Пилообразные колебания

Наряду с указанными выше пилообразными колебаниями в рассматриваемом аэродинамическом генераторе колебаний были также получены колебания прямоугольной формы. Для получения таких колебаний оказалось нужным лишь ввести дополнительно приемный канал 5 (рис. 14.14, а). При отрыве пограничного слоя от стенки и изменении направления потока на направление, показанное пунктирными линиями, в этом канале скачком устанавливается давление по возвращении потока к стенке также скачком избыточное давление падает до нуля. Колебания давления в приемном канале имеют при этом такой вид, как представлено на рис. 14.14,6. [c.162]

Амплитуды 1-Й, 3-Й, 5-Й и 7-й гармоник, представленные в долях от амплитуды Л исходных пилообразных колебаний, показаны иа диаграмме, изображенной на рис. 36.1, в. [c.344]

Полые резонаторы применяют в диапазоне сантиметровых и более коротких волн. Как сказано, настройка в резонанс осуществляется перемещением поршня. Резонансная кривая резонатора обычно экспонируется на экране электронно-лучевой трубки по этой же кривой определяется (в точке максимума) резонансная длина волны. В качестве задающего генератора используют отражательный клистрон. С помощью вспомогательного источника напряжения (обычно генератора пилообразных колебаний) осуществляется качание частоты генератора в пределах диапазонной электронной настройки, имеющейся у клистрона. Цепь развертки осциллографа питается от того же источника напряжения, которым модулируется клистрон (рис. 5-13, а). Часто в качестве модулирующего напряжения используют пилообразное напряжение развертки осциллографа. Тогда на экране осциллографа наблюдается огибающая высокочастотных колебаний, т. е. резонансная кривая резонатора. [c.136]

Рис. 3. Формы импульсов э. д. с, Е (() а — высокочастотные колебания, модулированные по синусоидальному закону б — пилообразные колебания в — прямоугольные колебания г — пульсирующая э. д. с. (прямоугольные колебания с постоянной составляющей) д — несимметричные знакопеременные прямоугольные колебания е — несимметричные знакопеременные синусоидальные колебания ж, з — соответственно трапецеидальные и треугольные видеоимпульсы Ц—Л1 — соответственно прямоугольные, треугольные, деформированные и затухающие радиоимпульсы н, о —одиночные апериодический и колебательный импульсы п—т —соответственно синусоидальные, прямоугольные, треугольные и трапецеидальные униполярные импульсы у — модулированные по амплитуде униполярные импульсы ф, х соответственно симметричные и несимметричные знакопеременные импульсы ц— знакопеременные симметричные несинусоидальные импульсы

Простейшая схема генератора пилообразных колебаний изображена на фиг. 362, а. [c.867]

Фиг. 362. Схемы генераторов пилообразных колебаний с тиратронами

Синхронизация пилообразных колебаний. В генераторах автоколебаний, близких к синусоидальным (например, ламповом генераторе с контуром большой добротности), при больших п (см. 4, п. 5) интервал синхронизации (интервал значений Го, в котором происходит синхронизация) чрезвычайно узок, вследствие чего синхронизация трудноосуществима. [c.126]

В генераторах пилообразных колебаний можно легко наблюдать синхронизацию даже при п порядка нескольких сотен. Это обстоятельство- [c.126]

Четвертый пример пилообразное колебание. Осциллограмма и спектрограмма показаны для частного случая на рис. 474. [c.499]

Первый пример выделение синусоидальных компонент и наблюдение спектра пилообразного колебания. Свяжем колебательный контур, являющийся входным контуром электронно-лучевого спектроскопа, с генератором пилообразных колебаний (гл. IV, 6). Мы получим на экране ряд вертикальных горбиков убывающей высоты, расположенных на одинаковом расстоянии один от другого, в соответствии с тем, что показывает разложение пилообразной функции в ряд Фурье. [c.507]

Приключим теперь к контуру с большей добротностью одну из пар вертикально отклоняющих пластин двухлучевого осциллоскопа, а другую пару подключим к источнику пилообразного напряжения. Мы получим, плавно меняя собственную частоту oDq контура, ряд картин, сильно отличающихся одна от другой. При oDq = od, 2od, Зш,. .. осциллограммы не отличаются заметно от синусоид частоты ш, 2od, 3od,. .. Их амплитуды пропорциональны коэффициентам Фурье пилообразного колебания. В промежутках между указанными резонансными настройками мы видим слабые колебания сложной формы, весьма далекой от синусоидальной. [c.507]

Пилообразные колебания 45, 125, 498 Пластинка в четверть волны 289 Плоские волны 149, 242, 246, 329 Поглощение звука 223 и д. [c.569]

