Источник в диффузоре

Q может быть как положительным, так и отрицательным. Если Q > О, то линия пересечения плоскостей является источником, т. е. жидкость вытекает из вершины угла (о таком течении говорят как о течении в диффузоре). Если Q < О, то эта линия является стоком, и мы имеем дело со сходящимся к вершине угла течением (или, как говорят, с течением в конфузоре). Отношение Q /pv является безразмерным и играет роль числа Рейнольдса для рассматриваемого движения. [c.115]

Полезные в познавательном плане наблюдения по интерференции света в рассеянных лучах могут быть выполнены и в скромных условиях домашней лаборатории [65, 81]. Для этой цели достаточно иметь лампочку от карманного фонарика в качестве источника света и обычное домашнее зеркало с нанесённой на его поверхность рассеивающей плёнкой — в качестве диффузора. Содержание опытов может сводиться к рассматриванию интерференционной картины, окружающей изображение малого источника в запылённом зеркале, и к изучению деформации этой картины, сопутствующей изменению положения глаза наблюдателя относительно зеркала. [c.55]

Во второй задаче в случае точечного источника холода, напротив, казалось бы, ожидаемый отрыв ие происходит. Хотя в этом случае поток жидкости растекается вдоль плоскости от начала координат и, следовательно, замедляется как поток в диффузоре, тем не менее отрыв блокируется подтоком жидкости к стенке в условиях устойчивой стратификации. В результате происходит ускорение внешнего течения и формируется сильная пристенная струя. [c.188]

Взаимодействие линейного источника с плоскостью. Цель — изучение торцевого эффекта в виде пристенной струи, влияния на пего турбулентности, моделирование м-образных распределений скорости в диффузорах и переходных участках труб. [c.319]

Величину Q мы будем называть обильностью источника и будем считать её заданной. Если О положительно, мы имеем дело с источником, т. е. с расходящимся течением в диффузоре если же О отрицательно, то мы имеем дело со стоком, т. е. со сходящимся течением. [c.463]

Пусть мы имеем плоское течение жидкости между двумя плоскими стенками ОАВ и ОСО, наклонёнными друг к другу под углом а (рис. 160, стр. 461). Мы будем стараться придерживаться тех же обозначений, что и в 17, в котором вопрос о течении в диффузоре был рассмотрен вполне строго. В соответствии с этим обозначим через Q обильность источника, считаемую положительной, если мы имеем дело с расходящимся течением в диффузоре, и отрицательной—для случая сходящегося течения. [c.579]

В редких случаях наблюдаются проскоки пламени из патрона к соплу горелки, несмотря на наличие защитной нихромовой сетки, установленной между диффузором и патроном. Проскоки пламени происходят при большой тепловой нагрузке горелки и слабой тяге. При этом часть нихромовой сетки (по периферии) нагревается до красного каления и служит источником воспламенения газовоздушной смеси в диффузоре горелки. [c.21]

Воздушный поток центробежного компрессора направлен в радиальном направлении от центра колеса к периферии. Преобразование получаемой на выходе колеса кинетической энергии в потенциальную происходит в диффузоре, который из-за конструктивных особенностей очень трудно обрабатывается и потому является главным источником потерь. [c.50]

Скорость движения газа за турбиной обычно составляет 300. .. 400 м/с. При такой скорости весьма трудно организовать надежную стабилизацию пламени и устойчивое горение форсажного топлива в широком диапазоне режимов по скорости и давлению газа в форсажной камере. Поэтому в диффузоре скорость газа понижают до 100. .. 180 м/с. Однако и при такой скорости газа для устойчивого горения необходимы стабилизаторы пламени, являющиеся источниками непрерывного поджигания топлива, подаваемого в поток с помощью форсунок, расположенных перед стабилизаторами. В жаровой трубе на протяжении 1000. .. 1500 мм происходит сгорание поданного топлива и, следовательно, повышение температуры газа. Поддержание заданного режима работы форсажной камеры производится с помощью регулируемого сопла изменяемой площади проходного сечения. [c.445]

