Гистерезис при переходе

На рис. 10.20 показана зависимость коэффициента теплоотдачи при кипении от плотности теплового потока. Кривая ОА соответствует режиму пузырькового кипения, кривая Г —режиму пленочного кипения. Точка А определяет критические параметры. Если тепловая нагрузка -превышает критическую, наблюдается резкий переход от пузырькового режима кипения к пленочному, причем теплоотдача резко уменьшается (линия АВ). Однако возврат к режиму пузырькового кипения происходит при значительно меньших тепловых нагрузках (точка Б и линия БД), т. е. опыты обнаруживают гистерезис при переходе от пленочного кипения к пузырьковому. [c.172]

В чем состоит гистерезис при переходе от пленочного кипения к пузырьковому [c.177]

Таким образом, опыт показал существование определенного гистерезиса при переходе от пленочного кипения к пузырьковому. [c.196]

Важнейшим следствием деформации петли гистерезиса при переходе от РоМ к В является возникновение условия [c.16]

Для двухфазных потоков характерно явление своеобразного гистерезиса при переходе от одной устойчивой структуры к другой устойчивой структуре. Это означает, что если переход от структуры А к структуре В совершается при значении критерия устойчивости йр то возврат от структуры В к структуре А (при прочих равных условиях) совершается при значении критерия устойчивости к., Ф й,. [c.210]

В экспериментах для цилиндров обоих сечений получены одинаковые результаты при увеличении числа К1 происходит внезапная смена режима течения. При малых числах наблюдался режим течения с вихревой дорожкой, начинающейся сразу над цилиндром. При больших числах зафиксирована картина течения, характерная для теплового факела - на участке непосредственно над пластиной течение вертикально, а крупные вихри проявляются на значительном удалении от цилиндра. Режим "вихревой дорожки" существует при Ш < 0.35, а режим "теплового факела" - при > 0.22, т.е. имеет место гистерезис при переходах между режимами [2]. [c.56]

Во время проведения экспериментов была выявлена закономерность взаимодействия струи жидкости, истекающей из сопла, с окружающим ее газом. Эта закономерность заключается в том, что при изменении отношения PJP на участке струи одной и той же длины, начиная от среза сопла, при переходе от сплошной структуры потенциального ядра струи (рис, 8.35) к кавитирующей структуре (рис. 8.36), количество газа, захватываемого струей, скачкообразно увеличивается (рис. 8.37), а при уменьшении PJP количество газа, захватываемого струей, скачкообразно уменьшается, но лишь при давлении нагнетания меньшем, чем величина давления, при которой произошло образование струи с кавитирующей структур<уй, образуя гистерезис количества захватываемого струей газа. [c.209]

Во время проведения экспериментов была выявлена закономерность взаимодействия струи жидкости, истекающей из сопла, и эжектируемым ею газом. Она заключается в скачкообразном повышении количества эжектируемого газа струей жидкости одной и той же длины при переходе ее от турбулентного к кавитационному режиму течения и в скачкообразном уменьшении количества эжектируемого газа жидкостью при переходе от кавитационного к турбулентному режиму течения жидкости. Однако это уменьшение происходит при давлении нагнетания жидкости в сопло меньшем, чем при величине давления, при которой произошло образование струи с кавитационной структурой. Эта закономерность и образует гистерезис количества захватываемого струей газа (рис. 8.37). [c.212]

При увеличении количества воздуха до некоторого предела пульсирующие явления пропадают. Если затем расходы воздуха уменьшать в обратной последовательности, то пороговые q при переходе от стадии к стадии получают меньшие значения. На рис. VI.19 видно, что q, < q и q,. < q,. Таким образом, схематизированная диаграмма q (х) характеризуется некоторой петлей типа петли гистерезиса, [c.234]

Форма цикла (синусоидальная, остроконечная, трапециевидная) определяет длительность выдержки при максимальных напряжениях. Форма цикла должна особенно учитываться при испытаниях в условиях повышенных температур, а также при комбинированных испытаниях усталость + ползучесть. Характер петель гистерезиса существенно зависит от формы цикла, в особенности при деформировании с большими амплитудами. Форма цикла значительно влияет на долговечность до появления трещин, но меньше на живучесть и общую долговечность, если она зависит от живучести. При испытании сварных образцов долговечность снижалась при переходе от остроугольного к прямоугольному циклу. [c.21]

На рис. 11.23, б показана петля гистерезиса такой пленки. При Ял > Я (правее точки F) Jт направлен вправо вдоль оси легкого намагничивания (на рис. 11.23, б — вверх), совпадая с направлением Ял- При уменьшении Яд до нуля и последующем увеличении поля обратного направления сохраняется неизменным вплоть до точки G, так как во всем интервале между точками F иО выполняется условие (11.45). При переходе через точку G это условие 310 [c.310]

