Блоха закон

Ближний порядок 354 Блоха закон 341 [c.382]

БЛОХА ЗАКОН (закон =, а) температурная зависимость самопроизвольной намагниченности М ДЛЯ ферромагнетиков в области темп-р Т< Т(- Т — Кюри точка), имеющая вид [c.214]

Однако для низких температур лучшее согласие с экспериментом дает температурная зависимость намагниченности, полученная из теории спиновых волн Блоха (закон трех вторых) М,, = = Мо (1 -f- аТз/2), где а —- числовая константа. [c.95]

Блазиуса формула 138 Блоха закон 95 [c.222]

Соотношение (10.49) называют законом Блоха. Измерения температурных зависимостей намагниченности ферромагнетиков подтверждают справедливость (10.49). [c.341]

Синтез механизмов для приближенного воспроизведения заданного закона ведет свое начало от исследований П. Л. Чебышева. Метод Чебышева применил 3. Ш. Блох для решения некоторых новых задач метрического синтеза. [c.213]

Случай нагружения торцев изгибаемой плиты по гармоническому закону рассмотрен С. Г. Гутманом в работе Расчёт толстых упругих плит под непрерывным распределённым давлением (Известия научно-исследовательского института гидротехники 28, 1940, стр. 212). Дополнительные результаты содержатся в заметке того же автора Расчёт толстых упругих плит под действием собственного веса (там же 29, 1941, стр. 153). Метод решения задачи о толстой плите при полигармоническом нагружении её торцов дан В. И. Блохом в работе К общей теории упругих толстых плит (Инженерный сборник 18, 1954, стр. 61) там же имеется указание на неизвестную мне работу С. А. Алексеева, в которой рассмотрен тот же вопрос. [c.248]

Итак, проводимость при низких температурах меняется по закону Т (закон Блоха). [c.55]

Следовательно, при низких температурах магнитный момент кристалла уменьшается при возрастании температуры пропорционально 03/2 —закон трех вторых Блоха. [c.113]

Скорость и ускорение в схеме Блоха. Выведем теперь несколько теорем ), касающихся поведения электронов в приближении Блоха. В частности, мы рассмотрим связь между скоростью и энергией электрона и между его ускорением и внешней силой. В квантовой теории скорости, ускорению и силе соответствуют некоторые операторы. Измеренные обычным способом значения этих величин в данном состоянии системы являются средними значениями величин, определяемых этими операторами. Поэтому, строго говоря, мы должны были бы вычислить эти средние значения и вывести соотношения между ними из законов квантовой механики. Однако правильный результат можно значительно проще получить с помощью волновых пакетов. Мы и поступим именно так. [c.332]

Вейсс ) провёл тщательную экспериментальную проверку закона 7 Блоха для железа и никеля. Он нашёл, что закон Р имеет место [c.650]

Этот результат ) был впервые получен Ф. Блохом [19] и известен под названием закона Блоха он имеет вид (16.14), установленный экспериментально. Физические основы закона 7 / являются предметом задачи 16.8. [c.560]

Итак, при понижении температуры электропроводность растет обратно пропорционально пятой степени температуры (закон Блоха). [c.95]

По данным [51] приближение Блоха — Грюнайзена может использоваться для обобщения экспериментальных данных при Т> >50 К. В области Г<50 К полученные в этой работе результаты лучше аппроксимируются выражением р(Т ) =0,1 + 0,253-10- -Р . Существенно, что здесь показатель степени более двух. В [46] найдено, что в интервале температур 15<7 <31 К для вольфрама выполняется закон aT и понижение температуры выявляет тенденцию к переходу на квадратичную зависимость сопротивления от температуры. [c.82]

Закон Грюнайзена см. Закон Блоха [c.410]

Дополнительный множитель Г", учитывающий возрастание роли процессов рассеяния вперед при понижении температуры, возникает даже в анизотропных металлах (некоторые исключения обсуждаются в следующем разделе). В сочетании с кубической температурной зависимостью частоты рассеяния он приводит к закону Блоха Г [c.152]

Фиг. 33.8. Зависимость отношения спонтанной намагниченности ферромагнитного гадолиния (7с = 293 К) при температуре Т к намагниченности насыщения (Г = 0) от Т/ТсУ/.. (Из работы [15].) Линейный ход кривой находится в согласии с законом г /г Блоха,

Задача многих тел I 331 Закон Блоха II 322 [c.396]

