Процесс идеально адиабатически

Профиль теоретический 372 Процесс идеально адиабатический 27, 43, 79 [c.735]

HO в идеальном адиабатическом процессе имеет место равенство [c.35]

Изменение энтропии в идеальном адиабатическом процессе, который является обратимым, равно нулю, так как в этом случае [c.49]

Но в отсутствие трения и теплообмена в газе осуществляется идеальный адиабатический процесс, в связи с чем вместо уравнения энергии можно использовать уравнение идеальной адиабаты [c.91]

Это подтверждает сделанное выше предположение, что звуковой волне отвечает идеальный адиабатический процесс. [c.121]

Следует подчеркнуть, что в отличие от ударной адиабаты в случае идеального адиабатического процесса, в котором имеет место зависимость [c.122]

Ввиду отсутствия трения и теплоотдачи параметры газа в таком сопле изменяются как при идеальном адиабатическом процессе [c.206]

В ядре постоянного полного давления, заполняющем большую часть поперечного сечения заданного сопла, скорость газа определяется уравнением (5). По этому значению скорости, пользуясь известной формулой (72) гл. I, отвечающей идеальному адиабатическому процессу в газовом потоке, можно найти статическое давление в соответствующем поперечном сечении заданного сопла [c.436]

Если в потоке нет потерь, то давление торможения постоянно, т. е. Ро1 = Ро2, и изменение энтропии отсутствует. Процесс, при котором энтропия газа остается неизменной, называется изэнтропическим. Из уравнения (VI.24) следует, что идеальный адиабатический процесс будет процессом изэнтропическим. [c.135]

Рост энтропии в реальном адиабатическом процессе приводит к тому, что этот процесс, в отличие от идеального адиабатического процесса, уже не будет соответствовать на диаграмме TS вертикальной прямой аЬ, а будет иметь характер наклонной кривой ас (рис. 2). [c.199]

Идеальный компрессор характеризуется отсутствием мёртвого пространства, теплообмена, трения и потерь напора в клапанах и каналах цилиндра. Сравнительный процесс характеризуется адиабатическим сжатием, причём состояние пара перед всасывающим и давление за нагнетательным штуцерами идеального компрессора принимаются идентичными с действительно имеющими место. В теории холодильных машин приняты следующие определения рабочих коэфициентов компрессора. [c.627]

Одна из потерь в паровом холодильном цикле связана с заменой идеального расширительного цилиндра (детандера) дроссельным вентилем. Замена идеального детандера дроссельным вентилем и, следовательно, замена процесса обратимого адиабатического расширения процессом дросселирования вызывает уменьшение холо- [c.101]

Если движение дозвуковое, то газ приводится к покою при помощи расширяющегося канала — дозвукового диффузора, служащего для превращения кинетической энергии потока в давление. Такой процесс носит наименование восстановления давления. Чем больше степень восстановления давления, тем выше к. п. д. диффузора. В идеальном адиабатическом движении может произойти полное восстановление давления до значения ро, величина которого определяется известной уже нам адиабатической и изэнтропической формулой. [c.118]

Тем самым мы доказали утверждение, сделанное в п. б разд. 20.2. Таким образом, в процессах диффузионного адиабатического смешения (при постоянном давлении) идеальных газов, находящихся при одной и той же температуре, ни температура Т, ни суммарная величина Я не изменяются. [c.442]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остаётся неизменной, т. 0. такой процесс является идеальным термодинамическим— изоэнтропическим—процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если движение газа совершается в горизонтальной плоскости (2 =2 ) и нет технической работы (Ь=0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании (54) н (64) имеет следующий вид [c.27]

Полное давление в случае движения несжимаемо] жидкости определяется совершенно аналогично тому, как это делалось для идеального адиабатического процесса в 4, т. е. как давление в полностью заторможенной струе без потерь и в отсутствии [c.38]

