Рэлея закон рассеяния

Формула (2-11) представляет собой известный закон рассеяния Рэлея, согласно которому для частиц малых размеров интенсивность рассеяния обратно пропорциональна четвертой степени длины волны падающего излучения. Из приведенных формул следует также, что при прохождении через систему частиц малых размеров немонохроматического излучения рассеянное излучение обога- [c.49]

В качестве примера рассмотрим закон рассеяния Рэлея [c.318]

В частности, для закона рассеяния Рэлея имеем [c.413]

Описываются основные законы рассеяния Рэлея и Ми. [c.291]

Соотношение (9,10) представляет известный закон рассеяния Рэлея, примененный им к объяснению голубого цвета неба. [c.262]

Используя центральную предельную теорему теории вероятности, можно показать, что при N oo в модели Рэлея суммарное рассеянное поле является так называемым круговым гауссовским полем [20]. В этом случае распределение амплитуды, фазы и интенсивности поля имеет довольно простой вид. В частности, интенсивность распределена по экспоненциальному закону [c.228]

Формула Рэлея (159.3) описывает перечисленные закономерности. Интенсивность рассеянного света оказывается обратно пропорциональной четвертой степени длины волны, что находится в соответствии с измерениями и может объяснить голубой цвет неба. Закон / 1Д носит название закона Рэлея. Однако, как будет показано ниже, голубой цвет неба на связан с наличием пыли в атмосфере. [c.581]

Из формул (160.2) и (160.3) вытекает закон Рэлея I 1Д . Таким образом, молекулярное рассеяние света способно объяснить голубой цвет неба и красный цвет Солнца на закате. Принимая в расчет уравнение состояния идеального газа и связь между е и р, из формулы (160.3) можно получить выражение для интенсивности света, рассеянного в газе, — первоначальную формулу Рэлея (см. упражнение 206). [c.586]

Согласно закону Рэлея распределение энергии в рассеянном свете отличается от распределения в первичном свете относительно большей ее величиной в коротковолновой части спектра. Качественное представление о характере явления дает рис. 29.12, на котором изображены фотографии спектра прямого света ртутной лампы и спектра той же лампы в свете, рассеянном в воздухе. Экспозиции подобраны так, чтобы были приблизительно равны интенсивности для линий большой длины волны. Тогда различие интенсивностей в более коротковолновой части спектра выступает отчетливо. [c.600]

Зависимость интенсивности рассеянного света от длины волны. Из формулы Рэлея следует, что интенсивность рассеянного средой света обратно пропорциональна длине волны в четвертой степени (прямо пропорциональна частоте в четвертой степени). Этот результат носит название закона Рэлея, установленного в 1871 г., и свидетельствует о том, что более короткие волны рассеиваются сильнее, чем более длинные. В этом можно убедиться из следующего опыта (рис. 23.4). [c.115]

При рэлеевском рассеянии, когда размеры неоднородностей намного меньше длины световой волны, интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна длине волны в четвертой степени (/ 7. ). При других размерах неоднородностей закон Рэлея несправедлив, а в общем случае имеет место зависимость 1 Х р, где р<4 и уменьшается с увеличением размеров неоднородностей. [c.117]

Нефелометрические методы контроля структуры. Нефелометрами называют приборы для измерения концентрации взвешенных частиц в жидкостях и газах. Принцип их действия заключается в регистрации степени ослабления проходящего через объект света в процессе рассеивания на его оптических неоднородностях. Падающий на мутную среду свет частично рассеивается. Интенсивность рассеяния для малых частиц ( 1/ЮХ) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределение рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Для произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна [c.112]

Закон Рэлея, Йз (47.14) видно, что интенсивность рассеяния обратно пропорциональна четвертой степени длины волны. Такая зависимость рассеяния от длины волны называется законом Рэлея. [c.293]

Не будь рассеяния света, небо было бы совершенно черным, и на нем ярко выделялись бы звезды и другие светила даже днем. Таким и видят Небо космонавты в своих полетах. Но небо голубое... Вслед за Тиндалем Рэлей считал, что рассеяние света атмосферой объясняется наличием в ней взвешенных капелек жидкости, мелких пылинок и твердых частичек, размеры которых малы по сравнению с длиной световой волны. Он показал, что количественный результат можно получить, основываясь на анализе размерностей в сочетании с известными законами оптики. Решение Рэлея весьма поучительно и с точки зрения использования анализа размерностей Приведем, его. Рэлей формулирует задачу следующим образом [90]. [c.134]

