Интерференция при большой разности хода

Возможность оптического определения сколь угодно малой скорости относительного движения двух тел представляет несомненный интерес для практики. Использование в таких опытах излучения лазера позволяет наблюдать интерференцию при большой разности хода, когда исследуемые тела удалены друг от друга на значительное расстояние. [c.398]

Интерференция при большой разности хода [c.142]

Очевидно, что чем длиннее цуг, испускаемый атомом, т. е. чем монохроматичнее свет, тем при большей разности хода возможна интерференция. В случае газоразрядных источников света в приборе Майкельсона удавалось наблюдать интерференцию при разности хода около полумиллиона длин волн. Опыты этого рода могут служить для характеристики процессов при излучении атома (см. 22). Обратно, располагая источником монохроматических волн, можно осуществить интерференцию при огромной разности хода и таким образом определить длину волны с очень большой точностью. Для некоторых лазерных источников света (гелий-неоновый лазер, например) ширина спектра излучения составляет 10 —10 с , что позволяет наблюдать интерференцию при разности хода в 10 —10 длин волн. [c.143]

Отсюда следует, что расстояние между полосами возрастает при увеличении длины волны и при уменьшении угла между пластинками ). Разность расстояний между полосами для различных длин волн очень мала для первых порядков интерференции, т. е. для интерференции, соответствующей разности хода в 1, 2, 3,. .. полуволны с увеличением же порядка интерференции эта разница становится уже значительной. Поэтому центральная полоса, соответствующая разности хода О, кажется нам белой, а соседние. места минимумов — черными, т. е. места первых минимумов для всех длин волн (цветов) практически совпадают полосы же, соответствующие большим разностям хода, представляются цветными, ибо для них минимум для одних длин волн совпадает с максимумом для других. Белую полосу можно наблюдать, когда ребро двугранного угла между пластинками горизонтально. [c.132]

Диаметр кольца р зависит, как видно, от порядка интерференции, причем чем больше разность хода, тем меньше диаметры колец. При увеличении разности хода от центра к периферии кольца растут, из центра появляются новые кольца, и кольцо р переходит в кольцо р + 1 и т. д. При уменьшении разности хода кольца стягиваются от периферии к центру. [c.28]

Дробную часть порядка интерференции в каждом отдельном случае можно найти экспериментально — либо по диаметрам колец при интерференции равного наклона, либо по смещениям полос при интерференции равной толщины. Сложнее определить целый порядок. Его можно получить, сосчитав число интерференционных полос при изменении разности хода в интерферометре путем передвижения одного из его зеркал. Передвигать зеркало при изменении разности хода следует так, чтобы оно оставалось строго параллельным своему первоначальному положению — в противном случае может нарушиться юстировка прибора. А это приведет к появлению дополнительной разности хода и, следовательно, к ухудшению видимости интерференционной картины. Избежать нарушения параллельности можно, если весьма точно изготовить механические детали прибора. Однако трудности получения направляющих с высокой степенью прямолинейности для больших раздвижений интерферометра заставляют, даже при наличии фотоэлектронных счетчиков интерференционных полос, отказаться от этого метода при большом числе полос. Метод непосредственного определения числа полос применим лишь для малых разностей хода. Вот почему Майкельсон, пользуясь этим методом при сравнениях с длиной волны красной линии кадмия, мог использовать только длину самого маленького — 0,39 мм — из специально изготовленных им эталонов. К большим же разностям хода Майкельсон переходил, сравнивая длину этого эталона с эталоном удвоенной длины и используя при этом явление интерференции в белом свете. Постепенно удваивая длину эталона, экспериментатор доходил до 10-сантиметрового эталона, длину которого уже сравнивал с длиной прототипа метра. [c.50]

Пусть разность i — V ==0 больше длительности цуга т. Тогда за время наблюдения картины пройдет множество цугов между цугами будет отсутствовать корреляция. При этом интерференция не наблюдается. Если же 0 < т, то оба колебания, пришедшие в рассматриваемую точку поля для интерференции, могут взаимодействовать. При этом существует временная когерентность и интерференционная картина наблюдается. Контраст интерференционных полос заметно улучшается, если 0 С Можно показать, что контраст интерференционной картины будет тем меньше, чем на большую разность хода А настроен интерферометр при данной временной когерентности источника. Рассмотрим этот вопрос с количественной стороны. [c.23]

