Поверхность волновая задняя

Выберем в качестве вспомогательной поверхности F заднюю (т. е. неосвещаемую) сторону экрана. Примем, что на всех участках этой поверхности, которые прикрыты экраном, волновое поле равно нулю, а на отверстиях определяется приближенными законами геометрической оптики, т. е. такое, какое получилось бы в отсутствие экрана. Тем самым интегрирование в (39.1) распространяется только на отверстия, где волновое поле считается известным. Отметим недостатки введенной гипотезы. [c.276]

Если в дозвуковом потоке давление в задней кормовой части профиля восстанавливается и создает силу, противодействующую главному вектору сил давлений в передней лобовой части профиля, то при сверхзвуковом обтекании такого уравновешивания не происходит. В кормовой расширяющейся области течения имеет место явление, подобное наблюдаемому в сопле Лаваля сверхзвуковой поток при расширении ускоряется, давление в кормовой части не восстанавливается, а продолжает уменьшаться, что приводит к дополнительной отсасывающей силе, направленной вниз по потоку. Таким образом, в отличие от дозвукового потока, главные векторы сил давления по лобовой и кормовой части поверхности профиля друг друга не уничтожают, а, наоборот, складываются. образуя суммарную силу волнового сопротивления. [c.221]

Рассмотрим сверхзвуковое обтекание ромбовидного профиля при нулевом угле атаки (рис. 2.15). Как нам уже известно, на передние поверхности (/—2 и /—3) действуют положительные избыточные давления, а на задние 2—4 и 3—4) — отрицательные. И те и другие создают сопротивления давления — волновое сопротивление Qb. Точно так же нетрудно обнаружить волновое сопротивление и по картинам давления на рис. 2.07 и 2.08. [c.59]

Предыдущие результаты имеют значение для проблемы д волнового сопротивления . Рассматривая плоскую задачу, представим две неподвижные вертикальные плоскости, проведенные одна перед, а вторая позади возмущающего тела. Если и <с, то область между плоскостями получает в единицу времени прирост энергии сЕ, где Е есть средняя энергия единицы площади свободной поверхности. Этот прирост частично обусловлен работой сил давления на задней плоскости с мощностью ив ( 237), а частично восполняется реакцией возмущающего тела. Таким образом, если есть сопротивление, испытываемое возмущающим телом вследствие образования волн, то мы будем иметь [c.518]

Если испытуемая поверхность имеет идеальную форму, а центр кривизны С сферического зеркала 7 и задний фокус Р объектива 5 совмещены с геометрическими фокусами и Р.,, то волновой фронт выходящей из рабочей ветви волны должен быть плоским. Плоская волна из рабочей ветви интерферирует с плоской эталонной волной образуется картина полос равной толщины. По виду этих полос судят о качестве асферической поверхности. [c.148]

Представим себе, что точечный источник помещен в точку Р, и определим радиусы кривизны Рх и Да волновых фронтов 1 1 и 1 2, достигающих 5 после отражений на передней и задней поверхностях клина (рис. 7.-38). Центр кривизны сферической поверхности 1 1 лежит в Рх на где точка Рх— зеркальное изображение Р в передней поверхности клина. Таким образом, [c.277]

С волновой теорией, изложенной в предыдущем разделе, это явление находится в полном согласии. Поверхность В, хотя бы даже она была плоской, произведет не полную воздушную волну, а лишь волну некоторой определенной ширины. У более коротких краев поверхности В при разрезании воздуха также произойдут вихревые движения, сопряженные с потерями и сопровождаемые шумом вообще, часть воздуха будет стекать в стороны без всякой пользы. Небольшая невыгода, происходящая от коротких боковых краев у В, будет у А значительно более, потому что при ней боковые грани занимают большую часть всего периметра. Воздух, попадающий на переднюю грань поверхности А, вообще говоря, никогда не достигнет задней грани, а будет искать себе боковой выход, мин я поверхность. Представляется гораздо менее возможности для образования благоприятной волны у поверхности А, нежели у поверхности В, и поэтому поверхность А произведет больше вихревых движений, а следовательно, и более сильный шум. [c.95]

Гипотеза противоречива. Если с помощью принципа Гюйгенса вычислить волновое поле во всем пространстве, то на поверхности F оно не совпадает с исходным полем, принятым при вычислении. На задних сторонах экранов вычисленное поле не обратится в нуль, а на отверстиях не будет совпадать с полем свободно распространяющейся волны. [c.276]

Напомним, что интерферирующие волны возникают при двойном преломлении одной и той же падающей волны. Волновые нормали получившихся двух волн внутри кристаллической пластинки несколько отличаются друг от друга по направлению. Однако таким различием мы пренебрежем, как это уже делалось при замене точной формулы (79.1) приближенной (79.2). В этом приближении, как показывается ниже, интерференционные полосы можно отождествить с определенным семейством изохромат. В самом деле, представим, что на передней плоскости кристаллической пластинки К (рис. 280) помещена маленькая диафрагма. (В такой диафрагме нет надобности, если задний фокус линзы 1 находится на передней поверхности пластинки.) Примем центр этой диафрагмы за центр О [c.488]