Nb, Та, параметр к лежит в области 3,5 < к < 4, для Pt и W f 4, для Re, Ph, Ir — 4,5 < f < 5 и т. д. (все в основном переходные металлы). В каждом частном случае можно найти причины отклонения от закона Блоха, но это уже будут частные задачи. [c.348]

БЛОХА ЗАКОН (закон /а), теоретически установленная амер. физиком Ф. Блохом (F. Blo h) в 1930 зависи-лшсть самопроизвольной намагниченности Jg ферромагнетиков от темп-ры Т (для области темп-р значительно ниже Кюри точки 0) [c.54]

Данные, приведенные в табл. 5, показывают, что среди щелочных металлов особое положение занимает натрий, у которого отношенне наблюдаемого сопротивления к вычисленному имеет самое низкое значение. (Калий находится на втором месте, но очень близок к натрию.) Этот результат можно рассматривать как доказательство того, что у натрия относительная энергия взаимодействия имеет минимальное значение. По-видимому, он свидетельствует также о том, что натрий лучше всех других металлов соответствует идеализированной модели свободных электронов . Бардин [97, 98] несколько улучшил модель рассеяния и показал, что результаты исследования натрия хорошо согласуются с развитой им теорией. Данные, относяш иеся к калию, находятся в удовлетворительном согласии с теорией, в то время как рубидий и цезий обладают сопротивлением, которое значительно превосходит теоретическое значение. Бардин учел тот факт, что когда поны смеш ены из своих положений равновесия упругими волнами, распространяющимися в решетке, то они создают при этом возмущенное распределение зарядов, которое в свою очередь вызывает рассеяние электронов проводимости aMif электроны проводимости имеют тенденцию группироваться таким образом, чтобы компенсировать нарушенное распределение зарядов. Это явление можно назвать динамическим экранированием. Конечно, и в статических условиях электроны имеют тенденцию экранировать заряды ионов, а с этой точки зрения модель Блоха соответствует но существу почти полному экранированию зарядов ионов. Действительно, ири полном отсутствии экранирования иона, рассматриваемого как точечный заряд, потенциальная энергия электрона вблизи него была бы равна—е 1г при наличии экранирования потенциальная энергия электрона убывает с расстоянием быстрее, а именно по закону—(е //-)й [48,37] (стр. 86). В модели Блоха подразумеваетс>], что ири этом получается формула (17.1). Из приближенной теории [c.195]

Модель Бардина—Пайнса. Простая модель Блоха для Э.-ф. в. в металле нуждается в уточнении ввиду значит, концентрации электронов проводимости и важности учёта межэлектронного взаимодействия, к-рое перенормирует осн. динамич. величины. Помимо экранировки кулонов-ского взаимодействия и замены закона 1/г на ехр(— существенно меняется величина матричньгх элементов Э.-ф. в., а также характер закона дисперсии фононов. [c.588]

Сверхбыстрая оптическая дефазировка. В предыдущем пункте мы рассматривали случай, когда чистая дефазировка описывалась экспоненциальным законом. Скорость такой фазовой релаксации характеризуется единственной константой I/T2. Однако в экспериментах весьма часто наблюдают неэкспоненциальную фазовую релаксацию. Она уже не может быть описана единственной константой Т2, и поэтому не учитывается в рамках оптических уравнений Блоха, использовавшихся в предыдущем пункте. Попытка модификации четырех уравнений Блоха так, чтобы они смогли описать неэкспоненциальную фазовую релаксацию, не приведет к успеху, потому что такая релаксация, как мы увидим, тесно связана со сложной формой реальной оптической полосы, которая в принципе не может быть учтена в рамках конечного числа уравнений для матрицы плотности. Однако выведенная в пункте 7.3 бесконечномерная система уравнений (7.35) для матрицы плотности содержит в себе информацию о всей оптической полосе и поэтому способна описать правильно и неэкспоненциальную фазовую релаксацию. [c.199]

С. Кулькарни и Д. Фредерик [82] исследовали взаимный контакт двух оболочек, вставленных одна в другую с зазором. Внутренняя оболочка нагружена давлением изнутри, вследствие чего входит в контакт с наружной. На торцах оболочки либо защемлены, либо свободно оперты. Решение строится с учетом деформаций поперечного сдвига. Определяется контактное давление, область контакта и напряжения в оболочках. М. В. Блох и С. Я. Цукров [16] при рассмотрении соосного контакта оболочек предложили учитывать поперечное обжатие путем интегрирования соотношения закона Гука для поперечной деформации. Это обжатие интерпретируется как податливость некоего фиктивного слоя на поверхности оболочки. [c.210]

