Рассеяние нейтронов связанными протонами

РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ СВЯЗАННЫМИ ПРОТОНАМИ 67 [c.67]

Рассеяние нейтронов связанными протонами [c.67]

РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ СВЯЗАННЫМИ ПРОТОНАМИ 69 [c.69]

РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ СВЯЗАННЫМИ ПРОТОНАМИ 7Г [c.71]

РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ СВЯЗАННЫМИ ПРОТОНАМИ 73 [c.73]

Интересно рассмотреть полученное в этом приближении сечение рассеяния нейтронов связанными протонами, т. е. атомами водорода, для которых Л = 1. [c.273]

О справедливости принципа изотопической инвариантности при взаимодействии нуклонов с высокой энергией говорят также весьма трудные для исполнения опыты по изучению п — и)-рассеяния. п — л)-Рассеяние может быть изучено при помощи анализа двух опытов —рассеяния нейтронов на протонах и рассеяния нейтронов на дейтоне. Благодаря тому, что дейтон представляет собой слабо связанное ядро, из этих опытов удается получить сечение п — и)-рассеяния. При этом оказывается, что [c.534]

В яме с минимальной глубиной(см. рис. 10,в) уровень расположен вровень с краями ямы. Наконец, если глубина ямы меньше минимального значения (см. рис. 10, ), уровень поднимается выше краев ямы , т. е. связанное состояние в такой системе становится невозможным . В этом случае говорят, что система имеет виртуальный уровень, который должен проявляться в особенностях рассеяния нейтрона на протоне при соответствующей энергии (подробнее см. 5, п. 2). [c.25]

О справедливости принципа изотопической инвариантности при взаимодействии нуклонов с высокой энергией говорят также весьма трудные для исполнения опыты по изучению (л—/г)-рассеяния, п—/г)-Рассеяние может быть изучено при помощи анализа двух опытов—рассеяния нейтронов на протонах и рассеяния нейтронов на дейтоне. Благодаря тому что дейтон представляет собой слабо связанное ядро, из этих опытов удается получить сечение (п—и)-рассеяния. При этом оказывается, что зависимость сечения (л— )-рассеяния от энергии и угла аналогична соответствующим зависимостям для (р—р)-рассеяния. Сходным способом было измерено сечение для (р—и)-рассеяния, которое оказалось равным сечению (п—р)-рассеяния, что также подтверждает изотопическую инвариантность ядерных сил. [c.85]

В этом случае могут иметь место интерференционные явления, связанные с рассеянием нейтронов обоими протонами молекулы. [c.51]

Постепенно были установлены свойства этих сил. Свойства оказались довольно сложными, что вполне естественно вообразим себе трудности, с которыми мы столкнулись бы, если бы пришлось изучать электромагнитное взаимодействие по валентным силам атомов, связанных в молекулы. Приводимые ниже характеристики ядерных сил были установлены в результате огромного числа опытов по изучению статических свойств ядер, однако наиболее ценная информация была получена в экспериментах по рассеянию нейтронов и протонов на ядрах. [c.20]

Рассмотрев нуклон в свободном состоянии, мы затем перейдем к системе двух связанных нуклонов. Одновременно покажем, что рассеяние нуклонов на ядрах позволяет получить многочисленные сведения об их структуре. Мы ограничимся рассеянием нейтронов на протонах. [c.102]

Изучение (п — р) -рассеяния при невысоких энергиях, а также опыты по рассеянию нейтронов на орто- и параводороде показали зависимость ядерных сил от спина. Связанное состояние (дейтон) образуется только при одинаково направленных спинах у нейтрона и протона. При противоположно направленных спинах взаимодействие нейтрона и протона значительно слабее, так что соотношение (73.1) в этом случае не выполняется (дейтона со спином 1 = 0 не существует). [c.538]

Если у частиц имеется связанное состояние с малой энергией связи, то их рассеяние при Лд/Х 1 носит резонансный характер. Типичный пример — рассеяние нейтронов протонами в состоянии с полным спи-ном 7=1, Б к-ром система нейтрон — протон имеет 2/2 связанное состояние (дейтрон). В этом случае длина [c.272]