Волновые картины цифрового акустического каротажа были обработаны с целью подавления шумовых помех с использованием процедур вычитания волн-помех, частотной и когерентной фильтрации, динамического анализа комплексных трасс, фазового прослеживания. Затем интервальные времена пересчитаны в скорости и сформированы одномерные акустические модели. Общее представление о характере материалов дает рис. 35, на котором приведено изометрическое представление куба сейсмических записей после трехмерной миграции. Нижняя грань внутреннего выреза соответствует горизонтальному срезу поверхности баженовского репера. Совмещение горизонтального среза с внешними и внутренними гранями куба позволяет представить объемное строение вытянутого в меридиональном направлении свода Быстринского поднятия в его северной части. Сечение поверхности фундамента горизонтальным срезом на времени 2,12 с показано линией. На задней стенке внутреннего выреза куба хорошо видны наклонные горизонты ачимовской пачки. [c.119]

Полная сила сопротивления, которая возникает при относительном движении тела и жидкости, складывается из равнодействующей элементарных сил трения, направленных по касательной к поверхности обтекаемого тела, и силы давления, являющейся следствием разности давлений на переднюю и заднюю поверхности тела. При движении тела по свободной поверхности жидкости возможно также волновое сопротивление тела. [c.43]

Воздействие поперечных колебаний поверхности с тремя различными частотами (6, 12 и 18 Гц) привело к тому, что при увеличении частоты поперечных колебаний до 12 Гц происходило снижение интенсивности возмущения с 1,8% без колебаний до 1,1% при колебаниях 6 Гц и 0,8% при колебаниях 12 Гц. Для частоты 18 Гц амплитуда снизилась лишь до 1,1% Uoo- Датчик термоанемометра располагался на расстоянии 20 мм от задней кромки колеблющейся поверхности. Результаты фурье-пре-образования по поперечному волновому числу Р (координате Z) показали снижение [c.65]

Распределения давления и его пульсаций. В качестве иллюстрации на фиг. 1 приведено распределение давления по верхней поверхности среднего сечения (г = 0) скользящего крыла при закритическом обтекании (М = 0.808, Ке = 5.7 10 ) на различных углах атаки (а = 0-5.25°). Величина рассчитана с учетом скольжения (% = 24°). Эпюры давления в передней части профиля (х < 0.5) имеют практически "полочный" характер. Местная сверхзвуковая зона при а > О замыкается скачками уплотнения. Условно за положение скачка уплотнения (х ,,) принято начало резкого роста статического давления. Отметим, что вблизи задней кромки верхней поверхности (х = 0.95, = Ср ) при углах атаки а > 3° наблюдается, согласно [3], ярко выраженное отрывное обтекание (Ср < 0), обусловленное отрывом, вызванным скачком уплотнения (волновым отрывом, [4]). Од- [c.115]

Профильные потери связаны с образованием пограничного слоя и зон отрыва на поверхности лопаток, а также (возможно) с возникновением скачков уплотнения в обтекающем их потоке. В кон-фузорных турбинных решетках потери, связанные с отрывом потока,, играют небольшую роль, за исключением области задней кромки лопаток, где всегда существует местная зона отрыва и вихреобра-зования. Волновые потери в турбинах авиационных ГТД обычно [c.202]

Волновое сопротивление наблюдается и при дозвуковых скоростях полета, но превышающих критическую, т. е. в условиях волнового кризиса. Возникновение волнового сопротивления в этом случае легко понять из рис. 2.05, если обратить внимание на то, что дополнительное разрежение действует на заднюю, а дополии-тельное давление — на переднюю поверхность крыла. [c.60]

Введем координату в плоскости объектива и х в задней фокальной плоскости. За начало координат в обоих случаях примем точку пересечения оптической оси прибора с соответствующей плоскостью. Геомепрические размеры зрачка системы примем равными Ь. Рассмотрим точку Р. Разность хода между ней и любой из точек волнового фронта плоской волны, падающей на объектив вдоль оптической оси, постоянна (лишь благодаря этому свойству плоская волна фокусируется в Р). Амплитуду поля световой волны в рассматриваемой точке — а (/ ) —можно найти, сложив амп.литуды световой волны А ( ) на поверхности [c.17]

В железе якорей 5 обеих машин выштампованы пазы, в которые уложены секции волновой обмоп н 11. Шаг по пазам этой обмотки 1 — 8, по коллектору 1—44. Это означает, что одна сторона секции уложена, например, в первый паз железа, а другая — в восьмой. По коллектору виток секции впаивается в шлиц первой коллекторной пластины, а виток другой стороны этой же секции —в шлиц 44-й пластины. Секции уложены в четыре слоя так, что одна сторона секции уложена в нижнем слое первого паза, т. е. на дно паза, а другая сторона секции в верхнем втором слое восьмого паза. Перед укладкой секций дно паза железа и цилиндрическая поверхность задней и передней нажимных шайб изолируются. Обмотки якорей обеих машин крепятся бандажной проволокой как на лобовых частях, так и в пазах железа без клиньев. [c.26]

