Функция присоединенная

При тФО решения уравнений (VI. 1.5), (VI. 1.9)—функции, присоединенные к Qn(ix) и <7n(s) — определяются равенствами [c.899]

Механизмы с двухповодковыми структурными группами. Выше были рассмотрены примеры определения передаточных функций относительно простых механизмов. Для более сложных механизмов математические соотношения оказываются весьма громоздкими и могут возникнуть затруднения при преобразованиях. Если в механизме содержится несколько двухповодковых структурных групп, то целесообразно выделить их в порядке присоединения к механизму и предварительно рассмотреть каждую группу в определенной системе координат, относительно которой звенья группы образуют систему с нулевой подвижностью. [c.99]

Точка переменной массы определяется математически как точка с массой, являющейся функцией времени m t). Если принять, что масса точки изменяется в результате непрерывного отбрасывании или присоединения материальных частиц, массы которых весьма малы, получим возможность считать функцию m t) непрерывной и дифференцируемой. [c.141]

Предположим, что процесс присоединения частиц происходит непрерывно, и масса точки с присоединяемыми к ней частицами представляет собой непрерывную дифференцируемую функцию времени [c.164]

Так как любой механизм может быть получен последовательным присоединением к механизму 1-го класса структурных групп звеньев, то алгоритм кинематического расчета механизма тоже может быть представлен как последовательность операторных функций кинематического расчета структурных групп и зависимостей для определения их входных параметров. Разберем пример составления алгоритма кинематического расчета механизма, схема которого приведена на рис. 16.14. Координаты и кинематические характеристики центра вращательной пары А, которая образована входным звеном 1 и присоединенным к нему звеном 2, определятся по условиям х,4 = h OS (pj, уа = h sin ф , y = I oj I /j, = (pj — я/2, ад = [c.211]

Подставив значения (8.18) в уравнения (8.17), получим для коэффициентов рядов (8.18) обыкновенные дифференциальные уравнения присоединенных функций Лежандра [c.313]

Принимая во внимание ортогональность присоединенных функций [c.270]

Принимая BO внимание ортогональность присоединенных функций Лежандра, заключаем, исходя из (11.2.29), что либо когда [c.270]

Функцию ф1 называют единичным потенциалом. Формулы (7.136) и (7.137) оказываются достаточно удобными для практического вычисления кинетической энергии и присоединенной массы. Проиллюстрируем это конкретным примером. [c.286]

Выведите общие соотношения для индуцированных скоростей дискретного подковообразного вихря в случае малых чисел Струхаля, т. е. при небольшой частоте колебаний напряженности присоединенного вихря (р =рЬ/Уос 0). Найдите числовые значения безразмерных функций, определяющих инду- [c.248]

Напишите общее выражение для индуцированной скорости в контрольной точке от присоединенного вихря дискретной подковообразной вихревой системы, а также всех таких вихрей, покрывающих несущую поверхность (рис. 9.8). Представьте эту скорость как функцию производных циркуляций по кинематическим параметрам и учтите особенности симметричного (Q,. = 0) и асимметричного (й,. Ф 0) движений. Рассмотрите случай гармонического изменения кинематических параметров и числовой пример расчета функции, определяющей индуцированную скорость в какой-либо контрольной точке от нескольких дискретных вихрей (по данным задачи 9.38). [c.250]

Вычислим функцию W для крайнего верхнего дискретного вихря с индексом — 1 = 1 1 1—1 (на рис. 9.8 соответствующая ячейка заштрихована). Координаты середины присоединенного участка этого вихря (точка П на рис. 9.8) [c.299]

Используя (9.62), находим функцию, определяющую индуцированную скорость В контрольной точке от присоединенного вихря. После подстановки = 0 == [c.312]

Для решения задачи можно воспользоваться представлениями смещений через гармонические функции в том или ином виде, например, представлениями Папковича — Нейбера (5.16) гл. III. При этом сами гармонические функции представляются через присоединенные функции Лежандра, а для определения требуемых значений % получаются весьма сложные трансцендентные уравнения [c.321]

Подставив значения (7.18) в уравнения (7.17), получим для коэффициентов рядов (7.18) обыкновенные дифференциальные уравнения присоединенных функций Лежандра [c.226]

Здесь f ( os 6) — присоединенные сферические функции, [c.176]

Механизмы, в которых внутренние силы взаимодействия звеньев не могут быть полностью определены из решения системы уравнений кинетостатики, называются статически неопределимыми. Вспомним, что, как мы убедились в предыдущей главе, трехзвенный механизм, получаемый присоединением группы, показанной на рис. 2.8, к стойке, имеет одну степень свободы, поскольку в нем имеется одна лишняя связь (поэтому и ошибается формула w = =-3-2 — 2 -3 = 0). Есть непосредственная взаимозависимость между внутренней статической неопределимостью механизма и присутствием в его кинематической цепи лишних кинематических связей. То и другое является следствием несоответствия между числом определяемых неизвестных и числом имеющихся уравнений. В частности, в рассмотренном выше примере (рис. 2.8) одно из уравнений не могло быть использовано, так как оно оказалось линейной функцией других (фа = Фх, Фз = фа, следовательно, фх = Фз). [c.47]

Рис. 68. График влияния функции (р (g) на присоединенную массу воздуха в отверстиях

Эти уравнения, присоединенные к уравнениям (58), образуют систему шести уравнений первого порядка, определяющих р, д, г, у, 7" в функции I. [c.187]

