Полностью поляризованное излучени

Изолированный единичный осциллятор (электрический диполь), как известно, дает полностью поляризованное излучение (см. 34.2). В реальных условиях мы имеем дело с огромным количеством осцилляторов. Степень поляризации совокупности осцилляторов зависит от их взаимного расположения их расположения по отношению к направлению колебаний электрического вектора возбуждающего света движения и перемещения осцилляторов. [c.261]

Рассмотрим поток полностью поляризованного излучения, вектор напряженности электрического поля которого представлен двумя составляющими Ei и Ег, направленными соответственно по двум взаимно перпендикулярным осям о1 и or. Составляющие El и Ет равны [c.17]

Возводя выражения (1.23а) — (1.23г) в квадрат и суммируя их, можно показать, что для рассматриваемого здесь случая полностью поляризованного излучения параметры Стокса удовлетворяют следующему равенству [c.18]

Этот случай соответствует частичной поляризации. В случае полностью поляризованного излучения выражение (1.24д) ста- новится равенством. [c.19]

J равной отношению интенсивности полностью поляризованного излучения к полной интенсивности потока. [c.19]

Рассмотрим теперь характеристики полностью поляризованного излучения. Представим действительные части составляющих вектора напряженности электрического поля Ei и Ет (1.8) в виде [c.20]

Полностью поляризованное излучение [c.609]

Величины So=l, Si, S2, S3 называют компонентами нормированного вектора Стокса для полностью поляризованного излучения. [c.247]

Наряду с эллипсом поляризации и вектором Стокса для описания полностью поляризованного излучения применяют вектор Максвелла-—Джонса. При этом каждому эллипсу поляризации соответствует матрица-столбец. Исходя из представления поляризованной волны, можно записать соотношения [c.251]

Рис. 4.5.10. Схема полярископа для анализа полностью поляризованного излучения

Пусть на полярископ падает полностью поляризованное излучение, описываемое в координатах х, у вектором Джонса соз Система координат выбрана таким об- [c.309]

Возможна ситуация, когда в источнике существует некоторая корреляция между излучателями. Тогда, несмотря на хаотичность движения вектора Е, вероятно-сти разных ориентаций Е неодинаковы (рис. 10.3, б). Это — частично поляризованный свет. Наконец, если все атомы испускают свет с одинаковой поляризацией, излу юние источника в целом будет полностью поляризованным (рис. 10.3, в, г). Такая ситуация типична для лазеров, в которых атомы взаимодействуют друг с другом через поле излучения, или для спета, пропущенного через специальные устройства — поляризаторы. Линейно, циркулярно или эллиптически поляризованный свет является различными реализациями полностью поляризованного излучения, а частично поляризованный свет может быть представлен как смесь естественной и полностью поляризованной компонент. [c.176]

Заметим, что отражение полностью поляризованной волны наблюдается тогда, когда нормали в преломленной и отраженной волнах ортогональны (рис. 2.10). Тогда, используя полученные ранее сведения об излучении диполя (см. 1.5), легко дать физическое истолкование этого явления с позиций электронной теории. Если связывать наличие отраженной волны с вынужденными колебаниями электронов во второй среде, то в направлении, перпендикулярном нормали к преломленной волне, не должна распространяться энергия, так как электрон не излучает в направлении, вдоль которого осуществляются ei o колебания (рис. 2.11). Легко заметить, что последнее ограничение относится лишь к колебаниям электронов в плоскости падения волны, происходящим в результате действия на них ( 2) и Вместе с тем ( 2)1 будет раскачивать электроны в направлении, перпендикулярном плоскости падения, и такое излучение будет распространяться без всяких ограничений в направлении, удовлетворяющем условию (2.12), целиком определяя поляризацию отраженной волны. [c.86]

Угловое распределение и поляризация света при рэлеевском рассеянии. Угловое распределение рассеяния поляризованного излучения от отдельной молекулы описывается формулой (47.11). Оно аксиально-симметрично относительно линии, проходящей через элементарный рассеиватель в направлении колебаний электрического вектора падающей волны (рис. 262). Перпендикулярно направлению распространения падающей волны вдоль линии колебаний Е рассеяние отсутствует. Максимальное рассеяние наблюдается в плоскости, перпендикулярной направлению колебаний электрического вектора падающей волны. Рассеянное излучение поляризовано — электрический вектор колеблется в плоскости, проходящей через линию колебаний электрона элементарного рассеивателя. Если рассеяние от различных молекул можно считать некогерентным друг с другом, то полная интенсивность рассеяния в единице объема вычисляется умножением выражения (47.11) на концентрацию N молекул. Следовательно, свойства излучения, рассеянного от отдельной молекулы, полностью сохраняются для излучения, рассеянного в объеме. [c.293]

