Число Ньютона

В динамически подобных потоках действующие силы в сходственных точках потоков должны находиться в одинаковых соотношениях. Эти соотношения носят в гидравлике наименования числа Ньютона. [c.97]

Точность воспроизведения заданного закона движения Коэффициент заполнения Коэффициенты асимметрии, разгона и торможения Коэффициенты неравномерности Величины скачков при малых подачах Число Ньютона, коэффициент А срУ тах a=V = Пт = т/ п Д, = / (у) Д/ V, 0) а е i t>o Wo t [c.91]

Максимальное значение числа Ньютона [c.116]

Критериев подобия, используемых в гидромеханике, достаточно много. Наиболее общим из них является число Ньютона Ne. Оно пропорционально отношению суммарной активной силы к силе инерции [c.34]

Таким образом, число Рейнольдса является частным случаем числа Ньютона, но при его вычислении принято использовать обратное отношение (4.2). [c.34]

Общим критерием гидродинамического подобия является безразмерный критерий, или число Ньютона, справедливый для любых сил [c.61]

Если определяющей силой при движении жидкости является сила тяжести (например, при протекании воды в открытых руслах и через гидротехнические сооружения, при истечении жидкости из больших отверстий при малых напорах, через водосливы и др.), критерием гидродинамического подобия является критерий Фруда Fr=v /(gl). Физический смысл числа Фруда — это величина, пропорциональная отношению сил инерции к силам тяжести. Число Фруда есть величина, обратная числу Ньютона, в котором в качестве силы F взята сила тяжести G. [c.62]

Все перечисленные критерии подобия являются частными случаями общего критерия гидродинамического подобия— числа Ньютона (4.1)—или величиной, обратной этому числу. [c.63]

Вводя число Ньютона Ме=-, выражение (12.4) можно [c.218]

Если в опытах варьируется число Ньютона (например, за счет изменения скорости), то /с = 1 и /V = 5, но если изучать влияние каждой из величин р, и, / ), то /с = 3 и число опытов N = 125. Следовательно, использование числа подобия в качестве своеобразной обобщенной переменной позволяет уменьшить [c.105]

Применение ньютона вместо килограмм-силы в технических измерениях связано с изменением градуировки силоизмерительных машин и приборов. При этом неизбежно изменение значений нагрузок, на которые рассчитаны рабочие и образцовые стационарные силоизмерительные машины. Эти нагрузки целесообразно округлить, увеличив до ближайшего кратного числа ньютонов. При этом, очевидно, усилие, соответствующее предельной нагрузке, а также все значения шкал должны возрасти на 1,97%. [c.146]

Решение систем нелинейных АУ выполняется итерационными методами, при этом на требуемое число итераций И в методе Ньютона решающее влияние оказывает выбор начального приближения, а в остальных итерационных методах — число обусловленности Ц матрицы Якоби решаемой системы уравнений. [c.233]

Остальные единицы Международной системы (СИ) производные и в их числе единица измерения силы ньютон (1 И). [c.29]

Чтобы выразить их в ньютонах, надо число дин поделить на 100 000. [c.266]

Активные силы — понятие, связанное со вторым и третьим законами Ньютона. Пользуясь принципом освобождения от связей, вместо связей можно ввести их реакции и включить реакции в число внешних сил. Этим открывается возможность для обобщений теоремы об изменении количества движения. [c.383]

Рассматриваемые сложные вопросы разложения излучения в спектр блестяще изложены в книге Г.С. Горелика Колебания и волны . Чрезвычайно интересна острая дискуссия нескольких студентов и преподавателя о современном значении опыта Ньютона, впервые разложившего призмой солнечный свет, а необходимость прагматического подхода к выбору способа разложения в спектр доказана остроумным сравнением отношения математика и вязальщицы к выбору оптимального соотношения между числом пальцев в каждой перчатке, если известно только, что пара перчаток имеет 10 пальцев. Для математика эквивалентны распределения 5 + 5 и, например, 3 + 7, а вязальщица отнюдь не свободна в этом выборе — никто не купит у нее пару перчаток с неравным числом пальцев на каждой руке. Эти примером мы хотим показать исключительное значение теоремы Фурье в оптике и многих других разделах физики. [c.70]

Физические законы, в том числе и законы механики Ньютона, и в частности закон инерции, имеют определенный смысл лишь тогда, когда точно определены реальные условия протекания рассматриваемых явлений и, следовательно, указана система отсчета, к которой они отнесены. [c.441]