Таким образом, интенсивность рассеянных волн оказывается пропорциональной четвертой степени частоты падающей волны, т. е. обратно пропорциональной четвертой степени длины волны Л закон Рэлея)-, она пропорциональна также шестой степени размера рассеивающей частицы, т. е. квадрату ее объема. Напомним, однако, что речь идет о таких длинах волн и размерах частиц, при которых выполняется условие kR< 1. Эта область применимости формул (VH.50) и называется областью рэлеевского рассеяния. [c.165]

Рэлея см. Рэлея рассеяния закон Затухание ультразвуковых волн см. [c.275]

Основная зависимость интенсивности рассеянного света от частоты определяется множителем в (2.85). В самом деле, если материал взвешенных сферических частиц прозрачен в видимой области, зависимость поляризуемости 01(0 ) от частоты, обусловленную дисперсией е (а ) в (2.84), можно не принимать во внимание по сравнению с сильной зависимостью и>. Интенсивность рассеянного мутной средой света оказывается обратно пропорциональной четвертой степени длины волны. Этот результат известен как закон Рэлея. Коротковолновое излучение рассеивается сильнее, поэтому при рассеянии белого света получается голубой оттенок, а прошедший свет, обедненный голубыми лучами, имеет красноватый оттенок. [c.119]

Замечание. Выше была оценена яркость чистого неба, видимого с поверхности земли. Следует добавить, что, согласно закону Рэлея, показатель молекулярного рассеяния в воздухе обратно пропорционален четвертой степени длины волны падающего света, вследствие чего цвет неба сильно отличается от цвета белой бумаги или снега, которые отражают падающий на них свет почти одинаково во всех участках видимого спектра. Голубой цвет неба определяется тем, что фиолетовые лучи (0,40 мкм) рассеиваются примерно в 12 раз сильнее, чем красные лучи (0,75 мкм). [c.102]

Интенсивность рассеяния для малых частиц ( 1/ЮЯ,) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределения рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Д Л произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна [c.516]

Росселанда приближение-340, 343 Рэлея закон рассеяния 93 [c.610]

Если размер дефекта больше нескольких межатомных расстояний, то рассеяние не для всех фононов пропорционально со". Фононы низкой частоты по-прежнему рассеиваются по закону Рэлея сечение рассеяния зависит от объема разупорядоченной области, но не от ее формы. В противоположном случае длин волн, малых по сравнению со всеми линейными размерами дефекта, сечение рассеяния зависит от площади, перпендикулярной направлению фонона, и не должно зависеть от частоты. Тарк и Клеменс [234] нашли, что для тонкого дискообразного дефекта сечение рассеяния в пределе коротких длин волн пропорционально (0 , и получили поправку к закону Рэлея для случая промежуточных длин волн, которая зависит от отношения длины волны к радиусу диска. [c.114]

Для очень малых значений х точная формула Ми упрощается, если использовать разложения в степенные ряды сферических функций Бесселя относительно коэффициентов Ми и Ьт-Разложения в степенные ряды относительно этих коэффициентов применили Хюльст [27] и Пендорф [32а]. В таких разложениях первый член выражает закон рассеяния Рэлея. Разложение решения Ми в степенные ряды относительно малых х дается в виде [27] . [c.93]

С ПОМОЩЬЮ закона рассеяния Рэлея. Интересно установить интервалы применимости этих двух предельных случаев, поскольку численный расчет по теории Ми очень трудоемок. Чтобы выяснить это, Пендорф [326] вычислил характеристики рассеяния в направлении распространения падающего излучения (т. е. 0 = = 0) по теории Ми для сфер с действительными показателями преломления п от 1,05 до 2 в широком интервале значений параметра X и сравнил результаты вычислений с результатами, полученными на основе законов геометрической оптики и закона рассеяния Рэлея. Оказалось, что индикатриса рассеяния, вычисленная по теории Ми, значительно отличается от постоянного значения 1,5, определенного по индикатрисе рассеяния Рэлея для рассеяния в направлении распространения падающего излучения [т. е. р(0) == /4(1 + os e) при 0 = 0]. При л = 0,5 индикатриса рассеяния, вычисленная по теории Ми, приблизительно на 10% больше определенной по индикатрисе рассеяния Рэлея, Следовательно, область Рэлея для индикатрисы рассеяния не распространяется далее х =Jd,5. Сравнение коэффициентов рассеяния показывает, что для малых значений х коэффициент рассеяния Рэлея меньше вычисленного по теории Ми однако существует особое значение х, зависящее от величины показателя преломления, при котором происходит переход и за которым коэффициент рассеяния Рэлея всегда больше коэффициента, вычисленного по теории Ми. При значениях. , больших 20—30, в зависимости от показателя преломления индикатриса рассеяния, определенная из законов геометрической оптики, отличается от индикатрисы рассеяния, вычисленной пО теории-Ми, до 25%. Промежуточный интервал значений параметра х, для которого не применимы ни закон рассеяния Рэлея, ни законы геометрической оптики, обычно назыЁают областью рассеяния Ми к этой области относится большая часть случаев, представляющих практический интерес. [c.94]