Пузырьковое кипение чистых фреонов на горизонтальной трубе. Кривые зависимости а=/ q) для фреонов в области пузырькового кипения могут быть разделены на три области (рис. 1). При переходе от свободного движения к кипению и обратно наблюдается гистерезис, что отмечалось в работах [13, 15, 18, 22, 23, 31 и др.]. В [17] на основании экспериментальных данных предложена формула для температурного перепада, соответствующего возникновению кипения при постепенном увеличении Ai от 0° С, в [1, 29] — для теплового потока отвечающего прекращению кипения при постепенном уменьшении q от q , соответствующего развитому кипению. В [24] наблюдалось затягивание начала кипения Ф-12 до А<=20° С при —32° С (р=0.92) и до А<=3.5° С при < —10° С (р=4.2), в [31] - для Ф-21 А =24°С при < =20° С (р = 1.53). [c.212]

Если при переходе вещества из одной фазы в другую наблюдается резкое, скачкообразное изменение Ф и S, т. с. происходит освобождение (или поглощение) скрытой теплоты , то такие переходы по классификации Эренфеста относятся к ФП1. На рис. 4.1 показан температурный ход термодинамического потенциала двух фаз — фазы А и фазы В. Ниже температуры То, как видно из рис. 4.1, энергетически более выгодна (более устойчива) фаза В, а выше То — фаза А. Фазовый переход первого рода обычно характеризуется температурным гистерезисом, а именно при охлаждении фаза А превращается в фазу В не при 7"= Го, а при более низкой температуре Т,, т. е. наблюдается переохлаждение фазы А, в то время как при нагревании возможен перегрев фазы В и превращение В А происходит при температуре Ti>Tq. Температурный интервал гистерезиса Гг—Т зависит от многих условий, в том числе от скорости изменения те.мпературы и от структурного совершенства и чистоты исследуемого вещества. [c.96]

Толчком для дальнейшего изучения движения гелия сквозь тонкие капилляры послужила теория Р. Фейнмана (см. п.2.2), на основе которой было поставлено много экспериментов. К сожалению, большинство этих экспериментов было поставлено за пределами СССР. Основной их целью было выяснение характера вихреобразования при переходе через критическую скорость, законов движения вихрей и их распада. Были открыты явления гистерезиса критической скорости, связанные с наличием возрастающего и, соответственно, убывающего потока тепла. [c.665]

Температуры превращения при нагреве и охлаждении не совпадают. Это явление (отставание точки превращения при охлаждении от соответствующей точки при нагреве) называют гистерезисом. Например, переход перлита в аустенит начинается при одной температуре, а обратное превращение аустенита в перлит — при другой, более низкой. Критические точки, характеризующие [c.115]

II ниже) петля представляет собой эллипс, потому что и индукция, и напряженность поля практически синусоидальны. При средних индукциях и низких частотах площадь динамической петли определяется в основном потерями на гистерезис и по форме напоминает петлю гистерезиса. При высоких индукциях, близких к индукции насыщения, изменяется форма носика петли из острого ои постепенно превращается в закругленный, что связано с ростом потерь на вихревые токи. Увеличение частоты вызывает более быстрый рост потерь на вихревые токи (пропорционально квадрату частоты). Это ведет сначала к закруглению носика петли, а при более высоких частотах (порядка сотен килогерц) форма петли постепенно переходит в эллипсовидную, Увеличение толщины листов, из которых изготовлен образец, ведет к росту потерь на вихревые токи, а следовательно, к изменению формы петли (уширению при низких частотах и большему закруглению носика по сравнению с петлей образца из тонколистового материала при больших частотах). [c.34]

Все данные были получены в режиме возрастания температуры образцов, причем для устранения температурного гистерезиса при повторных циклах динамического режима термостата исходная температура образца всегда выбиралась на 20-30° ниже температуры соответствующего фазового перехода. Исследуемые монокристаллические образцы имели следующие температуры фазовых переходов = -85° [c.59]

Как и при всяком фазовом переходе 1-го рода, возможен гистерезис. При увеличении тока переход может задержаться вплоть до предела устойчивости метастабильного сверхпроводящего состояния, соответствующего максимуму поля Hj (17.58) (кривая 1 на рис. 17.3). При уменьшении тока переход, по-видимому, может задержаться до У = 0. [c.351]

