость — твердое тело. Экспериментальные изотермы и границы сосуществования фаз изображены в соответствии с работами [59, 86] для температур 173,15 К (кривая J) 163,15 К (г) 153,15 К (3) 148,15 К (4) 138,15 К (5) 128,15 К (6) 118,15 К (7) 108,15 К (S). Кроме того, приведены данные Лара и Эверсоула [49] (LE) и Бриджмена [12] (В). Результаты расчетов методом Мовте-Карло обозначены теми же символами, что и на фиг. 28 черные ромбы — результаты Росса и Олдера [69] при Г = 108,15 К. [c.369]

Непосредствен. Фйг. 8. измерения показываются], что твердость при адсорбции действительно убывает по кривой, идущей вполне параллельно адсорбцион. изотерме, и достигает минимальн. значения при насыщении адсорбционного слоя. Для твердых тел понижение поверхностной твердости (поверхностной энергии) [c.202]

Оценить интегральное заполнение поверхности молекулами адсорбата позволяют изотермы адсорбции - графические зависимости количества адсорбированных молекул на плоской поверхности твердого тела от равновесного давления газа (или равномерной концентрации раствора) при постоянной температуре (рис. 3.17). В зависимости от интенсивности силового поля на поверхности адсорбента и при различных внешних условиях могут образовываться адсорбционные слои в одну мо-номолекулярная адсорбция), две, три или несколько молекул (полимолекулярная адсорбция). Простейшим уравнением изотермы мономолекулярной адсорбции является уравнение Ленгмюра для адсорбции на однородной поверхности [c.74]

Обычно С. твердых тел уменьшается с р (аномальный ход к имеют кварцевое стекло и церий до а у перехода) и возрастает с Т. В результате р, V-изотермы с ростом р сближаются (д P/Sp < О, где р — объемный коэфф. термич. расширеггин). Однако известны [c.520]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...