Люминесценция затухание

Закон затухания люминесценции (16.16) сохраняет силу и в случае, когда переход из возбужденных состояний в основное происходит частично безызлучательно, т. е. излучают не все молекулы, переходящие в основное состояние. Тогда [c.370]

Затухание резонансной и спонтанной люминесценции (при условии, что к 1) происходит по экспоненциальному закону [c.196]

Молекулярное и рекомбинационное свечения резко различаются по своим свойствам. При молекулярном свечении спектры поглощения и люминесценции тесно связаны между собой. Напротив, у рекомбинационного свечения такой связи не наблюдается. Для молекулярного свечения наиболее характерными являются малые времена длительности послесвечения —10 —10 с. Рекомбинационное же свечение обычно имеет послесвечение большой продолжительности. Наконец, затухание их свечения также протекает по различным законам. Так, затухание молекулярной люминесценции следует экспоненциальному закону [c.171]

В случае рекомбинационного свечения (свечение кристалло-фосфоров) затухание следует гиперболическому закону (4.2). При этом знание величины т оказывается недостаточным для полной характеристики процесса такого затухания на всех его этапах. Поэтому для сравнения длительности послесвечения различных объектов используют времена, в течение которых яркость люминесценции остается выше некоторого наперед заданного порога. За такой порог часто выбирают предел чувствительности человеческого глаза в определенных условиях его адаптации. [c.174]

В случае тушения второго рода, при экспоненциальном законе затухания свечения (4.1) и экспоненциальном ходе тушения люминесценции, выполняется важное соотношение между выходом свечения и средней длительностью возбужденного состояния исследуемых молекул [c.180]

МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ ВРЕМЕНИ ЗАТУХАНИЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ В ЖИДКОСТЯХ И ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ [c.289]

Время затухания люминесценции, или время спонтанного излучения, — один из самых важных параметров, определяющих возможность применения данного вещества в лазерах. Правда, в случае жидких или твердых лазерных материалов это один из тех параметров, которые легче всего измерить, так как в лазерах применяются только материалы со сравнительно большим временем затухания ). Обычно время затухания излучения в газах при разрешенных переходах в оптической области порядка 10" се/с. В твердых или жидких лазерных материалах пользуются [c.289]

Фиг. 5.14. Схема экспериментальной установки для измерения времени затухания люминесценции в твердых телах и жидкостях.

Методом оптических импульсов можно измерять лишь времена затухания люминесценции порядка 10 сек. В работе [7S применен метод сдвига фаз в интерферометре, который позволяет измерять времена жизни от 10" до сек. Измерения проводились на арсениде галлия, для которого было получено время люминесценции т, равное 3,0 10 сек. [c.292]

Отметим, что при многоступенчатом процессе затухания отдельные характеристические времена, вообще говоря, нельзя выделить. Возможны даже сдвиги фазы, превышающие я/2. Нужно быть осторожным и сложные люминесцентные полосы, которым может соответствовать разное время жизни, изучать отдельно, соответствующим образом фильтруя излучение. Частотой модуляции, или разностной частотой между оптическими модами источника, определяется наибольшее время жизни люминесценции, которое можно измерить изложенным выше методом. Этот предел можно увеличивать, пользуясь более длинными лазерами (которым соответствует более низкая частота модуляции). Можно также применять внешнюю модуляцию луча света. Минимальное время жизни, которое можно измерить, определяется тем, насколько точно устанавливается нуль интерферометра при условии, что в процессе измерения лучи не могут перемещаться по поверхности фотоприемника. Необходимо также производить компенсацию толщины фильтров. Такой метод позволяет устанавливать нуль с точностью до 10" длины волны модуляции, что соответствует времени затухания около 10 сек. [c.295]

Но изложенные опыты несомненно показывают, что первичная фосфоресценция обусловлена не только электронами, расположенными на неглубоких уровнях захвата. В процессе затухания исчезает также часть f-центров, участие которых в люминесценции определяется возможной рекомбинацией их электронов с центрами свечения. После затухания первичной фосфоресценции спонтанный [c.59]

ЗАТУХАНИЕ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ ОКРАШЕННЫХ ЩЕЛОЧНОГАЛОИДНЫХ КРИСТАЛЛОВ [c.135]

Рис. 55. Затухание ультрафиолетовой люминесценции сильно (а) и слабо (б) окрашенного кристалла каменной соли.

