Керра затвор оптический

Чем точнее определяется момент выхода и возвращения сигнала, тем меньшей можно сделать длину оптического пути при той же погрешности в измерении скорости. Поэтому применение различных оптических затворов (например, практически безынерционной ячейки Керра см. гл. 3) позволяет использовать [c.45]

Ячейки Керра как модулятор и затвор применяются для управления режимом работы оптических квантовых генераторов (см. 226). [c.536]

Значительно более быструю модуляцию добротности резонатора можно осуществлять, используя электрооптические затворы (см. 152). Действие этих затворов основано на практически безынерционном изменении или возникновении оптической анизотропии некоторых жидкостей и кристаллов под действием электрического поля. Относящийся к явлениям этого типа эффект Керра описан в 152. С этой же целью применяется и другое электрооптическое явление, так называемый эффект Поккельса, возникающий в кристаллах и столь же малоинерционный, как и эффект Керра. [c.790]

Помимо таких вращающихся зеркал в качестве оптических затворов используют различные ячейки, например ячейку Керра, ультразвуковую ячейку и др. В последнее время стали использовать в качестве оптических затворов просветляющиеся фильтры. Их действие осно- [c.30]

В последнее время для возбуждения жидкостных лазеров используют излучение твердотельных лазеров. При таком возбуждении кювета с жидкостью помещалась внутри резонатора рядом с рубиновым стержнем. Кроме того, там же помещался оптический затвор, изготовленный на ячейке Керра. Было получено импульсное излучение до десятков мегаватт при длительности около 3...30 НС. Это излучение, длина волны которого составляла 0,69 мкм, направлялось на кювету с органической Жидкостью, на выходе из которой наблюдалось лазерное излучение на нескольких длинах волн. Частоты этого излучения равнялись сумме или разности частот передающего излучения и частот собственного колебания. моле- [c.35]

Управляемые лазерным излучением оптические затворы на основе оптического эффекта Керра [c.124]

Как было показано в п. 3.1.2, ячейка Керра может быть использована для создания оптических затворов, время срабатывания которых достигает пикосекундного диапазона, если вместо внешнего электрического поля применить для переключения в соответствии с оптическим корреляционным методом ультракороткий световой импульс. [c.124]

Рис. 3.14. Типовая установка с оптическим затвором для измерения временных зависимостей [Р — поляризатор Л — анализатор Л —ячейка Керра F — регистрирующее устройство (например, пленка)].

Кроме анализа быстропротекающих процессов. с испусканием света (см. разд. 9.1) оптические затворы применяются в оптических радарах . В работе [3.24] удалось сфотографировать объект, расположенный за сильно рассеивающим материалом (см. рис. 3.15). Для этого импульс неодимового лазера на стекле с синхронизацией мод разделялся на зондирующий и включающий импульсы. Отраженный от объекта свет поступал на оптический затвор, момент открывания которого мог регулироваться. Малая длительность времени пропускания затвора позволяла регистрировать оптическую информацию, поступающую от узкой области, отстоящей от затвора на расстоянии от хо до Хо + Ах, где Ахх У2)т аС, Та — время пропускания затвора, а Хо определяется временем задержки между импуль- сами зондирования и включения. В приведенной в качестве примера установке применялись ультракороткие световые импульсы лазера на стекле с неодимом (ть 7 пс) и затвор на основе эффекта Керра в S2 (то< 2 пс). Регистрируемые интервалы Ах составляли примерно 1 мм. При соответствующем выборе Хо регистрируется только свет, отраженный от исследуемого объекта, а не от рассеивающего материала, расположенного перед объектом. В [3.24] таким путем была получена фотография удовлетворительного качества плоского объекта, расположенного на расстоянии 10 мм за рассеивающим экраном. Сфотографировать этот объект обычным путем было невозможно. [c.127]

Если необходимо измерить поглощение пробного сигнала в зависимости от времени задержки после одиночного импульса возбуждения, то можно применить технику измерений, похожую на использованную для создания оптического затвора с поперечным управлением (рис. 3.14,6). Для этого достаточно заменить активную среду затвора, например ячейку Керра, исследуемым образцом [9.33]. Аналогичного эффекта, т е. изменения времени задержки в зависимости от пространственной [c.341]

