Сопротивление аномальное

В третьем томе Специальные стали и сплавы дана классификация, указаны области применения, принципы выбора, приведены физико-механические и технологические свойства инструментальной, нержавеющей, теплоустойчивой, жаропрочной, тугоплавкой стали и сплавов различных марок, сплавов со специальными магнитными и упругими свойствами, высоким омическим сопротивлением, аномальным термическим расширением, а также порошковых сплавов. [c.7]

Обращение показателя преломления в бесконечность не имеет физического смысла и получилось в результате упрощенного предположения об отсутствии сопротивления движению (g = 0), обусловливающего затухание. Если принять это сопротивление в расчет, то ход кривой будет иным (рис. 28.10, сплошная кривая) (см. упражнение 208). Область АШ — область аномальной дисперсии, где п убывает при возрастании частоты оз. [c.554]

Аномальный скин-эффект . Из равенства (21.8) вытекает, что сопротивление очень тонкой проволоки при а/1 < 1 равно [c.209]

Основная трудность, с которой сталкиваются в работах по аномальному скин-эффекту (независимо от специфических затруднений, связанных с использованием высокочастотной техники), состоит в том, что результаты измерений чрезвычайно сильно зависят от состояния поверхности металлического образца. Так как измеряемое сопротивление определяется по существу свой- [c.209]

Дальнейшее обсуждение вопроса о низкотемпературном минимуме сопротивления мы вынуждены ограничить опытами Макдональда и Пирсона, хотя и не можем утверждать, что эти опыты являются исчерпывающими и обязательно охватывают все особенности явления в целом. На фиг. 43 приведены результаты исследования сплавов меди с малым содержанием олова. Можно видеть, что аномальное сопротивление, связанное с появлением минимума, с увеличением концентрации олова возрастает по величине и достигает предела при концентрации - -0,005% олова. Этот результат представляет собой загадку. Действительно, трудно объяснить, почему явление, вызываемое атомами примеси , приходит к насыщению при столь малых концентрациях. Кривые зависимости абсолютной термо-э. д. с. этих образцов от температуры приведены на фиг. 43, а. Видно, что по сравнению с чистым металлом термо-э. д. с. сплавов при той же концентрации олова порядка [c.212]

Случай калия является аномальным, о чем свидетельствует максимальная величина D . Внимательное рассмотрение зависимости электрического сопротивления от температуры [177] показывает, что выше 6" К и быстро уменьшается ниже этой температуры. Возможно, что поверхность Ферми близко подходит к границам зоны, но не касается их. Такое положение, а также низкая дебаевская температура привели бы к тому, что процессы переброса вымораживались бы только при очень низкой температуре (по-видимому, ниже 6°К), То, что было принято за изменение р , пропорциональное ниже 6°К, может быть экспоненциальным изменением, обусловленным вымораживанием процессов переброса-, а закон может выполняться при более низких температурах и с величиной р/Г , много меньшей, чем приведенное в таблице. Остаточное сопротивление мешает, конечно, измерениям малых значений р . [c.271]

Чрезмерно высокие скорости деформации могут привести к аномальному изменению диаграмм Os—е в связи с влиянием инерционных явлений, повышающих сопротивление деформации в области V (см. рис. 240,а). [c.456]

Иногда, когда еще влияние инерционного эффекта несущественно, аномальное изменение диаграммы Ts—е может быть связано с адиабатическим эффектом. В этом случае наблюдается сильный разогрев деформируемого металла и как следствие снижение сопротивления деформации с ростом скорости деформации. [c.457]

С ростом температуры испытаний величина сопротивления деформации металлов и сплавов, как правило, снижается, однако для некоторых материалов при определенных температурных условиях иногда наблюдается аномальное влияние температуры на сопротивление деформации испытываемых материалов. [c.26]