Знак минус показывает, что по нашему чертежу проекция реакции отрицательна, т. е. направлена влево. Искомая в задаче горизонтальная составляющая давления на стенку имеет обратное направление —вправо. В задачннке II. В. Мещерского ответ приведен в килограммах. Чтобы перевести ньютоны в я/ , надо умножить число ньютонов на 0,102 имеем 138,4-0,102—14,1 кГ. [c.305]

Ответ. 7 j = 3750 h Т2= 1875 . В задачнике И. В. Мещерского ответ дан в кГ умножая число ньютонов на 0, 02, выразим натяжение ремней в килограммах 7 2 = 382 к/ Г1=191л Г. [c.378]

Условие (XVII.5) представляет собой математическое выражение общего закона динамичесюто подобия, сформулированное еще Ньютоном его можно представить, вводя в рассмотрение число Ньютона Ne, в виде [c.310]

Основные результаты исследований приведены на рис. 3, 4. Ведомый вал механизма 2 при скоростях ведущего звена 160 o6jMUH( fg = 0,041 кгм-с ) обеспечивает почти постоянный и устойчивый выстой (число Ньютона N = М ор/С/з(и1 > 0,13). Дальнейшее увеличение Пд (N <Г 0,13) сопровождается колебаниями ведомого вала механизма во время выстоя (см. рис. 3), которые приводят к уменьшению величины выстоя. На диаграмме скорости ведомого вала С1)д=ф , при этом наблюдаются отрицательные пики на участке выстоя, которые увеличиваются с возрастанием величины Ио. С повышением скорости увеличиваются также динамические нагрузки Мв , действуюш ие на ведомый вал механизма. Для модели механизма 1 С(з = 0,041 кгм-с ) появление колебаний ведомого вала и возникновение больших динамических нагрузок наблюдается при скоростях > 70 об мин N < 0,81). Расширение верхних пределов именения Иц, при которых модели [c.51]

В осн. к М. прибегают при исследовании разл. механических (включая гидроаэромеханику и механику деформируемого твёрдого тела), тепловых и электро-динамич. явлений. При этом число и вид критериев подобия для каждого моделируемого явления зависит от его природы и особенностей. Так, для задач динамики точки (или системы материальных точек), где все ур-ния вытекают из 2-го закона Ньютона, критерием подобия является число Ньютона Ne — FtVml и условие М. состоит в том, что [c.172]

Наконец, четвертым требованием является динамическое подобие. Коитеоием динамического подобия служит число Ньютона—Ne, определяемое следующим выражением [c.46]

П.к. механич. движения получается пз ур-ния, выражающего второй закон Ньютона, и наз. числом Ньютона Ne Ffilml, где Р — действующая на тело сила, т — его масса, t — время, I — характерный линейный размер. [c.557]

Предлагаемые основные аксиомы в новой форме независимы. Их число минимально. Они не противоречивы. Введение их в основы классической механики вместо аксиом Ньютона ус1раняс1 все труд1юсги, присущие механике, основанной на аксиомах Ньютона, в том числе спимаегся вопрос о гравитационном парадоксе. Отпадает необходимость вводить в теоретическую механику всякого рода неполноценные силы. [c.595]

Последующие эксперпменты привели к так называемой стандартной кривой сопротивления ]686] для одиночной твердой сферы, движущейся с постоянной скоростью в неподвижной изотермической несжимаелюй жидкости бесконечной протяженности. График на фиг. 2.1 показывает, что режим Стокса соответствует стандартной кривой сопротивления при Пе 1, а режим Ньютона в области 700 < Пе < 2-10 ]294]. По достижении Пе 10 (верхнее критическое число Рейнольдса) происходит резкое уменьшение коэффициента сопротивления, обусловленное переходо.м ла.минарного пограничного слоя на поверхности тела в турбулентный ). [c.30]

ППП системы САППОР использует различные методы оптимизации для решения задач нелинейного программирования. При этом физическая сущность объекта проектирования не имеет значения важно, чтобы задача проектирования была бы сформулирована в терминах математического программирования. ППП системы ДИСО включает методы внешних и внутренних штрафных функций, методы возможных направлений Зойтендейка, методы Ньютона и другие для решения задач программирования. Таким образом, все указанные пакеты относятся к числу объектно-неза-висимых. [c.154]