Ячейка Керра изготавливается из жидкости, приобретающей оптическую поляризацию в соответствующем электрическом поле [4, 23]. В комбинации с поляризованными пластинками ячейка Керра превращается в оптический затвор, если на ее [c.59]

В последние годы различные типы барабанных камер с затвором Керра и движущейся оптической системой позволили увеличить частоту съемки до 10 кадр/с. Эти дорогостоящие камеры находят все большее применение в исследованиях кавитации. Сведения об устройстве камер с затворами Керра были приведены в разд 2.5. [c.596]

Измерение скорости света от земного источника в лабораторных условиях впервые было выполнено Физо в 1849 г. Пучок света прерывался зубчатым колесом, вращавшимся перед источником света, и отражался от зеркала, находившегося на расстоянии около 9 км. Если за время движения светового импульса до зеркала и обратно колесо повернется на такой угол, что на месте прорезей окажутся зубья, вернувшийся свет не попадет в окуляр и поле зрения окажется темным. При вдвое большей угловой скорости вернувшийся световой импульс проходит через следующую прорезь и наблюдатель видит источник. Очевидно, что в этом случае для определения скорости света нужно разделить путь от колеса до зеркала и обратно на время поворота колеса на один зубец. Современная модификация метода Физо основана на прерывании света с помощью практически безынерционного оптического затвора (конденсатора Керра, см. 4.5). Это позволяет значительно повысить точность, несмотря на сокращение длины базиса до нескольких метров. [c.127]

Ячейка Керра, т. е. кювета с жидкостью, помещенная между скрещенными поляризаторами, может работать в качестве быстродействующего оптического затвора, управляемого кратковременными импульсами электрического поля. Если вместо электрического [c.198]

Дальнейшим важным вспомогательным средством для наблюдения кратковременных процессов служат быстродействующие оптические затворы, основанные на эффектах Поккельса и Керра, оптическом эффекте Керра (см. ч. I, 2.3 и 4.1) и на насыщаемом поглощении. [c.62]

При включении ячеек Керра и Поккельса с помощью наложения внешнего электрического поля достигается разрешающая способность около 10 с (обусловленная временем установления поля). Значительное сокращение времен включения таких затворов (до с) может быть достигнуто при помощи оптического эффекта Керра при этом необходимая для вращения плоскости поляризации напряженность поля создается световым лучом от вспомогательного источника, например от пи- [c.62]

Фиг. 11. Оптический затвор Керра.

В тех случаях, когда возбуждение импульсом накачки сопровождается излучением света тех же или других длин волн, за кинетикой процесса можно следить также посредством анализа эмиссионного сигнала. Эмиссионный сигнал может быть зарегистрирован при помощи аппаратуры, схематически представленной на фиг. 52 и 53. В приборе, показанном на фиг. 53, оптический затвор Керра открывается световым импульсом вспомогательного лазера который на определенное время замедлен по отношению к возбуждающему им- [c.405]

Из механизма явления ясно, что эффект Поккельса по крайней мере столь же безынерционен, что и эффект Керра. Поэтому он, наряду с эффектом Керра, нашел применение (например, в технике лазеров) в качестве оптических затворов и высокочастотных модуляторов света. Соответствующее устройство называется ячейкой Поккельса. Она представляет собой кристалл, помещаемый между двумя скрещенными николями. Такое устройство действует так же как и ячейка Керра. Николи не пропускают свет, когда нет внешнего электрического поля, но при наложении такого поля пропускание появляется. Необходимо, чтобы кристалл до наложения внешнего электрического поля не давал двойного преломления. Этого можно достигнуть, если взять оптически одноосный кристалл, вырезанный перпендикулярно к оптической оси, а свет направить, вдоль этой оси. Внешнее поле может быть направлено либо перпендикулярно поперечный модулятор света), либо параллельно распространению света продольный модулятор). [c.564]