Гидростатическое давление как независимая переменная 455 Гистерезис при срыве потока 25 Годограф множителя перехода 71 Годунова схема 381, 434, 437 Градиентные граничные условия см Неймана граничные условия Градиентов напряжений тензор 319 [c.600]

Тл в условиях синусоидального ее изменения. Для сплавов прецизионных магнитно-мягких начальная магнитная проницаемость, максимальная магнитная проницаемость, коэрцитивная сила, А/м, индукция технического насыщения, Тл, магнитострикция насыщения магнитная проницаемость в заданном поле Я. Для магнитно-твердых сплавов коэрцитивная сила по индукции кА/м остаточная индукция В , Тл, магнитная энергия В Тл кА/м напряженность поля при максимальной проницаемости кА/м индукция намагничивания в поле максимальной проницаемости Тл коэрцитивная сила при намагничивании в поле максимальной проницаемости кА/м остаточная индукция при намагничивании в поле максимальной проницаемости Тл удельные потери на гистерезис при намагничивании в поле максимальной проницаемости кДж/м коэффициент прямоугольности (В/В) . Для сплавов прецизионных сверхпроводящих указывается температура перехода в сверхпроводящее состояние. Для сплавов прецизионных с высоким электрическим сопротивлением дополнительно приводятся следующие характеристики колебание электрического сопротивления по длине тпУ - ср> [c.18]

Для анализа результатов измерений временных зависимостей сил и моментов при медленном непрерывном переходе между ветвями множественного гистерезиса в эксперименте проведены исследования при непрерывном изменении угла атаки со скоростью а = 0.5 град/с. На фиг. 4, а представлены временные зависимости Су 1), т. 1) при О / 10 с, полученные при непрерывном изменении угла атаки в диапазоне а = 23-26°. Видно, что при варьировании угла а в указанном диапазоне распределения Су(1), т.ф изменяются. На фиг. 4, б показаны те же реализации в интервале времени 4.5 6.5 с, в котором непосредственно происходит переход значений б, , т. с верхней границы области простого гистерезиса на нижнюю. Длина Д< этого интервала составляет 0.25 с. Анализируя распределения коэффициентов Су 1), т. 1) в указанном отрезке времени, можно отметить, что они содержат несколько гармоник. Во временной зависимости Су 1) при переходе с верхней ветви множественного [c.204]

Отрыв ламинарного пограничного слоя, происходящий в точке максимального разрежения потока на профиле или вблизи нее при / б>500 с образованием короткой зоны отрыва, за которой сразу же расположено место перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный. При увеличении угла атаки короткая зона отрыва сокращается, а затем резко возрастает, порождая хорошо известное явление срыва с образованием зоны отрыва вблизи входной кромки лопатки, после которой поток уже не присоединяется больше к поверхности лопатки. Оказалось, что это явление, описанное в работе [7.55], служит причиной разрыва в характеристиках компрессора и приводит к явлению гистерезиса при обтекании изолированных профилей (хорошая иллюстрация срыва потока дана на рис. 6 работы [7.55] ). Наоборот, в работе [7.56] показано, что срыв на в.ход-ных кромках лопаток происходит скорее в результате отрыва турбулентного пограничного слоя, чем в результате резкого роста короткой зоны отрыва ламинарного потока. [c.216]

Гидростатическое давление как независимая переменная 455 Гистерезис при срыве потока 25 Годограф множителя перехода 71 Годунова схема 381, 434, 437 Градиентные граничные условия см. [c.600]

Молекулы компонентов образуют между собой связи, мешающие им переходить в парообразное состояние. В этом случае (рис. 8.15, /) кривая упругости пара Ро имеет минимум, а кривая температур кипения при заданном ро имеет максимум. Петля гистерезиса разделяется на две части, а для состава, отвечающего максимуму температуры кипения, будет наблюдаться постоянство Ni=N и раствор будет переходить в пар без изменения состава. Такие растворы [c.285]

I рода можно было бы, конечно, продолжить. Они существуют, например, и в жидкостях, где к таковым относится переход из -жидкой фазы в жидкокристаллическую. Характерные черты переходов II рода, наблюдающиеся во всех случаях, — непрерывность, -Я-образный характер температурных зависимостей вторых произ-гводных G, отсутствие температурных гистерезисов. Вследствие непрерывности этого перехода между симметрией более и менее симметричных фаз существует определенное соответствие пространственная группа одной из этих фаз должна быть подгруппой пространственной группы другой фазы (часть элементов симметрии исчезает при переходе в менее симметричную фазу). Доказана теорема о том, что фазовый переход II рода может существовать для всякого изменения структуры, связанного с уменьшением вдвое числа преобразований симметрии. При этом периоды элементарной ячейки могут меняться в несколько раз (2—4). [c.262]