Недостатком описанной приставки является зависимость частоты вырабатываемых ею пилообразных колебаний от напряжения сети. [c.36]

Генератор пилообразных колебаний [c.1239]

При добавлении входа 4 эта схема может генерировать прямоугольные импульсы с различной скважностью и пилообразные колебания с различным наклоном фронтов. При И1>а4 аа = /4 (настройка амплитуды пилообразных колебаний) и = 100 В имеем [c.214]

По принципу генерирования колебаний генераторы подразделяют на генераторы с обратной связью и генераторы параметрические (релаксационные). Простейшим релаксационным генератором является генератор пилообразного напряжения на газоразрядной лампе (рис. 3, а). Конденсатор заряжается до напряжения зажигания лампы, после этого он быстро разряжается через лампу, лампа тухнет, и конденсатор начинает снова заряжаться. [c.169]

Складывая гармонические колебания с кратными частотами и подбирая соответствующим образом их амплитуды и фазы, можно получать результирующие колебания самой разнообразной формы — треугольные, пилообразные и т. д. [c.193]

Описанная схема позволяет моделировать пилообразные функции при любом законе изменения т и амплитуд. Меняя при помощи какого-либо внешнего источника сопротивления потенциометра мультивибратора, можно по заданному закону изменять т. Меняя же сопротивления на входе суммирующего усилителя, можно регулировать интенсивность нарастания а, а значит и амплитуду колебания 5х. Относительно несложно выполнить устройство, при котором т и а будут меняться как случайные величины, подчиняющиеся заданному закону распределения. [c.308]

Форма колебаний может быть близкой к синусоидальной 1 (гармонические колебания при epz l) и пилообразной 2 (рис. 34), т. е. носить релаксационный характер при е г > 1. [c.111]

Разновидностя.чи периодич. К. являются прямоугольные меандры (рис., б), пилообразные К. (рис., в) и наиболее важные синусоидальные, или гармонические колебания (рис., г). Последние могут быть записаны в виде [c.400]

В рассматриваемом случае (рис. 26), в отличие от случая круговых колебаний (см. рис. 23, б и стр. 45), боковой снос частицы отсутствует. Частица движется по пилообразной кривой, ее средняя скорость направлена вдоль линии наибольшего ската. В случае достаточно интенсивной вибрации, когда q os г е [c.48]

Генераторы сигналов специальной формы являются источниками синусоидальных, треугольных, пилообразных и других форм колебаний. Специфическими параметрами таких приборов являются 1) длительность фронтов прямоугольных напряжений и длительность обратного хода пилообразного напряжения, измеряемые между уровнями, соответствующими 10 и 90 % полного размаха напряжения 2) коэффициент нелинейности пилообразного и треугольного напряжений, показывающий относительное изменение скорости изменения этих напряжений и начале и конце линейной зависимости 3) постоянная составляющая и выходном сигнале. [c.244]

На той стадии испытаний, когда в образце распространяются полосы Чернова — Людерса (например, в малоуглеродистой стали) периодически происходит резкая релаксация напряжений, возникает кривая напряжение—деформация, имеющая выпуклости и вогнутости. При этом амплитуда колебаний напряжений в направлении вверх и вниз различается в зависимости от жесткости испытательной машины, часто становится трудным поддерживать постоянную скорость деформаций, возникают затруднения [7] при определении нижнего предела текучести. Кроме того, у некоторых материалов в результате взаимодействия атомов растворенных элементов, например углерода и азота, с дислокациями при определенных температурах и в определенном интервале скоростей деформации возникает пилообразная кривая напряжение — деформация. В той области становится трудным регулирование скорости деформации с использованием обратной связи с удлинением на расчетной длине образца, поэтому такое регулирование приходится осуществлять вручную [61. [c.47]

Для увеличения ширины зоны обработки при наплавке применяют устройства для сканирования лазерного пучка по круговой либо пилообразной траектории с частотой 10... 300 Гц, которое осуществляется, как правило, колебанием одного из зеркал в системе транспортировки или фокусировки пучка (обычно последнего). Синхронно с перемещением пучка движется и сопло, подающее в зону наплавки присадочный материал. [c.397]

В блоке синхронизации и развертки вырабатываются синхроимпульсы для запуска генератора ультразвуковых колебаний 4 и блока 3, блока ступенчатой ВРЧ и генератора ждущей развертки. Генератор ждущей развертки вырабатывает положительные и отрицательные пилообразные напряжения для горизонтального отклонения луча электронно-лучевой трубки (ЭЛТ) и прямоугольный импульс подсвета, поступающий на индикаторный блок 2. [c.61]