Опыты по рассеянию медленных нейтронов свободными протонами также не дают возможности ответить на этот вопрос, так как в формулу для сечения рассеяния медленных нейтронов протонами входит квадрат этого параметра. Ниже мы увидим (см. 6), что, изучая рассеяние медленных нейтронов в молекулярном пара- и ортоводороде, можно путём сравнения теоретических выводов с экспериментальными результатами показать, что связанное состояние системы нейтрон - - протон возможно только при параллельной ориентации спинов. Иными словами, в дейтроне спины частиц имеют одинаковую ориентацию. [c.10]

Используя эти соотношения, получим следующие выражения для дифференциального сечения рассеяния нейтронов свободными и связанными протонами [c.70]

Изучение рассеяния нейтронов на свободном и молекулярном водороде позволяет сделать важный вывод о спиновой зависимости ядерных сил. Нейтрон и протон с параллельно направленными спинами взаимодействуют настолько сильно, что образуют связанное состояние с энергией связи т т [c.44]

При отсутствии взаимодействия между нейтронами реакция (5.20) идет как трехчастичный процесс, и спектр протонов должен быть оплошным. Если нейтроны, возникающие в этой ре-,акции, образуют связанное состояние, то спектр протонов должен содержать моноэнергетическую линию справа от границы сплошного спектра. Если же это состояние виртуальное, то максимум должен появиться на фоне сплошного спектра у его границы. В этом случае по ширине максимума можно судить о длине рассеяния. Из опытов по изучению реакции (5.20) и некоторых других процессов, сопровождающихся образованием двух нейтронов, для длины рассеяния были получены значения в пределах [c.52]

Казалось бы, зная только полное сечение а, нельзя получить сведения о триплетном сечении и синглетном в отдельности. Однако на самом деле разделение триплетного и синглетного рассеяния оказывается возможным благодаря тому, что зависимость сечения от энергии может быть предсказана теоретически. Именно, в теории доказывается, что если при параллельных спинах протона и нейтрона существует только одно связанное состояние (дейтрон), то зависимость триплетного сечения от энергии в первом приближении выражается в низкоэнергетической области формулой [c.178]

Упругое рассеяние электронов на нейтронах измерялось по разности распределений, полученных с дейтериевой и водородной мишенями. Однако эта процедура требует учета поправок, связанных с ядерной структурой дейтрона (взаимной экранировкой протона и нейтрона), поэтому данные для рассеяния электронов на нейтронах менее точны, чем на протонах. Тем не менее был определен магнитный формфактор нейтрона. [c.132]

Таким образом, параметры (и — )-рассеяния близки к параметрам ядерного (/ —/>)-рассеяния. Между двумя нейтронами, так же как и между двумя протонами, существует ядерное притяжение, но они не образуют связанного состояния. [c.51]

Если изучается рассеяние электронов на сложной мишени, состоящей из двух типов различных ядер, то в соответствии с формулой (89.3) положение максимумов упругого рассеяния от каждого типа ядра будет различно (разная масса рассеивающего ядра). Это обстоятельство позволяет сравнительно просто выделять эффект, связанный с рассеянием на одном определенном типе ядра сложной мишени. Так, например, изучая рассеяние на полиэтилене (в состав которого входят группы СНз) и углероде, можно получить эффект, относящийся к рассеянию на протоне. Аналогично, сравнивая рассеяние на обычном и дейтериевом полиэтилене (или на жидком водороде и жидком дейтерии), можно выделить эффект рассеяния на нейтроне. [c.98]

Мы видим, что из низкоэнергетического рассеяния нейтрон — протон удается извлечь до крайности бедную информацию о виде ядерных сил, сводящуюся к четырем цифрам ( а, Es, о/- одна из которых представляет собой энергию связанного состояния, т. е. не является новой. Такая скудность информации обусловлена совместным действием двух причин коротким радиусом действия сил (сравнительно с длиной дебройлевских волн) и высокой прочностью (или, выражаясь макроскопическим языком, высокой твердостью ) нуклона, для заметной деформации которого требуются энергии свыше 100 МэВ. [c.180]

