Отношение, гиромагнитное протона

Освещенность, энергетическая Отношение, гиромагнитное, протона [c.219]

Гиромагнитное отношение. Гиромагнитным отношением у элементарной частицы (электрона, протона) называют величину, равную отношению магнитного момента ц частицы к ее моменту импульса (спипу) L, т. е. [c.129]

Здесь у — гиромагнитное отношение (для протона Ур=2-675 рад-с ), g — безразмерная величина, определяемая структурой ядра (яд. --фактор), по порядку равная неск. ед. Р=е /т.рС — [c.918]

Указанная трудность может быть преодолена, если предположить, что добавочный нуклон участвует в орбитальном дв нже-нии, благодаря чему возникают дополнительные механический и магнитный моменты. При этом по аналогии с уравнением (4. 7) магнитный момент, соответствующий орбитальному моменту протона /, равен рц = / 1в, так что соответствующее гиромагнитное отношение yi)p= 1. Орбитальное движение нейтронов не создает магнитного момента, так как нейтрон не имеет электрического заряда. Поэтому (у )п = 0. [c.85]

Гиромагнитное отношение для у протона [c.23]

Гиромагнитное отношение протона [c.61]

Гиромагнитное отношение протона без диамагнитной поправки для образца НаО [c.61]

Отношение Джозефсона Гиромагнитное отношение протона [c.170]

Гиромагнитное отношение протонов в НаО [c.31]

Достижения современной физики в области исследования свойств атомного ядра раскрывают новые возможности для осуществления электрических и магнитных эталонов, основанных на внутриатомных процессах. Одним из вероятных новых эталонов является эталон, основанный на ядерном магнитном резонансе. Гиромагнитное отношение протона может быть принято в качестве основной константы, необходимой для образования всей совокупности электрических и магнитных единиц. [c.59]

У.6.37. Гиромагнитное отношение протона, гиромагнитный коэффициент [c.76]

Гиромагнитное отношение протона (Н О, сферический образец, без поправки на диамагнетизм) [c.79]

Поскольку величина гиромагнитного отношения протона имеет порядок 10 э сек то при измерении нолей от I до 10 э частота меняется от 10 до 10 гц, т. е. находится в диапазоне, где измерения ее не представляют трудностей. Точность измерений ограничивается шириной резонансной кривой и точностью, с которой известно гиромагнитное отношение протона [Л. 65]. [c.114]

Гиромагнитное отношение Ур характеризует физические свойства ядра атома. Различные химические элементы (и даже изотопы одного и того же элемента) отличаются большим диапазоном значений гиромагнитного отношения, что позволяет, например, регистрировать отклик протонов и исключать отклик ядер фосфора. Для протонов У , = 4,26 1 о Гц Тл . [c.195]

Уе И — гиромагнитные отношения электрона я протона). [c.40]

Уе И У/ — гиромагнитные отношения электрона и протона). [c.40]

Эта последняя величина вследствие меньшего гиромагнитного отношения и меньших плотностей N для многих ядер (особенно для редких изотопов) может быть на несколько порядков меньше величины, вычисленной для протонов воды. Кроме того, гораздо более широкие линии, в частности в твердых телах, вызывают значительно более быстрое затухание прецессии. Время наблюдения сигнала соответственно уменьшается, что приводит, как скоро станет ясно, к плохому отношению сигнал —шум. Стационарные методы, или методы непрерывного воздействия, в которых реакция системы ядерных спинов на непрерывно действующее радиочастотное поле может наблюдаться в течение длительного времени, применяются, вообще говоря, именно для улучшения этого отношения. Наконец, выше предполагалось, что образец полностью заполняет внутреннюю часть катушки. Легко видеть, что в противном случае, если радиочастотное поле Hi приблизительно однородно внутри катушки, напряжение (П1.63) или (1П.63а) уменьшается на фактор заполнения [c.79]

В связи с развитием работ по созданию новых эталонов единиц физических величин, основанных на атомных постоянных (метра — на длине световой волны, секунды —на частоте колебаний атомов и молекул, электрических и магнитных единиц — на гиромагнитном отношении протона), возник вопрос и о связи единицы массы с атомными константами. Этим объясняются предложения о применении для метрологических целей такой константы, как масса нейтрона. [c.65]

