Ускоренно тангенциальное

Для удобства при проектировании представим ускорение как сумму двух ускорений, тангенциального и нормального тогда уравнение (57) примет вид [c.423]

Ускорение йсв можно геометрически разложить на два ускорения (рис. 3.2, а) Дев = св + св> где — нормальное ускорение —тангенциальное ускорение точки С во вращательном движении звена СВ вокруг точки В. [c.34]

Решение. На обод, при условии, что собственный вес и влияние спиц не учитывается, действуют лишь силы инерции (центробежные силы), возникающие вследствие наличия центростремительного ускорения (тангенциальное ускорение благодаря равномерности вращения равно нулю). Центробежные [c.48]

Ускорение тангенциальное I (2-я) — 4 Точка материальная — Движение криволинейное — Уравнение диференциальное [c.306]

Еще раз подчеркнем, что оба ускорения, тангенциальное и нормальное, по своей физической природе одинаковы. Оба они выражаются через отношения приращений скорости к приращению времени. Только они выполняют разные служебные обязанности тангенциальное ускорение изменяет модуль скорости, а нормальное ускорение изменяет ее направление. Одинаковость физической природы означает, что оба ускорения могут вызываться только одинаковыми причинами. [c.73]

Зная приращение скорости за достаточно малое время dt, можно определить величины компонент ускорения. Тангенциальную, или перпендикулярную к радиусу, компоненту ускорения можно получить, если сложить (48.5) и (48.4) и разделить на dt [c.162]

Определение расчетной нагрузки. При вращении тела возможны два вида ускорения тангенциальное a ) — по касательной к траектории вращения и центростремительное (а ), направленное к центру вращения. При постоянной скорости вращения имеем [c.507]

При движении точки ее скорость в общем случае изменяется как по модулю, так и по направлению, и оба эти фактора дают вклад в ускорение. Покажем, что ускорение точки можно представить как сумму двух ускорений - тангенциального, т.е. касательного к траектории, и нормального, т.е. перпендикулярного траектории, я [c.21]

Вращательное движение. На основании известной теоремы механики ускорение какой-либо материальной точки, находящейся вне центра тяжести, слагается из ускорения ц. т. и из ускорений тангенциального и центростремительного в движении относительно ц. т. [c.22]

Дифференцируя выражение (4.5) по времени t, получим величину ускорения а,п точки т. Ускорение о , в общем случае состоит из четырех составляющих нормального ускорения, направленного вдоль радиуса-вектора г,п к его началу, тангенциального ускорения, направленного перпендикулярно к радиусу-вектору Гт, относительного релятивного ускорения, направленного вдоль радиуса-вектора г, , и, наконец, кориолисова ускорения, направленного перпендикулярно к радиусу-вектору г . [c.71]

Для определения ускорений звеньев механизма в начальном движе шп. можно воспользоваться уже построенным планом скоростей (рис. 4.25), так как векторы тангенциальных и релятивных ускорений параллельны соответствующим векторам скоростей. Имеем [c.95]

Направления этих векторов также определяются известными методами. Так как отдельные члены каждой из сумм тангенциальных ускорений совпадают по направлению, то отдельные слагаемые этих сумм особо могут не определяться. Для их нахождения достаточно через концы результирующих векторов нормальных ускорений а% в и a s провести линии действия векторов тангенциальных ускорений в направлениях, перпендикулярных к векторам указанных нормальных ускорений. С этой целью от точек Ь и с плана ускорений откладываем отрезки Ьп и ni, представляющие в масштабе ускорения as,в п os. - [c.99]

Направление укажет вектор п- Ь, тангенциального ускорения д, если его перенести в точку Д. кулисы (против часовой стрелки). [c.103]

Аналогично по графику V == V (t) может быть найдено среднее за рассматриваемый интервал времени тангенциальное ускорение точки [c.42]

Заметим, что в случае криволинейного движения точки путем графического дифференцирования можно получить лишь диаграмму тангенциальных (касательных) ускорений. [c.43]

Точка А движется вместе со вторым колесом, описывая окружность радиуса г. При постоянной скорости движения локомотива угловая скорость вращения колеса со постоянна. Следовательно, тангенциальное ускорение точки А равно нулю, а центростремительное ускорение направленное от точки А к точке О , равно (oV. [c.308]

Если кривошип вращается с постоянной угловой скоростью, го точка А шатуна испытывает только центростремительное, а точка —только тангенциальное ускорение. Все промежуточные точки шатуна, расположенные между А н В, имеют и то и другое ускорения. Ограничимся учетом только центростремительного ускорения. [c.309]

Тангенциальная и нормальная силы инерции направлены соответственно противоположно тангенциальному и нормальному ускорениям точки. [c.319]

Осестремительное ускорение в каждой точке проходит через О, и поэтому главный момент соответствующих составляющих переносных сил инерции равен нулю.В случае вращения вокруг оси главный момент тангенциальных сил инерции относительно оси равен — Уе, где J —момент инерции ротора вместе с заполняющей его жидкостью относительно оси вращения ). [c.116]

Как известно из кинематики, при движении материальной точки по криволинейной траектории ее ускорение а имеет два составляющих ускорения а, — касательное (тангенциальное) [c.294]

По мере приближения А/ к нулю вектор Ах , направленный по касательной АК к траектории, сохраняет это направление. Значит, и вектор а< в любой момент времени направлен по касательной. Поэтому вектор щ называется касательным или тангенциальным ускорением. [c.89]

Вектор = называется тангенциальной или касательной составляющей ускорения, а вектор = — нормальной составляющей (рис. 63). Модуль ускорения на основании равенств (46) будет [c.73]