Сверхзвуковые потоки тормозятся, как известно, в сужающихся каналах. Поэтому для непрерывного торможения сверхзвукового потока может быть использован канал той же конфигурации, что и сопло Лаваля, называемый в этом случае сверхзвуковым диффузором. Действительно, в сужающемся канале скорость сверхзвукового потока уменьшается, и если горло надлежащим образом рассчитано, то в нем устанавливается критическая скорость. Тогда в расширяющейся части происходит дальнейшее торможение дозвукового потока. Такой диффузор называется идеальным, однако он представляет собой только принципиальную теоретическую схему, реализовать которую на практике не удается. Трудность состоит в том, что сверхзвуковой поток в сужающемся канале является неустойчивым и под влиянием даже малых возмущений насыщается скачками уплотнений. В зависимости от формы сужающейся части система прямых и косых скачков может быть более или менее сложной, но во всех случаях является источником особых, так называемых волновых потерь энергии. Поэтому возникает задача управления системой скачков с целью сведения потерь к минимуму. Этого удается добиться приданием стенкам сужения особой формы, при которой в горле устанавливается скорость, близкая к критической. Таким образом, суммарные потери в сверхзвуковом диффузоре включают в себя помимо потерь вязкостного происхождения также волновые потери, связанные с образованием скачков уплотнения. Достаточно подробное изложение современных результатов исследования газовых диффузоров можно найти в [8]. [c.431]

На фиг. 2.9 два наиболее распространенных обычных полярископа с точечным источником света сравниваются с полярископом, в котором модель просвечивается рассеянным светом от диффузора, состоящего из матового стекла, освещаемого рядами ламп. В полярископе первой конструкции, где в качестве поляризующих элементов используются призмы Николя, имеется 6 элементов оптической схемы, которые должны быть расположены в совершенно определенных положениях вдоль оптической оси полярископа. Вторая конструкция полярископа, в которой используются листовые поляроиды, несколько проще, так как поло- [c.49]

В установке по схеме фиг. 193, а источником света является матовое стекло С, освещаемое рядами ламп О (диффузор). Модель [c.259]

Аналогичным образом в устройствах, с помощью которых осуществляется сжатие рабочего тела, работа, подводимая к этому устройству (компрессор, диффузор, насос) от внешнего источника (обозначим ее вследствие [c.304]

Жидкометаллические циклы весьма заманчивы для использования на АЭС с реакторами на быстрых нейтронах, охлаждаемыми жидким металлом. Электропроводность жидких металлов во всем реальном диапазоне температур примерно в 10 раз больше, чем ионизированных газов. Основная трудность создания таких систем — получение высокоскоростного потока жидкости за счет тепловой энергии источника. Возможные пути решения этой проблемы основаны на использовании частичного испарения части жидкости. Проще всего это может быть решено путем применения двухконтурной схемы, в одном из контуров которой использована легкоиспаряющаяся жидкость (например, калий). Подмешиваясь в смесителе к основному потоку, получившему теплоту в теплоисточнике (реакторе), жидкость вторичного контура испаряется. Полученный пар используется в сопле для разгона жидкости первого контура (лития). Паровая фаза отделяется в сепараторе от движущейся с большой скоростью жидкости и после конденсации возвращается в контур. Высокоскоростной поток лития направляется в МГД-генератор. За ним для уменьшения потерь с выходной скоростью установлен диффузор. [c.255]

Данный результат носит общий характер. В схеме, представленной на рис, 66, можно получить фурье-образ функции автокорреляции спектра I (К) любого источника света, освещающего диффузор G. Но взаимное наложение большого числа спекл-структур, соответствующих разным длинам волн, приводит к потере информации и уменьшению отношения сигнала к шуму. [c.72]

Рассмотрим один из способов модуляции струи питания. Устройство, схема которого показана на рис. 98, а, состоит из сопла 1 и диафрагмы 2 с центральным отверстием. Источник питания соединяется с соплом 1 через сопротивление / , а управляющий сигнал подается в камеру, расположенную между соплом 1 и диафрагмой 2. В опытах расстояние от сопла до диафрагмы принималось равным (0,6 -н 0,8) с- Диаметр отверстия был равен (1,05 1,1) с- При этом входное сопротивление устройства велико и составляет примерно 7 1. Для оценки динамического давления струи, вытекающей из отверстия диафрагмы, соосно с соплом 1 перед диафрагмой был установлен диффузор. [c.220]

В диффузоре с криволинейными стенками (см. рис. 5-19, е), при которых площадь сечения возрастает в нач ше медх1еннее, чем в конце, градиент давления изменяется более плавно этим ослабляется основная причина отрыва потока и, следовательно, основной источник потерь удачным является такой диффузор, в котором при потенциальном потоке соблюдается постоянство градиента давления (ф/с/.г = onst) вдоль канала. [c.201]