РЭЛЕЯ ЗАКОН состоит в том, что интенсивность рассеянного света обратно нронорциональпа четвертой степени длины волны возбуждающего света (/ > - ). Установлен Рэлеем (Вау1е1 Ь)- См. Рассеяние света. [c.455]

Интенсивность I света, рассеиваемого неиоглощающтгмп диэлектрич. ч-цами, пропорц. к Р, где р — параметр, зависящий от отношения размеров ч-ц к К. При рассеянии света на тепловых флуктуациях, размеры к-рых много меньше Рэлея закон). [c.494]

Осн. особенность Р. с. отд. атомом — сильная зависимость сечения рассеяния от частоты. Если частота со падающего света мала по сравнению с частотой Юо собств. колебаний ат. эл-нов (соответствующей частоте собств. поглощения атома), то ст или СТ Х (К — длина волны света). Эта зависимость, найденная на основе представления об атоме как об электрич. диполе, колеблющемся в поле световой волны, наз. Рэлея законом. При щ сечения резко возрастают, достигая при резонансе (ы= Юо) очень больших значений ст и2 10 см . Резонансное Р. с. по существу явл. резонансной флуоресценцией (см. Люминесценция). Индикатриса рассеяния неполяризованного света атомами кналогична описанной для свободных [c.624]

РЭЛЁЯ ЗАКОН рассеяния света, гласит, что интенсивность / рассеиваемого средой света обратно пропорц. 4-й степени длины волны % падающего света (/ - Я, ) в случае, когда среда состоит из частиц-диэлектриков, размеры к-рых много меньше Я. Установлен Дж. У. Рэлеем в 1871. См. Рассеяние света. [c.651]

Согласно представлениям Рэлея, рассеяние света однородной газовой средой объясняется движением молекул ее составляюн их. Рэлею было известно, что распространение плоской волны через однородную среду, состоящую из неподвижных частиц (молекул), не приводит к рассеянию света. Отсутствие рассеяния света в данном случае обусловлено интерференцией вторичных волн. Постоянство сдвига фаз между вторичными волнами, исходящими из одинаковых элементов объема, приводит к взаимному гашению вторичных волн во всех направлениях, кроме направления распространения, предписанного законом геометрической оптики . Чтобы объяснить рассеяние света в газе, Рэлей полагал, что вторичные волны, излучаемые одинаковыми элементами объема однородной среды (газа), [c.309]

ЗАКОН Рихмаиа если несколько тел с различными температурами привести в соприкосновение, то между ними происходит теплообмен, который приводит к выравниванию температур тел Рэлея при прочих равных условиях интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света Рэлея — Джинса лучеиспускательная способность прямо пропорциональна квадрату собственной частоты радиационного осциллятора сложения скоростей <в классической механике абсолютная скорость движения точки равна векторной сумме ее переносной и относительной скоростей в теории относительности проекции скорости тела по осям координат в неподвижной [c.236]

Формула (29) составлена без каких-либо эмпирических предпосылок и отражает всю априорную и апостериорную информацию о средствах и объектах размерного контроля. Расчетные значения Iq для нормального закона / при х = 0,32, закона Рэлея 2 при г = 0,24 и закона равной вероятности 3 при т) = 0,50 приведены на рис. 6, а. Из графиков видно, что для нормального закона /, > О при Аизд < 3,5сг (Г = 0,92 Бр = 0,08) для закона равной вероятности /, > О при Аизд < 3,0ст (Ги = 0,87 Бр = 0,Щ, а для закона Рэлея /, > О практически во всем интервале рассеяния размеров. Естественно, что при = О и = 0 /, = Яз(Г )+ Яз(Бр). [c.29]

Диссилативная функция, введенная Рэлеем и учитывающая рассеяние механической энергии, при ньютоновском законе трения имеет вид [c.23]

