Голограмма произвольного объекта

При синтезе голограмм произвольных объектов основной вычислительной операцией является расчет поля от объекта на голограмме. В 5.1 анализировался процесс формирования поля, рассеянного трехмерным объектом, в плоскости регистрации. Такое описание соответствует первой задаче, когда необходимо наблю-152 [c.152]

Совершенно аналогично вместо простейшего плоского поля можно рассмотреть голограмму сферической волны. В случае плоского опорного фронта получающаяся голограмма имеет вид синусоидальной зонной пластинки Френеля, которая (см. 6.1) при облучении плоской волной дает изображение точки — источника сферической волны. Разбивая произвольный объект на совокупность независимых точечных источников, для каждого [c.357]

Несколько вариантов теории и эксперимент подтвердили справедливость этого предположения. В результате выяснилось, что свойства двухмерного сечения картины стоячих волн являются лишь весьма слабым отблеском удивительного по своей полноте комплекса отображающих свойств, который проявляет трехмерная картина в целом. Процесс записи трехмерной голограммы изображен на рис. 21,а. На произвольный объект О падает излучение монохроматического источника S. Рассеянное объектом излучение, интерферируя с излучением, распространяющимся от источника света (волна образует стационарную картину стоячих волн (поверхности пучностей этих волн обозначены d, d , d ). В поле стоячих волн располагается объем V, заполненный прозрачной светочувствительной эмульсией. После экспозиции и химической обработки в этом объеме образуется структура, плотность которой моделирует распределение света в стоячей волне. [c.58]

Запишем функцию пропускания голограммы сдвинутого объекта в виде свертки произвольно сдвинутой функции г и прямоугольной функции шириной Ли [c.43]

Описанный выше метод голографической интерферометрии, основанный на использовании двукратно экспонированных голограмм сфокусированных изображений [62], позволяет получать интерферограммы, характеризующие изменение формы произвольных объектов, с помощью источников света произвольного спектрального состава и пространственной структуры. [c.64]

Мультиплексные голограммы могут быть сделаны с любого произвольного объекта, стоимость их изготовления относительно низка, они могут быть размножены массовым тиражом путем копирования, системы воспроизведения для них также недороги, и важнейшая проблема голографии — невозможность равного усиления трехмерного изображения в горизонтальном и продольном направлениях— здесь решена. Благодаря этим свойствам мультиплексные голограммы значительно больше пригодны для использования в об- [c.23]

Голографические интерферометры, работаюш,ие в реальном времени, менее критичны к стабильности, чем их классические аналоги. Уникальным свойством голографии является способность записывать множество изображений на одну и ту же голограмму, причем при восстановлении они интерферируют как независимые волновые фронты. Интерферометрия с двойной экспозицией голограмм позволила ослабить на порядок критерий стабильности по времени экспозиции. Эта способность записывать волновые фронты за различное время, а также тот факт, что теперь в интерферометрии можно использовать произвольные волновые фронты 19, 20], сделали голографический подход гораздо более гибким, чем классический, Даже голограммы движущихся объектов содержат информацию о движении, причем изучение этих голограмм совершило переворот в исследованиях вибраций [32]. [c.506]

Получение голограммы и восстановление изображения произвольного объекта. При облучении фотопластинки и объекта одной и той же волной (рис. 210) каждая точка объекта создает в толще эмульсии дифракционную структуру, которая только что была рассмотрена (см. рис. 209). Совокупность дифракционных структур всех точек объекта составляет голограмму объекта. [c.257]

Во-вторых, высокая информативность голограммы обеспечивает анализ тонкой структуры световой волны (например ее поляризацию), дает возможность исследовать объекты произвольной формы, в то время как в классической интерферометрии возможно изучение объектов только простой формы и с высоким качеством поверхности, так как в противном случае формирование опорной волны становится практически невозможным. [c.31]

Описанные методы записи с пространственной несущей могут использоваться для записи произвольных волновых полей. Для записи голограмм Фурье нами был предложен метод симметрирования объекта [40, 42, 47, 72, 75], заключающийся в том, что голограмма Фурье вычисляется для объекта, дополненного сво- [c.74]

Подблоки могут быть включены в произвольной последовав тельности. Далее следует обратное преобразование Фурье илй Френеля, восстанавливающее объект. Результат восстановления может быть подвергнут в Блоке обработки 2 преобразованиям, моделирующим конечную разрешающую способность устройства наблюдения голограмм путем скользящего суммирования получающейся последовательности отсчетов комплексной амплитуды или интенсивности. [c.199]