Из сравнения равенств (5) и (6) видно, что скорость распространения сильной волны сжатия всегда выше скорости звука. Обычно распространение звука сопровождается столь незначительным изменением состояния газа, что энтропию можно считать практически постоянной, т. е. полагать, что при этом имеет место идеальный адиабатический процесс [c.75]

Здесь использовано уравнение неразрывности для канала постоянного сечения, каковым является механическое сопло (йР = 0) согласно пропорциям идеального адиабатического процесса [c.156]

Если бы сверхзвуковой поток по идеальному адиабатическому процессу перешел в дозвуковой (без потерь), то полное давление после диффузора было бы рад — наибольшим из возможных. Следует отметить, что после диффузора рао > рек > [c.266]

Рис. 6.7. Временная зависимость энергии Е а) и температуры Г (б) системы при протекании экзотермического процесса с постоянным тепловыделением в идеальном адиабатическом калориметре

Идеальный адиабатический калориметр практически неосуществим, поэтому изменение температуры АТ в калориметре, обусловленное происходящим в системе процессом, не постоянно во времени. Это объясняется теплообменом между калориметрической системой и оболочкой. Потери теплоты, которые вызывают выравнивание температуры системы и оболочки, пропорциональны разности температур между ними. [c.48]

Адиабатический к. п. д. детандера. Во всех детандерах происходят необратимые потери, н поэтому процесс расширения не является адиабатическим. Это показано с помош ью (Т—.5 )-дпаграммы на фиг. 64, где действительный процесс расптирения изображен линией с/, в то время как идеальное адиабатическое расширение изображается вертикальной линией ср (S = onst). Обычно адиабатический к. и. д. ) процесса расширения т .,д определяют равенством [c.87]

Подставляя этот результат во второе уравпенпе и учитывая, что согласно равенству (34) гл. I производная давления по плотности в идеальном адиабатическом процессе равна квадрату скорости звука в газе, получим [c.144]

Частными случаями иолитропического процесса являются адиабатический процесс, теплоемкость которого согласно условию dQ == О равна пулю изотермический процесс, теплоемкость которого равна оо процессы V onst и р == onst с идеальным газом, если только теплоемкость газа Су постоянна. [c.40]

Частными случаями политропического процесса являются адиабатический процесс, теплоемкость которого согласно условию dQ = Q равна нулю изотермический процесс, теплоемкость которого равна оо, а также процессы 1- =00051 и р = onst с идеальным газом, если теплоемкости Су и Ср постоянны. [c.50]

Заметим, что формула (1) справедлива для любых (произвольных) термодинамических процессов. В приложении к идеальному адиабатическому процессу, для которого jOoi = и Го = 02> имеем AiSa-i = О- Для реального адиабатического процесса без теплообмена с внешней средой по-прежнему Гц = но Poi > > и энтропия возрастает [c.189]

Иными словами, изменение энтропии изолированной системы при самопроизвольном (спонтанном) процессе равно сумме изменений энтропии ее отдельных процессов. Как известно [И, 13], суммарная энтропия Д5з 1 для реального адиабатического процесса может только возрастать в отличие от идеального адиабатического процесса, для которого = 0. [c.197]

Процесс перемешивания особенно хорошо иллюстрирует это явление, которое более подробно будет изучено в гл. 9. Как будет показано в гл. 12, адиабатические процессы не приводят к изменению энтропии системы лишь в той идиллической термодинамической стране, которую в разд. 2.14 мы назвали Термо-топией и в которой все процессы обратимы. Поэтому, если система перешла адиабатически из состояния 1 в состояние 2, обратный переход из состояния 2 в состояние 1 возможен лишь в случае идеального адиабатического обратимого процесса. [c.62]

