Рассеяние нейтрон — протон при низких энергиях

Рассеяние нейтрон — протон при низких энергиях [c.176]

В настоящем разделе рассмотрена элементарная теория дейтона, в последующих ( 4—7) —экспериментальные особенности и теоретическая интерпретация опытов по нейтрон-протон-ному и протон-протонному рассеянию при низких и высоких энергиях. Напомним, что конечной целью обоих рассмотрений является феноменологический подбор подходящего потенциала для описания нуклон-нуклонного взаимодействия (как при >0, так и при -<0). [c.19]

Несколько упрощается при низких энергиях и зависимость сечения от спинов нейтрона и протона. Именно, при изотропном рассеянии не может проявиться нецентральная часть ядерных сил. Формально это видно хотя бы из того, что под действием ядерных сил орбитальный момент относительного движения перестает быть интегралом движения, в то время как при низких энергиях этот орбитальный момент равен нулю, т. е. сохраняется. Суммарный спин протона и нейтрона в этом случае равен полному моменту и тоже сохраняется. Поэтому полное сечение а может быть представлено в виде суммы двух слагаемых [c.177]

Более точный теоретический расчет сечения протон-нейтронного рассеяния при низких энергиях приводит вместо (5.22) к формуле, зависящей, помимо энергий Ed, Eg, еще от двух параметров Г/ — эффективных радиусов синглетного и триплетного взаимодействия. Эта формула имеет вид [c.179]

В настоящем параграфе рассмотрена элементарная теория дейтрона, в последующих ( 83—87) — экспериментальные особенности и теоретическая интерпретация опытов по нейтрон-протонному и протон-протонному рассеянию при низких, высоких и сверхвысоких энергиях. [c.17]

Нашей задачей является изучение взаимодействий в системах протон — протон (р—р), нейтрон — протон (п—р) и нейтрон — нейтрон (п—п). Фактически к настоящему времени изучены лишь две из этих систем р—р и п—р. Система же п—п до настоящего времени не поддается экспериментальному изучению из-за отсутствия нейтронных мишеней. Поэтому существующие методы изучения системы п—п либо не совсем чистые, либо сравнительно косвенные. Например, рассеяние п—п при высоких энергиях изучают, бомбардируя нейтронным пучком дейтронную мишень. При этом предполагают, что если энергия Еп падающих нейтронов значительно превышает энергию связи = 2,23 МэВ дейтрона (Еп > св). то падающие нейтроны рассеиваются независимо на протоне и нейтроне дейтрона. Такая аппроксимация называется импульсньш приближением-, точность и пределы применимости этого приближения, однако, до сих пор не вполне ясны, так что этот метод не вполне чистый. При низких энергиях сведения о нейтрон-нейтрон-ном рассеянии можно получить, изучая угловые и энергетические распределения нейтронов в ядерных реакциях с вылетом двух нейтронов. Например, использовались реакции [c.169]

Посмотрим теперь, что нового могут дать опыты по высоким энергиям в отношении зависимости ядерных сил от спинов. Как мы видели в 3, п. 2, уже в опытах при низких энергиях удалось установить, что взаимодействие нейтрон — протон различно при параллельных (триплетное состояние) и антипараллельных (син-глетное состояние) спинах этих частиц. Однако эта информация была получена лишь благодаря тому, что вид зависимости сечения от энергии оказалось возможным рассчитать теоретически, а не путем раздельных измерений рассеяния в различных спиновых состояниях. [c.185]

При использовании изложенной выше методики мы будем ограничиваться учетом нулевой итерации уравнения (14). Как показано в предыдущей работе авторов [12], этого достаточно при низких энергиях (температурах). Тем более этого будет достаточно при высоких температурах, так как фактическим параметром разложения служит величина j3v падающая с ростом температуры. Начнем с вириального коэффициента, отвечающего рассеянию нейтрона на протоне в триплетпом состоянии. Используя (1) и (11), (12), находим [c.278]

Метод протонов отдачи основан на том кинематическом факте, что нейтрон, сталкиваясь с протоном, передает ему энергию и импульс. По энергии и импульсу протона часто удается сделать заключение не только о наличии нейтрона, но и о его энергии. Протоны отдачи регистрируются различными способами ионизационными камерами, пропорциональными счетчиками, сцинтилляционными счетчиками, фотопластинками, следовыми камерами. Водород либо просто содержится в веществе детектора (например, водорода много в фотоэмульсии), либо вводится в рабочий объем детектора в виде водородосодержащих газов или покрытий. Метод протонов отдачи применим при всех энергиях, начиная с мегаэлектронвольтной области. Для очень высоких энергий этот метод — практически единственный. Достоинством метода протонов отдачи являются универсальность и возможность измерять энергию нейтронов. Его главный недостаток — низкая эффективность регистрации (из-за малости сечения рассеяния п — р при высоких энергиях). [c.521]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...