Если опорная волна исходит из точки, то такая волна является однородной сферической волной. Опорная волна влияет на амплитуду и фазу волны, восстановленной с голограммы. Это видно из выражения (2), которое показывает распределение энергии, записываемое голограммой. Если применяется опорная волна с произвольным распределением фаз (р (х,у), то, для того чтобы получить восстановленное изображение без каких-либо искажений восстанавливающая волна должна быть идентична опорной. Сле довательно, голограмма может быть кодированной голограммой которая требует, чтобы ее освещали волной, в точности совпадаю щей с опорной, если необходимо увидеть изображение объекта Объектом может служить страница текста или какой-либо другой предмет. [c.146]

Предполагаем, что амплитудное пропускание голограммы t пропорционально /. Вследствие пространственной модуляции разности фаз Дф = ф1—фо при освещении голограммы возникает дифракция света. Разность фаз Лф в произвольной точке Q голограммы может быть выражена через разность хода световых лучей SQ и PQ, распространяющихся между 5 и Q по прямому пути (опорная волна—когерентный фон) и рассеянных точечным объектом (предметная волна). Допустим, что источник непрерывно излучает световую волну длиной X. Тогда разность фаз между этими двумя лучами [c.19]

Эта интерференционная картина переносится непрерывно в направлении II и может наблюдаться при помощи диффузного экрана, помещенного на произвольном расстоянии от голограммы. Эту интерференционную картину пространственно легко отделить от остальных интерферограмм, восстановленных в плоскостях действительного и мнимого изображений Френеля и Габора, путем выбора положения диффузного экрана. Эти обстоятельства существенно упрощают наблюдения, регистрацию и обработку интерферограммы в реальном времени. Обычно регистрация интерферограммы в реальном времени осуществляется в плоскости мнимого изображения с помощью специальной оптики (перископа) [30]. В рассмотренном нами случае также устраняются и другие трудности, связанные с локализацией интерференционной картины в плоскостях конечной ширины, так как в направлении II переносятся интерференционная картина и теневое изображение объекта, обусловленное компонентом Л (Т2 Тз+ + Т2 Тз ). [c.137]

В 1949 году Д. Габор показал, что фотографическая запись картины интерференции произвольного волнового поля излучения, рассеянного объектом, и волнового поля референтной волны обладает свойством восстанавливать волновое поле объекта, если на такую запись-голограмму направить референтную волну. Чтобы получить изображение, нужно записать голограмму и восстановить с нее изображение. Это показал и сделал впервые Д. Габор. Однако 15 лет этого открытия никто не замечал. О нем не знали, не было практического результата. У голограммы Габора был ряд недостатков, ограничивающих возможности этого способа регистрации, и он был на продолжительное время забыт. [c.6]

Голограммы не только выявляют дефекты в грубой арматуре, но и служат не менее благородным задачам сохранения тонких произведений искусства. При каких температурно-влажностных условиях нужно хранить фрески Московского Кремля Для ответа на этот совсем непростой вопрос (климат в музеях обычно выбирают произвольно) были проведены прецизионные измерения деформаций материалов фресок и образцов подложек старинных икон. Образцы помещались в специальные стеклянные вакуумные камеры с регулируемыми температурой и влажностью. Допускаемые значения деформаций не превышают нескольких микрометров, поэтому допускаемые погрешности измерений составляли доли микрометра. Но для голографической интерферометрии такие точности не страшны. Погрешность этого метода примерно равна десятой доле длины волны лазерного излучения, т.е. исчисляется сотыми долями микрометра (длины волн видимого света находятся в диапазоне от 0,4 до 0,7 мкм). А для получения голографической интерферограммы в различные моменты времени на голограмме регистрируется два состояния фрески или подложки иконы. При восстановлении голограммы два изображения объекта интерферируют. Интерференционные полосы характеризуют сдвиг, происшедший между двумя зафиксированными таким образом моментами времени. [c.111]

Запись и восстановление изображения с голограммы с плоским опорным пучком представлены на фиг. 5.1. Не теряя общности рассуждений, рассмотрим только двумерный случай с объектом, расположенным на оси X, и плоскостью голограммы, расположенной по оси Z, на которой интерферируют предметный и опорный пучки, как показано на фиг. 5.1, й. Выделим из объектного пучка произвольный луч, выходящий из верхней точки объекта под углом а к оси X и пересекающий ось Z на расстоянии Z] от начала координат. Если предположить, что вдоль этого луча распространяется плоская волна, то колебание в любой точке, расположенной на оси Z в области Z , можно выразить как [c.155]