Естественный падающий свет можно представить как некогерентную смесь двух волн одинаковой интенсивности, линейно поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях, например вдоль осей J и I/ на рис. 2.14. Поэтому и дипольный момент р рассеивающей частицы будет совершать колебания вдоль осей хну. При наблюдении перпендикулярно первичному пучку, т. е. вдоль оси у(0 = л/2), рассеянный свет будет полностью поляризован, так как распространяющееся в этом направлении излучение обусловлено только колебаниями р вдоль оси х. По мере изменения угла 0 от значения л/2 (в обе стороны) к поляризованному вдоль оси X рассеянному свету неизменной интенсивности примешивается не когерентный с ним свет, поляризованный в плоскости yz (рис. 2.14), интенсивность которого изменяется как os B. В результате степень поляризации рассеянного света постепенно уменьшается, обращаясь в нуль для 0 = 0 и 0 = л, а его интенсивность изменяется как 1 + os 0. Этим объясняется индикатриса рассеяния естественного света, приведенная на рис. 2.13. [c.118]

Понятие поляризации ТЕМ-волны, как известно, определяет пространственно-временную ориентацию электрического и магнитного векторов в поперечном сечении [67]. Понятие поляризации предполагает наличие упорядоченной ориентации компонентов электромагнитного поля излучения. Наиболее распространенное, традиционное описание состояния поляризации основано на фигуре, которую описывает проекция конца электрического вектора в поперечном сечении ТЕМ-волны. В об-, щем случае полностью поляризованного монохроматического излучения это эллипс (рис. 7.1). [c.142]

При описании неполностью поляризованного излучения вводят понятие о степени поляризации, которая определяется как отношение интенсивности полностью поляризованной компоненты к общей интенсивности пучка [c.250]

В некоторых случаях удобно использовать представление неполностью поляризованного света как некогерентную суперпозицию двух полностью поляризованных пучков. При этом можно рассматривать прохождение каждой поляризованной компоненты через поляризационную систему, а результат взаимодействия исходного неполностью поляризованного излучения и этой системы получить как сумму интенсивностей преобразованных системой поляризованных компонент. Таким образом имеем [c.250]

При падении излучения на диэлектрик отраженные и преломленные пучки лучей оказываются поляризованными (рис. 136). Электрический вектор в отраженном поляризованном пучке колеблется перпендикулярно плоскости падения, а в преломленном лежит в плоскости падения. Степень поляризации отраженных и преломленных пучков зависит от угла падения лучей на пластину. Отраженный пучок лучей полностью поляризован, когда [c.208]

Пучок лучей, прошедший через пластинку, даже при падении под углом Брюстера поляризован не полностью. С целью получения максимально поляризованного излучения при преломлении применяют стопу плоскопараллельных пластин. Несколько отражающих поверхностей как бы отфильтровывают 5-составляющую, [c.209]

Если экспериментально нельзя выделить какое-либо преимущественное направление колебаний Е, излучение считают неполяризованным. Естественное излучение не является ни полностью поляризованным, ни полностью неполяризованным (обычно вводится понятие степени поляризации, понимая под ней отношение интенсивности компоненты поляризованной части и интенсивности суммарной компоненты). Существует несколько математических методов описания поляризованного света, мы рассмотрим наиболее простой. [c.241]

ПЛОСКОСТИ, перпендикулярной к направлению возбуждающего пучка, потому что не все ориентации этого вектора по отношению к рассматриваемой плоскости будут одинаково вероятными. Поэтому рассеянный свет при наблюдении под прямым углом к направлению возбуждающего света уже не будет полностью поляризованным. Степень деполяризации рассеянного излучения будет еще зависеть от того, поляризован ли возбуждающий свет или не поляризован. [c.267]

При этом (1.43) справедливо для естественного полностью деполяризованного излучения. В случае поляризованного излучения справедливо следующее соотношение для углового распределения интенсивности [c.18]

Рассмотрим теперь случай теплового излучения и связанное с ним распределение числа фотоотсчетов. Ограничимся пока простейшим с аналитической точки зрения случаем, а именно случаем полностью поляризованного излучения и времени наблюдения, малого по сравнению с временем когерентности света. Практически столь малое время наблюдения было бы исключительно трудно получить для истинно теплового излучения, поскольку при ширине полосы 1 нм и длине волны 500 нм это время должно было бы быть намного меньше 1 пс (10 2 с) Однако в случае квазитеплового излучения это условие легко может быть выполнено. [c.444]