Гиромагнитное отношение протона Постоянная диамагнитного экранирования (Н2О, сферический образец) [c.188]

Коэффициент 5,58 (—3,82) выражает связь между численным значением собственного магнитного момента протона (нейтрона), измеренного в ядерных магнетонах р,в, и численным значением его спина, измеренного в единицах Й, и называется гиромагнитным отношением ys- Таким 0 браз0М, по аналогии с уравнением (4. 10) для нуклона можно написать соотношение [c.82]

Коэффициент пронорцпональности у -между со и Я называется гиромагнитным отношением протона. Гиромагнитное отношение протона равно (2,67530 0,00006) X X10 1/э сек, т. е. известно с погрешностью порядка 10-3%. [c.114]

Ур-ния (0) и (7) позволяют определить (при выбранных коэфф. пропорциональности и форме записи) единицу силы тока нри заданных единицах измерения массы, длины и времени с.м, г, сек пли м, кг, сек), после чего из приведенных выше основных ур-ний (1—5) и вытекающих из них следствии могут быть определены все М. е. (см. Токовые весы). С высокой точностью М. е. могут быть определены также на основе явления протонного резонанса постоянное магнитное иоле, в к-ром наблюдается резонанс, может быть онределено с большой точностью по измеренной частоте резонанса и известному гиромагнитному отношению от найденной в таком опыте напряя енностн ноля Н мон но перейти затем к остальным М. е. [c.76]

Приведенные выше оценки могут создать впечатление, что напряжение ядерных сигналов составляет многие милливольты и что радиационное затужанже может быть только уширяющим механиамом. Этот вывод, вообще говоря, неверен. Согласно (П1.63а), напряжение сигнала пропорционально YXo. т. е-, согласно соотношению (Ш.1), I + 1) iV. Эта последняя величина вследствие меньшего гиромагнитного отношения и меньших плотностей N для многих ядер (особенно для редких изотопов) может быть на несколько порядков меньше величины, вычисленной для протонов воды. Кроме того, гораздо более широкие лишии, в частности в твердых телах, вызывают значительно более быстрое затухание прецессии. Время наблюдения сигнала соответственпо уменьшается, что приводит, как скоро станет ясно, к плохому отношению сигнал —шум. Стационарные методы, или методы непрерывного воздействия, в которых реакция системы ядерных спинов на непрерывно действующее радиочастотное поле может наблюдаться в течение длительного времени, применяются, вообще говоря, именно для улучшения этого отношения. Наконец, выше предполагалось, что образец полностью заполняет внутреннюю часть катушки. Легко видеть, что в противном случае, если радиочастотное поле Hi приблизительно однородно внутри катушки, напряжение (П1.63) или (Ш.бЗа) уменьшается на фактор ваполнения [c.79]

Несколько иная картина наблюдается в растворах парамагнитных ионов Мп , где случайная модуляция электронно-ядерного взаимодействия обусловлена малым временем релаксации Тд электронного спина [12]. В полях порядка нескольких эрстед, для которых был выполнен эксперимент по динамической поляризации [28], электронный спин 8 = /г и ядерный спин К = иона Мп образуют полный момент, для которого квантовое число Р принимает целые значения от О до 5 и является хорошим квантовым числом (так же как и квантовое число его составляющей вдоль направления внешнего поля). В эксперименте насыщались переходы = О, = 1, частота которых соответствует половине ларморовской частоты для свободного электрона в том же поле gp = 1). Если предположить, что 1/Тв — обратное время релаксации для электронов — мало по сравнению с частотами переходов АР = 1, наименьшая из которых равна 265 Мгц, а остальные кратны этой величине, то переворачивания протонного спина I, сопровождаемые недиагональными переходами АР = 1 парамагнитного йота, относительно редки и ими можно пренебречь. Поэтому задача формально тождественна задаче о - фиктивном электронном спине 8 с гиромагнитным отношением = = Узуе, скалярно взаимодействующим с протонным спином 1, релаксация которого вызывается частыми переворачиваниями спина 8. [c.322]

Измерение мапгитного поля прожженным магнитометром сводится к измерению частоты свободной прецессип в измеряемом магнитном поле. Частота прецессии протонов, обладающих магнитным и механическим моментами, определяется сооотношением Л а р м о р а где — гиромагнитное отношение [c.405]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...