Рубиновый стержень лазера был закреплен в основании наполненного азотом сосуда Дьюара и находился в одном из фокусов эллиптического резонатора, из которого был откачан воздух (см. рис. 4). В другом фокусе резонатора помещалась лампа-вспышка для оптической накачки рубинового стержня. Чтобы получать короткие интенсивные импульсы, в качестве затвора применялась ячейка Керра, включавшая рубин. Это позволило нам получать высокоэнергетические импульсы с малым поперечным сечением и длительностью примерно в 15 миллиардных долей секунды. Пара импульсов образовывалась за счет прохождения света через делитель луча. Он представлял собой просто тонкую плоскую пластину, частично отражавшую, а частично пропускавшую падающий на нее свет. Отраженный свет направлялся прямо на кристалл рубина, а проходящий — отклонялся на оптическую линию задержки. Оптическая линия задержки состоит из набора сферических зеркал и обеспечивает длинный оптический путь второму импульсу света. В результате он задерживается на время, равное пройденному расстоянию, деленному на скорость света. Обычно времена задержки были в пределах от 30 до 400 миллиардных долей секунды. Выйдя из линии задержки, второй импульс направляется в ту же точку рубинового кристалла, куда попал первый импульс. [c.145]

Источник света (конденсированная искра) и конденсатор питаются од ювремеино от одного источника. При определенном для данного источника света значении напряжения между электродами происходит разрядка конденсатора. В зависимости от расположения зеркал и 5., можно выбрать такой путь света от источника U до образца между обкладками конденсатора, при котором исчезает эффект Керра. Это означает, что время распространения света на этом пути равно времени релаксации. Опыты показывают, что длина этого пути равна 400 см, т. е. т 10 с. При таком процессе не учитывалось время пробоя газа. Более точное вычисление с учетом времени пробоя газа дает т 10" с. Это позволяет использовать ячейку Керза в качестве оптического затвора. [c.291]

Наиболее, важной особенностью эффекта Керра, обусловившей широкое его применение, является весьма малая инерционность. Это свойство ячейки Керра проверялось в остроумных опытах (схема опытов изображена на рис. 3.11), а в последующем детально исследовалось в большом количеспве экспериментов. Источник света (конденсированная искра) и конденсатор Керра получают напряжение от одного источника тока. Как только произошел пробой газа между электродами (искра) и возник связанный с этим пробоем импульс света, начинает постепенно исчезать эффект Керра, что вызвано релаксацией дипольных моментов. молекул. Системой зеркал можно удлинить путь от источника света до ячейки Керра. Опыты показали, что, пока свет проходит расстояние 400 см, все следы двойного лучепреломления успевают исчезнуть. Отсюда была найдена инерционность процесса, характеризуемая средним временем х 10 с. В последующих прецизионных опытах было учтено время пробоя газа и была установлена еще меньшая инерционность эффекта (г Г 10 с). Таким образом, открылась возможность создания практически безынерционного оптического затвора и тем самым были заложены основы физики очень быстрых процессов ( нано-секундная техника 1 не = 10 с).. За последнее время эта техника приобрела особое значение в связи с возможностью получения очень больших мощностей светового потока в лазерах. Действительно, если возбудить в твердотельном лазере импульс света с энергией 10 Дж и продолжительностью 10" с, то мощность такого импульса составит 10 кВт. Если же с помощью какого-либо быстродействующего устройства (например, ячейки Керра) заставить высветиться эту систему за время порядка 10 с, то мощность импульса составит уже 1 ГВт. Такие гигантские импульс обладают некоторыми совершенно новыми физическими свойствами. Использование подобных сверхмощных световых потоков играет большую роль в области бурно развивающейся нелинейной оптики, а также при решении различных технических задач. [c.123]

Электронные пучки легко модулировать, поэтому электронный преобразователь может быть использован в качестве модулятора или оптического затвора, менее инерционного, чем лаж(, ячейка Керра. Работает такой затвор с малыми энергетическими потерями, а часто даже с усилением потока электронов. Следует иметь в виду, что описываемое устройство не является чисто оптической системой — электронные пучки можно усиливать различными способами, поэтому яркость на выходе з.яектронного преобразователя может заметно превосходить яркость оптического изображения на его входе. Современные ЭОП с сурьмяноцезиевым фотокатодом позволяют увеличивать яркость изображения в 20 раз. При некотором усложнении электронной схемы может быть проведена временная развертка исследуемых сигналов. При этом временное разрешение достигает значений 10 с. Надо думать, что приборы подобного типа в ближайшем будущем будут широко использовать в научном эксперименте и при решении различных технических задач. [c.444]