Чтобы проиллюстрировать практические аспекты довольно абстрактного представления о производстве энтропии, обусловленном необратимостью, рассмотрим три следующих примера стационарного адиабатического потока сжимаемой жидкости из инженерной практики а) через сужающееся сопло, б) через турбину и в) через компрессор. Поскольку эти процессы являются адиабатическими, жидкость не обменивается теплом с внешней средой. Поэтому, как мы знаем из разд. 12.11, при прохождении жидкости через перечисленные устройства ее энтропия должна возрастать. Это связано с тем, что ввиду той или иной степени необратимости реальных физических процессов будет образовываться некоторая энтропия AS . Так, на рис. 12.8 во всех трех случаях Si > s. В то же время, как известно, в идеальном случае, возможном лишь в Термото-пии , эти процессы могли бы быть одновременно адиабатическими и обратимыми, так что энтропия жидкости оставалась бы постоянной. Следовательно, все три процесса были бы изэнтропическими, т. е. S2s=Si. Теперь мы кратко обсудим эти эффекты с помощью диаграмм, представленных на рис. 12.8, а также установим способ сравнения реального случая с идеальным. Для лучшего понимания диаграмм энтальпия — энтропия читателю рекомендуется вначале изучить разд. Д. 2 приложения Д, помещенного в конце настоящей главы. [c.181]

Интерес к изучению процессов неограниченного безударного сжатия газов вызван главным образом физическими исследованиями возможностей реализации инерциаль ного термоядерного синтеза в смесях дейтерия (Д) и трития (Т) и инициированием ДТ реакций. Основные мотивы применения безударного сжатия таковы. Увеличение плот-пости газа в процессах сжатия с помощью ударных волн имеет ограниченные пределы. Так, идеальный газ с показателем адиабаты 7 с помощью даже бесконечносильной ударной волны можно сжать лишь в (7 + 1)/(7 — 1) раз. Для достижения высоких степеней сжатия необходима серия ударных волн. Кроме того, при ударном сжатии значительная часть затрачиваемой энергии идет на приращение кинетической энергии и преждевременный разогрев вещества. В процессах же адиабатического сжатия плот ность может неограниченно расти, значительная часть энергии идет на приращение внутренней энергии. Поэтому в этих процессах относительно легко можно достигнуть достаточного роста параметра 1 т) = (рг) — оптической толщины сжимаемой массы газа, а инициирование реакций попытаться осуществить с помощью дополнительного ввода энергии в заданный промежуток времени. [c.466]

Произведение rjpf p, которое обозначим через представляет собой относительный к. п. д. процесса расширения, т. е. отношение полезной работы расширения к идеальной (адиабатической) располагаемой работе. Точно так же г]с/3с = является относительным к. п. д. процесса сжатия, равным отношению адиабатической работы ко всей работе, затраченной на сжатие воздуха. Итак, [c.108]

Процесс сжатия газа в турбокомпрессоре в идеальном случае можно считать адиабатным. Нагляднее всего этот процесс изображается в коордпнатах Тз (фпг. 90). Идеальное адиабатическое сжатие происходит по адиабате 1—2. Но так как в турбокомпрессоре сжатие протекает весьма быстро п сопровон дается трением газа о стенки каналов и диски, то в результате температура сжатого газа Т г несколько выше температуры конца адиабатического сжатия Тг. Этим обусловливается и то, что работа, затрачиваемая на привод реального турбокомпрессора, всегда больше работы при [c.163]

Наконец, ввиду больших скоростей теплообмен между соседними участками газа не успевает происходить, так как теплопроводность воздуха невелика. Следовательно, процесс является адиабатическим, т.е. da/dt О. Это соотношение можно записать в другой форме, если вспомнить, что для адиабатического процесса в идеальном газе V , где 7/5 - отношение теплоёмкости при постоянной давлении к теплоёмкости при постоянном сбъёие. Следовательно, это уравнение принииает вид [c.76]

При адиабатическом процессе за идеальный цикл принимают изоэнтропический (идеальный адиабатический) процесс и коэффициент полезного действия называют адиабатическим. Обозначая в дальнейшем параметры потока в идеальном адиабатическом процессе индексом ад , согласно определению коэффициента полезного де ютвия имеем [c.508]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...