Весьма эффективным методом снижения потерь в коротких диффузорах с большими степенями расширения является отсос пограничного слоя и вдув активного потока в диффузорный канал. Некоторые схемы такого воздействия показаны на рис. 10.12. Существует достаточно много схем организации отсоса. Наиболее часто используется щелевой отсос с расположением первой щели отсоса перед сечением отрыва. Более эффективен отсос потока через перфорированные стенки. В этом случае помимо удаления заторможенной жидкости на основное течение накладывается поперечный градиент давления, обеспечивающий отклонение линий тока к стенкам канала (рис. 10,12,6). Зависимость величины от интенсивности отсоса q=mora/m, где /Иою—количество отсасываемой жидкости, а т — общий ее расход, показывает (рис, 10,13), что при q = b % коэффициент полных потерь может быть уменьшен на 20—30 % исходного уровня. Основным недостатком рассматриваемого метода является необходимость использования для отсоса независимого источника низкого, давления и удаления из канала части потока. Добавочные затраты энергии на осуществление этих процессов оказываются заметными. Иногда для отсоса можно использовать естественный продольный перепад давления, имеющийся в диффузоре. Схема такого отсоса с возвратом удаленной жидкости в канал изображена на рис. 10.12,е. Однако эффективность этой схемы мала, так как энергия, необходимая для отсоса жидкости из нредотрывной зоны, заимствуется непосредственно из основного течения, а КПД естественного эжектора достаточно низок. [c.284]

Обратные течения возникают в диффузоре. Если стенки диффузора прямолинейные, градиент давления вдоль стенки определяется углом раскрытия диффузора. Предположим, что в точке О расположен источник (фиг. 12) и что стенка начинается при х = а, где х — расстояние по радиусу от источника в точке 0. Пусть скорость на входе равна Uq, тогда Ug (х) = U( (а/х), dujdx = — и (а/х ), d Ug x)/dx = = 2u( (а/х ) и r = 2. Затем на основе соотношения (19) можно заключить, что в диффузоре поток всегда отрывается независимо от угла раскрытия. Польгаузен вычислил положение точки ламинарного отрыва Xg/a = 1,213 и установил, что оно не зависит от угла раскрытия диффузора. [c.91]

В связи с тем что течение в диффузоре является в конечном счете источником пульсаций или преждевременной кавитации, для исследования кавитации при значениях К, близких к нулю, были разработаны гидродинамические трубы другого типа. В трубах этого типа струя действительно является свободной, т. е. рабочий поток жидкости вытекает в заполненное газом пространство с регулируемым давлением. Если давление газа понижено до давления насыщенного пара жидкости, то для струи К равно нулю. В одном из вариантов такой конструкции не принимается никаких мер для сохранения скоростного напора струи. Она просто падает в резервуар, из которого жидкость подается к рабочему насосу. На фиг. 10.11 и 10.12 показаны трубы такого типа. На фиг. 10.11 представлена первая двумерная гидродина- [c.572]

Когда угол раствора диффузора не мал, качественно картина сохраняется, хотя геометрическое подобие, использованное на рис. 17, 20, достигается асимптотически при Re > 1 и m > 1. Зависимость критических значений Re (jri) от угла а приведена на рис. 21. Однопаправленное течение существует в области, лежащей левее кривой для m=i, и при числах Рейнольдса, отвечающих кривым = 2, 3,. ... При а 2зт решения, соответствующие кривым па рис. 21, переходят в решения для точечного источника па безграничной плоскости. Степки диффузора, сливающиеся при угле раскрытия 2л, для критических режимов можно безболезненно убрать. Таким образом, задача о течении в диффузоре непрерывным образом переходит в задачу о течении от точечного источника на плоскости. [c.72]

Схема турбореактивного авиационного двигателя пока1зана на фиг. 9-21. Двигатель состоит из газовой турбины 3, работающей с противодавлением и развивающей мощность, достаточную лишь для привода осевого компрессора 2. Воздух предварительно несколько сжимается в диффузоре 1, причем используется скоростной напор, возникающий вследствие движения самолета. Сжатый в компрессоре воздух поступает в камеру сгорания 4, в которой установлены форсунки, распыл ива ющие жидкое топливо (керосин). Продукты сгорания поступают в газовую турбину 3, а затем вытекают из выходного сопла 5, создавая р е-активную тягу, являющуюся источником движения самолета вместо тяги 1винта. Степень повышения давления в компрессоре около 3, степень понижения давления в турбине 2. Таким образом в реактивном сопле давление понижается примерно в 1,5 раза. [c.497]

Ловушка работает следующим образом. При запуске сжатый воздух из источника высокого давления подается по линии 6 прямого потока в вихревую камеру 9, причем вход воздуха в камеру имеет тангенциальный характер. В результате в камере 9 образуется сильно закрученный поток, перемещающийся в направлении щелевого диффузора 10. В процессе энергоразделения по аналогии с работой самовакуумирующейся вихревой трубы на оси камеры создается зона относительного разряжения со сравнительно низкой температурой. [c.306]