Генератор релаксационных колебаний состоит из неоновой лампы Л2, сопротивлений —Я8 и конденсатора С1, включенного параллельно лампе. Он создает электрические колебания, по форме близкие к пилообразным. При включении автомата в цепь конденсатор релаксационного генератора начинает заряжаться. Когда постоянное напряжение на конденсаторе достигнет величины, равной потенциалу зажигания лампы Л2, она загорается и ее сопротивление резко падает, конденсатор начинает разряжаться через лампу Л2 и обмотку поляризованного реле Р/(РП-5). Контакты этого реле замыкаются и включают промежуточное реле Р2(РКМ). Напряжение на конденсаторе при этом быстро уменьшается, и когда будет достигнут потенциал потухания лампы Л2, разряд прекратится. В дальнейшем процесс повторяется. Время зарядки конденсатора регулируется переменным сопротивлением / < и Я5. Промежуточное реле Р2 управляет переключением шагового искателя ШИ и ускоряет разрядку конденсатора С/, включая сопротивление параллельно неоновой лампе. [c.337]

Так как в соотношении (6.8) амплитуды и фазы и определяются при помощи довольно сложных выражений, приведенный выше метод, хота он остается всегда пригодным, часто неудобен. Приведем теперь другой изящный метод ([12], см. также 8 гл. IV и 5 гл. XV), где решение выражается в виде тригонометрического ряда по л с коэффициентами, которые яв ляются функциями, времени. Этот метод, в частности, полезен при "рассмотрении ряда простых колебаний температуры поверхности, которые часто возникают на практике (например, прямоугольные и пилообразные колебания), мы рассмотрим случай установиешгй-температуры в пластине О < х < /, [c.110]

Присоединяя по схеме, изображенной па рис. 14.14, а, к первичной камере 4 через дроссель вторичлую камеру в, в рассматриваемом генераторе колебаний можно получить колебания, близкие по форме к синусоидальным. Преобразование первичных колебаний в близкие к синусоидальным колебания Рк =ф(/) в камере 6 основано на использовании свойств пневматической камеры как фильтра гармоник. Теория этого вопроса рассматривается далее в 36. На рис. 14,14, в приведена осциллограмма, на которой для первичных пилообразных колебаний 1 полный диапазон изменения давления был равен 0,5 кГ/см (давление питания при данных опытах было равно 1 кГ см ) вторичные колебания 2, близкие по форме к синусоидальным, показаны на этой осциллограмме в увеличенном масштабе. [c.163]

На рис. 1.2 показаны изменения функции и в окрестности разрьша, полученные при помощи схемы (1.37) при т/А = 0,7 (сплошные линии) и явных схем третьего порядка из [16, 43] (треугольники). Во всех случаях наблюдается хорошее совпадение фронтов точного и разностного разрывов, характеризующих малые фазовые ошибки. Особенностью приведенных на рис. 1.2 расчетных данных для схемы (1.37) является расположение участков немонотонности решений впереди разрыва (со стороны малых значений и). Это объясняется тем, что для коротких волн разностная групповая скорость превышает фазовую, что находится в соответствии с линейным анализом п. 1.3. Быстрое затухание пилообразных колебаний при удалении от разрыва может быть объяснено значительной диссипацией схемы для зтого диапазона Д1шн волн и согласуется с наличием составляющей / = (-l)V, (0<<71<1) в решении однородных разностных уравнений с постоянными коэффициентами. [c.34]

Трудность поэтому состоит в том, чтобы обеспечить измерение постоянного рабочего давления, которое может изменяться в пределах от О до 50 кг см для ЖРД и от О до 120 кг см - для РДТТ. На эти средние величины, кроме того,, накладываются синусо-, идальные либо пилообразные колебания давления, частота которых может изменяться от ста до нескольких тысяч в секунду при изменении амплитуды до +50%. [c.539]

В большинстве эхо-импульсных дефектоскопов в качестве индикаторов используют электронно-лучевые трубки с электростатическим отклонением луча в виде индикаторов типа А (индикаторы типов В и С рассмотрены в гл. 7). На экране такого индикатора воспроизводится в масштабе процесс распространения УЗ-колебаиий в контролируемом объекте. Длительность развертки регулируется в зависимости от скорости распространения УЗ-колебаний в материале объекта и толщины контролируемого слоя. Для формирования изображения на горизонтально отклоняющие пластины подается пилообразное напряжение, вырабатываемое генератором напряжения развертки. [c.182]

Примером является анализатор типа 3348 фирмы Briiel and Kjxr (Дания). Сокращение времени анализа при использовании традиционных схем анализаторов может быть достигнуто уменьшением длительности переходных процессов в анализирующих фильтрах путем использования генератора импульсов гашения и диодных схем для срыва колебаний в резонаторах. Для сокращения времени анализа может быть применен метод анализа с переменной скоростью. Устройство содержит дифференцируюш.ий каскад, на вход которого подается исследуемый спектр. Сигнал на выходе дифференцирующего каскада зависит от крутизны спектра. Этот сигнал через разделительное устройство, инвертор и сумматор управляет работой генератора пилообразного напряжения, что позволяет вести анализ с переменной скоростью более крутые участки спектра отслеживаются медленнее, а более пологие — быстрее. [c.309]