Ядерные силы обусловливают рассеяние нейтронов протонами и приводят к образованию связанного состояния в системе нейтрон-f-протон—дейтрона. Они приводят также к специфическому рассеянию протонов протонами, которое не сводится к рёзерфордовскому рассеянию, обусловленному электрическим взаимодействием между протонами. [c.8]

Разделив вероятность перехода на, где Dots — относительная скорость нейтрона и протона в начальном состоянии, получим дифференциальное сечение рассеяния da. В случае связанных протонов Vo n = Vo, где Vq—начальная скорость нейтронов в лабораторной системе. В случае свободных протонов Voik — 2vq, где — начальная скорость нейтронов в системе центра инерции. [c.69]

Предлагается метод описания рассеяния и связанных состояний двух частиц (безразлично, элементарных или составных), взаимодействие которых состоит из коротко- и дальнодей-ствующего слагаемых с сильно несоизмеримыми радиусами действия. Метод представляет собой обобщение теории рассеяния протона на протоне Ландау-Смородинского, описывающей совместное действие кулоновских и ядерных сил, на случай сил любой природы и на случай составных частиц. Как пример решена задача упругого рассеяния протона на дейтроне при малых энергиях путем сведения ее к аналогичной задаче рассеяния нейтрона на дейтроне. [c.298]

Из рис. 7.7 видно, что при более высоких энергиях нейтрона сечение рассеяния приближается к своему значению для одноатомного газа, т.е. а5( )/азо = Можно показать [35], что при таких энергиях нейтрона передача энергии при рассеянии на одноатомном водородном газе, т. е. на свободных протонах, имеет примерно такое же значение, как и при рассеянии на осцилляторе из связанных протонов с такой же средней кинетической энергией. Таким образом, при высоких энергиях нейтрона, т. е. > 10 соо, рассеяние не зависит от химических связей рассеивающих атомов. С другой стороны, ясно, что в фононной модели передача энергии от нейтрона к связанному атому будет полностью отсутствовать, когда Е < и будет очень мала для Е йсор. [c.273]

Приведенная выше теория рассеяния нейтронов протонами, связанными изотропным гармоническим потенциалом, представляет интерес по нескольким причинам. Во-первых, эта модель описывает эффекты химических связей рассеивающих атомов особенно простым и ясным способом. Во-вторых, она служит введением к методам исследования бааее реальных рассеивающих веществ. Кроме того, она оказывается хорошим первым приближением для изучения некоторых реальных замедлителей, в частности гидрида циркония [36]. [c.273]

Существует еще одна проблема, связанная с рассеянием нейтронов в тяжелой воде. В разд. 7.1.4 отмечалось, что рассеяние на протонах, т. е. ядрах легкого водорода с произвольно ориентированными спинами, почти полностью некогерентно. Однако это не так для рассеяния нейтронов на дейтронах с произвольно ориентированными спинами, для которых микроскопические сечения когерентного и некогерентного рассеяний равны соответственно а ог = = 5,4 барн и а еког = 2,2 барн. Следовательно, должны быть рассмотрены эффекты интерференции в процессе рассеяния на двух дейтронах в молекуле DoO. Кроме того, в рассеяние нейтронов тяжелой водой вносит относительно большой вклад атом кислорода, и рассеяние на нем может интерферировать с рассеянием на дейтронах. Эти эффекты интерференции необходимо учитывать при уточнении приведенной выше модели [73]. [c.286]