На рекристаллизованном сплаве высокой чистоты, как это показано на рис. 39, получены два участка с постоянной скоростью роста трещины (два плато скорости) и соответственно два участка зависимости скорости от максимальных значений коэффициента интенсивности напряжений. Новый участок на кривой о—К еще не наблюдался для промышленных высокопрочных алюминиевых сплавов, рассмотренных выше, хотя и является обычным для других сочетаний среда — материал. Поскольку это является аномальным явлением и поскольку рост трещины в сухом аргоне является исключением, для практического использования данный факт не играет большой роли и представляет только академический интерес, так как речь идет о сплаве высокой чистоты с ре кристаллизованной структурой и равноосным зерном. Промышленные алюминиевые сплавы высокой прочности обладают в этой среде очень высоким сопротивлением КР даже в наиболее чувствительном высотном направлении полуфабриката. [c.193]

Течение теплоносителей при околокритических параметрах. При изотермическом стабилизированном турбулентном течении коэффициент сопротивления трения не имеет каких-либо аномальных особенностей по сравнению с обычными закономерностями турбулентного трения в гладких трубах и может вычисляться по формуле [c.49]

Обнаруженная обратная зависимость прочностных свойств от скорости активного растяжения при исследовании основного металла и металла сварного шва представляет особый интерес. Проявление такой зависимости подтверждает принципиальную важность исследования физико-механических свойств материалов в процессе облучения при температурах 0,3—0,47 пл, когда определяющими считаются кратковременные, а не длительные прочностные свойства. Аномальное поведение основного металла при флюенсе 0,5 10 нейтр. см- и металла сварного шва при флюенсах 0,5 10 и 2 10 нейтр. см- связано, вероятно, с переходом от дислокационно-субструктурного механизма деформационного упрочнения в необлучаемых образцах к диффузионно-дислокационному механизму в процессе облучения. Последний обусловлен диффузионной релаксацией напряжений в деформируемых материалах и проявляется в виде обратной скоростной зависимости физико-механических свойств [4]. Проявлению действия механизма диффузионно-дислокационного упрочнения способствует миграция избыточных точечных дефектов, образующихся при облучении. Необходимым условием диффузионно-дислокационного упрочнения является также постоянство скорости деформирования, обеспечивающее равенство между внутренним сопротивлением деформированию и прилагаемой растущей нагрузкой [4]. Как показано в [5], при этом происходит перераспределение примесей в неоднородном поле внутренних напряжений и их релаксация вследствие направленной (восходящей) диффузии. Такое перераспределение, наряду с процессами микротекучести и диффузионного залечивания очагов разрушения, повышает структурную однородность решетки и лежит в основе программного упрочнения кристаллических тел [4]. Характерно, что обратная скоростная зависимость прочностных свойств [c.109]

Локальный дефект источника. Рассмотрим батарею ЭГЭ, в которой параметры одного или нескольких (компактной группы) элементов аномальны. Будем считать, что аномальные ЭГЭ расположены в окрестности точки с координатой Хл. Такая ситуация может возникнуть, в частности, при нарушении коммутации отдельного элемента батареи, или, например, в результате локального изменения свойств плазмы в межэлектродном зазоре (МЭЗ) термоэмиссионного преобразователя (локальная разгерметизация, замыкание зазора, локальное сопротивление для протока паров цезия и т. п.). [c.165]

В области НЧ определяющее влияние на проникновение поля оказывает дифференц. проводимость среды. Зависимость её от алектрич. поля (т. н. электрическая нелинейность) обусловливается разогревом носителей, аномальным сопротивлением, пробоем среды и т. д. Пороговые амплитуды, при к-рых возникает нелинейность дифференц. электрич. проводимости, могут различаться весьма сильно для разных механизмов нелинейности. Вследствие этого затухание эл.-магн. поля может быть не экспоненциальным, а, напр., степенным или к.-л. другим в зависимости от вида ( ), I. е. меняется структура скин-слоя. Но характерный масштаб затухания по порядку величины ос- [c.542]