Голограммы с опорным пучком произвольной формы. Если соответствующим образом изменять фазу опорного электрического сигнала синхронно со сканированием, то можно смоделировать неплоские опорные пучки. Это значительно усложняет электронную схему и, по-видимому, оправдывается только при создании голограмм Фурье [15]. Этот вид голограмм записывает фурье-преобразование объекта, исполЬзуя сферический опорный пучок, центр кривизны которого лежит в плоскости объекта. Моделирование плоского объекта осуществляется применением импульсной системы и линий задержки. Преимущество этой голограммы состоит в возможности ее цифровой обработки на основе быстрого преобразования Фурье [3], что приводит к полностью автоматизированной электронной системе, исключает оптическую обработку и соответствующие фотографические процессы. [c.164]

Голография — это новая отрасль науки, имеющая весьма широкую область применения. В основном голография трактуется как метод регистрации произвольного колебательного процесса, позволяющий зафиксировать как амплитуду, так и фазу колебания, а затем воспроизвести их в любой удобный момент времени. Это существенно отличает голографию от обычных способов регистрации, осуществляемых в фотографических материалах, фотоэлектрических приемниках и т. п., которые могут реагировать только на интенсивность (или квадрат амплитуды) колебания. Поскольку вся информация о форме объекта содержится в сложной световой волне, рассеиваемой объектом при его освещении, голографический процесс позволяет регистрировать эту форму на голограмме в неизменном виде. Таким образом, в любой последующий момент времени форма объекта может быть воспроизведена и использована в качестве трехмерного шаблона, с которым можно сравнивать произвольные малые изменения формы реального объекта. [c.178]

Следует отметить ряд особенностей голографического процесса, важных с точки зрения его практического использования. Во-первых, он имеет существенное сходство с интерферометрией, и поэтому во время экспозиции голограммы должны быть обеспечены очень стабильные условия. Относительное смещение фотографической пластинки и объекта в течение этого времени, достигающее порядка четверти длины волны, может смазать тонкую структуру интерференционных полос и, таким образом, не будет восстановлено никакого изображения. Во-вторых, поскольку наблюдается интерференция между волнами, которые могут распространяться вдоль существенно различных оптических путей, необходимо использовать свет с высокой степенью когерентности. Разность оптических путей можно оценить геометрически, однако для объекта произвольной формы она может составлять несколько сантиметров. Конечно, лазер обеспечивает необходимую для этого временную и пространственную когерентность. В-третьих, для того чтобы получить хорошее поле зрения, необходимо использовать фотографическую эмульсию с весьма высокой разрешающей способностью. Это требование вытекает из того обстоятельства, что если угол между осью опорного пучка и некоторым произвольным рассеянным лучом, идущим от объекта, равен 0, то расстояние между интерференционными полосами б определяется соотношением [c.183]

Голограмма произвольного объекта. Волновой фронт произвольного объекта складывается из волновых фронтов, порождаемых его точками (см. 31, 34, 36). Поэтому запись голограммы произвольного объекта осуществляется аналогично предыдущему случаю, необходимо лишь, чтобы сигнальная несущая информацию об объекте волна была когерентна с опорной. Для этого надо объект освещать волной когерёнт-ной с опорной. Это можно сделать различными способами. [c.253]

В настояш ее время предложено два подхода к построению таких последовательностей. В работе [125] описан класс универсальных диффузоров, обладаюш,их тем свойством, что они имеют точно постоянные значения отсчетов интенсивности их голограмм Фурье или Френеля. Эти диффузоры хороши сами по себе, но в сочетании с произвольным объектом не обязательно дадут наилучший результат при восстановлении киноформа этого объекта. Способ построения диффузоров, согласованных с объектом, описан в [140], где для синтеза киноформа предлагается интерацион-ная процедура подбора последовательности фаз, постепенно уменьшаюш ая разброс значений отсчетов интенсивности голограммы данного объекта. Сравнение разного типа диффузоров для синтеза голограмм для голографических запоминаюш их устройств рассматривается в [170]. В цифровой голографии идея регулярного диффузора может найти свое наиболее полное воплош ение, поскольку здесь не возникает проблемы его физической реализации. [c.110]

