Амплитуда колебаний пилообразные, амплитуда

Описанная схема позволяет моделировать пилообразные функции при любом законе изменения т и амплитуд. Меняя при помощи какого-либо внешнего источника сопротивления потенциометра мультивибратора, можно по заданному закону изменять т. Меняя же сопротивления на входе суммирующего усилителя, можно регулировать интенсивность нарастания а, а значит и амплитуду колебания 5х. Относительно несложно выполнить устройство, при котором т и а будут меняться как случайные величины, подчиняющиеся заданному закону распределения. [c.308]

На той стадии испытаний, когда в образце распространяются полосы Чернова — Людерса (например, в малоуглеродистой стали) периодически происходит резкая релаксация напряжений, возникает кривая напряжение—деформация, имеющая выпуклости и вогнутости. При этом амплитуда колебаний напряжений в направлении вверх и вниз различается в зависимости от жесткости испытательной машины, часто становится трудным поддерживать постоянную скорость деформаций, возникают затруднения [7] при определении нижнего предела текучести. Кроме того, у некоторых материалов в результате взаимодействия атомов растворенных элементов, например углерода и азота, с дислокациями при определенных температурах и в определенном интервале скоростей деформации возникает пилообразная кривая напряжение — деформация. В той области становится трудным регулирование скорости деформации с использованием обратной связи с удлинением на расчетной длине образца, поэтому такое регулирование приходится осуществлять вручную [61. [c.47]

Приключим теперь к контуру с большей добротностью одну из пар вертикально отклоняющих пластин двухлучевого осциллоскопа, а другую пару подключим к источнику пилообразного напряжения. Мы получим, плавно меняя собственную частоту oDq контура, ряд картин, сильно отличающихся одна от другой. При oDq = od, 2od, Зш,. .. осциллограммы не отличаются заметно от синусоид частоты ш, 2od, 3od,. .. Их амплитуды пропорциональны коэффициентам Фурье пилообразного колебания. В промежутках между указанными резонансными настройками мы видим слабые колебания сложной формы, весьма далекой от синусоидальной. [c.507]

Далее отметим еще одну особенность распространения волн пилообразной формы. Как видно из (100) — (102) (см. также описание рис. 10), амплитуда пилообразной волны в области а 1 не зависит уже от амплитуды колебаний излучателя вследствие роста поглощения с увеличением интенсивности волны. Иными словами, как бы ни была велика интенсивность излучаемой волны, ее интенсивность в заданной точке пространства [c.35]

Легко понять, что описанный процесс может возникнуть лишь в тех случаях, когда амплитуда колебаний излучателя, а следовательно, и частиц среды достаточно велика, что возможно в ультразвуковых волнах большой мощности. При этом мы имеем дело с волнами конечной амплитуды. На фиг. 577 изображено первоначально синусоидальное распределение скоростей частиц среды вдоль направления распространения волны (сплошная кривая). В соответствии с вышесказанным области больших скоростей частиц А перемещаются в пространстве быстрее, чем область малых скоростей В, и распределение скоростей приобретает пилообразную форму, показанную на фиг. 577 пунктирной линией. Мы имеем здесь некоторую аналогию с морским прибоем. [c.529]

Складывая гармонические колебания с кратными частотами и подбирая соответствующим образом их амплитуды и фазы, можно получать результирующие колебания самой разнообразной формы — треугольные, пилообразные и т. д. [c.193]

Амплитуды 1-Й, 3-Й, 5-Й и 7-й гармоник, представленные в долях от амплитуды Л исходных пилообразных колебаний, показаны иа диаграмме, изображенной на рис. 36.1, в. [c.344]

Генерируемые в камере 4 колебания могут иметь различную форму. При обычных условиях форма колебаний в камере 4 близка к пилообразной. Если через дроссель 5 к камере 4 подключить выходную камеру 6, то, регулируя величину дросселя 5, можно менять амплитуду и форму генерируемых колебаний в камере 6 (рис. 21,б). [c.31]

Наука положительно ответила на этот вопрос и указала, как и какой суммой гармонических колебаний можно представить любое сложное периодическое колебание это было крупным шагом вперёд в развитии физики и математики. Именно, если складывать ряд синусоидальных колебаний с кратными частотами, находящимися между собой в отношении 1 2 3 4. .., то соответствующим подбором значений амплитуд и фаз этих колебаний можно в результате получить периодическое колебание любой формы — треугольной, прямоугольной, пилообразной и т. д. Иначе говоря, какую бы сложную форму ни имело периодическое колебание, его всегда можно представить в виде ряда простых синусоидальных иди гармонических колебаний с различными амплитудами и фазами, причём если частоту сложного колебания принять за единицу, то частоты составляющих должны находиться в отношении 1 2 3 4... [c.141]