Таким образо.м, время, в течение которого устанавливается или пропадает двойное лучепрело.мление в электрическом поле, позволяет использовать ячейку Керра в качестве практически безынерционного оптического затвора. Это свойство эффекта Керра нашло применение как на практике, так и в лабораторных исследованиях. В частности, ячейка Керра использовалась в опытах по измерению скорости света, а в последнее время она с успехом была применена для получения мощных импульсов света в твердотельных лазерах. [c.69]

Действие электрооптического затвора основано на использовании линейного (Поккельса вффекта) или квадратичного (Керра аффекта) эл.-оптич. эффекта — зависимости двулучепреломления среды от напряжённости приложенного к ней электрич. поля. Такой О. з. состоит из эл.-оптич. ячейки, помещённой между двумя параллельными (или скрещенными) поляризаторами. Управлепие затвором осуществляется обычно подачей на эл.-оптич. ячейку т. и. полуволнового напряжения — напряжения, при к-ром возникающее в среде двойное лучепреломление приводит к сдвигу фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами на величину л. В технике измерений сверхкоротких лазерных импульсов для управления эл.-оптич. затвором вместо алектрич. нмиульсов используются мощные поляри-аов. световые импульсы (затвор Дюге и Хансена), к-рые, распространяясь в ячейке Керра, приводят вследствие нелинейности среды к возникновению оптически наведённого двулучепреломления. Скорость переключения таких О. 3. очень высока (до с). [c.453]

Эффект Керра практически безынерционен оптическая анизотропия устанавливается вслед за члектрическим полем за время около 10 с. Эффект Керра используется для создания безынерционных оптических затворов ячейка Керра). [c.223]

В оптическом эффекте Керра двулучепреломление, индуцированное мощным излучением накачки, используется для того, чтобы изменить состояние поляризащ1и слабого сигнала при прохождении через изотропный нелинейный диэлектрик [5, 6]. Данный эффект можно применять в оптических затворах с пикосекундными временами срабатывания [8]. В световодах его впервые наблюдали в 1973 г. [12] с тех пор этот эффект привлекает большое внимание [13-20]. Принцип действия керровского затвора показан на рис. 7.1. На входе в световод излучения накачки и сигнальное излучение поляризованы линейно угол между направлениями их поляризаций равен 45°. Скрещенный поляризатор на выходе световода блокирует прохождение сигнала в отсутствие накачки. Когда накачка включается, разница показателей преломления для параллельных и перпендикулярных поляризационных компонент сигнала (по отношению к направлению поляризации накачки) становится другой из-за двулучепреломления, вызванного излучением накачки. Дополнительная разность фаз для двух компонент на выходе из световода проявляется в виде изменения состояния поляризации сигнального излучения, и часть сигнала проходит через поляризатор. Коэффициент прохождения сигнала зависит от интенсивности излучения накачки, и им можно управлять, просто изменяя эту интенсивность. Поскольку сигнал на одной длине волны может быть промодулирован накачкой на другой длине волны, этот прибор называется также керровским модулятором, и его можно применять в системах оптической связи и в оптических переключателях. [c.179]

Как следует из предыдущих разделов, в пикосекундном и особенно в субпикосекундном диапазонах производить измерения, основываясь на электронных и электронно-оптических методах, чрезвычайно трудно. Нелинейная оптика позволяет применить хорошо развитые методы и в особенности метод корреляционных измерений к предельно коротким световым импульсам. Только этим путем удалось измерить длительности импульсов первых лазеров с синхронизацией мод вскоре после их создания [3.9—3.13]. В качестве примеров таких методов мы рассмотрим генерацию второй гармоники и двухфотонную люминесценцию (о теоретических основах этих эффектов см [11, 30]). Кроме того, мы обсудим оптические затворы, основанные на эффекте Керра, индуцированном лазерным излучением. [c.117]

