Квазистатический адиабатический процесс

Квазистатические адиабатические процессы иногда называются просто адиабатическими, но, так как может существовать адиабатический необратимый процесс, нужно ясно различать оба эти случая (см. гл. 2, 1, где обсуждается различие между обратимыми и необратимыми процессами). [c.16]

Если сжатие и расширение в звуковой волне можно рассматривать как квазистатический адиабатический процесс (это справедливо д.тя звука с достаточно низкой частотой), то [c.50]

При квазистатическом адиабатическом процессе имеем [c.255]

Следовательно, для квазистатического адиабатического процесса при постоянном 7 имеем [c.23]

Уравнение квазистатического адиабатического процесса идеального газа в условиях независимости от температуры Ср и Су (см. С2.3) — уравнение адиабаты Пуассона [c.63]

Квазистатический адиабатический процесс [c.27]

Квазистатическим адиабатическим процессом в статистической механике ) называют такой процесс, при котором параметр х, определяющий чисто механическое взаимодействие системы с внешним источником работы, меняется очень медленно, а именно [c.27]

Адиабатическая теорема в динамике. Динамические величины, которые остаются инвариантными в (квазистатическом) адиабатическом процессе, называются адиабатическими инвариантами. Можно показать, в частности, что число состояний йо Е) является адиабатическим инвариантом, а именно [c.27]

Адиабатическая теорема в статистической механике. Хотя вопрос о том, действительно ли адиабатическая теорема чистой динамики сохраняет свое значение для систем с чрезвычайно большим числом степеней свободы, которые рассматриваются в статистической механике, является довольно спорным, мы будем предполагать здесь, что соотношения (1.36) и (1.37) справедливы, не вдаваясь в детальное обсуждение (см. задачу 34). Таким образом, из (1.36) и (1.37) получаем для квазистатического адиабатического процесса [c.28]

И. Пользуясь принципом возрастания энтропии, доказать, что при чрезвычайно медленном изменении координаты х в квазистатическом адиабатическом процессе [см. (1.35)1 энтропия 5 (х) не меняется. Указание. Рассмотреть (181(11 как функцию йх й1.) [c.74]

Показать, что если среднее по времени от X = (р, д,х)1дх равно фазовому среднему (1.13) (эргодическая теорема), то величина йо Е, х) инвариантна при квазистатическом адиабатическом процессе, в котором х меняется очень медленно. [c.80]

Вернемся теперь к термодинамике. Предположим, что в качестве второго закона термодинамики мы приняли постулат в любой окрестности произвольного термодинамического состояния существуют такие состояния системы, которые не могут быть достигнуты из данного состояния при помощи квазистатического адиабатического процесса. (В дальнейшем мы усилим этот постулат и будем говорить об адиабатической недостижимости состояний при помощи любых процессов, а не только квазистатических [c.17]

Обратимся теперь ко второй части второго закона термодинамики, относящейся к необратимым процессам. Усилим постулат Каратеодори и будем считать, что существуют состояния, которые не могут быть достигнуты в результате любого (т. е. не только квазистатического) адиабатического процесса. Тогда нетрудно видеть. что изменение энтропии в процессе всегда должно иметь один и тот же знак. При рассмотрении произвольного необратимого процесса знак выбирается положительным при соответствующем выборе знака абсолютной температуры Т. [c.19]

Идеальный газ совершает квазистатический циклический процесс (цикл Карно), изображенный на фиг. 11. Переход из 1 в 2 представляет собой изотермическое расширение, при котором газ находится в контакте с тепловым резервуаром с температурой Т, переход из 2 в 3 — адиабатическое расширение, переход из 3 в 4 — изотермическое сжатие, при котором имеет место контакт с тепловым резервуаром с температурой Т2, и, наконец, переход из 4 в 1 является адиабатическим сжатием. Доказать соотношение [c.44]