Джонс [5] (1941 г.) рассмотрел заново задачу о монохроматическом (и, следовательно, полностью поляризованном) излучении и ввел при этом матричные методы. Вместе со своими сотрудниками он успешно проанализировал полностью поляризованные волновые поля, оперируя с составляющими поля и описывая прибор с помощью комплексной (2 X 2)-матрицы 1). Но сами составляющие поля излучения не могут быть наблюдаемы на высоких (оптических) частотах. Учитывая это, Мюллер (см. [6]) использовал параметры Стокса, которые, как мы увидим, могут быть измерены в поле излучения. Параметры выходящего поля были затем получены следующим образом прибор представляется действительной (4 X 4)-матрицей (матрицей Мюллера), которая действует на четыре параметра Стокса, представленные в виде четырехэлементного векторного столбца (вектора Стокса), и дает вектор Стокса для выходящего поля. [c.198]

Наиболее интересны результаты исследования поляризации рассеянного света. Оказывается, рассеянное излучение, распространяющееся перпендикулярно падающей неполяризоеанной волне, полностью поляризовано. Это также обусловлено направленностью излучения гармонического осциллятора, что и поясняет рис. 6.79. Вдоль оси Y распространяется неполяриаован-ный свет. Колебания вектора Е происходят в плоскости XZ, причем компоненты и совершенно некоррелированы. Рассеянный в направлении оси X свет полностью поляризован (Ерас направлено вдоль оси Z). [c.353]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ. процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризовав. П, с. может возникать при отражении и преломлении света на границе раздела двух изотропных сред с разл. показателями преломления в результате различия оптич, характеристик границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Френеля формулы). Свет может поляризоваться либо при прохождении через анизотропную среду (с естеств, или индуцированной оптич, анизотропией), либо вследствие разных коаф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного свечения в парах, жидкостях и твёрдых телах. Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных электрич. и магн. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектральных линий поглощения и люминесценции газообразных и ковдеасиров. сред (см. Электрооптика, Магнитооптика), [c.67]

Приближенными формами плотности распределения интегральной интенсивности можно пользоваться во многих приложениях, но интерес представляют также точные формы этих плотностей распределения. Точные результаты могут быть фактически найдены для определенных форм линий с применением разложения Карунена — Лоэва, рассмотренного в гл. 3, 10. С некоторыми соображениями по данному вопросу читатель может ознакомиться в работах [6.8—6.10]. Мы рассмотрим здесь только случай полностью поляризованного теплового излучения. Начальные рассуждения будут носить совершенно общий характер, но затем мы сосредоточим свое внимание на случае излучения с прямоугольным контуром линии. [c.239]

Как указывалось ранее, исключительно трудно провести эксперимент с истинно тепловым излучением так, чтобы время наблюдения было намного меньше времени когерентности падающего света. По этой причине важно исследовать распределение числа фотоотсчетов при времени наблюдения, сравнимом с временем когерентности или превышающем его. Предположение о том, что падающий свет полностью поляризован, мы пока сохраним. Распределение числа фотоотсчетов будем искать так же, как и выше. Сначала найдем плотность распределения pw W) интегральной интенсивности, а затем подставим ее в формулу Манделя и выполним требуемое интегрирование. [c.447]

Выше предполагалось, что свет, падающий на фоточувствительную поверхность, полностью поляризован. Интерес представляет также случай теплового излучения с произвольной степенью поляризации. Чтобы найти распределение числа фотоотсчетов в общем случае, заметим сначала, что если свет поляризован частично, то полная интегральная интенсивность может рассматриваться как сумма двух статистически независимых составляющих интегральной интенснвностн, по одной для каждой поляризационной компоненты волны, после прохождения через поляризатор, который диагонализирует матрицу когерентности (4.3.38). Такнм образом, [c.449]

Более того, с помощью вектора Стокса возможно представление неполностью поляризованного излучения. Для такого излучения So > Si + + 5з,так как полная интенсивность пучка больше ее поляризованной части. В общем случае неполностью поляризованное излучение можно разложить на две компоненты полностью поляризованную и неполяризованную, т. е. S= = 5поЛ +5 непол где [c.250]

В практике поляризационных измерений важное место занимает анализ состояния поляризации. Исследуемое излучение может характеризоваться следующим образом неполяризован-ное излучение излучение частично (линейно, циркулярно или эллиптически) поляризованное полностью поляризованное (линейно, циркулярно или эллиптически) излучение. [c.286]

Полностью поляризованный пучок с добавлением гстественного излучения. Легко проверить, что [c.262]

Стопа германиевых пластин при I = 76° и т = 3 в области Я = 2,5- -14 мкм пропускает излучение практически полностью поляризованным. При этом коэффициент пропускания составляет 0,25—0,30. Иногда стопы данного типа выполняют в виде набора полированных пластин ЫаС1 с напыленным на них слоем германия толщиной 0,3—0,4 мкм. [c.193]

Если рассеиватели неизотропны, то рассеянное излучение не будет полностью поляризованным и формулы (8а) и (86) необходимо видоизменить. В частности, если падающий свет неполяризован, то правильные выражения для коэффициента рассеяния на 90° и коэффициента экстинкции имеют вид [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...