Пространственная спектральная плотность мощности

При анализе преобразования излучения фона в ОЭП обычно принимают допущение однородности и изотропности фона [8,9], что позволяет использовать в качестве его статистических характеристик корреляционную функцию и соответствующую пространственную спектральную плотность мощности фона. Излучение фона некогерентно, т. е. его энергетические характеристики описываются пространственным распределением энергетической яркости L (х, у). Тогда корреляционная функция яркости фона определяется как математическое ожидание произведения флуктуаций яркости фона (л , ), взятых в двух точках пространства предметов х, у) к (х+ 1у+ [c.45]

В заключение отметим, что распределение средней интенсивности Т х,у) в изображении когерентно освещаемого шероховатого объекта совпадает с интенсивностью, которая. наблюдалась бы, если бы объект освещался пространственно некогерентным светом с той же самой спектральной плотностью мощности. Некогерентное освещение можно считать эквивалентным быстрой временной последовательности пространственно-когерентных волновых фронтов, эффективная фазовая структура каждого из которых исключительно сложна и совершенно не зависит от фазовой структуры других членов последовательности. Таким образом, проинтегрированная по времени интенсивность изображения, наблюдаемая при пространственно-некогерентном освещении, идентична усредненной по ансамблю интенсивности 7 (х, у) (в предположении одинаковой ширины по- [c.331]

Теперь мы готовы рассмотреть вторую основную характе ристику спекл-структуры, а именно распределение размеров ее случайных пространственных флуктуаций. Поскольку мы гово рим о флуктуациях спекл-структуры, а не об информации от иосительно изменений средней интенсивности, мы предположим что интересующий нас объект имеет однородную яркость. Рас пределение размеров спекл-структуры будем характеризовать пространственной спектральной плотностью мощности спекл структуры, которую обозначим через / (vy, v ,). Вычислим tf выполнив преобразование Фурье автокорреляционной функции спекл-структуры [c.334]

Многие задачи теории когерентности упрощаются, если комплексная степень когерентности рассматриваемого излучения может быть представлена в виде произведения компоненты, зависящей только от пространственных координат, и компоненты, зависящей только от временной задержки. Такая функция когерентности называется приводимой. Это условие, как мы увидим, эквивалентно некоторому условию в спектральном представлении, называемому условием взаимной спектральной чистоты. Данное понятие было введено Манделем [5.25]. Для большей ясности мы сначала (п. А) рассмотрим общую задачу какова форма полной спектральной плотности мощности при наложении двух разных световых пучков с одинаковой нормированной [c.181]

Мы видим, что, если не считать неинтересной б-функции на нулевой пространственной частоте, спектральная плотность мощности спекл-структуры имеет форму автокорреляционной функции квадрата модуля нормированной функции зрачка. Эта спектральная плотность мощности не зависит от каких-либо аберраций, которые могут существовать в системе изображения, и в важном случае прозрачного неаподизированного зрачка (Р=1 или 0) автокорреляционная функция величины Р [c.336]

Рис. 11.1. Сравнение временных и пространственных функций фильтра а — спектральная плотность мощности синусоидальных сигналов в широкополосном шуме б — угловая плотность акустического плосковолнового

Из двухточечных моментов второго порядка путем приравнивания нулю пространственног о разделения времени задержки х или частот ю или y.j можно получить - одноточечные корреляционные или спектральные функции R(0, т)= R(t) = В(0,T)-BpeM6HHaH (автокорреляционная) функция R( ,0) = R (Q = Г (С, 0) - пространственная корреляционная функция Г(0,со) = (0,и) = Р((й)-спектр мощности или спектральная плотность (по временным частотам) В(й, 0) = (й,0)= (х)-спектральная плотность (по пространственным частотам). [c.131]

Рассмотрим отношение сигнал/шум по мощности на выходе либо временного, либо пространственного фильтра. Для временного фильтра (рис. 11.1,а) а б(/ — /о)—спектральная плотность МОШ.НОСТИ сигнала Л (/) — спектральная плотносгь мощности шума Я(/) — характеристика фильтра по мощно-сги. [c.282]

Вторая важная проблема — это источники УФ-излучения. Источником жесткого УФ-излучения большой интенсивности являются различные виды электрических разрядов коронный, открытый, искровой, капиллярный и разряд по поверхности твердого диэлектрика. Сравнение этих и иных возможных источников УФ-излучения для предыонизации рабочей среды лазеров может проводиться 1) по спектру и спектральной интенсивности излучения 2) по пространственной и временной однородностям излучения 3) по газодинамическим возмущениям, вносимым ими в рабочую среду лазера. Поскольку интенсивность излучения определяется скоростью ввода энергии в канал разряда, т. е. мощностью разряда и плотностью разрядного потока, то наибольшую интенсивность УФ-излучения обеспечат источники, имеющие прежде всего малую собственную индуктивность, что же касается плотности тока, то при прочих равных условиях большая плотность обеспечивает разряды, ограниченные стенками. Однако особых перспектив на этом пути ожидать не приходится, поскольку отсутствуют стойкие, прозрачные в области жесткого ультрафиолета материалы (за исключением, может быть LiF, имеющего прозрачность до = 1,1 10 м). С другой стороны, нет необходимости полностью пространственно ограничивать разряд в случае использования плазмы разряда не только в качестве источника УФ, но и как плазменного катода . [c.54]

Анализ по спектрам комбинационного рассеяния. Схема установки для проведения этого анализа такая же, как и для флуоресцентного (см. рис. 11.63). Высокая интенсивность и направленность лазерного излучения позволяют получать в очень малом сфокусированном пространственном объеме большие плотности излучения. Это дает возможность проводить анализ по спектрам комбпнационного рассеяния с очень малыми количествами веществ (до Ю г). Для возбуждения спектров комбинационного рассеяния используют как непрерывные лазеры (например, на аргоне с мощностью около 10 Вт на длинах волн 0,4880 и 0,5145 мкм или на Не—Ме с мощностью до 50 мВт на длине волны 0,6328 мкм), так и импульсные (на стекле с неодимом или рубиновые). Благодаря малой длительности импульса излучения (около 10 с) с такими лазерами можно получить хорошее временное разрешение спектральной аппаратуры, что важно для анализа коротко-живущих продуктов и кинетики химических реакций. [c.443]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...