Струи очень больших скоростей

Струи очень больших скоростей 257 [c.257]

Струи очень больших скоростей. Большие усилия были затрачены на попытки получения струй очень больших скоростей, используя принцип кумулятивных зарядов (см. п. 10, гл. I). Теория показывает, что для детонационных волн, движущихся параллельно оси со скоростью детонации Уд, можно ожидать максимальную скорость струи, равную 2vd ). Однако, если можно сделать так, чтобы детонационная волна распространялась в направлении, перпендикулярном к оболочке заряда, то скорость струи Vj должна была бы увеличиваться безгранично, по мере того как угол между стенкой заряда и осью симметрии будет стремиться к нулю, как для плоской (клиновидной), так и для осесимметричной (конической) оболочек. [c.257]

Деформирование полимерных систем при повышенных скоростях деформации сопровождается рядом специфических явлений, отсутствующих у ньютоновских жидкостей. К их числу относится так называемое явление разрушения расплава или эластической турбулентности . В литературе это явление описывается главным образом применительно к течению упругих жидкостей в капиллярах, но оно имеет очень важное значение и для ротационных приборов. В случае течения упругих жидкостей в капиллярах при некотором критическом значении параметров, определяющих процесс деформирования, первоначально гладкая струя полимера начинает искажаться, на ней появляются регулярные или иррегулярные возмущения. При очень больших скоростях полимерные струи могут даже распадаться на отдельные зерна, а в некоторых случаях при очень больших скоростях деформаций струя снова оказывается гладкой. [c.34]

В простейшей своей постановке задачи эти относятся к случаю предельно тонкого по поперечному сечению источника струи, но с конечным, благодаря очень большой скорости истечения, начальным импульсом (секундным количеством движения) /о- К этой упрощенной постановке [c.500]

Гипотеза Чаплыгина достаточно хорошо оправдывается на опыте. По-видимому, это объясняется тем, что если точка схода не совпадает с острием, то вследствие очень больших скоростей вблизи этой точки при сколь угодно малой вязкости образуются вихри, которые и смещают точку схода к острию (подробнее мы рассмотрим это явление в гл. VII в связи с задачей обтекания тел струями). Следствием гипотезы Чаплыгина является то, что циркуляция Г перестает быть свободным параметром задачи — ее величина определяется по формуле (9), если точка 0 = 6 % известна. Значит, по формуле (7)..опре- [c.166]

В отдельных местах проточной части насоса из-за отрыва струи давление воды может оказаться ниже среднего давления в данном сечении. Если оно будет ниже давления насыщения, то произойдет вскипание воды. Такое местное парообразование в капельной жидкости называется кавитацией. Образующиеся пузырьки пара, попадая в область более высокого давления, конденсируются. Частицы жидкости, стремясь занять место конденсирующегося пузырька, движутся к его центру с очень большими скоростями. При завершении процесса конденсации частицы воды внезапно [c.279]

Вылетая из специального насадка при очень больших скоростях и давлениях, гидравлическая струя имеет свою опреде тенную структуру. Это конус с двумя образующими, которые пересекаются в точке О (рис. 1.39), называемой полюсом. Сечение /—/, совпадающее с вы.ход-ным сечением насадка, называется начальным сечением. У начального сечения I—/ скорости по сечению струи почти одинаковые, но на рас- [c.42]

Мазутные форсунки отечественных конструкций как паровые, так и механические изготовляются заводом Ильмарине . В мазутной форсунке с паровым распыливанием (фиг. 103) пар подводится во внутреннюю трубу, снабженную соплом Лаваля, а мазут поступает по кольцевому каналу между наружной и внутренней трубами. Струя пара, выходящая из сопла с очень большой скоростью (до Ь00 м/сек), захватывает мазут и через диффузор поступает в топку. [c.181]

При очень больших скоростях струи относительно воздуха (свыше 100 м/сек для керосина) дробление струи на капли начинается у [c.203]