Рис. 3. Формы импульсов э. д. с, Е (() а — высокочастотные колебания, модулированные по синусоидальному закону б — пилообразные колебания в — прямоугольные колебания г — пульсирующая э. д. с. (прямоугольные колебания с постоянной составляющей) д — несимметричные знакопеременные прямоугольные колебания е — несимметричные знакопеременные синусоидальные колебания ж, з — соответственно трапецеидальные и треугольные видеоимпульсы Ц—Л1 — соответственно прямоугольные, треугольные, деформированные и затухающие радиоимпульсы н, о —одиночные апериодический и колебательный импульсы п—т —соответственно синусоидальные, прямоугольные, треугольные и трапецеидальные униполярные импульсы у — модулированные по амплитуде униполярные импульсы ф, х соответственно симметричные и несимметричные знакопеременные импульсы ц— знакопеременные симметричные несинусоидальные импульсы

При добавлении входа 4 эта схема может генерировать прямоугольные импульсы с различной скважностью и пилообразные колебания с различным наклоном фронтов. При И1>а4 аа = /4 (настройка амплитуды пилообразных колебаний) и = 100 В имеем [c.214]

Др. особенность У.—возможность получения большой интенсивности даже при сравнительно небольших амплитудах колебаний, т. к. при данной амплитуде плотность потока энергии пропори, квадрату частоты, УЗ-волны большой интенсивности сопровождаются рядом нелинейных эффектов. Так, для интенсивных плоских УЗ-волн при малом поглощении среды (особенно в жидкостях, твёрдых телах) синусоидальная у излучателя волна превращается по мере её распространения в слабую периодич. ударную волну (пилообразной формы) поглощение таких волн оказывается значительно больше (т. н. нелинейное поглощение), чем волн малой амплитуды. Распространению УЗ-волн в газах и жидкостях сопутствует движение среды, т. н. акустическое течение, скорость к-рого зависит от вязкости среды, интенсивности У. и его частоты вообще говоря, она мала и составляет долго % от скорости У. К числу важных нелинейных явлений, возникающих при распространении интенсивного У. в жидкостях, относится акустич. кавито1(ия. Интенсивность, соответствующая порогу кавитации, зависит от рода жидкости и степени её чистоты, частоты звука, темп-ры и др. факторов в водопроводной воде, содержащей пузырьки воздуха, на частоте 20 кГц она составляет доли Вт/см . На частотах диапазона У. средних частот в УЗ-поле с интенсивностью начиная с неск. Вт/см могут возникнуть фонтанирование жидкости и распыление её с образованием весьма мелкодисперсного тумана. Акустич, кавитация широко применяется в технол. процессах при этом пользуются У. низких частот. [c.215]

Например, конкретным объектом, исследуемым в системе, показанной на рис. 21, является громкоговоритель диаметром 7,6 см, приводимый в действие синусоидальным электрическим сигналом. Если объект освещают и рассматривают вдоль направления колебаний, то отраженный объектом свет оказывается модулированным по фазе. Колебания малой амплитуды можно обнаружить путем преобразования частоты опорной волны на величину, равную частоте электрического сигнала, подаваемого на громкоговоритель. Опорная волна преобразуется электрооптическим модулятором (ЭОМ), в котором пилообразная фазовая модуляция создает модуляцию ОМПН. [c.355]

При повышении интенсивности У. обычные линейные ур-ния акустики неприменимы и в силу вступают уравнения нелинейной акустики. Эффекты, связанные с конечностью амплитуды колебаний среды, в к-рой распространяется У., в первую очередь сказываются в искажении формы волны. Ири нелинейности среды в распространяющейся синусоидальной волне появляются высшие гармонич. составляющие, к-рые могут быть сравнительно легко обнаружены спектр, методом. Эти составляющие нарастают по мере распространения волны и ири не очень больших величинах поглощения в среде это нарастание может принести к превращению сииусоидалыюй волны в, пилообразную. Исследовапие 1 характера этого из- [c.237]