Время затухания люминесценции т = + после импульсного [c.87]

Температуру поверхности в диапазоне 290- 400 К измеряли по времени затухания люминесценции чувствительного элемента, изготовленного из фосфатного стекла, легированного неодимом, при возбуждении ИК излучением светодиода [7.20]. При этом время спада до половинной интенсивности изменялось от 193 до 187 мкс. Температурная зависимость времени высвечивания имеет линейный характер. Случайная погрешность измерения 1 К. Столь небольшая погрешность термометрии при относительно малом изменении температурно-зависимого сигнала связана с тем, что время спада можно измерить с очень высокой точностью, поскольку регистрируемая кривая спада интенсивности во времени хорошо спрямляется в полулогарифмических координатах. [c.188]

Для многих веществ (главным образом жидкостей и газов) затухание идет настолько быстро, что свечение практически прекращается одновременно с прекращением освещения. Такой тип люминесценции обычно носит название флуоресценции. Наблюдение флуоресценции требует, следовательно, непрерывного освещения. В других случаях (твердые тела) послесвечение происходит в течение большего или меньшего промежутка времени, от вид люминесцен- [c.756]

При непрерывном возбуждении или возбуждении достаточно длинным импульсом в момент мгновенного прекращения возбуждения интенсивность люминесценции начинает уменьшаться. Для характеристики продолжительности затухания используется понятие времени жизни возбужденного состояния. Для его количественного определения рассмотрим основной I и возбужденный (флуоресцентный) 2 уровни энергии какой-либо системы (рис. 34.10). Пусть в момент прекращения возбуждения ( = 0) в верхнем состоянии находится 2о частиц. Если предположить, что безызлучательные переходы отсутствуют, а вероятность переходов 2 1 с испусканием равна Лгь то число переходов за время от t до t + dt равно А2 П2сИ. Следовательно, уменьшение числа возбужденных частиц за время сИ равно (1п2 — A2 n2dt. Интегрируя это уравнение с учетом начальных условий, получаем [c.259]

Кинетика люминесценции. Зависимость интенсивности люминесцентного свечения от времени (в частности, закон затухания люминесценции после прекращения возбужде- 1ия), а также зависимость интенсивности свечения от интенсивности возбуждения, температуры люминофора, концентрации тех или иных примесей — все это связано с кинетикой люминесценции. Она в значительной мере зависит от характера элементарных процессов, обусловливающих люминесценцию в конкретном люмино4юре. На кинетику люминесценции существенно влияют факторы, приводящие к ее тушению или, напротив, к стимулированию. [c.196]

В случае рекомбинационной люминесценции закон затухания часто приближенно описывают формулой Бекке-реля [c.197]

Кинетика люминесценции. Кинетика затухания спонтанной Л. в простейшем случае, когда можно пренебречь временем колебат. релаксации и малы вероятности безыялучат. переходов, описьшается экспоненциальным законом [c.626]

Люминесцентная (флуоресцентная) М. использует явление фотолюминесценции (см. Люминесценция), свойственное либо природе самого микрообъекта (в большинстве случаен биологического), либо полученное им после окраски спец, красителями — флуорохро-иами (вторичная люминесценция). При этом наблюдается цветная контрастная картина свечения, позволяющая выявить морфологич. и хпм. особенности объектов (рис. 1, д). В люминесцентной М. обычно используется флуоресценция, имеющая короткое время затухания. Схема люминесцентного микроскопа отличается от схемы обычного микроскопа наличием двух светофильтров в осветит, системе и после объектива. Первый выделяет возбуждающее излучение, а второй пропускает только свет флуоресценции. [c.147]

О. с. для трансформации излучения. Этот класс О. с. включает в себя генерирующие люмивесцирующие, фо-тохромные и магн.-оптич. стёкла. Генерирующее люминесцирующее стекло (ГЛС) является твёрдым люминофором, используется в качестве активной среды твердотельных лазеров, нормируется по показателю поглощения активатора (преим. неодима), времени затухания люминесценции и показателю поглощения на длине волны генерации 1,06 мкм (неактивное поглощение). Фотохром ные стёкла (ФХС) обеспечивают нестабильное во времени поглощение света под действием оптич. накачки или самого проходящего излучения, нормируются по макс, потемнению и степени релаксации потемнения за фиксиров. время. М а г н и г о-оптич. стёкла (МОС) вращают плоскость поляризации оптич. излучения под действием магн. поля, нормируются по величине Верде постоянной, [c.460]

Влияние П. э. на характеристики люминесценции можно определить, проведя усреднение по разл. расположениям акцепторов относительно доноров в среде. Для случая, когда молекулы донора и акцептора неподвижны в течение всего времени возбуждённого состояния, такое усреднение даёт след, результат затухание люминесценции донора после импульса возбуждения происходит по закону (фёрстеровское затухание) [c.568]

С, ф. применяется в исследованиях затухания люминесценции веществ после её кратковреи. возбуждения (напр., коротким световым импульсом) методом стартового и стопового импульсов. Излучение люминесценции вещества направляется на счётчик фотонов, и в последовательности повторяющихся актов взмерениа регистрируется распределение интервалов времени между моментом возбуждения люминесценции ( стартовый импульс) и моментом первого отсчёта ( стопо-вый импульс). Взаимосвязь распределения указанных интервалов р Т) с временным ходом люминесценции 1(1) основывается на выражении для вероятности нулевого числа фотоотсчётов (1), поскольку до первого отсчёта счётчик молчит [c.663]