Рис. 4-38. При импульсах с большой разностью хода интерференция уже невозможна

Через интерферометр, состоящий из двух полупрозрачных (П и П ) и двух непрозрачных зеркал П и Я4) пропускается свет от источника сплошного спектра. Интерференционная картина, полученная в виде горизонтальных полос, с помощью линзы Лз проектируется на щель спектрографа. Спектрограф располагается так, чтобы щель его была направлена перпендикулярно к горизонтально расположенным полосам интерференции. В обе ветви интерферометров вводятся две одинаковые кюветы и Т . В одну из кювет (расположенную внутри вакуумной печи) вводится исследуемый материал, в данном случае пары натрия. Путем нагрева до нужной температуры можно получить пары натрия при необходимом давлении. Вторая кювета откачивается. Если кювета с металлом не нагрета, то из-за отсутствия паров натрия нулевая полоса (полоса, для которой разность хода двух интерферирующих лучей равна нулю) будет прямолинейной и пройдет через середину перпендикулярно расположенной щели спектрографа. Выше и ниже этой легко отличимой от других ахроматической полосы располагаются полосы первого, второго порядков и т. д. Так как расстояние между полосами тем больше, чем больше длина волны, а линии дисперсии интерферометра (линия дисперсии направлена вдоль оси у) и спектрографа (линия дисперсии направлена вдоль оси х) взаимно перпендикулярны, то в результате действия обоих приборов в пло- [c.266]

Хотя изложение основ рентгеноструктурного анализа не является задачей этой книги, упомянем здесь об интерференционном методе исследования кристаллов, в котором используют дискретные рентгеновские спектры характеристические лучи) — резкие пики, появляющиеся на сплошном фоне рентгеновского излучения при больших ускоряющих потенциалах. Кристаллографическими исследованиями было установлено, что в любом кристалле можно обнаружить определенные плоскости, в которых атомы или ионы, составляющие его решетку, упакованы наиболее плотно. Такие плоскости отражают монохроматическое рентгеновское излучение, и, следовательно, может происходить интерференция волн, отраженных различными плоскостями. Очевидно, что усиление отраженной волны произойдет лишь под вполне определенным углом 0 (рис. 6.78). Если разность хода (А = АО + ОВ) равна целому числу длин волн, то [c.351]

Нетрудно понять, что длина когерентности и длина цуга волн совпадают. Действительно, если разность хода интерферирующих пучков становится больше длины цуга волн, то в данной точке интерференционного поля складываются волны, испущенные атомом в моменты времени, отличающиеся более чем на время когерентности. Но такие колебания не могут интерферировать. Следовательно, интерференция не может наблюдаться, если разность хода больше длины цуга, а максимальная разность хода, при которой интерференция еще наблюдается, т. е. длина когерентности, равна длине цуга. [c.93]

Степень когерентности уменьшается при увеличении т по линейному закону до тех пор, пока не станет равной нулю, а при еще больших значениях т остается нулевой (рис. 4.18). Такое поведение у (т) имеет простое объяснение. Если разность хода 2 — с , больше длины цуга или, что то же самое, время запаздывания т больше длительности цуга Т, то в точке М складываются колебания заведомо разных цугов, фазы которых, по предположению, никак не связаны между собой. Поэтому интерференция не может наблю- [c.97]

То обстоятельство, что в результате интерференции большого числа лучей мы получаем резкий переход (малое изменение направления ф) от максимума к соседнему минимуму, наглядно объясняется диаграммами рис. 9.1. Когда все складывающиеся N лучей находятся в одной фазе, мы получаем максимум, соответствующий амплитуде s = Na результирующего колебания, где N — число интерферирующих лучей и а — амплитуда каждого из них. Для получения минимума (см. рис. 9.1, в) необходимо, чтобы фаза последнего луча отличалась от фазы первого на 2я. Следовательно, при наличии N лучей различие в фа 5е двух соседних лучей должно равняться 2n/N (различие в разности хода JN), т. е. быть тем меньше, чем больше N. [c.199]

Для других длин волн расстояние между слоями больше или меньше к/2. Следовательно, от полупрозрачных слоев серебра отразится множество лучей, разность хода которых принимает всевозможные значения. В результате интерференции они взаимно гасятся. Иными словами, пластинка, освещенная белым светом, работает как интерференционный фильтр, отражающий только монохроматический свет, которым был освещен при экспонировании. [c.41]

