Реакция под действием протонов

Реакции под действием протонов [c.284]

Эффективное сечение ядерной реакции под действием протонов при малых энергиях мало, но очень быстро возрастает с ростом энергии, так как вероятность проникновения через потенциальный барьер растет с ростом энергии налетающего протона. Сечение реакции подчиняется формуле Брейта—Вигнера [c.284]

Ядерные реакции под действием а-частиц во многих отношениях сходны с ядерными реакциями, порождаемыми протонами, однако в этом случае роль электрического потенциального барьера сказывается еще сильнее, так как заряд а-частицы равняется - - 2е. Поэтому выход ядерной реакции под действием ос-частиц даже при энергиях в 40 Мэе в десятки раз меньше выхода ядерной реакции под действием протонов с энергией в 20 Мэе. [c.288]

Для различных ядерных реакций, вызванных а-частицами, так же как и в случае ядерных реакций под действием протонов, характерно убывание сечений при больших энергиях из-за наличия конкурирующих процессов. [c.289]

РЕАКЦИИ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ПРОТОНОВ [c.445]

Другим важным примером реакций под действием протонов является реакция типа (р, п), идущая на углероде еС , [c.450]

Реакции под действием протонов. Под действием протонов идут реакции (р, а), (р, п), (р, р), (р,у) и с меньшей вероятностью (р, d). [c.186]

По роду участвующих в ядерных реакциях частиц различаются а) реакции под действием нейтронов б) реакции под действием фотонов в) реакции под действием заряженных частиц (протонов, дейтронов, а-частиц и многозарядных ионов). [c.264]

Ядерные реакции под действием тех или иных частиц в свою очередь делятся на группы по виду частиц, образующихся в ядерных реакциях. Например, нейтронные ядерные реакции подразделяются на па, пр, лО, пу, т. е. на реакции с испусканием а-частиц, протонов, дейтронов, фотонов. [c.264]

Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия адерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики (рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра ядерные реакции под действием различных заряженных частиц (протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием -у-квантов реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [c.12]

Подробно взаимодействие нейтронов со средой (в том числе ядерные реакции под действием нейтронов) будет рассмотрено во второй части книги. Там же будут разобраны ядерные реакции под действием заряженных частиц и у-квантов. Наконец, в части третьей будут рассмотрены некоторые вопросы рассеяния протонов, нейтронов и электронов, особенности взаимодействия со средой нейтрино (и антинейтрино), мезонов (jx, я и /С), гиперонов, антинуклонов, антигиперонов и квазичастиц. [c.203]

Под действием протонов идут следующие ядерные реакции р, а), р, п), р, р), р, у) и значительно реже р, d). Рассмотрим последовательно основные характеристики этих реакций. [c.445]

Характер ядерных реакций под действием дейтонов в значительной степени определяется особенностями дейтона. Дейтон — это чрезвычайно слабосвязанное [AW (d) = 2,22 Цэв] ядро, состоящее из протона и нейтрона, которые находятся на довольно большом ( 4-10- з см) расстоянии. Из малой величины полной энергии связи дейтона относительно всех его нуклонов следует большая величина энергии возбуждения промежуточно- [c.457]

В результате этого изучения выяснилось, что основными реакциями под действием -лучей являются реакции типа у, п) и (y, Р), причем сечение поглощения у-лучей линейно растет с зарядом ядра. Раздельное изучение легких и тяжелых ядер привело к следующим результатам. Оказалось, что угловое распределение продуктов реакций (у, п) и (у, р), полученное при исследовании тяжелых ядер (Л > 100), приводит к изотропии для вылетающих нейтронов и медленных протонов и к анизотропии в пользу угла 0 = 90° для вылетающих быстрых протонов. Отношение выходов реакций (у, р) и (у, п), полученное на опыте, оказалось равным [c.472]

Ядерные реакции классифицируют в зависимости от характера частиц, вызывающих эти реакции, на ядерные реакции под действием нейтронов, заряженных частиц (протонов, а-частиц, дейтонов) и под электромагнитным действием 7-квантов. Кроме того, делают отличия по типу участвующих в ядерных реакциях ядер ядерные реакции идут на легких ядрах А < 50), средних (50 < А < 100) и тяжелых А > 100) при малых (меньше 1 кэВ), средних (от 1 кэВ до 1 МэВ), больших (от 1 до 100 МэВ) и высоких (свыше 100 МэВ) энергиях вызывающих их частиц. [c.506]

Ядерные реакции под действием а-частиц были первыми ядерными реакциями, подтвердившими возможность превращения одних химических элементов в другие. Реакции этого типа с образованием протонов происходят по схеме [c.485]

Под действием ос-частиц с энергией в несколько мегаэлектронвольт вызываются реакции (а, р) и (а, п) в реакции первого типа освобождаются протоны, а в реакции второго типа — нейтроны. [c.288]

Реакция деления ядер под действием нейтронов (протонов, а-частиц) протекает в два этапа. Первый этап реакции п, /) состоит в захвате нейтрона и образования составного ядра с массовым числом А I. Например, [c.306]

Испускание Лучей ядрами, возбужденными значительно выше энергии отделения частицы, бывает связано с запретом по четности и моменту количества движения для вылета нуклонов (или других частиц), который делает процесс испускания Y-лучей относительно более вероятным. Примером такого рода является испускание "у-лучей с энергией 17 Мэе в результате реакции + р->4Ве + у, идущей под действием s-протонов (см. 54, п. 2). [c.165]

