Ускорение тела тангенциальное

Тангенциальное ускорение точки вращающегося тела равно произведению углового ускорения тела на расстояние точки от оси вращения. [c.63]

В точке падения тела вектор скорости составляет с осью X угол 2= —а и вектор ускорения тела может быть разложен на нормальную g и тангенциальную gг составляющие. Из рис. 19 видно, что п=й соза. Отсюда радиус кривизны траектории в точке падения тела R2= 2 IS Так как П2=по, то [c.22]

Решение проводим для установившегося движения, когда тангенциальные ускорения тел равны нулю и имеет место предположение, что нормальные ускорения пренебрежимо малы по сравнению с ускорением еилы тяжести. Вес единицы длины верхнего тела обозначим через р , нижнего —через р . [c.213]

Для отыскания новых форм закона прежде всего заметим, что при расчете ускорения тела переменной массы имеется в виду только та масса, которая остается после отделения очередной порции частиц. При этом судьбой отделившихся частиц мы не интересуемся. На остающуюся часть тела при отделении частиц действует реактивная сила R—]iu ( 84). Поэтому при расчете тангенциальных ускорений тела переменной массы к внешним силам, действующим на тело, всегда нужно добавлять эту силу, т. е. уравнение второго закона Ньютона необходимо записывать в виде [c.209]

Нормальное и тангенциальное ускорения каждой точки тела определяются выражениями (2.22), где для каждой точки должен быть подставлен радиус описываемой ею окружности г,. Следовательно, нормальное ускорение точек тела [c.52]

Это отношение оказывается зависящим от скорости тел А и В. Например, если из двух тел А н В, обладающих одинаковой массой покоя /По, тело А обладает большей скоростью, чем тело В, то А сообщает В большее ускорение, чем В сообщает Л. Но и в этом случае, если бы мы измерили скорости тел Л и В и сообщаемые ими друг другу ускорения (которые должны быть либо оба нормальными, либо оба тангенциальными), то левые части соответствующих выражений второго закона Ньютона (3.31) или (3.32) при подстановке в них результатов измерений для А я В оказались бы равными по величине и противоположными по направлению (так же как и в случае и с). А значит, и правые части уравнений, выражающих второй закон Ньютона для тел Л и jB, т. е. силы, с которыми действуют друг на друга тела А п В, равны по величине и противоположны по направлению. [c.106]

Перейдем теперь к примеру, иллюстрирующему инвариантность второго закона Ньютона по отношению к преобразованиям ускорений, скоростей и сил, вытекающим из преобразований Лорентца — Эйнштейна. В качестве примера выберем таком частный случай, когда тело испытывает только тангенциальное ускорение. Для этого [c.294]

Получите формулы для скорости, нормального и тангенциального ускорений точки вращающегося тела. [c.116]

При криволинейном движении тела, принимаемого за материальную точку, вектор его ускорения и вектор действующей на тело силы можно разложить на составляющие в направлении вектора скорости и перпендикулярном ему направлении, т. е. на нормальную и тангенциальную составляющие (см. 4) [c.35]

Отметим, что вращательное ускорение точки Р в случае вращения тела вокруг неподвижной оси является ее касательным (тангенциальным) ускорением (см. п. 6), а осестремительное ускорение является нормальным ускорением точки Р. Модуль полного ускорения точки Р вычисляется по формуле w = dVs + Угол /3 между направлениями осестремительного и полного ускорений вычисляется по формуле tg/9 = [c.61]

Значение тангенциального ускорения может быть полностью определено по закону движения тела или по графику зависимости скорости от времени. При этом полученные результаты будут справедливы для движения по любым траекториям. [c.67]

Пример 1. Тело движется прямолинейно по произвольному закону. В 18 мы показали, что при этом направление скорости неизменно и совпадает с траекторией. Все изменения скорости определяются только изменением ее модуля. Следовательно, в прямолинейном движении нормальное ускорение всегда равно нулю, и полное ускорение все время совпадает с тангенциальным [c.68]

П р и м е р 2. Тело движется равномерно по траектории произвольной формы. По определению равномерного движения модуль скорости в таком движении постоянен. Все изменения скорости определяются только изменением ее направления. Следовательно, в равномерном движении по любой траектории тангенциальное ускорение всегда равно нулю, и полное ускорение все время совпадает с нормальным [c.68]

Пример 3. Тело совершает равномерное прямолинейное движение. Из предыдущих примеров ясно, что в этом случае тангенциальное, нормальное, а вместе с ними и полное ускорение будут равны нулю [c.68]

При заданных внешних воздействиях ускорения зависят от скорости движения тела. Одно и то же действие на тело при малых скоростях вызывает большее ускорение, при больших скоростях- меньшее. С ростом скорости тангенциальное ускорение уменьшается быстрее, чем нормальное. Эта зависимость ускорений от состояния движения тела заметно сказывается только при скоростях, близких к 300 ООО км/с. [c.115]