При х = 0 расположен максимум, соответствующий нулевой разности хода. Для него порядок интерференции m = 0. Это центр интерференционной картины. Расстояние между соседними максимумами или минимумами (пространственный период интерференционной картины) Ах определяется из условия kd х/1 = 2п, откуда Ах = = 2nl/ kd) = kl/d. Если ввести угол схождения лучей a d/l, т.е. угол, под которым видны источники из точки наблюдения, то выражение для Ах можно записать следующим образом Ах к/а. Это совпадает с уже разобранным случаем интерференции плоских волн, распространяющихся под углом а. В самом деле, на большом расстоянии от источников сферические волны на небольших участках приближенно можно рассматривать как плоские, угол между направлениями которых при 0<С1 приближенно равен d/l. [c.205]

Чтобы можно было представить поле падающего света в точке наблюдения Q в виде простой суперпозиции полей (с соответствующей задержкой) на отверстиях, нам пришлось принять, что световой сигнал является узкополосным. Теперь мы добавим еще одно предположение. А именно, предположим, что длина когерентности света намного больше максимальной оптической разности хода, возникающей при прохождении света от источника до рассматриваемой области интерференции. В качестве математической формулировки мы потребуем, чтобы для всех точек источника и всех точек рассматриваемой области наблюдения выполнялись условия [c.175]

Рассмотрите интерферометр Майкельсона, входящий в систему фурье-спектрометра. Чтобы получить высокое разрешение в вычисленном спектре, необходимо зарегистрировать интерферограмму до больших оптических разностей хода, при которых сигнал интерференции становится очень малым. [c.221]

В случае плоскопараллельной пластины при нормальном падении лучей разность хода между нулевым лучом и лучом, претерпевшим N отражений, равна 2 Nh. Так же, как и в случае плоскопараллельной пластины, для нахождения амплитуды результирующего колебания необходимо произвести сложение колебаний лучей, прошедших различный оптический путь и, следовательно, приходящих в определенную точку клина с различной разностью фаз. Однако, если разность хода лучей, претерпевших N отражений в клиновидной пластине, не превышает разности хода лучей, отразившихся N раз в плоскопараллельной пластине, больше чем на к/2, то яркость результирующего колебания не очень резко отличается от яркости результирующего колебания при интерференции лучей в плоскопараллельной пластине [см. формулу (П1.44)]. Поэтому должно быть выполнено условие [c.169]

Чем меньше Av, тем больше время когерентности и тем выше порядок интерференции, который может наблюдаться при заданном V. Максимальная разность хода, при которой еще возможна интерференция, определяется соотношением [c.220]

Значения параметров 6v, гп Ь очень резко различаются для света тепловых источников и света, генерируемого газовыми лазерами. Ширина спектральной линии лучших монохроматических тепловых источников, которые могут быть созданы в лаборатории, порядка 10 Гц, тогда как в случае лазеров можно получить бv /- 10 Гц или даже] еще меньше. Соответствующие времена когерентности будут 10 и 10 с, а длины когерентности 1 и 10 м. Лазерные источники света позволяют наблюдать интерференцию при разности хода в несколько километров. Здесь максимальный порядок интерференции, который можно наблюдать, ограничивается не степенью монохроматичности лазерного излучения, а неоднородностью земной атмосферы и трудностями создания стабильной интерференционной схемы столь больших размеров. [c.220]

При удалении точки наблюдения от источника вдоль кривой 5 оптическая разность хода волн соседних номеров увеличивается, и это приводит к тому, что число М будет тоже возрастать. Очевидно, интерференция волн с большим числом отражений происходит не только на самой границе 5, но и вблизи нее — во внутренних точках области й. В результате возникает поверхностная волна достаточно сложной структуры, распространяющаяся вблизи границы 5. [c.326]

В проходящем свете картина интерференции наблюдается на нижней поверхности клина. Учитывая, что стеклянный клин находится в воздухе, падение света нормальное, оптическую разность хода лучей на нижней поверхности можно записать как А = 2(1п. Так как при толщине с1 наблюдается интерференционный максимум для то на оптической разности хода укладывается целое число длин волн 2dn = кХ . При изменении длины волны на > 2 на той же разности хода укладывается на одну длину волны больше 2dn = ( -ь 1)>-2- Отсюда находим, что [c.116]