Увеличение сопротивления деформации при снижении е (в нашем случае при 5-10 <е <10 с ) экспериментально обнаружено давно и известно в литературе как участок аномальной скоростной зависимости/if( ) [63—66]. [c.198]

При этом аналитическая обработка позволила Т1Ж5<си помимо значения показателя П определить положение центра тяжести концентрационных кривых и площадь под ними. Положение центра, тяжести концентрационной кривой характеризует перемещение основной массы атомов на среднюю глубину, а площадь под кривой оценивает сушу перемещаемых радиоактивных атомов. Из представленных данных можно заключить, что картина распределение изотопа в зоне объемного взаимодействия при КСС и УСВ идентична. В результате проведенных исследований установлено, что при контактной стыковой сварке сощто-тивлением могут при определенных условиях (импульсный нагрев в сочетании с скоростями деформации превышающими 0,1 м/с) развиваться процессы аномального массопереноса существенно влияющего на формирование соединений. В частности образование металлических связей наблюдалось при величинах деформации, которые на порядок ниже чем при канонических режимах сварки сопротивлением. Количественные показатели массопереноса в данном случае весьма близки к аналогичным показателям при ударной сварке в вакууме. [c.160]

Аномальный минимум сопротивления при низких температурах. Не считая явления сверхпроводимости, которое в течение сорока с лишним лет, протекших после его открытия, все еще не получило достаточного теоретнче- [c.169]

В-третьих, при определенных условиях в металлах наблюдается так называемый аномальный скип-эффект (пли новый вид скин-эффекта ), который правильнее было бы называть масштабным эффектом при высокой частоте. В этом случае в рассмотрение вводится размер 8, который соответствует глубине проникновения высокочастотного магнитного поля в металл. До тех пор пока //о<1, справедлива классическая теория, и сопротивление образца, связанное со скин-эффектом , может быть вычислено обычным путем. Однако при важную ро.яь в этом явлепип начинает играть средняя длина свободного пробега, и создается положение, в значительной степени аналогичное тому, при котором проявляется нормальный масштабный эффект. Для изучения этого явления снова возникает необходимость проводить измерения в низкотемпературной области. [c.204]

Если бы в качестве исходной форм шы для этого преобразования вместо формулы, выражающей сопротивление тонкой проволоки, была использована формула для тонкой пластинки, то слабая логарифмическая зависимость сохранилась бы. Однако очень сложная полная теория аномального скип-эффекта, развитая Пиппардом [139], а также Ройтером и Зондгеймером [142], показывает, что сопротивление, связанное с. этим эффектом, действительно не должно зависеть от сопротивления массивного образца. [c.209]

Видно, что аномальная компонента сопротивления S достигает своего наибольшего значения, когда отношение рапом./робщ. максимально, и снова [c.213]

Незначительное увеличение W Т при уменьшении температуры было найдено Уайтом у золота [88], серебра [89] и меди [90], причем только у таких образцов, которые имели высокие значения остаточного сопротивления Рд. По-видимому, остаточное сопротивление этих образцов ведет себя аномально. Электрическое сонротивлепие было измерено только в случае меди, и оно действительно характеризовалось аномальным поведением. Кемп, Сридхар и Уайт [96] также наблюдали минимум WT у магния, и опять-таки в соответствующих случаях следовало ожидать минимума р. Розенберг [97] измерил как электрическое, так п тепловое сопротивления одного и того же образца магния и нашел минимум и у того и у другого. Подобные измерения на магнии были выполнены также Вебберод п Спором [98]. [c.275]