Яркость Ф. органич. молекул обычно уменьшается со временем по зкспоненциальному закону. Закон затухания яркости Ф. кристаллофосфоров сложен, в нек-рых случаях он приближённо описывается ф-лой Беккереля В = =Ло/(1 +аО (где Во—нач. яркость t—время, прошедапее после прекращения возбуждения а и а — постоянные). По вышение темп-ры кристаллофосфоров, как правило, уско ряет затухание Ф. (см. Тушение люминесценции). [c.341]

Марка Коэффициент поглощения <586 нм. Длительность затухания люминес ценции, МКС Квантовый выход люминесценции Т1 при длительности затухания х, МНС Показатель преломления [c.593]

Рис. 9.4. Гистограмма процесса затухания люминесценции. По оси ординат отложено число фотонов Л/, люминесценции, зарегистрированных в интервале времени / /... (г -f 1) /. (По [9.5].) (Люминесценция на заданный вращательный уровень в парах тетрацина. Характерное время затухания 721 = 800 пс.)

Кроме скоростного фоторегистратора для регистрации люминесценции применяют нелинейные оптические затворы с временами срабатывания в области пикосекунд и субпикосекунд. При этом стробоскопическим методом, как описывалось в разд. 3.3, измеряется функция корреляции между измеряемым сигналом люминесценции и коротким лазерным импульсом. При условии что длительность лазерного импульса мала по сравнению с характерным временем люминесценции, корреляционная функция непосредственно соответствует кривой затухания люминесценции. В качестве нелинейного оптического элемента для исследования люминесценции часто применяется ячейка Керра . [c.329]

Аргоновый лазер с синхронизацией мод осуществляет накачку лазера иа красителе ( pl = 565—630 им, tl = 2 пс). Люминесценция возбуждается второй гармоникой излучения лазера на красителе (Лг = 282... 315 нм), генерируемой в кристалле ADP. (Коэффициенты отражения зеркал S5 и 5б на длине волны 600 нм равны 100%. Кристалл ADP размещается в общем фокусе зеркал. На длине волны 300 нм коэффициент отражения зеркала S5 равен нулю.) Синусоидальное напряжение развертки синхронного сканирования скоростного фоторегистратора (4) генерируется туннельным диодом. Это напряжение синхронизовано импульсами, поступающими с р-г-га-фотодиода (5), иа который отводится примерно 10 % мощности излучения лазера на красителе. Выходное напряжение с генератора иа туннельном диоде (1) усиливается и подается на отклоняющие пластины скоростного фоторегистратора. б — представление записанной кривой затухания люминесценции в полулогарифмическом масштабе. (Стильбен, 5-10— моль/л в смеси 85% этанола, 15% глицерола.) Удалось зарегистрировать два процесса затухания. (По [9.8].) [c.331]

Рис. 9.6. Кривая затухания люминесценции при передаче энергии от люминесцирующих молекул, являющихся донорами (DOD I, 10 молей в этаноле), быстро релаксирую-щим акцепторным молекулам (малахитовый зеленый, 5-10-< молей).

То — характерное время затухания люминесценции молекул в отсутствие акцепторов. Кривая затухания подтверждает временную зависимость In[/jj( )e //j,(0)]= =—Сл/t. Наклон прямой позволяет найти константу С и, согласно (1.35), радиус Фёрстера / о Ro 7 нм). [c.332]

Метод измерения времени затухания люминесценции в твердых и жидких лазерных средах в принципе несложен. Типичная схема экспериментальной установки [72] представлена на фиг. 5.14. Для возбуждения берется небольшая лампа-вспышка (FX-12) с постоянной времени, составляюш,ей несколько микросекунд. Она снабжена фильтром-кожухом, отсекаюш.им спектр люминесценции. Приемником служит фотоумножитель с интерференционным фильтром, который пропускает только нужный свет люминесценции. Для уменьшения рассеянного света предусматривают соответствующую линзу и диафрагму. Кривую затухания, развернутую на экране осциллографа, снимают фотоприставкой фирмы Polaroid. [c.291]

Затухание ультрафиолетовой люминесценции фотохимически окрашенных кристаллов каменной соли было впервые исследовано автором [114—116, 119]. Было установлено, что свечение затухает либо по простому экспоненциальному закону, либо в начальный период затухания имеет место отклонение от экспоненты, и кривая в целом представляет собой в этом случае сумму двух экспонент — кратковременной, быстро затухающей, и более длительной, медленно затухающей. Затем выяснилось ll28j, что вид кривой зависит от концентрации центров окраски. В слабо рентгенизованных кристаллах Na l (1,2 Ю Т-центров в 1 см ) затухание протекает по простому экспоненциальному закону, тогда как в случае сильно окрашенных кристаллов(8,6- 10 F-цен-тров в 1 см ) кривая может быть представлена в виде суммы двух экспонент (рис. 55). [c.135]

Позднее исследованием затухания ультрафиолетовой люминесценции каменной соли занимались различные авторы, получившие аналогичные результаты. По данным М. Н. Дьяченко 1222, 223), ультрафиолетовая фосфоресценция рентгенизованных кристаллов каменной соли с минимальными остаточными напряжениями протекает по простому экспоненциальному закону, тогда как в случае [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...