В приборе, подобном интерферометру Майкельсона или эталону Фабри—Перо, мы имеем дело с интерференцией лучей, обладающих огромной разностью хода (около миллиона длин волн). Поэтому для наблюдения интерференции требуется очень большая монохроматичность света. Физическая причина, в силу которой немонохроматический свет не может давать интерференционных картин при большой разности хода, лежит в следующем. Как мы видели в 4, степень монохроматичности определяется длительностью правильного синусоидального колебания, имеющего место при излучении света. Другими словами, чем больше правильных синусоидальных колебаний с неизменной амплитудой и фазой свершится в атоме раньше, чем прекратится его излучение, тем более моно-хроматичен испускаемый им свет. Всякий обрыв правильного сину- [c.142]

Чем уже частотный участок спектра, выбранный для освещения интерферометра, тем при большей разности хода прекращается интерференция. Если можно было бы получить когерентный источник, излучающий идеально монохроматический свет, то интерференцию наблюдали бы при неограниченной разности хода. Реально же существующие источники света излучают, как уже упоминалось, расщиренные сложные спектральные линии. Поэтому для каждой спектральной линии в зависимости от ее строения и ширины существует своя предельная разность хода, при которой еще видна интерференция. Эта разность хода и называется пределом когерентности для данной спектральной линии. Так, для красной линии естественного кадмия предел когерентности наступает при разности хода 300 мм. Для специальных условий возбуждения предел когерентности, например, линий криптона достигает 600-Н 780 мм. [c.22]

В эксперименте интерферометр освещался светом неон-гелиевого лазера, излучающего одну частоту. Это позволило удалить подвижное зеркало М2 на несколько метров и продемонстрировать возможность наблюдения интерференции при столь большой разности хода, так как длина когерентности для лазерного излучения значительно больше Lkq,- 3 30 см, характерной для обычных источников света. Но очевидно, что если зеркало М2 будет передвигаться на расстояние, меньшее 1-ког ( о близко к нулю — световые пути внутри интерферометра примерно равны, Д/ изменяется в пределах нескольких сантиметров), то анало гичная интерференционная картина будет наблюдаться при освещении интерферометра светом обычного (нелазерного) источника, например спектральной линией, излучаемой газоразрядной плазмой, с шириной й/.дои В этом убеждают нас, в частности, классические опыты Майкельсона, который измерял видимость V интерференционных колец при постепенном увеличении разности хода, создаваемой перемещением зеркала М2. Но если при остановках зеркала М наблюдалась стационарная интерференционная картина, то при его движении в указанных пределах неизбежно должен возникать плавный переход от одной стационарной картины к другой, т.е. ее изменение во времени, и появится бегущая интерференционная картина. [c.396]

Есть все основания полагать, что свет, испускаемый каким-либо атомом, сохраняет характер поляризации неизменным на протяжении времени, довольно длительного по сравнению с периодом колебания. Действительно, интерференция световых пучков (даже излучаемых не лазерами) может происходить при очень большой разности хода (до миллиона длг н волн), когда, следовательно, интерферируют между собой волны, кспущенные в начале и в конце временного интервала, охватывающего миллион колебаний. Возможность возникновения при этом интерференции доказывает, что состояние поляризации сохраняется на протяжении большого числа колебаний. Таким образом, излучение отдельных атомов может при благоприятных обстоятельствах (разреженный газ) сохранить неизменной не только начальную фазу, но и ориентацию колебаний в течение довольно длительного времени ( 10 с). [c.380]

Компенсатор КПК выполнен по типу компенсатора Берека и его пластинка изготовлена из пластинки исландского шпата, вырезанной перпендикулярно оптической оси. Если пластинка установлена так, что ее оптическая ось параллельна оси микроскопа, то двойное лучепреломление равно нулю, и в поле зрения микроскопа при скрещенных поляризаторе и анализаторе виден черный крест. По мере поворота пластинка будет вносить все большую разность хода и давать больший порядок интерференционной окраски. При максимальном угле поворота на 30° пластинка вносит разность хода до 2100 ммк, т. е. до четвертого порядка интерференции. Точность отсчета угла поворота пластинки равна б. [c.203]

МШз И М Шз равна А 06 , где S — величина расщепления (в случае, изображенном на рис. 112, нужно взять знак плюс). На участке изображения М М 2 наблюдаемая спекл-структура обусловлена интерференцией между двумя изображениями М[М.2 и M iMl при флюктуирующей разности хода А. На участке же с наклоном 0, т. е. на участке М2М3, наблюдаемая спекл-структура возникает как результат интерференции двух изображений МШ з и M Mi при флюктуирующей разности хода A + 0SS- Зарегистрируем на фотопластинке изображение диффузного объекта. Предположим, что перед второй экспозицией угол 0 по какой-либо причине принял другое значение в, так что его изменение равно 0 —- 0. Сделаем теперь вторую экспозицию, сместив предварительно фотопластинку на небольшую величину о-На участке изображения, соответствующем M Mi, мы получим две идентичные спекл-структуры, сдвинутые одна относительно другой на величину go. На участке изображения, соответствующем МШ з, вследствие изменения разности хода на величину (0 —0 )S суммарная спекл-структура не будет больше иметь корреляции со спекл-структурой, зарегистри- [c.115]