Интерпретация экспериментов по измерению сопротивления ) очень затруднительна по двум причинам. Первая из них связана с тем, что в сверхпроводящем состоянии проводимость обусловлена только нормальными электро 1амц, вследствие чего для вычисления о необходимо использовать двухжидкостную модель. Вторым источником трудностей является сложность теории проводимости даже для нормального состояния, что объясняется очень большой длиной свободного пробега электронов в нормальном состоянии по сравнению с глубиной скин-слоя. В результате для описания нормальной проводимости необходимо пользоваться более сложной теорией аномального скин-эффекта [178]. Таким образом, для объяснения рассмотренных экспериментов необходимо применить двухжидкостиую модель к усложненной теории проводимости. Поэтому мы можем рассчитывать лишь на качественное соответствие теории и опыта. В частности, нужно отметить, что наблюдаемая на опыте зависимость поверхностного сопротивления от частоты противоречит теории (см. гл. IX, п. 34). [c.649]

Экспериментальные доказательства необходимости упомянутой связи не очень многочисленны, но весьма убедительны. Во-первых, это—изменение глубины проникновения магнитного поля с концентрацией примесей индия (последняя изменяется от нуля до 3% см. гл. VIII). Наблюдалось уменьшение глубины проникновения почти в 2 раза, хотя в критической температуре не было заметно почти никакого изменения. По мнению Пиннарда, изменение глубины проникновения поля означает уменьшение длины свободного пробега электронов благодаря наличию примесей атомов индия и соответствующее уменьшение длины когерентности. Во-вторых, это—изменение глубины проникновения поля в монокристалле олова в зависимости от его ориентации ). Глубина проникновения имеет максимум, когда угол 6 между осью кристалла и осью четвертого порядка равен 60° и уменьшается для всех других углов (см. гл. VIИ). Это изменение не может быть объяснено предположением о тензорном характере параметра Л в уравнении Лондона, поскольку такое предполоягение приводило бы к монотонной зависимости от величины угла. Пиппард наблюдал соответствующее изменение в высокочастотном сопротивлении нормального олова, что опять не может быть объяснено простым учетом тензорного характера проводимости для объяснения приходится привлекать теорию аномального скин-эффекта. В последнем случае средняя длина свободного пробега электрона больше толщины скин-слоя, так что электрическое поле, действующее на электрон, существенно изменяется на протяжении длины свободного пробега. В-третьих, это—зависимость глубины проникновения поля от параметров металла данная зависимость будет рассмотрена позднее с позиции модифицированной теории Пиппарда (см. п. 26). [c.705]

Выбор неорганических изоляторов для работы в большом потоке тепловых нейтронов должен определяться сечением поглощения материала. Сильное поглощение может привести к серьезному нарушению электрических свойств. О Нэн [49] облучал образцы нитрида бора в Брукхей-венском реакторе. При интегральном потоке тепловых нейтронов 2-10 нейтрон 1см он обнаружил значительные нарушения диэлектрических свойств всех облученных образцов, не защищенных от тепловых нейтронов. Сопротивление изоляции при 500 С упало, по крайней мере, на три порядка, а значения диэлектрической проницаемости при 500° С были аномально высокими. [c.398]

Исследованы механизмы разрушения материалов, армированных волокнами при статическом и циклическом нагружениях. Показана важность и Необходимость рассмотрения разрушения композитов на микроуровне. Причина этого заключается в первую очередь в присущей этим материалам неоднородности и анизотропии, приводящим к существованию многочисленных плоскостей слабого сопротивления (например, сдвигу и поперечному отрыву), по которым, как правило, распространяются трещины. В начале главы коротко рассмотрены виды разрушения однонаправленных слоистых композитов без надрезов при растяжении — сжатии в направлении армирования и перпендикулярном направлении, а также при сдвиге. Акцент сделан на особенностях разрушения этих композитов на уровне компонент. Макроповедение композитов оценивалось на основании анализа неустойчивого развития повреждений, возникших на микроуровне. При помощи модели, названной моделью сдвигового анализа, учитывающей неоднородность композита на микроуровне, теоретически обосновано аномальное влияние диаметра отверстия в слоистом композите на несущую способность. Этот метод анализа также использован для моделирования поведения слоистого композита со сквозным отверстием. [c.33]