Если силы действуют на тело, движущееся со скоростью, близкой к 300 ООО км/с, то направления ускорений в этом случае уже перестают совпадать с направлением силы. Это связано с тем, что одна и та же сила вызывает у тела разные тангенциальное и нормальное ускорения [c.123]

Вернемся еще раз к 40. Там ыло рассказано об одном из важнейших экспериментальных результатов ускорения зависят от состояния движения тел одна и та же сила вызывает у тела тем меньшие ускорения, чем больше скорость того тела, на которое она действует модуль тангенциальных и нормальных ускорений изменяется по-разному с увеличением скорости. [c.212]

Закон, записанный в виде ma=F, в этом случае без изменения формы применять уже нельзя. Уравнения Мещерского говорят, что при такой записи закона необходимо к силам F, создаваемым другими телами, добавлять реактивные силы, создаваемые присоединяющимися во время движения массами. При этом, конечно, придется вводить разные массы и разные изменения этих масс для расчета тангенциальных и нормальных ускорений. [c.214]

Направления Vi п F совпадают, поэтому движение тела будет прямолинейным, сила будет создавать только тангенциальное ускорение и вызывать изменения только модуля вектора скорости. Так как F постоянна по модулю, то движение будет равнопеременным. Ускорение в таком движении может быть выражено через начальную и конечную скорости формулой ( 23) [c.216]

Рассмотрим случай, когда постоянная сила / действует под углом а к направлению движения тела (рис. 5.3). Такая сила будет создавать и тангенциальное, и нормальное ускорения. Разложим силу F на две составляюш,ие Fi и F . Составляюш,ая Fi совпадает с направлением движения тела. Составляюш,ая F2 перпендикулярна направлению движения. Работа составляюш,ей F2 равна нулю. Она создает нормальное ускорение и меняет только направление [c.217]

При решении задачи о вращении мы не интересуемся траекториями движения отдельных,точек и считаем известными направления векторов скорости и тангенциального ускорения. Действительно, если задано положение оси вращения, то этим определены траектории всех точек вращающегося тела. Все они будут концентрическими окружностями. Векторы скорости и тангенциального ускорения будут направлены по касательным к этим окружностям. [c.261]

Как с увеличением скорости тела меняется тангенциальное ускорение [c.315]

Неизменные внешние действия создают у тела нормальное и тангенциальное ускорения. Во сколько раз быстрее прн увеличении скорости будет убывать тангенциальное ускорение (1—yV .) [c.315]

Вид движения точки (или тела) н ее траектории Скорость (V — линейная, (О — угловая) Ускорение (а — линейное, — тангенциальное, — нормальное, е — угловое) Путь примечания [c.115]

Вид движения точки (или тела) и ее траектории Скорость (V — линейная, (0 — угловая) Ускорение (а — линейное, — тангенциальное, а — нормальное, Е— угловое) Путь Примечания [c.116]

Для решения этой задачи применим принцип Даламбера. Разбив данное тело на элементарные частицы, приложим к каждой частице нормальную силу инерции F , направленную по радиусу вращения частицы от оси вращения, и тангенциальную силу инерции Р , направленную перпендикулярно к радиусу вращения частицы противоположно тангенциальному ускорению этой частицы. Обозначим массу частицы А через т, а ее радиус-вектор — через г (рис. 348). [c.516]

Рассмотрим теперь геометрическое место точек твердого тела для которых обращается в нуль тангенциальное ускорение /х. Пуст) о/фО, тогда из формул (а) получим [c.108]

Определение расчетной нагрузки. При вращении тела возможны два вида ускорения тангенциальное a ) — по касательной к траектории вращения и центростремительное (а ), направленное к центру вращения. При постоянной скорости вращения имеем [c.507]

Изображенная на рис. 44 траектория носит универсальный характер. Она действительна для разгона с любым постоянным тангенциальным (совпадающим по направлению со скоростью) реактивным ускорением при любой начальной круговой орбите и для любого притягивающего небесного тела. [c.137]

Что касается тангенциального ускорения, то оно обусловлено неравномерностью вращения тела. [c.51]

С произвольным распределением скорости жидкости в тангенциальном направлении, но без учета тангенциального ускорения частиц. Крайбел [4381 рассматривал эту задачу, полагая, что схема газового потока соответствует модели вращения твердого тела. Свободновихревое движение жидкости при одинаковой осевой скорости обеих фаз, но без учета изменений тангенциальной и радиальной скоростей частиц в осевом направлении исследовалось в работе [343]. Так как во всех этих работах рассчитывались только траектории частиц, то использовалась система координат Лагранжа, что само по себе исключительный случай в гидромеханике. Во всех этих исследованиях не учитывалось распределение плотности и скорости отложения частиц. [c.339]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

