Бернулли для движения неустановившегося установившегося

Для неустановившегося движения несжимаемой жидкости было получено уравнение (5.23), которое связывает мгновенные значения параметров течения в двух точках линии тока. Это уравнение по форме отличается от уравнения Бернулли для установившегося движения наличием в правой части величины [c.188]

Подробнее см. Р. Р. Ч у г а е в. Физический смысл отдельных слагаемых уравнения Бернулли для установившегося и неустановившегося движений реальной жидкости.— Сборник научно-методических статей по гидравлике. Вып. 4.-М. Высшая школа, 1981. [c.49]

В технике часто встречаются случаи, когда движение жидкости становится неустановившимся, т. е. в любой точке потока давление и скорость ее изменяются во времени. Примерами могут служить периоды пуска или остановки трубопроводов и колебательные процессы в жидкости, перекачиваемой по трубопроводу поршневыми насосами. В этих случаях недопустимо использовать ранее выведенное уравнение Бернулли для установившегося движения жидкости, так как наряду с учитываемыми в нем силами тяжести, давления и трения появляется ранее отсутствовавшая сила инерции. [c.152]

В условиях переменного напора действующий напор, скорость истечения и расход жидкости в каждый момент времени изменяются по сравнению с предыдущим моментом времени. Следовательно, истечение при переменном напоре является движением неустановившимся, для которого, строго говоря, неприменимо обычное уравнение Бернулли, выведенное применительно к условиям установившегося движения. [c.155]

При рассмотрении плоской задачи для несжимаемой жидкости мы прежде всего обратим внимание на построение кинематической картины течения при обтекании неподвижного тела или при движении тела в покоящейся жидкости. Это построение сводится к нахождению комплексного потенциала, т. е. к подбору такого распределения особых точек течения — вихревых п источников — на всей плоскости течения, которое при отсутствии тела давало бы ту же самую кинематическую картину течения, какая наблюдается при внесении тела в поток. Построив кинематическую картину течения, мы можем, применяя интеграл Бернулли для установившегося движения и интеграл Коши (Лагранжа) для неустановившегося, сделать расчет сил давлений на обтекаемое тело. [c.238]

Уравнение Д. Бернулли для элементарной струйки идеальной капельной жидкости при неустановившемся и установившемся движении [c.120]

Данное уравнение принято называть уравнением Бернулли. Однако Д. Бернулли получил только уравнение (3-60), приведенное в 3-12 (для случая установившегося движения идеальной жидкости, подверженной действию только сил тяжести). Уравнения, описываемые в настоящем параграфе и в 3-16 (а также приводимые далее в гл. 9 для случая неустановившегося движения), были составлены в дальнейшем на основании как работ Д. Бернулли, так и работ других авторов (Эйлера, Кориолиса, Буссинеска и др.). [c.89]

Следует иметь в виду, что вытекание жидкости при переменном напоре представляет собой неустановившееся движение жидкости, что делает неприменимым уравнение Бернулли, полученное для установившегося движения. [c.77]

Следует иметь в виду, что вытекание жидкости при переменном напоре представляет собой неустановившееся движение жидкости, что делает неприменимым уравнение Бернулли, полученное для установившегося движения. Поэтому при решении задач на опорожнение или наполнение резервуара разделяют полное время истечения на бесконечно малые промежутки времени, в течение каждого из которых напор считается постоянным, а движение жидкости независимым от времени, т. е. установившимся. Это позволяет решать указанные задачи, исходя из уравнений установившегося движения. [c.66]

Для неустановившегося движения уравнение Бернулли справедливо только для двух частиц идеальной жидкости, находящихся на одной линии тока в рассматриваемый момент времени. При установившемся движении оно справедливо также и для одной и той же частицы жидкости, находящейся в двух положениях на траектории, ибо последняя совпадает с линией тока. [c.228]

Г. изучают движение капельных жидкостей, считая их обычно несжимаемыми. Однако выводы Г. применимы и к газам в тех случаях, когда их плотность можно практически считать постоянной. Рассматривая гл. обр. т. н. внутр. задачу, т. е. движение жидкости в ТВ. границах, Г. почти не касается вопроса о распределении силового воздействия на поверхность обтекаемых тел. Г. обычно разделяют на две части теор. основы Г., где излагаются важнейшие положения учения о равновесии и движении жидкостей, и практич. Г., где эти положения применяются для решения частных вопросов инженерной практики. Осн. разделы практич. Г. течение по трубам (Г. трубопроводов), течение в каналах и реках (Г. открытых русел), истечение жидкости из отверстий и через водосливы, движение в пористых средах [фильтрация). Во всех разделах Г. рассматривается как установившееся (стационарное), так и неустановившееся (нестационарное) движение жидкости. При этом осн. исходными ур-ниями явл. Бернулли уравнение, неразрывности уравнение и ф-лы для определения потерь напора. [c.116]

Вместе с тем нельзя думать, что всегда при у<С. м сек можно пренебрегать сжимаемостью среды. Этот вывод был сделан на основании интеграла Бернулли только для установившихся движений газа. Если движение газа неустановившее-ся, то учет сжимаемости может оказаться существенным уже при весьма малых скоростях движения среды. Например, при распространении звуковых волн скорости движения частиц малы, но все основные эффекты в этом случае связаны со свойством сжимаемости среды. [c.44]

Предполагаем, что з/З С 1. Когда отверстие открыто, то уровень в сосуде понижается, хотя и медленно. Возникающее течение будет неустановившимся, но медленно изменяющимся во времени (5/5 мало). Это движение можно приближенно рассматривать как последовательную смену установившихся движений. Такая трактовка неустановившихся движений носит название квазнстационарной трактовки, или квазистационарного подхода. При таком подходе можем записать ннтеграл Бернулли, который для несжимаемой жидкости при V — g2 для любой линии тока имеет вид (2.13). [c.116]

Основные уравнения неустановившегося пограничного слоя те же самые, что и для установившегося, за исключением добавочного члена, содержащего didt в уравнении количества движения и в уравнении Бернулли. [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...