Источником сильных пульсаций может быть также поверхность тангенциального разрыва скорости (от точки пересечрния скачков), если она заходит внутрь диффузора. Типичные кривые зависимости величин Од и с от относительного объемного расхода воздуха У/Fp (отношение действительного расхода У к расчетному Ур) при разных значениях числа Маха М приведены на рис. 8.58. Применяют также дроссельные характеристики диффузоров в виде зависимостей Од(ср) и схж(ср) при Мн = onst (рис. 8.59). [c.487]

Струйные насосы (гидроэлеваторыу (рис. 3.8). Рабочее тело (вода, газ, пар) от источника энергии по трубопроводу подводится к соплу, в котором поток получает наибольшую скорость. Давление на срезе сопла (сечение 2—2) и в камере 4 наименьшее (ва-куумметрическое). Вследствие этого вода по трубе 7 из источника поднимается к камере 4 и, перемешиваясь с потоком рабочего тела, через диффузор уходит в отводящий трубопровод. Вакуумметриче-ский напор в камере 4 может быть подсчитан по уравнению Бернулли. Если для сечений 1—/ и 2—2 относительно плоскости отсчета 0—0 записать уравнение Бернулли и произвести соответствующие преобразования с использованием уравнения неразрывности (3.11), получим [c.32]

Для фотографирования статических картин полос или динамических картин с микровспышкой вполне пригодны неподвижные камеры, аналогичные показанным на фиг. 2.12 и 2.15. По существу камера должна иметь лишь устройство для держания пленки. Если бы комната, где ведутся работы, была достаточно темной и поглощающей свет, то никакой камеры не требовалось бы. На практике, однако, особенно при использовании полярископа с диффузором, между объективом фотокамеры и пленкой помещают светозащиту в виде меха или деревянной камеры, показанной на фиг. 2.18. Между источником света и поляризатором ставят также топкий кожух. [c.193]

Основным источником потерь в открытой рабочей части аэродина.мической трубы является эжекционное рассеяние энергии. Вторым источником потерь является отсекание диффузором трубы от свободной струи присоединенных. масс окружающей среды. [c.157]

Пусть некоторое плоское движение задается секундным объемным расходом Q на единицу длины и физическими константами ц и р. Примерами таких течений могут быть радиальное течение в плоском конфузоре диффузоре) с прямолинейными стенками, линии сечения которых плоскостью движения пересекаются в источнике мощности Q, а кроме того разнообразные спирале- [c.375]

Общим для рассмотренных слутаев регистрации голограмм сфокусированных изображений является использование опорных волн от точечного источника - плоских или сферических. Однако для таких голограмм возможно применение более широкого класса опорных волн. В работе [25] Л. Роузен соо цил об осуществлении восстановления изо ажений с помощью сфокусированных голограмм, зарегистрированных с использованием протяженного опорного источника. Оказалось, что для таких голограмм отпадает необходимость в компенсации протяженности источника путем точного воспроизведения геометрии схемы регистрации [36—37J или использования других приемов [38]. Поэтому в качестве восстанавливающего пучка может быть использовано излучение 1фотяженного монохроматического источника. Эта возможность была продемонстрирована путем регистрации голограмм сфокусированных изобр ений диффузно отражающих объектов с помощью опорного пучка, рассеянного диффузором, и последующего восстановления изображений лазерным пучком при произвольной конфигурации схемы. [c.10]

Затем осветим диффузор G пучком с другой длиной волны 2- На фотопластинке Н получим другую спекл-структуру,-смещенную на расстояние Р Р2 относительно первой. Будем считать, что длины волн и %2 не очень сильно различаются и, следовательно, энергия, испускаемая световым источником, одна и та же в обоих случаях. Кроме того, предположим, что, поскольку разность — Х2 мала, изменения фаз, обусловленные шероховатостями поверхности диффузора, можно считать одинаковыми для обеих длин волн. Тогда две спекл-структуры, соответствующие двум длинам волн и Х2, будут практически идентичны и мы получим те же условия, что и в опыте Берча и Токарского при = Р1Р2 ( 2). Смещение фотопластинки Я в промежутке между двумя экспозициями здесь заменено отклонением светового пучка в призме, которое неодинаково для разных длин волн. После проявления мы будем наблюдать спектр негатива в свете с длиной волны или %2 (рис. 55). По расстоянию между полосами можно определить разность длин волн 1 — %2, если предварительно провести градуировку со световыми пучками известных длин волн. Заметим, что в рассматриваемом опыте интерференционные полосы в спектре негатива Н соответствуют фурье-образу функции автокорреля- [c.71]