Кроме скоростного фоторегистратора для регистрации люминесценции применяют нелинейные оптические затворы с временами срабатывания в области пикосекунд и субпикосекунд. При этом стробоскопическим методом, как описывалось в разд. 3.3, измеряется функция корреляции между измеряемым сигналом люминесценции и коротким лазерным импульсом. При условии что длительность лазерного импульса мала по сравнению с характерным временем люминесценции, корреляционная функция непосредственно соответствует кривой затухания люминесценции. В качестве нелинейного оптического элемента для исследования люминесценции часто применяется ячейка Керра . [c.329]

Электрозатворы. В качестве высокоскоростного затвора в камерах давно пользуются ячейкой Керра [21]. Спектральная чувствительность камеры с таким затвором определяется прозрачностью жидкости в ячейке Керра и чувствительностью пленки. Разрешающая способность ячейки Керра может быть довольно высока по сравнению с электронно-оптическими приборами. Хотя угловая апертура таких затворов мала, это не является ограничением при фотографировании лазеров, так как лазерный пучок сильно коллимирован. Чтобы получить более одного кадра при помощи камеры с затвором в виде ячейки Керра без применения отводящих зеркал, приходится пользоваться серией расщепителей пучка, по одному на каждую ячейку. Хотя из-за конечной длины этих расщепителей уменьшается светосила объективов, которыми можно пользоваться, это не приводит к ухудшению качества фотографий лазерных источников, В одной из конструкций камер, где данная трудность была устранена, свет распределяется по ячейкам Керра (или по ЭОП) при помощи многогранной призмы, расположенной за объективом. Такая конструкция не дает возможности получить более одного кадра лазерного источника. Допуская же некоторое снижение качества изображения, подобной камерой можно пользоваться, если лазерный пучок направить на экран из шлифованного стекла или на матовый отражатель. Тогда камера будет фотографировать изображение в рассеянном свете. При такой методике уменьшается яркость изображения и снижается разрешающая способность, причем на изображении появляются вспышки из-за пространственного фурье-преобразования на поверхности и соответствующих интерференционных эффектов. [c.58]

Из только что сказанного понятно одно из наиболее важных применений электрооптики использование изотропных сред в качестве оптических затворов. Классический пример — ячейка Керра. Схема затвора с ячейкой Керра приведена на рис. 79. В отсутствие электрического поля на ячейке (небольшой объем, заполненный нитробензолом) свет от источника к экрану проходит через два скрещенных поляроида в этом случае колебания электрического вектора, пропускаемые одним из них, падают на другой так, что плоскость этих колебаний перпендикулярна той плоскости, в направлении которой второй поляроид пропускает свет. Приложение электрического поля делает нитробензол из изотропного одноосным через него теперь будут распространяться две волны (в соответствии с его двумя показателями преломления в новом состоянии). Поляризация в этих волнах взаимно перпендикулярна, откуда следует, что свет в этОхМ случае может пройти (хотя бы частично) и через второй поляроид и достигнуть экрана. Интересно, что именно на этом принципе были построены одни из первых аппаратов звукового кино—жидкостные (нитробензоловые) затворы, которые применяются редко их заменили кристаллические модуляторы. [c.189]

Изменение оптических характеристик кристалла под действием внешнего электрического поля называется электрооптическим эффектом Поккельса. В одноосном кристалле распространение света вдоль оптической оси происходит с одной и той же фазовой скоростью Vo = fno независимо от направления его поляризации. Если кристалл не обладает центром симметрии, то при приложении внешнего электрического поля вдоль этой оси фазовые скорости волн с ортогональными направлениями поляризации становятся различными. В отличие от эффекта Керра, квадратичного по напряженности внешнего электрического поля, в электрооптическом эффекте разность фазовых скоростей таких волн пропорциональна напряженности поля линейный эффект Поккельса). Безынерцион-ность эффекта Поккельса позволяет широко использовать его для создания быстродействующих оптических затворов и высокочастотных модуляторов света. Вырезанная перпендикулярно оптической оси пластинка кристалла KDP (дигидрофосфата калия) помещается между скрещенными поляризаторами. Интенсивность света, пропускаемого такой ячейкой Поккельса, зависит от приложенного напряжения U по закону / sin [jit//(2[/x/2)], где Uk/2 — минимальное напряжение, при котором сдвиг фаз волн с ортогональными поляризациями равен л (для KDP t/x/2 8 кВ). [c.199]