Дифференцируя это выражение по t, получим тангенциальную проекцию ускорения [c.75]

Термины тангенциальное ускорение и нормальное ускорение введены Резалем. [c.144]

Можно дать еще другой изящный вывод формулы (68) тангенциального ускорения, для чего спроецировать на касательную вектор полного ускорения, не раскладывая его предварительно по осям декартовых координат. В самом деле, тангенциальное ускорение равно проекции полного ускорения на касательную (рис. 91, й) [c.146]

Следовательно, главный вектор касательных сил инерции равен (по модулю) произведению массы звена на тангенциальное ускорение центра масс звена [c.411]

КАРЦИНОТРОН — то же, что лампа обратной волк-ы. КАСАТЕЛЬНОЕ УСКОРЕНИЕ (тангенциальное ускорение) — составляющая ускорения направлена вдоль касательной. Когда К. у. w =0, движение точки является равномерным, а при к = onst — равнопеременным (равноускоренным, если знаки и v совпадают, и равнозамедленным в противоположном случае). [c.243]

Ускорение точки М должно составить угол х с направлением TlM. Из чертежа следует, что вектор также направлен по прямой, проходящей через точку т. е, линия действия полного ускорения точки М совпадает с линией действия скорости точки М, и потому оно есть ускорение тангенциальное. Так как точка М была выбрана на построенной нами окружности произвольно, то отсюда следует, что любая точка звена, лежащая на этой окружности, обладает только тангенциальным ускорением. Построенная окружность с диаметром d = РАГназывается поворотной, а круг, ею ограниченный, — поворотным кругом. [c.137]

Зтот мсмент по направлению противоположен угловому ускорению звена ВС (рис. 47, а). Угловое ускорение звена ВС в нашем случае направлено против хода стрелки часов, в соответствии с направлением вектора тангенциального ускорения точки С во вращении звена ВС относительно точки В. [c.81]

В начальном движении механизма угловая скорость (о начального звена равна нулю, и поэтому нормальные, относительные и корнолисовы ускорения его точек также равны нулю. Таким образом, в начальном движении звенья и точки механизма имеют только угловые и тангенциальные ускорения, линии действия которых совпадают с линиями действия скоростей соответствующих точек звеньев. [c.72]

Выбираем в качестве полюса плана ускорений точку я (рис. 4.18, б) и откладываем отрезки (пЪ) и (кф, представляющие в масштабе Лд ускорения точек S и D. Далее, пользуясь уравнениями (4.32), вычисляем величины ускорений а св и Лсо и откладываем из точек Ь п d отрезки Ьп ) и (diis), представляющие в масштабе fio эти ускорения. Из полученных точек 2 и з проводим прямые в направлениях векторов тангенциальных ускорений агв и a D перпендикулярно к направлениям ВС и D. Точка пересечения этих прямых и даст конец вектора ас полного ускорения точки С, т. е. [c.85]

В урапненнях (4.52) суммы нормальных и тангенциальных ускорений для краткости обозначены через результирующие векторы a s,H, s, и a s,B, as,с, потому что направления отдельных слагаемых совпадают. [c.98]

От точек d и Sj плана ускорений откладываем отрезки d/14 II Sirta, представляющие в масштабе ра ускорения аоо и oos,-Далее через точки Пз и Пц просодим прямые в направлениях тангенциальных ускорений aas, и Пао, перпендикулярные к отрезкам GSi и GD. Точка g пересечения этих прямых и дает конец полного ускорения 3 точки С. Зная ускорение Oq точки О, легко определить ускорения остальных точек группы. Например, ускорение точки Е определится из уравнений [c.99]

У кривошипа / полное ускорение а в точки В равно геометрической сумме двух С0СТЯВЛЯЮИ1ИХ нормального ускорения а , направленного к центру вращения, т. е. от точки В к точке А, и тангенциального а , направленного нериендику-лярио к АВ в сторону, соответствующую направлению углового ускорения ei. [c.97]

Вектор тангенциального ускорения д точки В3 и ее движении относительно точки D наиравлен перпендикулярно к линии BD. [c.102]

С произвольным распределением скорости жидкости в тангенциальном направлении, но без учета тангенциального ускорения частиц. Крайбел [4381 рассматривал эту задачу, полагая, что схема газового потока соответствует модели вращения твердого тела. Свободновихревое движение жидкости при одинаковой осевой скорости обеих фаз, но без учета изменений тангенциальной и радиальной скоростей частиц в осевом направлении исследовалось в работе [343]. Так как во всех этих работах рассчитывались только траектории частиц, то использовалась система координат Лагранжа, что само по себе исключительный случай в гидромеханике. Во всех этих исследованиях не учитывалось распределение плотности и скорости отложения частиц. [c.339]

Пример 59. Точка движется с иостояииым тангенциальным ускорением а по окружности радиуса без начальной скорости. Через сколько секунд после начала движения касательное и нормальное ускорения станут численно равны между собой [c.157]

Если материальная точка движется по некоторой кривой с постоянной по модулю скоростью (и = onst), то тангенциальное ускорение точки равно г = = 0, поэтому сила инерции состоит из одной только нормальной составляющей, т. е. [c.320]

Если V = onst, то ускорение в круговом движении будет направлено по радиусу, так как тангенциальное ускорение в этом случае равно нулю. [c.76]

Проекцию ускорения точки на касательную к ее траектории называют касательным ускорением, или тангенциальным ускорением (от латинского слова tangens — касающийся), и обозначают %. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...