Рассмотрим теперь, что произойдет, если жидкость вытекает из отверстия в резервуар с покоящейся жидкостью. Если течение безвихревое, то мы имеем картину, представленную на фиг. 11.31. Около краев отверстия возникают очень большие скорости и развиваются большие ускорения. Течение обычных жидкостей, например воды, носит значительно более сложный характер. Для грубых оценок предположим, что отверстие имеет вид длинной узкой щели и что жидкость вытекает в виде струи, ширина которой в первый момент равна ширине отверстия, а скорость имеет такую же величину, как и в подводящей трубе. Тогда при выходе жидкости из отверстия возникает картина типа показанной на фиг. 11.28. Основываясь на тех же рассуждениях, как и раньше, мы можем ожидать появления вихревых линий, показанных на фиг. 11.30 или фиг. 11.32. Интегрируя по контуру, изображенному пунктирной линией, [c.389]

При достаточном расстоянии между решетками жидкость, набегающая на вторую решетку уже в виде кольцевой струи, будет растекаться по ее фронту в обратном направлении, т. е. от периферии к центру. Если коэффициент сопротивления второй решетки не очень большой, то в сечении на конечном расстоянии от нее распределение скоростей будет равномерным (рис. 3.11, б). Если коэффициент сопротивления второй решетки будет слишком большим, то обратное растекание по ней кольцевой струи приведет к дальнейшему ее перетеканию в том же направлении и на конечном расстоянии за этой решеткой. В результате снова получится неравномерное распределение скоростей (рис. 3.11, в). [c.88]

Влияние примесей на распространение свободной струи. Экспериментальным исследованием распределения концентрации пыли в свободной струе и влияния концентрации взвешенных в ней частиц на поле скоростей такой струи [83] было показано, что при не очень больших концентрациях (и < 1,1 кг/кг) и размерах взвешенных в потоке твердых частиц (50 мкм) характер поля скоростей одинаковый для незапыленного (х =- 0) и запыленного потоков. [c.314]

При увеличении скорости течения жидкости в трубе возникают завихрения, которые нарушают ламинарное течение жидкости. Подкрашенная струя разрывается, и краска перемешивается в трубе (рис. 333, б). Такое течение называется турбулентным. При турбулентном течении падение давления в трубе резко возрастает — оно оказывается пропорциональным уже не скорости течения (закон Пуазейля), а квадрату скорости. Изменяется и распределение скоростей по сечению трубы. Скорости гораздо быстрее растут у края трубы и мало изменяются в средней части. Градиент скорости у стенок трубы оказывается очень большим. [c.553]

Уравнение Бернулли применяется и к потоку жидкости в целом, если его можно считать как бы одной струей. Экспериментально установлено, что уравнение Бернулли применимо для реальных жидкостей с не очень большой вязкостью, а также для газов, скорость течения которых мала по сравнению со скоростью распространения в них звука. [c.138]

Для космических полетов, осуществляемых с большими скоростями, применяют ракеты с жидкостными реактивными двигателями, в которых используют жидкое топливо и жидкие окислители (кислород, перекись водорода и др.). Распыливаемые в камере сгорания топливо и окислитель реагируют при постоянном давлении, обеспечивая образование большого количества газов с очень высокой температурой — До 2500— 3000 С. Расширяясь адиабатно, газы вытекают со сверхзвуковой скоростью, создавая струю, реакция которой и заставляет двигаться ракету. Поскольку воздух в двигатель не забирается, то и работа на сжатие воздуха не затрачивается. Сила тяги не зависит от скорости полета, что является большим преимуществом двигателей такого рода. [c.98]

Опыты показали, что в зоне встречи струй истинная концентрация частиц во много раз превосходит номинальную (подсчитанную только по расходам газа и материала) даже для очень мелких частиц для них же достигаются очень большие относительные скорости обтекания газом. Каждая частица как бы многократно проходит разгон в одном и том же сравнительно коротком трубопроводе и теплообмен ее весьма интенсивен. [c.51]