Так как в соотношении (6.8) амплитуды и фазы и определяются при помощи довольно сложных выражений, приведенный выше метод, хота он остается всегда пригодным, часто неудобен. Приведем теперь другой изящный метод ([12], см. также 8 гл. IV и 5 гл. XV), где решение выражается в виде тригонометрического ряда по л с коэффициентами, которые яв ляются функциями, времени. Этот метод, в частности, полезен при "рассмотрении ряда простых колебаний температуры поверхности, которые часто возникают на практике (например, прямоугольные и пилообразные колебания), мы рассмотрим случай установиешгй-температуры в пластине О < х < /, [c.110]

Переходные процессы в рассматриваемом случае показаны на рис. 4.9 (первая 3ona7V = 1) и рис.4.10 (вторая 3ona7V=2). В первой зоне синусоидальное начальное возмущение j(z) с течением времени трансформируется в пилообразную волну (рис. 4.9,а) и, следовательно, в ее спектре появляются высокочастотные составляющие. Характерно, что максимальное значение волны смещения j (z) остается неизменным и процесс ее деформации напоминает эволюцию волн Римана в нелинейной среде. Производная же от бегущей волны dy dz представляет собой последовательность однополярных импульсов (рис. 4.9,6), амплитуда которых нарастает по закону, близкому к экспоненциальному. Колебания фиксированном сечении [c.163]

Автоколебания самовозбуждаются в процессе резания. При этом пульсирующая сила, ответственная за характер колебательного процесса, создается и управляется внутри системы. Автоколебания могут возникать при отсутствии внешней возмущающей периодической силы, и частота вибраций не зависит от геометрических параметров инструментов и режимов резания. Она характеризуется собственной частотой системы. Автоколебания при резании появляются вследствие различных причин а) возникновение в системе физических явлений, создающих возбуждение (например, изменение сил внешнего и внутреннего трения, периодическое изменение сил резания и деформированного объема материала, возникновение тре-щинообразования при отделении стружек, изменение величины нароста и периодический его срыв, уменьшение силы резания с увеличением скорости нагружения, вибрационные следы предыдущих проходов и т. п.) б) изменение состояния упругой системы (со многими степенями свободы) приводит к тому, что в процессе резания режущая кромка инструмента описывает в плоскости, перпендикулярной ей, замкнутую эллиптическую траекторию. Накладываясь на заранее заданное движение инструмента, это возмущенное колебательное движение создает автоколебание системы инструмент — деталь. Необходимо от-.адетить, что вынужденные колебания и автоколебания находятся во взаимосвязи и одновременно воздействуют на технологическую систему. Упругая система, реагируя на изменение усилий резания, изменяет величины деформаций отдельных своих звеньев и таким образом способствует возбуждению колебаний различной частоты и амплитуды. Эти колебания режущего инструмента вызывают, в свою очередь, периодическое изменение площади сечения стружки. На обработанной поверхности детали и на наружной поверхности стружки появляются шероховатости (мелкие пилообразные зубчики разной высоты и формы). Колебания режущей кромки могут иметь частоту [c.59]

Так как на траекториях медленных изменений состояний и F нет состояний равновесия и изображающая точка движется по ним соответственно к точкам В и D, из которых начинаются скачки силы тока, то при любых начальных условиях в схеме устанавливаются разрывные (релаксационные) автоколебания, которым на фазовой плоскости соответствует предельный цикл AB DA (рис. 542) и при которых колебания силы тока г носят разрывный характер, а колебания напряжения и имеют пилообразную форму (рис. 543). Мы не будем вычислять амплитуд и периода автоколебаний, так как они, очевидно, будут выражаться формулами, полученными в 6 гл. IV. [c.789]

Трудность поэтому состоит в том, чтобы обеспечить измерение постоянного рабочего давления, которое может изменяться в пределах от О до 50 кг см для ЖРД и от О до 120 кг см - для РДТТ. На эти средние величины, кроме того,, накладываются синусо-, идальные либо пилообразные колебания давления, частота которых может изменяться от ста до нескольких тысяч в секунду при изменении амплитуды до +50%. [c.539]

Рис. 2. Разл. виды колебаний а — периодич. колебания сложной формы б — прямоуг. колебания в — пилообразные г — синусоидальные д — затухающие е — нарастающие ж — амплитудно-модулированные з — частотно-модулированные и — колебания, модулированные по амплитуде и по фазе к — колебания, амплитуда и фаза к-рых — случайные ф-ции л — случайные колебания и — колеблющаяся величина I — время.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...