Если конденсатор запитывать напряжением высокой частоты, то, как следует из (1У.25) и (1У.26), ячейка Керри превращается в оптический затвор, частоту прерывания которого можно довести до 10 с . Напряжение / р, соответствующее максимальной величине /р, называется критическим. Оно определяется выражением [c.209]

Подобное устройство имеет ряд недостатков из-за наличия поляризатора пропускается не более 50 % светового потока кроме того, затемнение (до приложения электрического поля) несовершенно, т. е. за длительное время фотоматериал может засветиться надо еще улучшать временную инерционность ЖК-ячеек. Подобные недостатки характерны и для других электрических затворов без движущихся деталей, например использук>щего известный физический эффект Керра или мгновенно испаряющейся металлической проволокой, делающей непрозрачным зазор между двумя стеклянными пластинками и т. п. Полноценной заменой механического привода фотозатвора, по-видимому, сможет стать (вероятно, не в ближайшем будущем) лишь электронно-оптический преобразователь, на выходе которого спроецированное изображение возникает практически безынерционно (за 10" с). [c.126]

Большое распространение" в качестве оптических затворов получили также просветляющиеся фильтры, помещаемые вместо ячейки Керра или Поккельса. (Поляризатор В в этом случае не нужен.) Их действие основано на увеличении прозрачности веш,ества, когда интенсивность света становится достаточно большой, как это имеет место в случае излучения лазеров (см. 89, пункт 6). При малой интенсивности света фильтр поглощает свет, почти полностью гстраняя обратную связь. С увеличением заселенности верхнего уровня возникает слабая генерация рубинового стержня, несколько уменьшающая поглощение фильтра. Это приводит к усилению обратной связи и вызывает лавину лазерного излучения. Последняя по мере нарастания все более и более просветляет фильтр. Когда интенсивность излучения начнет уменьшаться, поглощение фильтра будет быстро возрастать, а обратная связь ослабляться. Поскольку вся система работает автоматически, лазер с просветляющимися фильтрами во время вспышки лампы накачки может генерировать серию импульсов, следующих друг за другом. [c.720]

Рио. 4. Экспериментальная установка, испольвовавшаяоя автором и его коллегами в Колумбийском университете для изучения фотонного эха. Чтобы застраховаться от тепловых возбуждений, рубиновый кристалл охлаждался до 4,2 Кельвина (градусы Кельвина отсчитываются от абсолютного нуля. Кристалл был подвешен в основании сосуда Дьюара, наполненного жидким гелием. Рубиновый лазер охлаждался до 77° Кельвина с помощью другого сосуда Дьюара, содержащего жидкий азот. Стержень рубинового лазера установлен в одном из фокусов эллиптического резонатора, из которого откачан воздух. В другом фокусе находится импульсная лампа для оптической накачки рубинового стержня. Затвор — ячейка Керра — служит для создания коротких, интенсивных импульсов. Пара импульсов получается за счет прохождения света через разделитель луча. Он направляет отраженный свет вепосредственно на кристалл рубина, а проходящий — на оптическую линию задержки. Выйдя из линии задержки (примерно на 30- 400 миллиардных долей секунды позже), второй импульс также направляется на кристалл рубина. Поскольку выходящие из кристалла импульсы не параллельны, пару импульсов возбуждения можно задержать экраном, не пропуска- [c.146]

В 1875 г. был открыт электрооптический эффект Керра, заключающийся в возникновении в изотропном теле одноосной анизотропии при наложении постоянного электрического поля (рис. 12.22). Оптическая ось соответствует направлению напряженности приложенного поля, а величина двулучепреломления пропорциональна квадрату напряженности = КЕ На основе ячеек Керра построены практически безынерционные затворы и модуляторы света со временем срабатывания до 10 с. Объясняется эффект Керра анизотропией молекул, описываемой тензором поляризуемости. При наложении внетттнргп поля молекулы ориентируются вдоль поля осями наибольшей поляризуемости, что и приводит к различным условиям для распространения света ортогональных поляризаций. [c.209]