Внося эти значения д в 2Т, получим вьфажение 27 в функции от р, также представляющее собой функцию второй степени. Переход от живой силы 7, выраженной в переменных д, к живой силе 7, выраженной в переменных / , представляет собой хорошо известное преобразование квадратичной формы в присоединенную к ней форму. Такое преобразование применяют, в случае трех переменных, при переходе от уравнения конического сечения в точечных координатах к уравнению в тангенциальных координатах. [c.234]

Аналогично при присоединение двухповодковой группы, состоящей из зг. еиьев 5 и б, мы получки два позможных положения ползуиов 6 и о, так как окружности е радиуса пересекают прямую BiO в двух точках и F. Выберем положение, в котором порядок букв при обходе контура по часовой стрелке будет EiF E . Тогда передаточная функция звена 5 будет [c.75]

Полиномы, полученные выше, известны как присоединенные полиномы Лежандра степени / и порядка m и обозначаются символом Pf x) или P ( os0). Приемлемая волновая функция для жесткого ротатора может быть записана в виде [c.83]

Кроме понятий энергии связи, удельной энергии связи на нуклон и коэффициента упаковки, в ядерной физике пользуются также понятием энергии связи или энергии присоединения последнего нейтрона и соответственно последнего протона. Энергия связи последнего нейтрона больше энергии связи последнего протона ё . Так, например, в диапазоне значений массового числа 84 -< < 104 средняя энергия связи последнего нейтрона при Z четном равна 8,480 Мэе, а при Z нечетном — 8,440 Мэе, т. е. примерно одинакова. Для энергии связи последнего протона имеем совершенно иное положение в этом же диапазоне А при четном Z средняя ёр = 8,960 Мэе, а при нечетном Z средняя Sp = 6,380 /И/, разница составляет — 2,580 Мэе. На рисунке 32 приведены значения как функции N—Z при Z = onst для четных и нечетных Z. Ядра с четным N имеют всегда большие значения энергии связи последнего нейтрона, чем соседние ядра с нечетным Л/. С увеличением числа нейтронов N в ядре величина (з уменьшается как по четным, так и по нечетным Z. На рисунке 33 приведена зависимость энергии связи последнего протона ёр от числа протонов при N = onst. Заметно монотонное уменьшение ёр с увеличением Z. [c.97]

Здесь Pf ( os 0) — присоединенные функции Лежандра. Конкретный тип атомов отражается на виде функции она несущественна при устаповлеппи правил отбора. [c.268]

Рассмотрите общее соотношение для разности давлений на верхней и нижней сторонах несущей поверхносзн, обтекаемой неустановившимся линеаризованным потоком, в функции погонной интенсивности присоединеннь х вихрен у — = —d TIdx. Представьте в виде рядов по степеням малых кинематических параметров выражения для коэффициента разности давлений txp = /j — н погонной интенсивности у и найдите зависимость между соответствующими прс/изводными Ар и 7 от кинематических параметров. [c.247]

Определите скорость в контрольной точке, индуцированную вихревой пе.теной от присоединенного вихря дискретной подковообразной вихревой системы, расположенной в ячейке р/г/г— 1 (рис. 9.8). Рассмотрите гармонический закон изменения циркуляции как функции ее производных по соответствуюигим кинематическим параметрам. Найдите числовые значения функции, опреде-ляющей индуцированную скорость в контрольной точке от ближайшего вихря, а также симметрично расположенного вихря на другой стороне крыла (по условию задачи 9.38). Примите при этом. малые числа Струхаля. [c.251]

Для решения задачи о неустановившемся обтекании видоизмененного крыла некоторым фиктивным несжимаемым потоком применим метод эквивалентной вихревой поверхности, по которому базовая плоскость заменяется системой дискретных косых подковообразных вихрей, расположенных в ячейках, как это показано на рис. 9.8. По этому методу определяется скорость в соответствуюш,их контрольных точках, индуцированная всеми дискретными вихрями, как функция циркуляции элементарных присоединенных вихрей, а точнее — производных этой циркуляции по кинематическим параметрам ql и <7 . Для определения неизвестных, какими являются эти производные, входящие в соответствующие системы уравнения, используется условие безотрывности обтекания на стенке. Для малых чисел Струхаля индуцированная скорость несжимаемого потока в контрольной точке р ь заданного крыла определяется уравнением [c.335]

В 10 гл. I было показано, что решение задачи Дирихле для шара может быть получено методом разделения переменных с привлечением присоединенных сферических функций. Если же вспомнить, что в 5 гл. III было установлено, что решение пер вой основной задачи теории упругости для шара может быть сведено к трем задачам Дирихле, то появляется возможность непосредственно реализовать метод разделения переменных и для решения задач теории упругости (рассуждения в случае второй основной задачи аналогичны, но более громоздки). Применим метод разделения переменных с использованием представлений Папковича — Нейбера при решении задачи для шара. Первоначально найдем решение осесимметричной задачи, которое позволит построить функцию Грина уже для произвольного случая нагружения. [c.333]

Смотреть страницы где упоминается термин Функция присоединенная : [c.226] [c.207] [c.32] [c.37] [c.355] [c.344] [c.214] [c.92] [c.270] [c.314] [c.314] [c.314] [c.251] [c.174] [c.323] [c.319] [c.451] [c.227] [c.227] [c.227] [c.95] [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...