Такое повторение каждой голограммы по горизонтали используется также и в физической голографии для получения гипостереоскопического изоб-ргжения [186], кода для уменьшения эффективной базы зрения голограммы реального объекта повторяются в горизонтальном направлении. Отметим, что, поскольку при синтезе голограмм расположение объекта и наблюдателя можно произвольно изменять, аффект гипостереоскопичности, т. е. увеличения эффективной базы стереоскопического зрения, нетрудно получить при выборе ракурсов для синтеза голограмм. [c.122]

В случае произвольного объекта влияние временной когерентности на восстановленное голограммой изображение заключается в том, что яркость этого изображения промоду-лирована по глубине функцией пространственной когерентности источника, с помощью которого осуществлялась запись голограммы. Если ограмчиться более простыми рекомендациями и понятиями, то можно сказать, что при использовании источника с ограниченной временной когерентностью на голограмме записываются изображения объектов, находящихся в определенном интервале расстояний по глубине. Величина этого интервала определяется длиной когерентности использованного источника. [c.80]

Поскольку фотографические пластинки или друг-ие прием- ники, как уже отмечалось, чувствительны только к интенсивно сти и нечувствительны к фазе, в голографии необходимо использовать специальный способ регистрации фазовой информации. Такой способ реализуется путем регистрации результата интер ференции волны, идущей от объекта, с простой плоской или сферической волной, которая в какой-то степени играет ту же роль, что и несущая волна в радиосвязи. На фиг. 6.1, а изобра- жена схема простого устройства для регистрации голограммы освещенного объекта, в данном случае четырехкулачкового патрона с зажатой в нем металлической трубой. Рассеиваемый объектом свет попадает на фотографическую пластинку, рас положенную на некотором произвольном расстоянии от объек- та. Сам по себе этот рассеянный свет произвел бы только одно- [c.180]

Полученный таким образом пространственный спектр освещает одну из голограмм на фотопластинке 5, содержащих СПФ искомых объектов. Эти фильтрь представляют собой безлинзовые голограммы Фурье, записанные со сходящимися опорными пучками. Следовательно, помимо фу кции пропускания в виде комплексно сопряженного пространственного фильтра они содержат еще и функцию пропускания линзы, выполняющей обрат гое преобразование Фурье [221]. Расположение голограмм фильтров S плоскости фотопластинки 5 таково, что каждая из них восстанавливается своим полупроводниковым лазером. Таким образом, коммутация лазеров дает возможность выбирать любой из четырех фильтров либо произвольную их комбинаии10. [c.271]

Механизм действия трехмерной голограммы можно объяснить по крайней мере пятью способами. Наиболее простой из них аналогичен способу, использованному при рассмотрении двумерного случая и основан на том, что по самому смыслу понятия интерференция поверхности пучностей стоячих волн представляют собой те точки пространства, в которых фазы волновых полей излучения, отраженного от объекта, и излучения, падающего на объект, совпадают. На первый взгляд это утверждение ведет к абсурду. На самом деле, если значения объектной и референтной волн на какой-то поверхности совпадают, то из принципа Гюйгенса следует, что эти поля совпадают и в остальном лространстве. Вместе с тем совершенно очевидно, что поля объекта и источника излучения произвольны и практически совершенно ле зависят друг от друга. [c.60]

Рис. 34. Метод построения реконструированного изображения с использо ванием инвариантной конфигурации след объекта . Параллельно плоскости голограммы Н строится вспомогательная плоскость Р. Из точек записанного на голограмме объекта О и референтного источника 5 проводится система лучей через какую-то произвольную точку голограммы t (рис. а). Точки пересечения этой системы лучей с плоскостью Р (точки (Ti и Oi) образуют некую конфигурацию — след объекта. Аналогично строится след объекта для любой другой точки U. При построении реконструированного изображения, соответствующего новому положению референтного источника, нз точки референтного ji T04HHKa 5 через те же точки голограммы t и ti проводятся лучи /i и li (рис. Ь). Затем след объекта перемещается так, чтобы след референтного луча, найденный из условий экспозиции (точки (Ti и Ог), совпал с новой точкой пересечения референтного луча с плоскостью Р (точки о, и а )- Далее нз соответствующих точек следа объекта проводятся лучи через ту точку голограммы, к которой принадлежит данный след, и на пересечении этих лучей находят положение тотек реконструированного изображения