Явление г и с т е р е з и-с а. При построении зависимости а=/(<7) в условиях повышения плотности теплового потока появление первых паровых пузырей и переход к развитому кипению происходят при более высокой плотности теплового потока по сравнению с ее значением, отвечающим прекращению процесса кипения дак при проведении опыта в обратном направлении. В связи с этим в интервале значений q между и <7нк коэффициенты теплоотдачи в первом случае (опыт с повышением q) оказываются меньше, чем во втором. Это объясняется тем, что при переходе от низких к более высоким плотностям теплового потока не все центры парообразования соответствующего радиуса кривизны (при данном перегреве жидкости) оказываются активными. Часть из них еще заполнена жидкостью и не может генерировать паровую фазу. При переходе от высоких значений q к более низким практи-чески все центры, соответствующие данному температурному напору, являются активными. Рассмотренное явление получило название гистерезиса по тепловому потоку. На рис. 7.4 и 7.5 представлены опытные данные, полученные при кипении фреона-22 на никелевой трубке [39] и при кипении неона на платиновой проволоке. В последнем случае опытные данные представлены в виде зависимости плотности теплового потока от температурного напора At=t -r— н. Из риснунков видно, что коэффициенты теплоотдачи на нижней ветке петли гистерезиса могут быть в два (и более) раза ниже, чем на верхней. Это всегда следует учитывать при обобщении опытных данных, полученных в переходной области. [c.193]

С существованием М. с. связаны явления гистерезиса при фазовых переходах, наир, при циклич. пере-магничивании ферромагнетиков, в камерах Вильсона, в пузырьковых камерах. Мн. технически важные материалы, в т. ч. стали, алюминиевые сплавы, являются ме-тастабильными системами. [c.122]

Течение было полностью турбулентным. Как видно из фиг. 25, д, Ь всегда соответствует точке присоединения. Согласно шлирен-фотографи-ям (фиг. 25, а — в), если отношение толщины пограничного слоя к высоте уступа 6/ 1 меньше единицы, то происходит резкое и явно выраженное изменение структуры потока. Однако, если ЫЬ, > 1, каверна открывается внезапно, но замыкается постепенно. Имеется небольшая область гистерезиса, и если Ь уменьшать постепенно, то область отрыва остается замкнутой более продолжительное время и наоборот. При переходе от замкнутой к открытой каверне течение в ней было неустойчивым. [c.34]

Представление о характере зависимости поляризуемости от температуры для антисегнетоэлектриков типа МН4Н2Р04 можно получить из рис. 49, на котором приведена зависимость 8 и от темц ратуры для КЕ)4В2Р04. Скачкообразное изменение е при переходе и резко выраженный температурный гистерезис свидетельствуют о [c.98]

Если учесть характер зависимости напряжения а от деформации Е ДЛЯ отдельного волокна при переходе от его растяжения к последующему сжатию и обратно, то получим для диаграмм (е,а) петлю гистерезиса, близкую по форме к наблюдаемым (см. рис. 120, кривая АВСОА). [c.391]

Интересно, что при уменьшоппи дпг в режиме пленочного кп-пепия на участке ЕО обратный переход в пузырьковый режим кипения О Н) пропсходпт с гистерезисом при тепловых потоках, существенно меньших, чем дп- С). Точка О определяет [c.256]

Из табл. 2 видно, что введение добавок кобальта существенно снижает коэффициент прямоугольности петли гистерезиса литиевого феррита и что этот эффект также менее выражен при переходе феррита в разупорядоченную структуру. Отсюда вытекает весьма важное для практики следствие, что для ферритов, обладающих сверхструктурой (литий-натрие-вых и других литийсодержащих), отрицательное влияние присутствующего в исходном сырье кобальта можно примерно в 2 раза уменьшить переводом ферритовых изделий в разупорядоченное состояние. [c.50]

Имеются данные [8], что явление гистерезиса, отмеченное при кипении в большом объеме (рис. 4.7), в режиме кипения при вы- нужденной конвекции отсутствует. Как сообщается в работе [8], Стивенс наблюдал, что при уменьшении теплового потока в режиме устойчивого пленочного кипения фреона-12 переход к пузырьковому кипению происходит по тому же пути, что и при переходе от пузырькового к пленочному кипению (рис. 8.2). Исследование кипения воды при давлении бар [9] также указывает на отсутствие явления гистерезиса. С другой стороны, в работе [10] отмечалось наличие гистерезиса при кипении изопропилового спирта и дистиллированной воды при низких давлениях. Однако имеющиеся экапериментальные результаты недостаточны для выяснения истинного поведения кривой кипения при вынужденной конвекции и тепловом потоке, близком к минимальному. [c.219]

