Бернулли неустановившегося

Полученное уравнение является обобщенным уравнением Бернулли для неустановившегося одномерного движения невязкой несжимаемой жидкости. В уравнении (XII—1) выражение [c.336]

При неустановившемся движении реальной (вязкой) жидкости уравнение Бернулли включает еще член, учитывающий потери напора на рассматриваемом участке потока. Таким образом, для реального потока (пренебрегая неравномерностью скоростей по сечению) будем иметь [c.337]

Уравнение Бернулли для неустановившегося движения жидкости. [c.77]

Для неустановившегося движения несжимаемой жидкости было получено уравнение (5.23), которое связывает мгновенные значения параметров течения в двух точках линии тока. Это уравнение по форме отличается от уравнения Бернулли для установившегося движения наличием в правой части величины [c.188]

Несмотря на то, что уравнение (6.88) не является строгим и его вывод опирается на приближенные допущения, оно с успехом применяется в инженерных расчетах. Это уравнение называют уравнением Бернулли для неустановившегося движения. [c.189]

Интеграл Бернулли для неустановившегося движения [c.106]

Если в уравнении (IV. 14) не отбрасывать слагаемые, содержащие частные производные от проекции скоростей по времени, т. е. считать, что движение неустановившееся, то уравнение Бернулли для линии тока примет вид [c.106]

Следует иметь в виду, что вытекание жидкости при переменном напоре представляет собой неустановившееся движение жидкости, что делает неприменимым уравнение Бернулли, полученное для установившегося движения. [c.77]

При неустановившемся движении жидкости в уравнении Д. Бернулли необходимо учитывать влияние инерционного напора /гин [c.327]

Уравнение (9.8) называют уравнением Бернулли для неустановившегося движения. [c.362]

При неустановившемся движении реальной жидкости уравнение Бернулли будет включать в себя еще член, учитывающий потери напора на рассматриваемом участке потока. Таким образом, [c.328]

Подробнее см. Р. Р. Ч у г а е в. Физический смысл отдельных слагаемых уравнения Бернулли для установившегося и неустановившегося движений реальной жидкости.— Сборник научно-методических статей по гидравлике. Вып. 4.-М. Высшая школа, 1981. [c.49]

В гл. 9 будет получено уравнение Бернулли, относящееся к неустановившемуся движению ( 9-2 9-3 9-4). [c.113]

Когда движение жидкости во времени изменяется достаточно медленно, член hi уравнения Бернулли оказывается незначительным, в связи с чем им можно пренебрегать. При этом получаем для неустановившегося движения обычное уравнение Бернулли (см. 3-20). С примерами такого медленно изменяющегося движения, рассчитываемого по обычному уравнению Бернулли, встретимся далее (см. 10-10, 10-11). [c.346]

При наполнении и опорожнении различных водоемов (водохранилищ, шлюзовых камер и т.п.) имеет место неустановившееся движение воды. Вместе с тем при описанных выше расчетах мы пользовались обычным уравнением Бернулли, не учитывающим локальные силы инерции [как известно, формула (10-82) получается из этого уравнения]. Такое допущение часто бывает вполне приемлемым, так как рассматриваемый случай неустановившегося движения обычно характеризуется пренебрежимо малой величиной локальных сил инерции (в связи с тем, что движение жидкости здесь является медленно изменяющимся). Впрочем, в некоторых случаях при расчетах наполнения камер судоходных шлюзов приходится учитывать локальные силы инерции воды. [c.400]

Бернулли для неустановившегося движения 340, 344 [c.659]

Указание. Скорость истечения без учета инерционного напора определять но формуле v = l/(Vl + V Ap/p)- Скорость истечения с учетом инерционного напора найти из уравнения Бернулли для неустановившегося движения жидкости, которое для рассматриваемой задачи сводится к следующему виду [c.157]

Указание. Задача сводится к решению системы двух обыкновенных дифференциальных уравнений первое уравнение — расхода с учетом сжимаемости жидкости в полости плунжера, а второе — уравнение Бернулли для неустановившегося движения жидкости, т. е. [c.159]

Указание. Используя указания к задаче 7.8, привести уравнение Бернулли для неустановившегося движения применительно к рассматриваемой задаче в следующем виде [c.160]

Для неустановившегося движения уравнение Бернулли справедливо в данный момент времени и оно имеет вид [c.170]