Позднее о наблюдении осевого черно-белого изображения сообщалось Дж. Брандтом в его обстоятельной статье [30], а также в работе [31], хотя основное внимание в этих работах уделетось изучению спектрально окрашенных внеосевых изображений. Однако и в [30, 31] не удалось выяснить физическую природу осевых изображений, и лишь позднее кажущееся противоречие было объяснено в работе [32]. В ней было показано, что при (Армировании голограммы сфокусированного изображения диффузно рассеивающего объекта, независимо от наличия наклонного опорного пучка, на фотопластинке регистрируется микроструктура (спекл<труктура), восстанавливающая при освещении произвольным источником плоское позитивное изображение вблизи оси освещающего пучка. [c.10]

Общим для рассмотренных слутаев регистрации голограмм сфокусированных изображений является использование опорных волн от точечного источника - плоских или сферических. Однако для таких голограмм возможно применение более широкого класса опорных волн. В работе [25] Л. Роузен соо цил об осуществлении восстановления изо ажений с помощью сфокусированных голограмм, зарегистрированных с использованием протяженного опорного источника. Оказалось, что для таких голограмм отпадает необходимость в компенсации протяженности источника путем точного воспроизведения геометрии схемы регистрации [36—37J или использования других приемов [38]. Поэтому в качестве восстанавливающего пучка может быть использовано излучение 1фотяженного монохроматического источника. Эта возможность была продемонстрирована путем регистрации голограмм сфокусированных изобр ений диффузно отражающих объектов с помощью опорного пучка, рассеянного диффузором, и последующего восстановления изображений лазерным пучком при произвольной конфигурации схемы. [c.10]

Наблюдаемая в белом свете интерферограмма деформированной пластины (рис. 27) представляет собой систему а фоматических интерференционных полос, причем при изменении угла наблюдения происходит сдвиг спектральной окраски в пределах видимой области спектра. В случае, когда в рассеянном объектом излучении присутствует интенсивная диффузная составляющая, цвета спектра оказьшаются существенно перемешанными, и изменение угла наблюдения приводит к незначительным изменениям окраски изображения. При произвольном изменении направления наблюдения интерференционные полосы, в отличие от случая голограммы Френеля, перемещаются весьма незначительно картина практически привязана к плоскости голограммы и соответствует наблюдению объекта с одного направления, совпадающего с оптической осью фокусирующей системы [c.58]

Таким образом, прт произвольном выборе длины волны восстанавливающего излучения масштаб реконструированного изображения и плоскость его локализации остаются, как и в рассмотренном выше случае однократно экспонированных сфокусированных голограмм, неизменными, и кроме того, неизменным остается период интерференционной кар-пшы полос, связанной с поворотом объекта. Последнее пртнципиальное обстоятельство обусловлено тем, что синусы углов дифракции изменяются пропорционально изменению длины волны излучения, т.е. выполняется условие получения ахроматической системы интерференционных полос. [c.61]

Далы1ейшие исследования показали, что в случае получения голограмм сфокусированных изображений диффузно рассеивающих объектов спекл-структуры, регистрируемые в плоскости изображения, обладают интересными изображающими свсмствами при произвольном положении фотопластинки относительно произвольно выбранного освещающего источника. [c.72]

В общем же случае пространственная фильтрация может проводиться в произвольной области светового поля, восстановленного двукратно экспонированной голограммой. Это значит, что речь следует вести о выделении двух ограниченных участков световых полей, соответствующих исходному и смещенному состояниям поверхности объекта, и последующем наблюдении суперпозиционного поля во фраунгоферовой зоне относительно плоскости фильтрации. В качестве пртмера можно повести случай наблюдения голографической интерферограммы n i освещении голограммы нераэведенным лазерным пучком. I1i i этом тип фильтрации зависит от [c.137]

Фильтрация во френелевской зоне. Рассмотрим теперь фильтрацию во френелевской зоне в общем случае произвольного расположения восстановленного изображения относительно голограммы. Заметим при зтом, что для проведения любого вида фильтрации несущественно, совпадает ли изображение с плоскостью голограммы или локализуется вне этой плоскости. Пусть восстановленное изображение переотображается оптической системой из двух соосных линз (рис. 75), содержащей зкран с фильтрующей апертурой в плоскости которая находится на расстоянии / от ее фокальной плоскости (d2 = f l). Для смещенного состояния объекта световое поле в плоскости восстановленного изображения представим в виде [c.147]