Генераторы колебаний спец. формы являются обычно релаксац. генераторами. Нажб. распространены генераторы прямоугольных импульсов, пилообразного напряжения и тока, на основе к-рых строятся также генераторы др. ф-ций. Л ультипибратлр является двухтактным устройством, генерирующим прямоугольные импульсы напряжения путём попеременного заряда и разряда двух ёмкостей в ЛС-цепях с ИOMOЩЬFO электронных ламп или транзисторов. Частота повторения импульсов лежит обычно в пределах 100 Гц — 10 кГц. [c.432]

К Р, г. относятся мультивибраторы разных типов, генераторы пилообразного напрямения, блокинг-генераторы и др. Форма колебаний, генерируемых Р. г., может быть раэлнчной. Так, если Р. г. имеет только одну степень свободы (т, в его поведение описывается одним дифференц. ур-нием 1-го порядка), то процессы в нём имеют характер разрывных колебаний, при к-рых медленные изменения состояний системы чередуются со скачкообразными изменениями переменной величины или Направления хода нроцесса в системе. Скорость этих скачкообразных изменений ограничивается лишь величиной паразитных параметров, Р. г., имеющие неск. степеней свободы, могут генерировать разл. типы непрерывных колебаний. Подбором параметров цепи генератора мояшо создать Р. г., в К-ром возбуждаются колебания, близкие к гармоническим (см. Генератор НС). Такие генераторы широко используются в качестве источников колебаний звуковых и инфразвуковых частот (от 200 кГц до долей Гц). [c.327]

Др. особенность У.—возможность получения большой интенсивности даже при сравнительно небольших амплитудах колебаний, т. к. при данной амплитуде плотность потока энергии пропори, квадрату частоты, УЗ-волны большой интенсивности сопровождаются рядом нелинейных эффектов. Так, для интенсивных плоских УЗ-волн при малом поглощении среды (особенно в жидкостях, твёрдых телах) синусоидальная у излучателя волна превращается по мере её распространения в слабую периодич. ударную волну (пилообразной формы) поглощение таких волн оказывается значительно больше (т. н. нелинейное поглощение), чем волн малой амплитуды. Распространению УЗ-волн в газах и жидкостях сопутствует движение среды, т. н. акустическое течение, скорость к-рого зависит от вязкости среды, интенсивности У. и его частоты вообще говоря, она мала и составляет долго % от скорости У. К числу важных нелинейных явлений, возникающих при распространении интенсивного У. в жидкостях, относится акустич. кавито1(ия. Интенсивность, соответствующая порогу кавитации, зависит от рода жидкости и степени её чистоты, частоты звука, темп-ры и др. факторов в водопроводной воде, содержащей пузырьки воздуха, на частоте 20 кГц она составляет доли Вт/см . На частотах диапазона У. средних частот в УЗ-поле с интенсивностью начиная с неск. Вт/см могут возникнуть фонтанирование жидкости и распыление её с образованием весьма мелкодисперсного тумана. Акустич, кавитация широко применяется в технол. процессах при этом пользуются У. низких частот. [c.215]

Переходные процессы в рассматриваемом случае показаны на рис. 4.9 (первая 3ona7V = 1) и рис.4.10 (вторая 3ona7V=2). В первой зоне синусоидальное начальное возмущение j(z) с течением времени трансформируется в пилообразную волну (рис. 4.9,а) и, следовательно, в ее спектре появляются высокочастотные составляющие. Характерно, что максимальное значение волны смещения j (z) остается неизменным и процесс ее деформации напоминает эволюцию волн Римана в нелинейной среде. Производная же от бегущей волны dy dz представляет собой последовательность однополярных импульсов (рис. 4.9,6), амплитуда которых нарастает по закону, близкому к экспоненциальному. Колебания фиксированном сечении [c.163]

Например, конкретным объектом, исследуемым в системе, показанной на рис. 21, является громкоговоритель диаметром 7,6 см, приводимый в действие синусоидальным электрическим сигналом. Если объект освещают и рассматривают вдоль направления колебаний, то отраженный объектом свет оказывается модулированным по фазе. Колебания малой амплитуды можно обнаружить путем преобразования частоты опорной волны на величину, равную частоте электрического сигнала, подаваемого на громкоговоритель. Опорная волна преобразуется электрооптическим модулятором (ЭОМ), в котором пилообразная фазовая модуляция создает модуляцию ОМПН. [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...