Интерферометр Маха— Цендера интерферометр Бейтса со смещенным волновым фронтом, в интерферометре Жамепа (см. п. 7.5.6) передние поверхности пластин, выполпяющие роль делителей световых пучков, и задние поверхности, служащие плоскими зеркалами, нельзя установить независимо и, следовательно, расстояние между пучками определяется толщиной пластин. Значительно большей гибкостью обладает прибор, в когором делители пучков и зеркала представляют собой независимые элементы, а пучки можно широко развести. На этом принципе основано устройство интерферометра Маха—Цендера [37], применяемого для измерений изменений показателя преломления, а следовательно, и плотности потоков сжимаемого газа. [c.288]

В предыдущих параграфах волновое поле за решеткой вычислялось путем суммирования волн, исходящих от штрихов решетки. Для некоторых целей более предпочтителен другой способ. Допустим сначала, что решетка бесконечна. Переднюю поверхность ее будем называть бходол,. заднюю — выходом. Эта терминология применима и для отражательной решетки. Для нее входом и выходом служит одна и та же (передняя) поверхность. Без потери общности можно рассуждать так, как если бы решетка была бесконечно тонкой. Примем плоскость решетки за координатную плоскость ХУ. Ось X направим перпендикулярно к штрихам, а ось 2 — в сторону распространения дифрагированного света (рис. 204). Как и раньше, [c.334]

Незатухающий ток. Наиболее поразительное свойство сверхпроводников состоит в том, что их сопротивление равно нулю, о свойство можно сразу понять, исходя из микроскопической теории. Мы строили основное состояние, спаривая электроны с импульсами к н —к. Можно построить состояние, спаривая электроны с волновыми векторами к- - ч и —к- - д. Получающееся таким образом состояние совершенно эквивалентно исходному, если рассматривать его из координатной системы, движущейся со скоростью —Йд/ш. Центр тяжести каждой пары движется со скоростью Йд/т, а плотность тока равна —Л ейд/т 2, где N10. — электронная плотность. Полная энергия такой системы больше энергии неподвижной на величину Л й /2ш, равную ее кинетической энергии. Аналогично можно было бы построить и дрейфовое состояние нормального электронного газа. Огличие состоит, однако, в том, что в последнем случае ток оказывается затухающим. Примеси или дефекты в нормальном металле могут рассеивать электроны, переводя их с переднего края поверхности Ферми на задний , что, как показано на фиг. 154, а, приводит к затуханию тока. Матричный элемент потенциала рассеяния [c.571]

Пьезопластину приклеивают к демпферу 2, который повышает ее механическую прочность и расширяет полосу пропускания. Для того чтобы ультразвуковые колебания, отраженные от задней поверхности демпфера, не вызывали помех, демпфер изготовляют из звукогасящего материала, например из эпоксидной смолы с порошкообразным наполнителем из тяжелого металла (вольфрама) в весовой пропорции 1/6... 1/12. Это приближает волновое сопротивление демпфера к рс пьезопластины и увеличивает широкополосность преобразователя. При контроле изделий большей толщины, когда разрешающая способность не имеет существенного значения, а повышение чувствительности весьма желательно, применяют демпфер с малым акустическим сопротивлением. [c.101]

Анализ пульсаций статического давления позволил построить зависимости положения отрыва пограничного слоя по углу атаки, х р(а) для исследованных чисел М = 0.778-0.828 (фиг. 7). Здесь же приведена зависимость Д я этих чисел М. Область отрывного обтекания верхней поверхности скользящего крыла заштрихована. Отметим наличие вертикальных участков у кривых Xs p(a), показывающих полностью отрьшное обтекание поверхности от скачка уплотнения ( sep.min) вплоть до задней кромки (х = I) при фиксированных значениях угла атаки и числа М. Например, при М = 0.808 и угле атаки а = 3° волновой отрыв распространяется на всю диффузорную часть профиля крыла (от X = 0.52 до х == 1, фиг. 7). Отклонение влево от вертикального участка зависимости х 5р(а) свидетельствует о наличии диффузорно-волнового отрыва, согласно [4], т.е. отрыва пограничного слоя, обусловленного наличием скачка уплотнения в передней части. Так, например, при числе М = 0.808 и угле атаки а = 2.75° положение скачка уплотнения по хорде = 0.49 (фиг. 4), а точка отрыва при этом находится вблизи задней кромки (х р = 0.9, фиг. 7). Увеличение числа М приводит к снижению значения а р. Так, например, увеличение числа М от 0.778 до 0.828 уменьшает величину от 3.75 до 2.5°. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...