Уравнение Бернулли. Для неустановившегося движения тяжелой вязкой несжимаемой жидкости из (1.26) следует, что вдоль линии тока для любого момента времени т справедливо уравнение, называемое уравнением Бернулли [c.18]

Равенство (7.17) носит название уравнения Бернулли для неустановившегося движения струйки идеальной жидкости. [c.62]

Уравнение Бернулли для неустановившегося движения струйки идеальной жидкости может быть записано теперь следующим образом [c.63]

Уравнение Бернулли для неустановившегося движения струйки идеальной жидкости получено в разделе 7. Для неустановившегося потока вязкой жидкости, с учётом неравномерности распределения скоростей и потерь напора, уравнение Бернулли можно записать следующим образом [c.146]

Изменение во времени скорости истечения через насадку (фиг. 65). В этом примере опять пренебрежем трением, хотя здесь, особенно при более длинных насадках, оно имеет существенное значение. Вообразим, что сначала закрытая труба внезапно открылась, и выясним, как будет изменяться с течением времени скорость истечения в конце насадки. Так как это движение, очевидно, неустановившееся, то придется пользоваться не уравнением Бернулли, а уравнением (2) № 57 [c.106]

Используя уравнение Бернулли для неустановившегося течения, можно записать выражение для градиента давления в виде [c.213]

Полученное уравнение (5.27) называется уравнением Бернулли для элементарной струйки вязкой несжимаемой жидкости при неустановившемся движении. [c.106]

При переходе к уравнению Бернулли для потока при неустановившемся движении вязкой несжимаемой жидкости условимся рассматривать только такие случаи неустановившегося движения, при которых форма линий тока во времени не изменяется (а значения скоростей переменны [c.106]

Уравнение Бернулли для потока несжимаемой жидкости при неустановившемся движении в прямолинейной цилиндрической трубе имеет вид [c.109]

Важно отметить, что инерционный напор /1 н может быть и положительным, и отрицательным. Если движение ускоренное dv dt >0), то /1цн>0. Если движение замедленное йь/й1<0>), то и кпн<0. Инерционный напор не является мерой дополнительных потерь энергии, он выражает обратимые преобразования энергии. Полученное уравнение Бернулли для неустановившегося движения можно представить графически. При этом надо помнить, что уравнение выражает соотношение между параметрами потока только для данного момента времени. [c.109]

Перейдем от уравнения (5-21), полученного ДЛЯ струйки невязкой жидкости, к уравнению Бернулли ДЛЯ неустановившегося потока реальной жидкости. Для этого выразим удельную кинетическую энергию через среднюю скорость потока V, введя коэффициент Кориолиса а, и учте.м потери удельной энергии на преодоление [c.63]

Таким образом, уравнение Бернулли для неустановив-шегося движения идеальной жидкости в трубах с неизменным поперечным сеченяем и неупругими стенками для данного момента времени имеет вид [c.328]

Данное уравнение принято называть уравнением Бернулли. Однако Д. Бернулли рассматривал только соотношение (3-60), приведенное в il2 (для случая установившегося движения идеальной жидкости, подверженной действию только сил тяжести). Уравнения, описываемые в настоящем параграфе и в 3-16 (а также приводимые далее в гл. 9 для неустановившегося движения), были составлены в дальнейшем на основании как работ Д. Бернулли, так и работ других авторов (Эйлера, Кориолиса, Буссинеска, Вейсба-ха й др.). [c.110]

В случае неустановившегося движения уравнением Бернулли, содержащим дополнительный член Л,-, можно пользоваться лишь тогда, когда на всем протяжении потока движение является плавно изменяющимся. Это ясно из того, что выражение для дополнительного члена hi было получено нами в предположении плавно изменяющегося движения жидкости на пути от сечения 1-1 до сечения 2-2. Однако, если поток (рис. 9-3) имеет форму, характеризуемую резко изменяющимся движением в области А, причем эта область, в свою очередь, характеризуется весьма малым значением интеграла, входящего в зависимость (9-31), то локальными силами инерш1и для области А вообще можно пренебречь и не считаться с наличием резко изменяющегося движения жидкости между сечениями 1—1 и 2—2. В случае потока, изображенного на рис. 9-3, локальные силы инерции при использовании уравнения Бернулли приходится учитывать только для областей потока Б и В, где движение плавно изменяющееся. [c.346]