Энергия возбуждения промежуточного ядра равна W = га + + Т = 14 + Т , т. е. значительно превосходит как энергию отделения протона и нейтрона (ер — 8 Мэе для любых ядер), так и энергию отделения а-частицы (sa 8 Мэе для легких ядер и Бг < О для тяжелых). В связи с этим все реакции d, р), (с , п), (d, а) под действием дейтонов (если они идут с захватом дейтона на первой стадии реакции) имеют Q > О и большой выход. [c.458]

Предполагая, что закон сохранения барионного заряда должен выполняться в процессе рождения я -мезонов, и используя закон сохранения электрического заряда, легко записать схемы ядерных реакций, в которых могут рождаться л -мезоны под действием быстрых протонов [c.567]

Для ряда ядер экзотермическими являются реакции (п, р), (п, а) и реакция (п, f) деления под действием нейтронов. Деление мы рассмотрим ниже в 3. Реакции же (п, р) и (п, а) интенсивно идут только на некоторых очень легких ядрах. На средних и тяжелых ядрах эти реакции подавлены кулоновским барьером, препятствующим вылету протонов и а-частиц. [c.534]

Реакции под действием протонов, дейтронов н других заряженных частиц отличаются от реакций под действием нейтронов прежде всего тем, что для них существует потенциальный барьер ядра и частица должна преодолеть это сильное кулоновское отталкивание. Поэтому, только обладая большой энергией, заряженные частицы в состоянии подойти близко к ядру и вызвать ядериую реакцию. В случае легких ядер энергия налетающей заряженной частицы может быть меньшей, так как при этом появляется вероятность захвата частицы ядром в результате туннельного перехода. Протоны могут вызвать реакции (р, у), (р, п) и (р, а). [c.284]

Ядерные реакции могут протекать и под действием у-квантов, если их энергия превышает энергию связи нуклона в ядре. Энергия связи на нуклон в ядрах первой половины периодической системы составляет примерно 8 Л1эв. Поэтому для изучения реакций под действием фотонов необходимо, чтобы их энергия превышала 8 Мэе. Энергия связи дейтрона составляет только 2,225 Мэе. Облучая дейтерий у-фотонами, впервые в 1934 г. Д. Чедвик заметил, что у-фотоны с энергией hv 2,23 Мэе переводят ядра дейтерия (дейтроны) в возбужденное состояние, которое является неустойчивым и завершается распадом на нейтрон и протон. Ядерные реакции под действием уфотонов получили название фотоядерных реакций (фоторасщепления ядер или фотоядерного эффекта). [c.289]

Первая ядерная реакция была осуществлена в 1919 г. Резерфордом, который использовал в качестве бомбардирующих частиц а-частицы, испускаемые тяжелыми а-радиоактивнымн ядрами. В течение длительного времени реакции под действием а-частиц были единственным известным видом ядерных реакций. Только в 1932 г., когда Чедвик открыл нейтрон, а Кокрофт и Уолтон предложили способ искусственного ускорения протонов, появилась возможность изучать реакци , идущие под действием нейтронов и протонов. [c.439]

Реакции под действием электронов и июоиов. Взаимодействие электронов и мюонов с ядрами носит электромагн. характер (см, Электромагнитное взаимодействие). Это позволяет использовать мюоны для выявления распределения заряда в ядрах, получения информации об угл. моментах, вероятностях разл. переходов, спиновых возбуждениях. Электроны могут испытывать упругое и неупругое рассеяния на ядрах. Если энергия электронов достаточна, то идут процессы выбивания протонов из ядра (е, р). Взаимодействие мюонов с ядрами происходит через захват мюона с орбиты мюонного атома. Захвату предшествуют торможение мюона в веществе и захват на далёкую мюонную орбиту. При этом образуется мюонный атом. [c.669]

Классификация ядерных реакций. Ядерные реакции обычно классифицируют в соответствии с природой бомбардирующих частиц, вызывающих реакции ядерные реакции под действием ней-тро1иов, заряженных частиц (протонов, а-частиц, дейт0 Н0в) и под действием квантов. [c.171]

Особенности протекания реакций под действием различных частиц. Реакции под действием а-частиц. В значительном числе случаев реакции под действием а-частиц сводятся к образованию составного ядра, которое потом распадается. Этим они сходны с реакциями, идущими под действием нейтронов и протонов. Существующее же различие в зарядах сказывается лишь на проницаемости кулоновского потенциального барьера. Сечение ядерных реакций, обусловленных захватом а-частиц в области малых энергий, ичтожно малы и быстро возрастают с увеличением энергии. [c.186]

Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используют ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от энергии указанных частиц и электростатического барьера ядра-мишени. Энергетический спектр возникающих нейтронов и их угловое распределение определяются видом и энергией частиц, а также характеристиками облучаемых ядер и толщиной мишени (рис. 34). [c.53]

Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используются ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от [c.261]

Под действием медленных нейтронов реакции этого типа не осуществляются по той причине, что для вылета протона из ядра ему нужно сообщить избыточную энергию, равную сумме его энергии связи и энергии по преодолению потенциального барьера. Для легких ядер имеются исключения из этого правила — реакция 7N (п, р) с сечением 1,75 барн и реакция (п, р) с сечением 33 барн. В результате реакци получаются ядра с избыточным числом протонов, которые испытывают Р-радирактив-ность. Для период полураспада Т 5568 лет, для ядер период полураспада 7 = 87,1 дня. Эти изотопы имеют большое применение в химии, биологии, археологии как индикаторы ( 3). [c.283]

Мы не имеем возможности подробно описать эту интересную область исследования и ограничимся разбором пррстейщих, но весьма поучительных процессов передачи — неполного проникновения дейтона в ядро и реакции срЬгва. Кроме того, в 62 будет рассмотрен еще один прямой процесс, происходящий под действием -квантов — прямое вырывание протонов. [c.457]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...