Истечение через насадки

Истечение через насадки. Насадки — короткие трубы различной формы, приставленные к отверстию в стенке резервуара. Скорость о истечения через насадок определяется по формуле (32), а расход Q — по формуле (33). Гидравлические коэффициенты истечения р,, ф, е и зависят от формы насадка и числа Рейнольдса. Ниже приведены значения этих коэффициентов при больших числах Рейнольдса (Re> 10 ) для различных насадков. [c.99]

ИСТЕЧЕНИЕ ЧЕРЕЗ НАСАДКИ [c.267]

Истечение через насадки [c.267]

ИСТЕЧЕНИЕ ЧЕРЕЗ НАСАДКИ ПРИ ПОСТОЯННОМ НАПОРЕ 125 Ответ. [c.125]

Истечение через насадки при постоянном напоре [c.125]

Истечение через насадки. Насадки— фасонные трубки длиной от 2 до 4 диаметров, присоединённые к отверстию. Для сходящихся насадков возможен один режим истечения, для цилиндрических и расходящихся—два 1) истечение через насадок, 2) при [c.399]

Коэффициенты истечения через насадки при больших числах Re [c.178]

Истечение через насадки 635 [c.710]

Быстродействие плунжера 2 распределителя регулируется расходом жидкости, поступающей в торцовые полости плунжера 2. Пользуясь уравнениями истечения через насадки, можно определить необходимые расстояния и к. , мощность струи и давление, действующее на заслонку. [c.375]

Истечение через насадки и толстые стенки [c.151]

ИСТЕЧЕНИЕ ЧЕРЕЗ НАСАДКИ И ТОЛСТЫЕ СТЕНКИ [c.82]

Изменение во времени скорости истечения через насадку (фиг. 65). В этом примере опять пренебрежем трением, хотя здесь, особенно при более длинных насадках, оно имеет существенное значение. Вообразим, что сначала закрытая труба внезапно открылась, и выясним, как будет изменяться с течением времени скорость истечения в конце насадки. Так как это движение, очевидно, неустановившееся, то придется пользоваться не уравнением Бернулли, а уравнением (2) № 57 [c.106]

Все ранее полученные формулы для истечения через отверстия применимы и при истечении через насадки. [c.185]

Как определяются коэ( ициенты расхода [х и скорости ф при истечении через насадки Сравните их числовые значения для различных насадков. [c.186]

Расчетные формулы для скорости и расхода при истечении через насадки можно получить из уравнения Бернулли для сечения, совпадающего со свободной поверхностью АА в сосуде, и сечения ВВ на выходе из насадка (рис. 6-8). Полагая а=1, получаем [c.140]

Если сопоставить расходы, пропускаемые через насадки, с расходами, пропускаемыми отверстиями в тонкой стенке, то увидим, что при истечении через насадки расход увеличивается на 30—35%. [c.157]

Истечение через насадку постоянного или постепенно уменьшающегося сечения [c.151]

В гидравлическом отношении истечение через насадки ан-гично истечению через отверстие в толстой стенке. На рис. 7.4 казано свободное истечение через отверстие цилиндрической мы (цилиндрический насадок) в толстой стенке. [c.112]

Истечение через отверстия п насадки [c.117]

При истечении жидкости из больших резервуаров через насадки (короткие трубки различной формы, рис. VI—7) скорость истечения на выходе из насадка и расход определяются по формулам (VI—7) и (VI—6). В формуле (VI—6) f заменяется выходной площадью насадка Г,.. Для плавно сужающегося насадка без сжатия струи [c.127]

Исследованию влияния вязкости на истечение через насадки посвяшен ряд работ. По данным 3. И. Геллера и Ю. А. Скобельцына, для внешнего цилиндрического насадка коэффициент расхода л непрерывно возрастает с увеличением числа Рейнольдса насадка (Нсн). Причем при больших значениях Кен (в связи с уменьшением сил вязкости) темп его роста замедляется и при Кен=10 000-ь100 000 р, становится постоянным. Для определения значений л при Ксн= 100- 100ООО (при // =2- -5) ими предложена следующая эмпирическая формула [c.187]

При истечении через цилиндрический насадок под уровень первый режим истечения не будет отличаться от описанного вьнпе. 11о когда абсолютное давление внутри насадка благодаря увеличению Н надает до давленгш насыщенных паров, перехода )to второму ре киму но происходит, а начинается кавитационный режим, при кото))ом расход перестает зависеть от противодавлеиия т. е. получаемся эффект стабилизации, опнсапиый выше (см. п. 1.23). При отом чем [c.114]

Так как условие Re idem при наличии геометрического подобия определяет кинематическое подобие напорных потоков, безразмерные характеристики последних (коэффициенты сопротивления, расхода и т. д.) являются фуикция.ми Re Это же относится и к процессам истечения через малые отверстия и насадки, на которЕ.1е весомость жидкости практически не влияет. [c.108]

При достаточно больших значениях Re силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся малыми по сравнению с силами инерции частиц жидкости (зона турбулентной автомодельности). Безразмерные характеристики потока, в частности коэф( )и-цнент сопротивления трения л и коэффициенты местных сопротивлений в этой зоне не зависят от числа Ке. что определяет наличие квадратичного закона сопротивления трубопровода. Аналогичная особенность присуща также и процессам истечения через малые отверстия и насадки, безразмерные характеристики которых (коэффициенты истечения) в зоне больших значений Ке остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения). [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...