Системы, совершающие вынужденные колебания. Такие системы лишь воспроизводят колебания, к которым их вынуждают внешние периодические силы. Примером источников звука данного вида являются громкоговорители, мембраны граммофонов, сирены и т. д. В громкоговорителе основной частью служит диффузор он колеблется с частотой тока, питаюш,его звуковую обмотку прибора. [c.404]

Обычно громкоговорители массового потребления имеют собственные частоты подвеса 80—150 Гц. Таким образом, для передачи с их помощью низких частот требуются дополнительные меры. Некоторое улучшение равномерности передачи в области частоты резонанса механической системы получается благодаря тому, что внесенное в электрическую цепь сопротивление = на резонансе резко возрастает. Так как источник, питающий громкоговоритель, имеет всегда конечное сопротивление, то ток в подвижной катушке автоматически уменьшается в области резонансных частот. Таким образом, согласуя г громкоговорителя с внутренним сопротивлением выхода мощного усилителя, можно получить более плавный ход результирующей чувствительности громкоговорителя вместе с выходным каскадом в области резонанса диффузора. Это согласование можно представить так же, как влияние электрической цепи громкоговорителя на его механическую систему, в которую вносится механическое сопротивление = где собственное электрическое сопротивле- [c.158]

Представим себе диффузорный громкоговоритель, который одновременно излучает звук высокой и низкой частот. Для из туче-ния одинакового звукового давления на обеих частотах он должен иметь одинаковую амплитуду ускорения для этих частот. Следовательно, амплитуда скорости низкочастотной составляющей колебания будет во много раз больше, чем высокочастотной. Поэтому высокочастотное колебание будет излучаться диффузором, периодически движущимся на низкой частоте с большой колебательной скоростью относительно слушателя. При движении источника относительно точки приема возникает эффект Допплера, в результате которого высокочастотный звук окажется модулированным по фазе. Глубина модуляции будет пропорциональна амплитуде низкочастотной составляющей колебания диффузора. Звуковое давление я излученной волнр высокой частоты можно записать в виде р = Рт ((Ов 51п(дн0 у где (Ов — частота высокочастотного колебания диффузора сон — частота низкочастотного колебания диффузора /Пх — индекс фазовой модуляции. [c.163]

Схематическое расположение оптических деталей в этих приборах показано на рис. 1.22. Источником света служит малое ярко освещённое отверстие 5 диаметром (0,5-1) мм в диафрагме Д. Диафрагму устанавливают в передней фокальной плоскости линзы Л так, чтобы центр отверстия 5 оказался совмещённым с главным фокусом линзы. Пучок света от отверстия 3 падает на линзу и выходит из неё в виде коллими-эованного пучка, ширина которого ограничена диафрагмами Д1 и Д2. Этот пучок освещает диффузор Дф, который в сочетании с плоским зеркалом 3 с внешним отражающим покрытием, установленным параллельно диффузору и строго перпендикулярно к оси коллимированного пучка, представляет собой светоделительную часть прибора. Частичное рассеяние на диффузоре и отражение от зеркала 3 приводит к возникновению нескольких пучков, идущих обратно к линзе Л. Среди этих пучков есть два пучка близкой интенсивности, которые при небольшой плотности рассеивающего покрытия и должной съюстированности деталей установки характеризуются высокой степенью взаимной когерентности. Их перекрывание приводит к формированию интерференционной картины хорошего качества. [c.37]

Рассмотрим два близких луча 1 и 2 первичного пучка, которым на выходе из источника S соответствует очень малая апертура интерференции 2и. Пусть луч 1 на прямом пути проходит диффузор Дф вблизи рассеивающего центра А без рассеяния и после отражения от зеркала 3 возвращается к А и испытывает рассеяние на центре А под углом О, формируя рассеянный луч 1. Пусть при этом луч 2 испытывает рассеяние на том же центре А под тем же углом 9 на прямом пути и проходит повторно диффузор Дф на обратном пути без рассеяния, формируя рассеянный луч 2, параллельный лучу 1. Лучи 1 и 2 перекрываются в точке Е фокальной плоскости I-I линзы Л. Проведём побочную оптическую ось ОЕ. Из треугольника EOS видно, что расстояние г между точками Е и S составляет г = Ftg или, с учётом малости угла 9, имеем г = Е 9. Проведём далее отрезок D перпендикулярный к лучам 1 и 2. В силу таутохронности участков [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...