ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Интерференция при большой разности хода из "Оптика " Очевидно, что чем длиннее цуг, испускаемый атомом, т. е. чем монохроматичнее свет, тем при большей разности хода возможна интерференция. В случае газоразрядных источников света в приборе Майкельсона удавалось наблюдать интерференцию при разности хода около полумиллиона длин волн. Опыты этого рода могут служить для характеристики процессов при излучении атома (см. 22). Обратно, располагая источником монохроматических волн, можно осуществить интерференцию при огромной разности хода и таким образом определить длину волны с очень большой точностью. Для некоторых лазерных источников света (гелий-неоновый лазер, например) ширина спектра излучения составляет 10 —10 с , что позволяет наблюдать интерференцию при разности хода в 10 —10 длин волн. [c.143] Создав источник света, в котором монохроматическое излучение можно весьма хорошо воспроизвести, мы получаем возможность получать воспроизводимый эталон длины. Выразив нормальный метр в длинах волн какой-либо линии такого источника, мы можем заменить эталон нормального метра подобным эталонным источником света. [c.143] ЛИНИЙ (так называемая сверхтонкая структура спектральных линий) обусловлена влиянием момента ядра атома на его электронную оболочку. Наличие ядерного момента (спина) связано е четностью или нечетностью атомного веса. Однако природные атомы почти всегда представляют собой смесь изотопов, в связи с чем большинство спектральных линий является совокупностью тесно расположенных компонент. [c.144] Успехи ядерной физики сделали возможным искусственное получение отдельных изотопов. Так, при облучении золота нейтронами можно получить стабильный изотоп ртути с четной массой soHg , который не должен давать сверхтонкой структуры. [c.144] Изучение большого числа линий в спектрах излучения ряда веществ привело к выявлению нескольких спектральных линий, имеющих при определенных условиях очень высокую степень монохроматичности и воспроизводимости средней длины волны. В 1960 г. Генеральная конференция по мерам и весам приняла рещение о замене метра новым эталоном длины. За основу была выбрана оранжевая линия одного из изотопов криптона (Кг ) после тщательного сравнения длины волны этого излучения с длиной метра по определению принято 1 м = 1650763,73 Кг . [c.144] Длина волны этого излучения в вакууме Я,вак = 6057,8021 10 м. Для так называемого стандартного воздуха (давление 760 мм рт.,ст., температура IS С, содержание Oj 0,03%) длина волны этой линии возд= 6056,12525 10 м. Строго определены условия возбуждения эталонного излучения, при которых должен находиться источник света газоразрядная лампа с горячим катодом, наполненная изотопом криптона Кг (чистотой более 99%) и охлаждаемая до температуры 63 К (тройная точка азота). Оговорены диаметр разрядной трубки, плотность разрядного тока и т. п. Практика показала, что относительная точность воспроизведения эталонной длины волны составляет 1 10 . [c.144] В таблице даны значения длин волн некоторых особенно хорошо щсследованных линий, принятых в качестве вторичных нормалей. [c.144] Вторичные нормали получаются путем интерферометрического сравнения с длиной волны эталонной оранжевой линии Кг . Такое сравнение было выполнено в ряде лабораторий различных стран (СССР, США, Канада и др.), и последняя колонка таблицы дает представление о расхождении результатов проведенных измерений. [c.144] Вернуться к основной статье