При натекании турбулентной струи на экран с достаточно большими дозвуковыми скоростями при не очень больших расстояниях среза сопла от экрана также возникают мощные автоколебания (рис. 5.1,Э). Эта проблема рассмотрена в параграфе 5.2. [c.142]

Гидромонитор (или водобойная машина) по своему устройству и действию подобен пожарному брандспойту, но имеет гораздо большие размеры и работает с потоками воды больших скоростей. На рис. 4.15 приведен вид одного из не очень больших мониторов. Струя, выбрасываемая таким монитором, имеет диаметр около 10—15 см. Скорость воды в струе достигает 60 м/с. Найденную в 78 формулу можно применять для расчета разрушающей силы струи воды, выбрасываемой монитором. Используя эту формулу, нетрудно определить, что струя монитора в месте удара о препятствие действует на него с силой от 27 ООО до 66 ООО Н (от 2700 до 6600 кгс) на очень небольшой плош,ади. При этих условиях струя перестает вести себя, как жидкое тело, а действует подобно артиллерийскому снаряду, взрывая грунт и подбрасывая в воздух громадные глыбы этого гр нта. [c.194]

Перед колонками высокого давления необходимо устанавливать заградительные приспособления, которые иногда выполняют в виде защитной пластинки из плексигласса. Практика, однако, показала малую пользу этих пластинок, которые при разрыве слюды легко перерезаются струей пароводяной смеси, бьющей с очень большой скоростью. Пл0ксигла ос дополнительно несколыда ухудшает видимость уровня. При наблюдении за уровнем необходимо надевать защитные очки и стоять несколько в стороне от стекла. [c.248]

Скорость резки оказывает большое влияние на ее качество. При замедленной резке разрез получается широким с неровной пове рхностью. При слишком быстрой резке струя кислорода не успевает достаточно очистить нижние слои металла от капель шлака, и качество резки ухудшается кроме того, при очень большой скорости резка может прекратиться, так как металл не успевает нагреться до температуры воопла1менения. [c.352]

Примером одностадийной САНД может быть процесс струйного рафинирования , разработанный в Англии. Вокруг свободнопадающей струи чугуна создают кольцевую струю кислорода с добавками тонкоиз-мельченной извести. Металл разбивается на мелкие капельки (1—2 мм). Благодаря огромной поверхности контакта выгорание углерода и другие реакции происходят с очень большой скоростью (например, обезуглероживание— около 3% С/с). Капельки металла дополнительно рафинируются, проходя через слой вспененного шлака. Из нижней части агрегата металл непрерывно выпускают в сталеразливочный ковш или в УНРС шлак непрерывно удаляется в шла-ковню. [c.78]

При резке стали больших толщпн процесс окисления юталла по всей толщине протекает значительно медленнее, чем при обычных толщинах. Поэтому успех резкп в значительной степени определяется правильным врезанием кислородной струи в металл. Если в момент врезания кислородной струи металл не сразу прорезается на всю толщину, не следует уменьшать скорость перемещения резака или совсем прекращать перемещение, так как при этом количество шлака, образуемого в единицу времени, уменьшается, и процесс резки легко может, прекратиться. Не следует также в начальный момент перемещать резак с очень большой скоростью, так как при этом возникает чрезмерно большое отставание, приводящее в дальнейшем к непрорезу. Для успешного ведения процесса следует перемещать резак равномерно со скоростью, составляющей 0,5—0,6 от скорости указанной в табл. 7. При этом, как правило, сквозное прорезание наступает лишь после того, как резак пройдет значительный путь. [c.343]