Естественно, что влияние относительной шероховатости стенки на Ардф может зависеть не только от давления. Отдельные опыты, проведенные при весовой скорости wj=600 кг/(м -сек), показали, что характер влияния шероховатости стенки на величину А/>дф зависит от знания весовой скорости потока, причем, чем выше тем сильнее аномальное влияние шероховатости на гидравлическое сопротивление двухфазного потока. [c.127]

В неустойчивой плаз.ме амплитуды плазменных колебаний возрастают до значений, на много порядков превышающих тепловой уровень. При атом рассеяние частиц на колебаниях становится преобладающим и отвечает за аномальные процессы переноса в плазме турбулентная диффузия, аномальное сопротивление ]1лаз-мы и т. U.). [c.266]

Обмен импульсом между злсктропами и нонами и Д- о, с. часто рассматривается как механизм трения электронов об моиы, объясняющий аномальное сопротивление плазмы. [c.563]

В модели Петчека кроме диффузионной области имеется ещё и волновая четыре стоячие ударные волны (медленно движущиеся относительно плазмы), в к-рых осуществляется осн. перестройка магн. поля. Пересекая ударные волны, плазма отворачивает вправо или влево от области П., и магн. силовые линии лерезамыкаются в новые конфигурации. Это позволяет повысить темп П. до величины М 1/1пЛ т- Подобные модели [1] могут использоваться и в бесстолкновит. плазме, если толщина слоя настолько мала, что возможны развитие токовых неустойчивостей и возникиовение аномального сопротивления. [c.573]

Пш достаточно редких столкновениях анализ П. п. треоует учёта ин цин электронов и кинетич. эффек-тов, таких, как убегание электронов Будкера — Дрей-сера (см. Убегающие электроны), пристеночная право-димостъ, аномальное сопротивление, а также проводимость за счёт неоклассич. переноса (см. Переноса процессы). [c.133]

Дисперсно-кольцевой режим течения. Эта область занимает наибольшую длину парогенерирующего канала от до а кр- В результате исследований М. М. Пржиял-ковского и И. Н. Петровой [2.123], 3. Л. Миропольского и др. [2.113], а также Н. В. Тарасовой [2.1141 с пароводяной смесью было установлено, что в этой зоне до начала высыхания пленки, т. е. кризиса второго ряда, наблюдается аномальное поведение гидравлического сопротивления, а именнО гидравлическое сопротивление с ростом паросодержания довольно резко падает, проходит через минимум, а затем продолжает расти. Этот факт иллюстрируется опытными данными Н. В. Тарасовой на рис. 2.20, где представлены кривые зависимости (Артр/Аро) от средней величины паросодержания S. Видно, что обогрев оказывает существенное влияние на гидравлическое сопротивление пароводяной смеси. В области до аномального изменения Артр/АРо обогрев увеличивает относительную потерю давления. Это объясняется, по-видимому, тем, что в этой области пароводяная смесь течет в виде эмульсионного потока или дисперсно-кольцевого с толстой пленкой, обогреваемая стенка заполнена пузырями, которые увеличивают сопротивление трения в пристеночной области. Аномальное изменение при обогреве выражено более резко, сопротивление трения уменьшается существенным образом, однако при росте % влияние теплового потока становится менее заметным и при г 1 Артр/A/jg практически совпадает для обогреваемой и необогреваемой стенок. [c.68]

Если вторичная обмотка трансформатора имеет сопротивление 0,2 Ома, в момент включения питания контакторов падение напряжения на ней составит 0,2х60=12В. Контакторы при этом будут запитаны только 12 Вольтами вместо 24, и утверждать, что они сработают, нет никаких оснований. Если же они не сработают, ток в цепи останется аномально высоким, также как и в предыдущем примере. [c.310]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...