Вместе с тем нельзя думать, что всегда при у<С. м сек можно пренебрегать сжимаемостью среды. Этот вывод был сделан на основании интеграла Бернулли только для установившихся движений газа. Если движение газа неустановившее-ся, то учет сжимаемости может оказаться существенным уже при весьма малых скоростях движения среды. Например, при распространении звуковых волн скорости движения частиц малы, но все основные эффекты в этом случае связаны со свойством сжимаемости среды. [c.44]

Затем Л. Бернулли исследует силу реакции при неустановив-шемся истечении воды из бесконечно большого сосуда через приставленную к отверстию горизонтальную трубу и с помощью закона изменения количества движения находит ее значение [c.26]

Предполагаем, что з/З С 1. Когда отверстие открыто, то уровень в сосуде понижается, хотя и медленно. Возникающее течение будет неустановившимся, но медленно изменяющимся во времени (5/5 мало). Это движение можно приближенно рассматривать как последовательную смену установившихся движений. Такая трактовка неустановившихся движений носит название квазнстационарной трактовки, или квазистационарного подхода. При таком подходе можем записать ннтеграл Бернулли, который для несжимаемой жидкости при V — g2 для любой линии тока имеет вид (2.13). [c.116]

Сравним интеграл Лагранжа и интеграл Бернулли. Как мы видели, уравнение Эйлера при соответствующих условиях приводит к этим интегралам. Интеграл Лагранжа в некотором смысле более общий, чем интеграл Бернулли, так как годится и для неустановившихся движений. Но он менее общий в том смысле, что требует безвихревого движения и полной баротроп-ности (в интеграле Бернулли достаточно баротропности только на линии тока). Область действия этих интегралов разная. [c.121]

Ввиду симметричности входящих в эти уравнения компонентов вихря и скорости ранее обоснованная возможность интегрирования их вдоль линий тока остается справедливой и для вихревых линий. Иными словами, уравнение Бернулли применимо ко всем точкам поверхности тока, составленной из двух пересекающихся семейств линий тока и вихревых линий. Однако в общем случае уравнение (24) применимо только тогда, когда все левые части вышеприведенных уравнений равны нулю. Это условие выполняется, если вихревые линии и линии тока совпадают — явление, известное под названием течения Белтрами — Громека, которое, по-видимому, реализуется только при неустановившемся течении. С другой стороны, как показал сам Эйлер, если имеем потенциальное течение, то все компоненты вихря равны нулю, что также обусловливает исчезновение левых частей уравнений. Таким образом, уравнение Бернулли применимо преимущественно к безвихревому потоку, подробное рассмотрение которого можно найти в следующей главе. Из выражения, данного в п. 24 для ускорения относительно подвижных координат, видно, что уравнение (24) также применимо в случае, если заменяется [c.61]

Так как движение сообщается неподвижной жидкости, то, когда тело движется через нее, кинетическая энергия всей системы обязательно больше, чем энергия одного тела. Ввиду того, что работа, производящая этот излишек энергии, должна поставляться телом, усилие на тело зависит не только от скорости, но и от ускорения. Таким образом, если временное изменение кинематических соотношений включается в функцию потенциала или тока безвихревого потока, то для определения кинетической энергии жидкости можно использовать форму уравнения Бернулли для неустановившегося двилеения. Кирхгоф упростил эту проблему, доказав, что полное усилие может быть выражено в членах присоединенных масс или приращений действительной массы тела, пропорциональных объему и плотности вовлеченной в дви-леение жидкости коэффициент пропорциональности изменяется с изменением формы тела. Тэйлор увеличил ценность понятия присоединенных масс, выразив их в членах особенностей, порождаемых телом. Наконец, Легалли установил прямое соотношение между силами, действующими на тело, и особенностями. Таким образом, если распределение особенностей задано или установлено одним из методов решения уравнений течения, как это сделано в следующем разделе, тогда силы и моменты могут быть определены непосредственно без нахождения распределения давления. [c.92]

Основные уравнения неустановившегося пограничного слоя те же самые, что и для установившегося, за исключением добавочного члена, содержащего didt в уравнении количества движения и в уравнении Бернулли. [c.213]

УРАЕНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ НЕУСТАНОВИВШЕГОСЯ ДВИЖЕНИЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.104]

Для перехода к уравнению Бернулли для потока необходимо осреднить по живому сечению все члены полученного уравнения Бернулли для элементарной струйки (для линии тока) при неустановившемся движении. При этом инерционный напор для элементарной струйки /г и инерционный напор для потока /г, 1 отнесем к единице веса жидкости [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...