HOTO профиля прыжка в настоящее время точный учет силы тяжести затруднителен. По экспериментальным исследованиям Б. А. Бахметева и Матцке, при уклонах русла до Ц = 0,07 продольный профиль прыжка мало чем отличается от профиля прыжка, образуемого в горизонтальном русле. При уклонах русла /о > 0,07 продольный профиль прыжка зависит как от продольного уклона русла, так и от числа Фруда (или параметра кинетичности). Если же уклон русла очень велик (г о>0,35), струя с большой скоростью пролетает в нижний бьеф, сохраняя бурное состояние -на значительном расстоянии от подошвы вальца. Определим осноиные параметры гидравличеокого прыжка (высоту, длину, сопряженные глубины) при Iq >0 в условиях плоской задачи. [c.328]

Внутреннее догревание приточного вовдуха при образовании холодного потолка. Сущность явления в данном случае очень близка к только что рассмотренному. Различив будет заключаться лишь в том, что вместо раздробленных вертикально-ниспадающих струй приточного воздуха в данном случае приходится иметь дело с мощной струей, выбрасывающейся из приточного отверстия с очень большой скоростью и благодаря этому сохраняющуюся на значительном расстоянии от приточных отверстий. Стойкость этих струй устраняет возможность случайных отклонений [c.272]

Совершенно иной источник возбуждения пмеет место в ковшовой турбине. Такая турбина представляет собой хорошо сконструированное водяное колесо с ковшами определенной формы, расположенными по ев ободу струя воды в направлении касательной к ободу турбины (обычно с очень большой скоростью) воздействует на турбину и приводит ее во вращение, причем каждый ковш испытывает периодические удары. Если частота ударов струй или частота какой-либо из составляющих этой далеко не синусоидальной силы совпадает с собственной частотой ковша, то могут возникнуть интенсивные вибрации, грозящие разрушением. Один или два раза такие сл5т аи имели место в действительности. [c.59]

После взрыва капсюля-детонатора возникает детонационная волна, которая перемещается вдоль оси заряда (рис. 63). Волна разрушает коническую оболочку, начиная от ее вершины, и сообщает материалу оболочки большую скорость. Давление продуктов взрыва, достигающее 10 Па, значительно превосходит предел прочности металла. Поэтому движение металлической оболочки под действием продуктов взрыва подобно течению жидкой пленки. Движущийся металл образует поток, сходящийся под определенным углом к оси конуса, который переходит в тонкую (примерно равную толщине оболочки) металлическую струю, перемещающуюся вдоль оси с очень большой скоростью (10 км/с). Действие этой струи и обусловливает высокую проникающую способность взрыва кумулятивного заряда. Высокоскоростная струя пробивает стальную броню подобно тому, как мощная струя воды проникает в мягк глину. Глубина проникновения (равная примерно длине струи) пропорциональна образующей кониче- [c.51]

Указатель поворота посредством отклонения -стрелки от центра в сторону показывает, что самолет делает поворот. Пока самолет летит по прямой, стрелка остается в среднем положении. Медленный поворот направо вызывает небольшое отклонение стрелки вправо, быстрый поворот вызывает значительное отклонение трелки. Как только поворот закончен, стрелка возвращается в среднее положение незави-ч-имо от того, в какую сторону направлен самолет. Действие прибора основано на использовании небольшого гироскопа или колеса, вращающегося с очень большой скоростью (около 10 000 оборотов в минуту). Гироскоп, обозначенный на фиг. G, вращается в направлении, указанном стрелками, увлекаемый струей воздуха из сопла J. Воздух высасывается из коробки гироскопа трубкой Вентуры F, соединенной трубопровода с патрубком//. Ось гироскопа закреплена в рамке Fy ротор вращается в направлении указанном стрел-1юй Q Рамка F в свою очередь может поворачит аться вокруг оси пер-г.ендикулярно осп ротора. К раме закреплен диск или круглая пластинка [c.33]

Из формулы (358) видно, что этот к. п. д. является функцией скорости. Он равен нулю при старте, достигает 1, когда скорость полета становится равной скорости струи и вновь приближается к нулю при очень больших скоростях полета (рис. 180). Функция т]о инвариантна по отношению замены независимой переменной на обратную. Это озна- [c.278]