Уравнения (22) называются уравнениями Лaгpaнжa ). Число таких уравнений совпадает с числом новых координат. В рассматриваемом здесь случае (системы без механических связей подробнее см. далее) оно в точности равно ЗЛ/, т. е. числу уравнений Ньютона, которые можно выписать для этой же материальной системы, если бы рассматривалась декартова система координат. Но в отличие от уравнений Ньютона уравнения Лагранжа (22) уже не связаны с декартовой системой координат х, у, г и выписаны Б произвольных независимых новых координатах , q . [c.129]

Применительно к системе без механических связей уравнения Лагранжа имеют одно основное преимущество они ковариантны по отношению к точечным преобразованиям координат. В случае же, когда система стеснена механическими идеальными связями, применение лагранжева формализма имеет дополнительные пре имущества по сравнению с непосредственным применением урав нений Ньютона. Оно позволяет уменьшить порядок системь уравнений, описывающих движение, до 2п, где л —число степе ней свободы, и избежать определения реакций идеальных связей Возможность выписать уравнения движения, не интересуясь нор мальньши реакциями и вообще подсчетом реакций в случае, когда трение отсутствует, является одним из важных преимуществ применения лагранжева формализма к механическим системам со связями. [c.156]

Умножая массу = -см- -сек- на проекции ускорения, найдем проекции силы в граммах. Чтсбы перевести их в ньютоны, надо умножить число граммов на 0,00981. [c.266]

Для наблюдения максимумов высоких порядков нужно пользоваться светофильтрами. При этом не имеет существенного значения, где располагается фильтр — между источником света и установкой Ньютона или же между глазом и областью наблюдения. В первом случае фильтр пропускает нужную длину волиы из числа многих, во втором из всевозможного числа кар гин позволяет наблюдать только ту иитерфереиционную картину, которая соответствует данной длине волны. Результат в обоих случаях будет одинаковым. [c.95]

При использовании различных систем единиц и их основных единиц могут меняться как размерности фундаментальных постоянных, так и их числовые значения. Например, величина элементарного заряда в СИ равна L6 10 Кл= 1,610 с А, а в системе СГС е = 4,8 10 ° см г / с" Число примеров такого рода можно без труда увеличить взяв в руки любой справочник по физике. Размерность физической величины может зависеть также от того, какое определяющее уравнение для нее выбрано. Например, для определения силы F можно воспользоваться вторым законом Ньютона F=ma, при этом размерность единицы силы, очевидно, будет кг м с (ньютон или сокращенно Н). Но силу можно определить и по закону всемирного тяготения F=mi nijlr . При этом размерность единицы силы кг м . При определении силы физики условились пользоваться вторым законом Ньютона. Только такой выбор обусловливает размерность гравитационной постоянной G, а именно м кг" с . Все это поднимает важнейший вопрос какова физическая сугцность формул размерности фундаментальных постоянных [c.40]

Релятивистская масса. При движении тел со скоростями va второй закон Ньютона в записи (з) перестает быть справедливым. Если a=F// , то постоянная сила F, действуя продолжительное время, способна ускорить тело до сколь угодно больших скоростей, в том числе и до >с, что запрещается релятивистской механикой. Закон динаАшки в теории Эйнштейна приобретает вид [c.136]

Первостепенной задачей теории является нахождение единой причины существующих частных явлений или законов и уменьшение числа независимых исходных положений. Этот процесс давно уже идет в физике. Достаточно вспомнить объединение земного и космического тяготений в законе всемирного тяготения Ньютона, объединение электричества и магнетизма в электродинамике Максвелла, установление связи между микро- и макропараметрами систем Больцманом, связь геометрии физического пространства с теорией гравитации в общей теории относительности Эйнштейна и т. п. Удивительнейший пример единства природы открывает связь явлений, происходящих в микромире и Вселенной, о чем идет речь в этой части книги. Многие свойства Вселенной определяются характеристиками фундаментальных взаимодействий, происходящих в микромире. И, напротив, происходящие во Вселенной процессы дают много для понимания свойств элементарных частиц и необходимы для построения правильной теории. Но все же впереди очень и очень шого работы. [c.200]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.310 ]

Гидравлика и гидропривод (1970) -- [ c.63 ]

Моделирование в задачах механики элементов конструкций (БР) (1990) -- [ c.271 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.61 , c.63 ]

Примеры расчетов по гидравлики (1976) -- [ c.218 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...