Рис. 23.2. Удвоение периода и гистерезис, наблюдавшиеся при переходе к турбулентности при термоконвекции в ячейке спектры на рисунках е и в получены при одинаковом числе Рэлея, но при различных начальных условиях спектрам а-е соответствуют значения Ра/Рэкр, равные 21,0 26,0 27,0 28,0 36,9 27,0 соответственно

На тактовый вход первого десятичного счетчика, запускаемого отрицательным фронтом импульса, поступает один полный переключательный сигнал через каждые 0,5 л приращения содержимого топливного бака. В результате в момент формирования основным делителем импульсов отключения регистров и общего сброса на тактовом входе счетчика находится либо низкий, либо высокий уровень сигнала. Это зависит от того, прошел ли сигнал на выходе Q делителя усиления больше или меньше половины пути (0,25 л) до следующего отрицательного фронта импульса, который записывает приращение 0,5 л в первый десятичный счетчик. Высокое напряжение на тактовом входе десятичного счетчика во время имлульса отключения регистров используется для запрета пропускания его в регистровые десятичные счетчики. Тем самым в отображаемые показания вводится нечто вроде цифрового эквивалента триггера Шмидта с 50%-ным гистерезисом. При этом при переходе к новой измеряемой величине в регистрах и, [c.15]

Типичные характеристики выходного напряжения в зависимости от X для новых датчиков при температурах 350 и 500° С,. полученные во время динамометрических испытаний, приведены на -рис. 6. Измерения были выполнены на У-образном восьмицилиндровом двигателе с рабочим объемом 5,75 л динамометром, имевшим гидравлический тормоз, при эквивалентной степени сжатия. Состав рабочей смеси двигателя регулировался системой впрыска топлива, настроенной таким образом, чтобы скорость развертки была 6 мин на цикл в диапазо.не Х=0,85ч-1,15, соответствующем скорости развертки 0,1 в минуту. Такая скорость развертки была вы брана для того, что бы обеспечить измерения в условиях, которые могут считаться установившимися. Ступенчатый вид кривой напряжения отчетливо виден на рис. 6. Кривая зависимости напряжения от К имеет при температуре 350° С типичную петлю гистерезиса, причем переход БГ—БД обычно происходит, когда Х>1, а переход БД—БГ, когда Х=1. С увеличением температуры наклон кривой напряжения становится круче и ступенька напряжения как для перехода БГ — БД, так и БД — БГ смещается в сторону, соответствующую богатой омеси. Ступенька перехода БГ— [c.67]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ, намагниченность Iк-рую имеет ферромагн. материал при напряжённости магн. поля Я, равной нулю. Н. о. зависит как от магн. св-в материала, так и от его магн. предыстории. (Н. о.— один из осн. параметров магн. гистерезиса.) Н. о. обусловлена задержкой изменения / прп уменьшении Н (после предыдундего намагничивания образца) из-за влияния магнитной анизотропии н структурных неоднородностей образца. При переходе от состояния макс. намагниченности (в пределе — магн. насыщения /5) к состоянию Н. о. векторы в отд. кристаллах поликрист, образца поворачиваются от направления Я к направлению осей лёгкого намагничивания, ближайших к Н. Т. о., I = 2,/ 1 ,со8 0,-— Д/, где сумма берётся по всем г крисТаллитам с объёмами VI и углами 0/ между Нп их осью лёгкого намагничивания Л/— суммарная намагниченность зародышей доменов с обратным направлением намагниченности, возникших при уменьшении Н до нуля и представляющих собой исходную ступень новой доменной структуры. В простейшем случае циклич. перемагничивания по симметричному циклу Н. о. возрастает при возрастании макс. напряжённости поля от цикла к циклу, стремясь к конечному пределу, наз. Н. о. данного материала. Н. о. материала (в-ва) не следует слгешивать с Н. о. тела, т. е. со ср. намагниченностью тела в состоянии, когда Я О. Н. о. в-ва определяется при равенстве нулю магн. поля внутри тела (оно складывается век-торно из полей всех внеш. источников и размагничивающего поля самого намагниченного тела). Наиболее устойчивой Н. о. обладают высококоэрцитивные материалы (см. Коэрцитивная сила). При нагревании ферромагнетиков до темп-ры, превышающей Кюри точку, они теряют ферромагнитные св-ва, а вместе с тем п Н. о. К уменьшению Н. о. приводят также механические сотрясения и вибрации. Явление Н. о. имеет широкое практическое применение (см. Магнит постоянный). [c.444]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...