Эта величина не всегда положительна, она может принимать и отрицательные значения (см. гл. 2, задача 44). Температура падает до тех пор, пока Та — 1 > 0. В случае адиабатического квазистатического расширения в этом неравенстве отсутствует член —1. Рассмотрим достаточно малое падение давления, —Ар > 0. Разница между понижением температуры —(АТ)в > О при адиабатическом процессе и —(АТ)н > О при процессе Джоуля — Томсона равна [c.180]

Замечание. Как видно из приведенного решения, для охлаждения (например, ожижения) газа выгоднее применять квазистатическое адиабатическое расширение, чем процесс Джоуля — Томсона, по двум причинам во-первых, так можно охлаж- [c.180]

Рассмотрим частный случай стационарного течения жидкости или газа, т. е. случай, когда в каждой точке пространства состояние не меняется со временем. Будем считать, что теплоотдачей можно пренебречь, т. е. что процесс происходит адиабатически. Этот процесс не будет квазистатическим (обратимым) процессом, так как равновесие здесь нарушено, а потому выводы 11 к этому случаю не относятся. [c.44]

Как видно из (4.19) и (4.20), в случае адиабатического и изотермического квазистатических процессов потенциалом служит работа внешних сил и она может быть определена из равенства [c.64]

Изменение транспортных свойств вещества вызывает дополнительные трудности в проведении квазистатических опытов вблизи критической точки. Оказалось, например, что равновесная плотность в системе устанавливается очень медленно. Еще Голицын [317] заметил, что после исчезновения мениска в средней части вертикальной запаянной трубки с эфиром долгое время происходит перераспределение вещества по высоте. С тех пор это явление в однокомпонентных системах отмечалось многими исследователями [318—320]. Столетов [321] охарактеризовал его как затрудненное приближение к равновесию. Процесс релаксации плотности может длиться часами. Аналогичная картина отмечена в калориметрических опытах для околокритических состояний [297]. Перераспределение плотности вещества в адиабатических условиях [c.295]

Не занимаясь здесь усовершенствованием деталей конструктивного устройства прибора И каким-либо вариантом его газодинамического расчета (из всех существующих, вплоть до экзотических, названий его и производимого им эффекта остановимся на самом простом варианте — вихревая трубка и вихревой эффект), рассмотрим максимально упрошенную и явно идеализированную схему происходящих в упомянутой трубке процессов, позволяющую на элементарном квазистатическом уровне дать качественное объяснение возникновения данного эффекта. В этом моделировании мы существенно будем опираться на общепризнанную квазистатическую же модель адиабатической атмосферы (см. т. 1, задача 49), объяснившую без привлечения строгого газодинамического рассмотрения существование высотного градиента температуры (а также на известное истолкование, почему после размешивания чаинки в стакане собираются в центре его донышка). [c.246]

Доказать, что для квазистатического адиабатического процесса, совершаемого идеальным газом, справедливо соотношение pF = onst (уравнение Пуассона), и определить работу, совершаемую газом при квазистатическом адиабатическом переходе из состояния pi, Fi, Ti) в состояние (ра, V2, Т ). Удельную теплоемкость можно считать постоянной. [c.34]

Согласно второму закону термодинамики, обратная абсолютная температура 1/Т является интегрирующим множителем для получающаяся в результате функция состояния называется энтропией 8, так что для квазистатических процессов й8 = йQ T. Это дополняет соотношения, нриведенные в начале задач 1.3 и 1.5. Используя эти соотношения, где в качестве эмпирической температуры следует выбрать абсолютную температуру как наиболее удобную, установить следующие результаты. [Заметим, что для квазистатического адиабатического процесса энтропия постоянна.] [c.17]

Пользуясь элементарной молекулярной кинетической теорией, вывести уравнение Пуассона pV = onst для квазистатического адиабатического процесса в идеальном газе. Указание. Обратить особое внимание на ту роль, которую играют межмоле-кулярные столкновения.) [c.77]