Изучение (и—р)-рассеяния при малых энергиях, а также анализ опытов по рассеянию очень медленных нейтронов на орто- и параводороде показали, что ядериые силы сильно зависят от взаимной ориентации спинов нейтрона и протона. При противоположной ориентации спинов (и—р)-взаимодействие оказывается слабее, чем при одинаковой, В последнем случае нейтрон и протон могут образовывать связанное состояние—дейтрон. Квантово-механическое рассмотрение этого вопроса показывает, что условием существования связанного состояния в прямоугольной потенциальной яме является неравенство а У>10 MэB м где а—радиус, а V—глубина ямы. При а=1,4-10 см и А1У—2,22 МэБ глубина ямы должна быть Ко 60 МэБ. Такие параметры ямы соответствуют образованию простейшего атомного ядра—дейтрона. Дейтрон имеет спин 1=1, большой радиус / =4,32 10" см и отличный от нуля квадрупольный электрический момент. Последний результат указывает на тензорный характер ядерного взаимодействия. [c.62]

ДЕЙТРОН — связанное состояние протона н нейтрона, ядро одного из изотопов водорода — дейтерия. Обозначается Н или d. Является простейшей и наиб, хорошо изученной составной системой сильновзаимо-действующих частиц. Осн. характеристики масса 2,0135 а. е. м. спин I— изотопический спин 7 =0 энергия связи св = 2,24579 МэВ магн. момент рс = = 0,857400 ядеркого магнетона квадрупольный электрический мо.чент ядра <3=2,859 -10 см среднеквадратичный радиус (определяемый из упругого рассеяния электронов при небольших передачах импульса) = = 1,9В3 10- см. [c.577]

В предыдущем параграфе мы видели, что характер рассеяния быстрых нейтронов протонами существенно зависит от того, являются ли действующие между нуклонами силы обменными или обычными. В случае обычных сил рассеяние происходит главным образом на малые углы в случае обменных сил, связанных с обменом заряженной частицей, в системе центра инерции рассеяние происходит на большие углы, близкие s яг. В последнем случае при каждом столкновении скорость протона меняет своё направление на обратное, т. е. меняется очень сильно. Но большое изменение скорости протона означает большое изменение производной дипольного момента за время столкновения, и, следовательно, ббльшую, чем в случае столкновений под действием обычных сил, вероятность излучения -у-квантов. Поперечное сечение рассеяния с излучением при обменном взаимодействии будет значительно больше, чем в случае обычного взаимодействия, так как изменение скорости частицы, несущей заряд — протона при обычных столкновениях, меньше, чем при обменных столкновениях 2 1. [c.79]

В предыдущих параграфах мы видели, что в случае системы нейтрон-]-протон существование свазанного состояния определяется знаком а. Аналогичная ситуация имеет место также и в случае системы протонпротон. В области малых энергий задача о рассеянии двух ядерных частиц и задача о связанном состоянии этих частиц сводится к общей задаче о свободном движении (нейтронпротон) [c.94]

Вопросы, связанные с проблемой защиты, важны не только при конструировании ядерных реакторов, но также и при экспериментировании на котле и вообще при работе с радиоактивными веществами. Общая проблема защиты может быть условно разделена на три отдельные проблемы 1) проницаемость самого защитного слоя, 2) проникновение излучений по путям, огибающим защиту благодаря рассеянию, и через отверстия в защитном слое и 3) возникновение искусственной активности в материалах окружающих предметов, установок и т. д. Мы будем, в основном, интересоваться первыми двумя проблемами, и в особенности действием у-лучей, 3-лучей п нейтронов с энергиями ниже 3—4 MeV. Биологическое воздействие 3-лучей связано с ионизацией, производимой нопосродственно самими 3-ча-стицами в тканях, в то время как эффект от у-лучей в основном обусловлен ионизирующим действием вторичных компто-новских электронов. В случае нейтронов биологические эффекты возникают в результате ионизации протонами отдачи или из-за реакций типа [п, частица) в легких элементах, особенно а также благодаря ионизации у-лучами с энергией 2,17 MeV, возникающими при захвате нейтронов протонами. [c.210]

Потенциалы Баргмана в случае связанных угловых моментов рассматривались в [313] их применение к задаче нейтрон-протонного рассеяния дано в [656]. [c.436]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...