Другой попыткой решить проблему восстановления голограмм в белом свете является также использование метода узкой щели, но теперь ш,ель вертикальна. Этот метод, разработанный одновременно несколькими небольшими компаниями, получил различные названия, например мультиплексная голограмма , интеграфы и др., но более наглядно было бы назвать его стереограммой . Метод состоит в фотографировании объекта на стандартную 35-мм черно-белую пленку с помош,ью кинокамеры. Поскольку на данном этапе используется обычная фотографическая техника, объект может перемеш,аться и иметь произвольные размеры. Обычно в качестве объекта используются фигуры людей, выполняюш,их несложные повтор я юш,иеся движения, например играюш,их на музыкальных инструментах или танцуюш,их. Кинопленка помеш,ается на враш,аюш,ийся стол, и по мере враш,ения стола экспонируется тысяча и более отдельных кадров. При обычных скоростях кинокамеры цикл занимает от сорока секунд до минуты. Затем каждый отдельный 35-мм кадр освещается лазерным светом и проецируется через цилиндрическую линзу на маскированную полоску пленки одновременно со сфокусированным опорным пучком от того же лазера. Таким образом изготавливается ленточная голограмма спроецированного изображения. Процесс повторяется для каждого 35-мм транспаранта, в то время как голографическая пленка перемещается и экспонируется следующая полоса. В конце концов получается стереографическая голограмма шириной 20 мм и длиной 650 мм, которая восстанавливается источником белого света с вертикальной нитью. Восстановление в белом свете вызывает некоторое разделение цветов сверху вниз, но, с другой стороны, создает иллюзию трехмерного объекта, находящегося за искривленным кадром пленки. Иллюзия трех измерений возникает из-за параллакса, связанного с наличием определенного расстояния между глазами. Хотя теоретически существует лишь одно положение для наблюдения трехмерного изображения, вызывает удивление тот факт, как хорошо человеческое зрение приспосабливается и корректирует довольно значительные искажения. [c.492]

Поскольку в голографической интерферометрии могут быть использованы волновые фронты с произвольным ггространственным изменением фазы, за объектом можно поместить рассеиватель, освещающий объект лучами во многих направлениях. В этом случае в голограмме содержится информация о различных оптических путях лучей, проходящих через объект, а изображения, восстановленные с различных частей голограммы, можно использовать для получения информации о трехмерной природе искажений внутри объекта. Типичным примером такой голограммы является дваждь экспонированная голограмма лампы, показанная на рис. 2, В этой структуре протяженный диффузный источник, расположенный за [c.514]

Условия совпадения плоскости голограммы с одной из плоскостей саморепродукции решетки при записи, голограммы решетки, представленной в работах [16, 17], не являются обязательными, то есть при записи голограммы расстояния от объекта до плоскости голограммы могут быть произвольными. Отбеливание голограммы значительно увеличивает интенсивность восстановленных изображений саморепродукции, что позволяет наблюдать их без применения специальных оптических и оптоэлектронных устройств, использованных в [16, 17]. [c.115]

При аналогичных условиях освещения этой голограммы с голограммами обычных транспарантов (разд. 4.2.3) интерферо-граммы, соответствующие мнимому (h), действительному (/г) и сфокусированному (/f) изображениям, наблюдаются под углами 0 (рис. 4.13, 4.14, 4.16). Кроме них в прямом направлении наблюдаются иптерферограммы, соответствующие изображениям Габора. Здесь также голографическая линза обуславливает перенос интерферогра.ммы, соответствующей проекционным изображениям Pi и P[c.130]

За счет компонентов агОг (т2 тз + т2+тз ) и Л (т2" Тз + +т2 тз+) соответственно в направлениях I и IV переносятся проекционные изображения исходного состояния объекта. Эти изображения можно наблюдать на диффузном экране, помещенном на произвольном расстоянии от голограммы. [c.136]

Широкие возможности в голографической интроскопии открываются при использовании принципа визуализации невидимых изображений, рассмотренного Лейтом и Упатниексом [85] и осуществленного Дулеем [31]. Для перевода изображения в видимый диапазон предложены масштабные переходы — увеличение и уменьшение голограмм. Сочетание масштабных переходов с компенсационным методом [И] в принципе позволяет наблюдать неискаженные трехмерные объекты за светонепроницаемыми стенками произвольной формы. Для реализации этой возможности потребуется преодолеть многочисленные технические трудности. Нужны источники достаточно когерентного и мощного излучения. Здесь интерес представляет лазер на СО2 с длиной волны 10,6 мкм. [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...