Блоха—Грюнайзена зависимость 2 75 Бравэ решетки 1 184, 187 Валлера механизм 2 168 Видемана—Франца—Лоренца закон 2 55 [c.455]

Располагая значениями физических величин в отсутствие взаимодействия (при = 0) и пользуясь упомянутым законом эволюции по можно найти значения этих величин при любом, в том числе и при реальном, значении д. Ясно, что такой путь ведет к полному описанию рассматриваемой системы. В этом смысле обсуждаемый метод похож на известный метод Матцубара-Блоха в нерелятивистской квантовой статистике. В основе последнего лежит описание эволюции системы с изменением температуры Т — от значения Т = оо, отвечающего отсутствию взаимодействия, до реального значения Т (см., например, [2]). [c.60]

В основу этого метода, альтернативного по отношению к обычным квантовомеха-пическим подходам, положен закон эволюции системы с изменением не времени, как обычно, а величины константы связи — от значения = О (свободная система) до реального значения д. Дело сводится к сравнительно простым по виду дифференциальным по д уравнениям для энергии, вектора состояния, матрицы рассеяния и т.п., органически включающим в себя связанные состояния. В сочетании с соответствующими граничными условиями уравнения дают полное описание любой квантовомехапической системы. Как уже говорилось, метод ведет к точному соблюдению условия унитарности на каждом этапе последовательных приближений более того, одновременно выполняется и условие причинности. В формальном плане метод напоминает известный подход Матцубара-Блоха в квантовой статистике, описывающий эволюцию системы по величине 1/Т (Т — температура системы) — от пулевого значения этой величины, когда взаимодействие несущественно, до реального значения 1/Т (см., например, [7]). [c.258]

Закон Блоха. При построении графика теплоемкости, обусловленной фононами (см. рис. 6.15), мы качественно объяснили закон Т Дебая. Провести аналогичные рассуждения для закона Блоха по отнощенто к намагниченности. Воспользоваться приближенным законом дисперсии для магнонов в виде со = Ак . [c.592]

Как формула Блоха, так и формула Вильсона получены в предположении, что выражение /кс(1 —/к-о) /яо(1—/ко) близко к б-функиии. Это позволяет упростить вычисления, но не дает возможности выязить некоторые особенности политерм сопротивления в области высокп. температур. Мы уже отметили, что следующий из этих формул закон изменения сопротивления с температурой не всегда оправдывается для переходных металлов (даже после коррекции на температурную зависимость температуры Дебая и постоянной решетки). [c.27]

В криогенной области исследования проводили Уайт и Вудс [46], Волкенштейн и др. [141], Клинард и Кемптер [51]. В последних двух работах результаты представлены в виде аналитических соотношений для относительного сопротивления. Наиболее чистые образцы изучены в [141]. Однако ее ориентация на качественный анализ проблемы проводимости и отсутствие численных значений некоторых коэффициентов приводимых в ней уравнений не позволяет использовать ее в полной мере. Важнейшим результатом, однако, является вывод о применимости функции Блоха — Грюнайзена для описания температурной зависимости идеального сопротивления чистого вольфрама в области температур выше 20 К- При самых низких температурах наблюдаемое от этого закона отклонение авторы [141] связывают с влиянием электрон-электронного взаимодействия и описывают квадратичным членом. [c.82]

Проведенный выше анализ формы и величины сигналов резонанса при наличии низкочастотной модуляции был основан на использовании стационарных решений уравнений Блоха и неявно предполагал, что период модуляции 2я / й и тем более <свремена сканирования через линию весьма велики по сравнению с Г1 и На практике этому условию трудно удовлетворить. Если линия уширена вследствие неоднородности внешнего поля и имеет ширину АЯ, а модуляция и сканирование определяются законом Н = 4-/Гтп созй , то для описания формы и величины [c.89]

Единица Дебая (для дипольного момента) II183 Жидкий Не и триплетное спаривание П 356 Задача многих тел 1331 Закон Блоха Т3 2 п 322 --Тб П 152 [c.409]

Справа стоят постоянные величины, т. е. суммирование происходит полностью, уменьшение Е в несколько раз может быть скомпенсировано увеличением во столько же раз длительности т. Формулы (96) соответствуют химическому закону Бунзена — Роско [22], согласно которому количество вещества, выделившегося в результате фотохимической реакции, пропорционально произведению интенсивности света и длительности воздействия. Применительно к зрению аналогичную закономерность называют законом Блоха. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...