Частичная когерентность. При анализе двухлучевой интерференции, осуществляемой делением амплитуды (см. 26), было выяснено, что видимость интерференционной картины для строго монохроматических волн равна единице. Для квазимонохроматического излучения видимость при увеличении разности -хода лучей ухудшается и при достаточно большой разности хода, превосходящей временную длину когерентности , обращается в нуль. При видимости, заклк, ченной между О и 1, говорят, что волны частично когерентны. [c.190]

Исчезновение полос в интерференционных опытах при увеличении разности хода легко объяснить на основе этой модели. Каждый волновой цуг в интерференционном опыте делится на два цуга одинаковой протяженности, которые затем по разны.м путя.м приходят в точку наблюдения. Если оптическая разность длин этих путей превышает протяженность цуга, то один из цугов. минует точку наблюдения раньше, чем другой дойдет до нее. Тем самым интерференция двух цугов, образовавшихся из одного, становится невозможной. В точке наблюдения идет наложение цугов, порожденных разными цугами в излучении источника. Результат будет таким же, как при наложении волновых цугов от разных источников за время наблюдбния проходит большое число цугов, фазы колебаний в которых никак не связаны друг с другом, поэтому интерференционный член в среднем обращается в нуль и происходит просто сложение интенсивностей. [c.227]

Высокоотражающие интерференционные покрытия (интерференционные зеркала). Наряду с необходимостью уменьшать коэффициент отражения на практике часто приходится решать противоположную задачу — получать высокоотражающие поверхности. При решении также и этой задачи па помош,ь приходит явление интерференции. Легко убедиться, что если в системе, изображенной на рис. 5.14, показатель преломления диэлектрического слоя взять больше показателя преломления стекла п > п ), то произойдет увеличение коэффициента отражения. Вследспзие того, что потеря полуволны будет происходить теперь только на пиеш-ней поверхности пленки, оптическая разность хода между отраженными когерентными волнами I и 2 будет равна Л/4 + Х/4 + к/2 = = X, что соответствует разности фаз, равной 2я. Таким образом, [c.108]

Следует заметить, что приведенные оценки (сТког = 3+30 см) хорошо согласуются с результатами эксперимента при использовании обычных источников света (например, газоразрядной плазмой низкого давления), но не лазеров. Эффект генерации в лазере связан с выкужденкым излучением, а не со случайными (спонтанными) переходами, которые рассматрипа.т1ись при построении тех или иных статистических схем. Для лазера T or значительно больше, чем для обычных источников света. Это демонстрируется опытом с неон-гелиевым лазером, в котором интерференция наблюдается при разности хода в несколько десятков метров (см. 5.6). [c.189]

При некоторых исследованиях необходима еще большая раз-решаюп(ая сила (порядка Ю и более). В этих целях обычно применяют различные интерферометры. Выражение (6.86) можно использовать для оценки разрешающей силы интерферометра. В отличие от дифракционной решетки здесь обычно высокие порядки интерференции при относительно небольшом числе интерферирующих пучков. Так, например, для интерферометра Майкельсона (см. 5.5) число интерферирующих пучков N =- 2, а порядок интерференции т определяется числом длин волн, укладывающихся на разности хода между интерферирующими лучами, и может быть очень большим (порядка 10 ). [c.323]

Картина интерференции от двух точечных источников изменяется при изменении расстояния между источниками Oi и 0 (рис. 456). Так как для любых двух соседних максимумов или минимумов разность хода от двух источников должна различаться на X, то расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами), отсчитанное вдоль прямой OlOa, должно быть равно к/2. Значит, по мере уменьшения число максимумов (и минимумов) в интерференционной картине уменьшается. Когда OiOj станет меньше но больше А,/2, вся интерференционная картина будет содержать только один максимум — прямую, на которой разность хода равна нулю (так как нигде в пространстве сдвиг фаз не может быть равен 2kn, где целое число k 0), и два минимума, расположенных на гиперболах. Наконец, когда расстояние О Оа станет меньше к/2, исчезнут и эти два минимума (так как нигде в пространстве сдвиг фаз между волнами не может достичь я). При дальнейшем уменьшении OiO амплитуды результирующей волны все мецьше и меньше будут изменяться от точки к точке [c.712]