КЕРРА ЯЧЕЙКА, электрооптич. устройство, основанное на Керра эффекте, применяемое в кач-ве оптического затвора шшя. модулятора света наиболее быстродействующее устройство для управления интенсивностью светового потока (скорость срабатывания 10 —10 1 с). К. я. состоит из сосуда с прозрачными окнами, заполненного пропускающим свет в-вом, напр, прозрачной жидкостью, в к-рую погружены два электрода, образующие плоский конденсатор. Между электродами проходит линейно поляризованный световой луч (см. рис. в ст. Керра эффект), к-рый в отсутствии электрич. поля не пропускается анализатором А (анализатор и поляризатор находятся в скрещенном положении). При включении электрич. поля, составляющего угол 45° с направлениями электрич. поля поляризованных световых колебаний, в жидкости возникает двойное лучепреломление, световая волна оказывается эллиптически поляризованной и анализатор частично пропускает свет. В зависимости от заполняющей жидкости (применяются жидкости с большой постоянной Керра) и размеров ячейки макс. прозрачность достигается при напряжении на электро- ах 3—30 кВ. В нек-рых случаях 3 К. я. используют крпст. и стекло-эбразные среды. [c.281]

ОПТИЧЕСКИЙ ЗАТВОР, устройство, обеспечивающее пропускание и (или) перекрытие светового потока в течение определённого, заранее заданного времени (выдержки). По назначению О. 3. подразделяют на предохранительные, закрывающие оптич. тракт и препятствующие засветке светочувствит. элементов оптич. системы (щ)ибо-ра) высокоскоростные О. з., обеспечивающие прохождение светового потока через оптич. систему в течение очень малого, заранее заданного времени высокоскоростные О. з, периодич. действия, предназначенные для открывания и закрывания оптич. тракта с большой частотой. По принципу действия 0.3. разделяют на механические (электромеханические), взрывного типа, О. 3., использующие полное внутреннее отражение, электрооптические на основе Керра эффекта и Поккельса эффекта, магнитооптические на [c.498]

Примененне резонаторов с переменной добротностью позволяет устранить этот недостаток и одновременно увеличить импульсную мондность. Чтобы регулировать обратную связь, между активным веществом и одним из зеркал резонатора помещают оптический затвор, в качестве которого применяют, например, ячейку Керра, вращающуюся призму и др. При закрытом затворе уровень возбуждения активного вещества может превышать порог самовозбуждения, который соответствует открытому затвору. До достижения высокого уровня возбуждения затвор остается закрытым, а в момент его открытия процесс излучения нарастает быстрее, чем в обычном генераторе, и запасенная энергия излучается за очень короткое время. На рис. 2.5 показана схема резонатора с переменной добротностью. В качестве затвора применяется ячейка Керра, вращающая плоскость естественной поляризации стимулированного излучения рубина. При включенном электрическом поле плоскость поляризации света, проходящего через ячейку Керра, дважды изменяется на 90° относительно первоначального направления. [c.38]

Эксперименты [10, 34] показывают, что импульс излучения начинается примерно через 0,2 мкс после открытия затвора, а время нарастания его составляет всего 0,04 мкс. Значительная крутизна переднего фронта позволяет получить высокую разрешающую способность оптического локатора по дальности. Оптический затвор с ячейкой Керра пропускает часть излучения, которое может быть полезным. Другой тип затвора, применяемый в ряде схем оптических локаторов, основан на использовании призмы, вращающейся с большой частотой, которая заменяет одно из зеркал резонатора. Частота вращения призмы доходит до 12 000—15 000 об/мин и ее движение строго согласовано с началом вспышки источника возбуждения. С помощью такого метода управления добротностью резонатора была получена импульсная мощность в несколько гигаватт, а длительность импульса составляла всего 10 с [8, 45]. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...