При Ср = 7- 9 указанная область отрицательных скоростей исчезает главным образом вследствие растекания центральной части струи, но волнистый характер профиля скорости при FJFo > 6 остается до полного выравнивания потока по фронту решетки. В случае FJF( < 6, когда относительное расстояние RJRo от оси до стенок рабочей камеры значительно меньше, чем при больших значениях F,,IF , степень растекания струи не может быть очень большой, а следовательно, перед решеткой вдоль ее фронта не могут образоваться промежуточные зоны с отрицательными скоростями, и профиль скорости будет более монолитным. [c.170]

Обдувка. Обдувочные устройства работают по принципу механического воздействия струи сжатого воздуха или пара на слой отложений. Струя воздуха или пара, истекая из обдувочного сопла с большой скоростью, разрушает отложения, которые увлекаются потоком дымовых газов уносятся в золоуловитель или оседают в золовых камерах и бункерах. Скорость истечения обдувочного агента очень высока. Так, при давлении воздуха перед обдувочным устройством 7 кгс1см скорость истечения из сопла диаметром в узком сечении 10 мм составляет свыше 500 м сек, а скорость истечения пара из обдувочного сопла при давлении пара 22 кгс1см составляет свыше I ООО м/сек. [c.103]

Для создания большой скорости струи при прямом выходе ее из отверстия потребовалось бы при данном расходе очень малое сечение этого отверстия. Такое отверстие не шнуемо быстро забивалось бы твердыми частицами, часто присутствующими в жидком топливе. Поэтому в форсунках с давлением прибегают к закручиванию струп перед выходом из форсунки. Это придает струйкам жидкости дополнительную составляющую скорости, направленную по касательной к окружности струи. Таким способом удается достигнуть большой скорости струек без чрезмерного уменьшения площади выходного отверстия. Этим же достигается возинкиовение центробежных сил, способствующих разрыву и разносу струи. Наличие касательных составляющих скоростей отдельных частиц разорвавшейся струи, выходящих из отверстия форсунки, приводит к разлету частиц в стороны, т. е. способствует отделению их друг от друга и облегчает смешение их с воздухом. [c.76]

Когерентные структуры в импактных струях. Наличие когерентных структур в струе особенно наглядно проявляется при натекании дозвуковой турбулентной струи на экран. Здесь при достаточно больших дозвуковых скоростях истечения и не очень больших расстояниях сопла от экрана (xo/d < 7,5) возникают мощные автоколебания с частотой, близкой к частоте предпочтительной моды свободной струи (St = 0,3 - 0,4). Эти автоколебания воспринимаются в дальнем акустическом поле струи как [c.143]

Полное давление в струйках тока, прошедших разные участки системы скачков уплотнения, различно. Наибольшее восстановление давления в струе газа, прошедшей систему скачков 2-4-6. Зная угол О2 и предполагая течение плоскопараллельным, указанную систему можно легко рассчитать [2]. На рис. 1 штрихпунктирной линией нанесено значение = 19.75, рассчитанное для струйки тока, прошедшей систему скачков 2-5. Оно согласуется с экспериментальными данными. Значение давления рдд в струе, прошедшей систему косых скачков 2-4-6 равно 30. Это намного выше максимального значения р° на цилиндре. Это обстоятельство объясняется тем, что ширина отмеченной струи очень мала и она размывается, не дойдя до поверхности цилиндра (ширина струи, полученная по измерению расстояния АВ на теневой фотографии для цилиндра с с1 = 24 , равна 1-1.5 ). Этому содействует также колебание всей системы скачков уплотнения относительно среднего положения, практически всегда имеюгцееся во время эксперимента как вследствие отрыва потока, так и вследствие чисто механических колебаний модели в аэродинамической трубе. При больших размерах модели и больших числах Маха повышение давления на цилиндре будет более значительным. В частности, как показывают расчеты, при больших числах Маха скорость потока за скачком 5 остается сверхзвуковой. В этом случае перед цилиндром будет наблюдаться местный прямой скачок 7. [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...