Требования к монохроматичности света не зависят от способа деления волнового поля, определяясь только порядком интерференции. Как отмечалось выше, И. с. в низких порядках наблюдается даже в белом свете. В свете изолированных спектральных линий газоразрядных источников света можно наблюдать интерференцию в очень высоких порядках —10 , т. е. при разностях хода в десятки см. Ото ещё недавно имело большое практич, значение для создания и контроля вторичных эталонов длины, опирающихся па длину волны онредел. атомной линии в качестве первичного эталона. В 80-е гг. для этой цели исно.чьзуется излучение одночастотных лазеров, позволяющих наблюдать интерференцию при практически неограниченной разности хода. [c.167]

Значительно большие возможности предоставляет двухклиновой компенсатор. Дело в том, что при наблюдении интерференции в белом свете введение дополнительного плоскопарал--лельного слоя стекла в одну из ветвей интерферометра приводит к тому, что вводится различная разность хода для разных длин волн. В связи с этим момент компенсации может точно не соответствовать разности хода по шкале компенсатора, отградуированного в монохроматическом свете. Компенсатор, состоящий из двух клиньев, можно ахроматизировать. Принцип работы двухклинового компенсатора состоит в следующем. Из двух клиньев с одинаковым углом р составляют плоскопараллельную пластинку (рис. 3.6.9). [c.186]

Добавочная разность хода Адоб оказывает существенное влияние на результат интерференции только для пучков, падающих на интерферометр под достаточно большими углами и при больших размерах зеркал. Это приводит к образованию нескольких колец равного наклона. Однако центральное кольцо занимает большую часть поля интерференции. [c.208]

Интерференционные П. При прохождении поляризованного света через кристаллич. анизотропную плас-Тинку и анализатор наблюдаются интерференционные явления (см. Поляризация света), характер которых меняется при вращении анализатора или пластинки. В монохроматич. свете при этом происходят изменения яркости при освещении белым светом наблюдается также резкое изменение окраски (хроматич. поляризация). В случае отсутствия поляризации интерференции не происходит. Если. кристаллич. пластинка имеет форму клина, то в поле зрения видны чередующиеся темные и светлые полосы (см. Компенсаторы) , интерференционные кривые разнообразных форм наблюдаются в сходящемся свете (см. Поляризация света). Т. о. комбинация любой двойной, преломляющей кристаллич. пластинки и любого анализатора образует интерференционный П., который будет тем чувствительнее, чем резче интерференционные полосы и чем заметнее их исчезновение-и появление. Особенно удобна для полярископич. наблюдений комбинация двух кристаллич. пластинок равной толщины сложенных вместе в скрещенном положении (т. е. с плоскостями оптич. осей, образующими угол в 90°). При освещении белымг светом интерференционные кривые заметньж только при очень тонких кристаллич. пластинках. При указанном соединении двух пластинок полосы видны в белом свете при любых толщинах и при очень небольшом схождении лучей, кроме того чем толще пластинка, тем резче полосы и тем большее-количество их помещается в поле зрения. Для скрещенных пластинок одноосного кристалла, оси к-рых образуют угол гр с нормалью к пластинкам, оптич. разность хода. [c.165]

В фурье-спектрометрах осуществляется непрерывное кодирование длин волн с помощью интерференц. модуляции, возникающей в двухлучевом интерферометре при изменении (сканировании) оптич. разности хода. Приёмник излучения на выходе интерферометра даёт во времени сигнал — интерферограмму, к-рая для получения искомого спектра подвергается фурье-преобразованию на ЭВМ, Фу-рье-спектрометры наиб, эффективны для исследований протяжённых спектров слабых излучений в ИК области, а также для решения задач сверхвысокого разрешения (см. Фурье спектроскопия). Конструкции и хар-ки приборов этого типа очень разнообразны от больших уникальных лаб. установок с оптич. разностью хода 2 м (Л 10 ) до компактных ракетных и спутниковых спектрометров, предназначенных для метеорол. и геофиз. исследований, изучения спектров планет и т. д. Для фурье-спектрометров со-отношение (1) имеет вид У А(о= [c.707]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...