Магнитные силы магнитная структура ферромагнетиков магнитная анизотропия

Магнитные силы магнитная структура ферромагнетиков магнитная анизотропия [c.27]

Явление магнитострикции. имеет место также и в аморфных ферромагнетиках. Причиной магнитострикции является дипольное взаимодействие между магнитными моментами электронов, которое зависит от межатомного расстояния и в аморфных структурах определяется неупорядоченными атомными конфигурациями. Магнитоупругий эффект в аморфных ферромагнетиках является причиной появления магнитной анизотропии и соответствующей ей коэрцитивной силы. [c.139]

В обычных ферромагнетиках всегда имеется магнитная анизотропия, обусловленная кристаллическим порядком расположения магнитных моментов атомов. Магнитная анизотропия существенно уменьшает подвижность доменных стенок и увеличивает коэрцитивную силу. В аморфной структуре (см. рис. 4.23) все магнитные моменты расположены параллельно друг другу и направление суммарного магнитного момента совпадает с направлением каждого магнитного момента. Это идеальный случай, когда не учитываются ни локальные изменения ближнего порядка, плотности или химического состава, ни какие-либо деформации. При этом отсутствует любая анизотропия. Кроме того, так как аморфная структура макроскопически однородна во всем объеме образца, свойства тоже должны быть однородными. Именно благодаря этим особенностям аморфные ферромагнетики имеют чрезвычайно высокую магнитную проницаемость. [c.302]

При уменьшении размера ферромагнетика замыкание магнитных потоков внутри него оказывается все менее выгодным энергетически. Пока ферромагнитная частица имеет многодоменную структуру, ее взаимодействие с внешним магнитным полем сводится к смещению граничного слоя (стенки) между доменами. По мере приближения ферромагнитных частиц к однодоменному состоянию основным механизмом перемагничива-ния становится когерентное вращение большинства магнитных моментов отдельных атомов. Этому препятствуют анизотропия формы частиц, а также кристаллографическая и магнитная. При достижении некоторого критического размера частицы становятся однодоменными, что сопровождается увеличением коэрцитивной силы до максимального значения (для пере-магничивания однодоменной сферической частицы путем когерентного вращения нужно приложить обратное магнитное поле (максимальную коэрцитивную силу) Н, = 2К11 где К — константа анизотропии, /, — намагниченность насыщения). Согласно [329], наибольший размер однодоменных частиц Fe и Ni не превышает 20 и 60 нм соответственно. Дальнейшее уменьшение их размера приводит к резкому падению коэрцитивной силы до нуля вследствие перехода в суперпарамагнитное состояние. Исходя из соотношения неопределенностей Гейзенберга в [328] показано, что критический линейный размер частицы, при котором из-за тепловых флуктуаций ориентации магнитного момен- [c.94]

Ранее предполагалось, что поскольку аморфные сплавы имеют изотропную и однородную в магнитном отношении структуру, они должны легко намагничиваться. Подтверждением этому может служить то, что коэрцитивная сила не превышает 8 А/м. Однако видно, что аморфные ферромагнетики, согласно 3 и 4, могут проявлять анизотропию при намагничивании, т. е. доменные стенки при своем перемеш,ении преодолевают потенциальный барьер. Это указывает на то, что аморфные металлические ленты не всегда находятся в идеально однородном магнитном состоянии. Магнитная анизотропия аморфных сплавов как следствие неоднородности их магнитного состояния, хотя полностью не разрушается при термообработке, но все же, за (Счет дротекания, процессов структурной релаксации значительно уменьшается, вследствие чего аморфные сплавы,становятся гораздо более магнитномягкими. Возможность улучшения магнитных свойств аморфных сплавов является сейчас стимулом для разработки новых химических составов, совершенствования способов изготовления и режимов термической обработки. При этом сам поиск оптимальных составов и режимов улучшения магнитных свойств способствует в конечном итоге лучшему пониманию физики процессов намагничивания аморфных ферромагнетиков. [c.136]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ, намагниченность Iк-рую имеет ферромагн. материал при напряжённости магн. поля Я, равной нулю. Н. о. зависит как от магн. св-в материала, так и от его магн. предыстории. (Н. о.— один из осн. параметров магн. гистерезиса.) Н. о. обусловлена задержкой изменения / прп уменьшении Н (после предыдундего намагничивания образца) из-за влияния магнитной анизотропии н структурных неоднородностей образца. При переходе от состояния макс. намагниченности (в пределе — магн. насыщения /5) к состоянию Н. о. векторы в отд. кристаллах поликрист, образца поворачиваются от направления Я к направлению осей лёгкого намагничивания, ближайших к Н. Т. о., I = 2,/ 1 ,со8 0,-— Д/, где сумма берётся по всем г крисТаллитам с объёмами VI и углами 0/ между Нп их осью лёгкого намагничивания Л/— суммарная намагниченность зародышей доменов с обратным направлением намагниченности, возникших при уменьшении Н до нуля и представляющих собой исходную ступень новой доменной структуры. В простейшем случае циклич. перемагничивания по симметричному циклу Н. о. возрастает при возрастании макс. напряжённости поля от цикла к циклу, стремясь к конечному пределу, наз. Н. о. данного материала. Н. о. материала (в-ва) не следует слгешивать с Н. о. тела, т. е. со ср. намагниченностью тела в состоянии, когда Я О. Н. о. в-ва определяется при равенстве нулю магн. поля внутри тела (оно складывается век-торно из полей всех внеш. источников и размагничивающего поля самого намагниченного тела). Наиболее устойчивой Н. о. обладают высококоэрцитивные материалы (см. Коэрцитивная сила). При нагревании ферромагнетиков до темп-ры, превышающей Кюри точку, они теряют ферромагнитные св-ва, а вместе с тем п Н. о. К уменьшению Н. о. приводят также механические сотрясения и вибрации. Явление Н. о. имеет широкое практическое применение (см. Магнит постоянный). [c.444]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...