Таким образом, мы видим, что в последние годы была достигнута устойчивость значений, полученных из большого числа экспериментов при комнатной температуре, несмотря на различие применяемых экспериментальных методов. Мы можем отметить, что в конечном итоге численные значения для алюминия, определенные из квазистатических опытов и из динамических опытов с распространением в образце волн, были обычно очень близкими. Многие экспериментаторы и теоретики, имея в виду, что квазистатические испытания являются изотермическими, и молчаливо предполагая, что распространение волн является адиабатическим процессом, считали, что при динамических испытаниях значения для Е должны получаться несколько более высокими. Однако, как бы разумным ни могло казаться это предположение, оно еще должно быть продемонстрировано экспериментально. [c.485]

Сочинение М. А. Леонтовича имеет следующие построение и содержание Раздел 1 — Основные понятия и положения термодинамики (состояние физической системы и определяющие его величины работа, соверщаемая системой адиабатическая изоляция и адиабатический процесс закон сохранения энергии для адиабатически изолированной системы закон сохранения энергии в применении к задачам термодинамики в общем случае (первое начало термодинамики) количество тепла, полученное системой термодинамическое равновесие температура квазистатические (обратимые) процессы теплоемкость давление как внешний параметр энтальпия обратимое адиабатическое расширение или сжатие тела применение первого начала к стационарному течению газа или жидкости процесс Джоуля—Томсона второе начало термодинамики формулировка основного принципа). [c.364]

Вследствие отсутствия источников тепла промежуточной температуры изменение температуры рабочего тела от температуры теплоот-датчика до температуры теплоприемника может происходить только адиабатически, причем, для того чтобы этот процесс был обратимым, необходимо, чтобы он протекал сравнительно медленно, т. е. квазистатически. [c.326]

Пар 272 пересыщенный 37 Паровая установка 236 Паровой цикл 237 Перегородка 22 адиабатическая 22, 29, 34, 56 Переход адиабатический 58 Поверхность термодинамическая 319 Полупроницаемая мембрана 127 Потенциал химический 40 Принцип возрастания энтропии 179 Принцип состояния 69 Продукты сгорания 300 Производство энтропии 252 Процесс 20 адиабатический 22, 56, 58 беспотоковый 82 возможный 110 квазистатический 44 необратимый 45, 123 обратимый 126 полупотоковый 88 потоковый 87 [c.478]

Понятие метастабильного состояния предполагает сопоставление двух достаточно протяженных фаз, способных к равновесному сосуществованию. Линия равновесия в переменных температура — давление отделяет участки абсолютно устойчивых состояний той и другой фазы. Ме-тастабильное состояние получается при переходе через линию равновесия без фазового превращения. В этом смысле говорят о вторжении фазы на чужое поле или о ее пересыщении. Глубину вторжения характеризует соответствующая разность (отношение) температур или давлений. Перевести систему в метастабильпое состояние можно различными способами, например меняя температуру при постоянном давлении путем изотермического или адиабатического расширения. Если процесс ведется квазистатически, то путь перехода не влияет на конечное состояние. [c.9]

Значение теоремы Вина — методическое. Действительно, адиабатически и квазистатически меняя объем равновесного излучения в оболочке с идеально зеркальными стенками, можно получить равновесное излучение произвольной плотности, а следовательно, и температуры. Энергию (и температуру) этого излучения можно найти, вычислив работу, совершенную над ним в этом процессе. Его спектральный состав найдется, если вычислить допплеровское изменение частоты излучения при его отражении от движущейся оболочки. Тем самым будет установлено определенное соответствие между параметрами равновесного излучения в,начале процесса и на любой стадии его. [c.688]

Состояние системы при равновесии можно определить задани- м параметров й).. .., а и энергии Е (короче, заданием а< и Е). Рассмотрим следующую последовательность процессов в нашей системе. Пусть вначале система находилась в некотором равновесном состоянии (а , Я°). Энтропия в этом состоянии равна 5 = 5 (а°, ). Адиабатическим, но не квазистатическим путем из-Л1еняем внешние параметры до значений а . Равновесие сначала [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...