Дисперсия Р. с. на атоме по-разному проявляется в разных диапазонах частот. В нерезояансной облас-tи, когда (И(, ш, как в большинстве случаев для видимого света, о с/з ш (закон Рэлея). Эта зависимость играет гл. роль в эффектах окрашивания рассеянного света (начально белого). [c.279]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

Законом Рэлея объясняется, например, голубой цвет неба и красноватый цвет Солнца на восходе и заходе. На восходе и заходе наблюдается свет, в котором в результате рассеяния по закону Рэлея коротковолновая часть спектра (фиолетовая) ослаблена значительно сильнее длинноволновой (красной) части. В результате интенсивность длинноволновой (красной) части спектра относительно возрастает и воспринимается глазом как красноватый цвет Солнца. Относительное изменение интенсивности различных частей спектра будет заметным лишь при достаточно большом рассеянии. Поэтому Солнце в зените, когда проходимая лучами толща атмосферы не очень велика и рассеяние света незначительно, не имеет красного цвета. Однако и в этом случае рассеяние и поглощение существенно изменяют спектральньЕЙ состав излучения, достигающего поверхности Земли (см. 1). [c.293]

Явление рассеяния света для частиц с размером меньше длины волны подчиняется закону Рэлея. Поэтому раздробление вещества приводит к уменьшению интенсивности рассеянного света. Главную роль здесь играет дифракция света. Если же линейные размеры частиц превосходят длину волны, то рассеянный свет создается преимущественно за счет отражения так, что интенсивность оказывается проиорциоиальиой не квадрату объема частиц, а их иоверхности 8 1 Но, очевидно, при том же количестве [c.721]

В зависимости от конкретных условий (состояние погоды, температ5фа, местность) величина X может изменяться в довольно широких пределах. Очевидно, наибольшей прозрачностью обладает совершенно чистая и сухая атмосфера. Ослабление света здесь происходит в основном за счет молекулярного рассеяния, законы которого хорошо передаются известной нам формулой Рэлея. Величины Н и х тако идеальной атмосферы могут быть вычислены теоретически. Значения их оказываются равнылп (для зеленого монохроматического излучения) [c.726]

Так как os a = os (я —а), то выражение (3-38) свидетельствует о равенстве потоков, рассеиваемых малой непоглощающей частицей в переднюю и заднюю полусферы. В отношении пространстбенного распределения выражение (3-38) совпадает с законом Рэлея (1881 г.), согласно которому показатель рассеяния для малых непоглощающих частиц обратно пропорционален четвертой степени длины волны падающего света, прямо пропорционален квадрату объема частицы и числу частиц в единице объема. В дальнейшем этот закон проверялся экспериментально и был неоднократно подтвержден. Рассеяние света в чистых газах (и в частности в атмосфере) происходит по этому же закону, причем оптическими неоднородностями, вызывающими рассеяние света, являются очень малые по объему [c.97]

Выражения для компонент электромагнитного поля дифрагированной (рассеянной) волны получаются в виде разложений в бесконечные ряды по электрическим и магнитным мультиполям коэффициентами разложения служат слон<пые функции параметра р = 2лг/А, (г — радиус шара, к — длина волны) и показателей преломления образующего шар вещества п и окружающей среды По- Ряды сходятся очень медленно число членов, к-рые следует учитывать, приблизительно равно 2р, поэтому прп больших р необходимо применение вычислительных машин (опубликовано иеск. таблиц). При р 1 и пр < 1 существен только первый член ряда, т. е. электрич. диполь, что приводит к закону Рэлея, причем поперечные сечения рассеяния с и поглощения а пропорциопальны и соответственно (к — показатель поглощения вещества, образующего шар). Если р 1, но пр не мало, то при пр = кл (к — целое число) ст резко возрастает до о = бяг (резонансы Ми). С увеличением р рост о и а замедляется и сопровождается постеигапю затухающими осцилляциями. При р > 1 коэффициент ослабления а + о 2лг . Индикатриса рассеяния сильно зависит от р и от п. Если размеры шара близки к X, то характерной особенностью индикатрисы является большое количество резко выраженных максимумов и минимумов, имеющих интерференционную природу. При р а 1 индикатриса сильно вытянута вперед (индикатрисный эффект Ми) и при малых углах рассеяния приобретает отчетливо выраженный дифракционный характер. Столь же резкие изменения с ростом р испытывает поляризация рассеянной (дифрагированной) волны. При нек-рых р > 1 и для нек-рых углов рассеяния она оказывается отрицательной (поляризационный эффект Ми), т. е. плоскость поляризации совпадает с плоскостью рассеяния. [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...