Зная угловую скорость и угловое ускорение вращающегося тела, а также расстояние от точки до оси вращения, можно найти величину и направление линейного y j ope-ния для любой точки тела. Так как отношение тангенциального ускорения к нормальному /V/,, = г /< о одинаково для всех точек тела, то вектор полного ускоренияу для всех точек тела образует с радиусом, проведенным к этой точке, один и тот же угол р, причем tg = г]/со (рис. [c.52]

Выше дли упрощения подсчета работы силы, сообщающей телу ускорение, мы предполагали, что скорость тела совпадает по и шртз-Л01ШЮ с силой. Если это не так, то действующую на тело силу нужно разложить на две составляющие тангенциальную, направленную вдоль скорости, и нормальную, направленную перпендикулярно к ней. Работу совершает только тангенциальная составляющая (нормальная составляющая не совершает работы, так как она перпендикулярна к напранлению перемещения). С другой стороны, только тангенциальная составляющая силы изменяет величину скорости тела. Поэтому, произведя подсчеты только для тангенциальной составляюшей, мм получим ту же связь между работой силы и скоростью тела, а значит, те же выражения для кинетической энергии, которые были получены выше. [c.141]

Рассматривая связи как абсолютно жесткие, мы должны считать, что возможны только такие движения, при которых связи не деформируются. Но тогда для определения характера движения и не нужно знать силы, с которыми связи действуют на ускоряемые тела. Так, в рассмотренном примере с двумя телами, связанными нерастяжимой нитью, мы сразу можем написать уравнение (5.6), не находя сил, действую1цих со стороны нити. Точно так же при движении шара по абсолютно жесткому и абсолютно гладкому желобу для определения тангенциального ускорения шара не нужно знать силы, действующие на шар со стороны желоба, поскольку эти силы нормальны к желобу и, значит, не могут изменять тангенциального ускорения. (Если бы силы [c.172]

Конечно, при U = О случаи тангенциального и нормального ускорений в системе неразлпчимы и уравнение второго закона Ньютона для случая нормального ускорения (3.31) также имеет вид (9.76). Однако в системе К, которая движется относительно К со скоростью V, случай чисто тангенциального ускорения получится только при условии, что лежит на одной прямой с F. В самом деле, только в этом случае сила F в системе К будет лежать на одной прямой со скоростью тела и — — г (в системе К ) и будет сообщать телу только тангенциальное ускорение. Применяя формулу преобразования тангенциального ускорения (9.53) для случая, когда и —v, получим [c.295]

Прежде всего заметим, что в неподвижной системе отсчета рассматриваемое движение уже не будет прямолинейным. В этом легко убедиться, если [1редставить себе, что тело М, двигаясь, прочерчивает след на столе, над которым вращается штанга. Ясно, что вследствие вращения штанги этот след, т. е. траектория тела в неподвижной системе отсчета, будет представлять собой некоторую кривую (рис. 158). Следовательно, наряду с тангенциальным ускорением в неподвижной системе отсчета должно существовать и нормальное [c.346]

Наиболее целесообразно, однако, использовать не тангенциальную инертность, проявляющуюся в сопротивлении массы изменению скорости по величине, а инертность в радиальном, нормальном направлении, проявляющуюся в сопротивлении массы изменению направления движения. Как мы уже говорили, эту инертность связывают с действием центробежных сил инерции, реально не существующих. На самом деле изменение направления движения массивного тела, обусловленное нормальными ускорениями, вызывается реальной центростремительной силой, действующей в направленпи ускорения (например, сила тяготения Луны к Земле, натяжение пращ1г от камня и т. п.), т. е. к центру вращения. На вращающийся камень в праще действует сила, стремящаяся отклонить его от прямолинейного движения и направления к центру вращения. Если бы действовала центробежная сила, то камень в нраще не стремился бы к центру вращения, а постарался бы уйти как можно дальше от него. Более того, в системе камень—нраща есть только камень и веревка, не передающая, как известно, сжимающих усилий. Откуда же может появиться сила, стремящаяся отдалить камень от центра [c.84]

Теперь допустим, что сила F прилагается к телу, уже имеющему скорость V. Эта сила вызывает у тела ускорения другие, не равные йй. Больше того, она будет вызывать разные по модулю тангенциальное и нормальное ускорения. Например, при движении тела со скоростью у по окружности эта сила будет создавать ускорение a==a V — ipl Y ( 40). [c.213]

При равномерном вращательном движении абсолютно твердого тела углы поворота тела за любые равные промежутки времени одинаковы (Дср=сопз1) и мгновенная угловая скорость тела равна средней угловой скорости (со = со р). Тангенциальные ускорения (1.1.4.3°) Рис. 1.1.27 у различных точек абсолютно твердого тела отсутствуют (ат =0), а нормальное (центростремительное) ускорение а (1.1.4.3° и 1.1.9. Г) какой-либо точки тела зависит от ее расстояния Я до оси вращения [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...