Реакции с образованием протонов

Реакции с образованием протонов [c.287]

Реакция с образованием протонов (п, р) [c.195]

В отличие от рассмотренного выше механизма протекания ядерной реакции с образованием промежуточного ядра в процессе Оппенгеймера — Филлипса дейтон вообще не попадает в атомное ядро, а, приблизившись к нему, поляризуется большими электрическими силами, действующими между ядром и входящим в состав дейтона протоном. При этом если высота кулоновского барьера ядра заметно превышает энергию связи дейтона [Вк > то [c.459]

Эти результаты противоречат боровскому механизму протекания ядерной реакции с образованием промежуточного ядра. Действительно, если процессы (у, п) и (у, р) идут с образованием промежуточного ядра, то испускаемые нейтроны и протоны должны характеризоваться сферически симметричным угловым распределением и максвелловским распределением по энергии с соответствующей ядерной температурой. При этом испускание протонов должно происходить реже из-за действия кулоновского барьера. И так как средняя энергия протонов значительно меньше максимальной (из-за того, что конечное [c.472]

Сравнение опытов по п—р)- и р—р)-рассеяниям показывает, что характер взаимодействия двух протонов и нейтрона с протоном при противоположно направленных спинах (и / = 0) тождествен (потенциальные ямы одинаковы). Из сравнения свойств зеркальных ядер и исследования некоторых реакций с образованием двух нейтронов в конечном состоянии аналогичное заключение можно сделать также относительно п—л)-взаимодействия. Тождественность (р-р)-, (п-р)- и (п—и)-взаимодействий в одинаковых состояниях называется зарядовой независимостью ядерных сил. Формально это свойство описывается при помощи квантовомеханического вектора изотопического спина Т. [c.90]

В результате проведенных исследований установлено наличие специфического механизма, так называемого прямого фотоэффекта. При этом процессе Y-квант поглощается лишь одним из протонов, находящимся вблизи поверхности ядра. Вылетая из ядра, протон уносит основную часть энергии падающего Y-кванта, в связи с чем энергетическое распределение протонов существенно отличается от случая ядерной реакции с образованием составного ядра. [c.189]

Реакция с образованием двух или более нуклонов (п, 2п), (п, Зп), (п, пр). Это пороговые реакции, которые идут при энергии нейтронов >10 Мэв. Вероятность таких реакций быстро возрастает с увеличением энергии падающего нейтрона. Примерно в 70% случаев образованное ядро распадается с испусканием позитрона или претерпевает /С-захват, так как в этих случаях в ядрах увеличивается процентное содержание протонов, например [c.196]

Быстрые нейтроны. Биологическое воздействие быстрых нейтронов связано главным образом с образованием протонов отдачи и с реакциями типа п, р) на ядрах Мы можем [c.212]

Ядерные реакции под действием а-частиц были первыми ядерными реакциями, подтвердившими возможность превращения одних химических элементов в другие. Реакции этого типа с образованием протонов происходят по схеме [c.485]

Таким образом, в лабораторной системе отсчета доступной для реакций является половина кинетической энергии. При ускорении протона до 200 МэВ только 100 МэВ из этой энергии могут быть использованы для образования новых частиц при столкновении с другим протоном. [c.405]

Полученные результаты противоречат представлению о протекании ядерной реакции через промежуточное ядро действительно, если реакции (d, р) и d, п) идут с образованием промежуточного ядра, то при прочих равных условиях выход реакции (d, р) должен быть меньше выхода реакции d, п) из-за наличия кулоновского барьера, препятствующего вылету протона из ядра. С ростом энергии выход реакции d, р), а следовательно, и отношение Y(d, p)IY d, п) должны возрастать. Угловое распределение продуктов реакции должно быть изотропным. [c.459]

Разберем более подробно реакцию, идущую с образованием Вылетающие в этой реакции протоны анализировались при помощи прибора типа маос-спектрометра (см. 2) и регистрировались на фотопластинке. [c.464]

Реакция dd протекает двумя путями (с образованием тритона и протона или нейтрона и легкого изотопа гелия) [c.536]

Из опыта известно, что дейтрон состоит из нейтрона и протона, причем сила связи между ними не очень велика. Поэтому под действием ядерных сил дейтроны удлиняются, растягиваются, т. е. происходит нечто подобное тому, что мы наблюдали при делении ядер урана. В конце концов дейтрон распадается нейтрон легко проникает внутрь ядра, а протон отталкивается ядром. В результате осуществляется реакция типа д,, р), хотя выделившийся протон своим происхождением обязан вовсе не ядру, подвергнутому бомбардировке. Реакция эта, как легко заключить, дает тот же результат, что и превращение типа (п, у), поскольку в конечном итоге она сводится к поглощению нейтрона ядром с образованием изотопа, например [c.127]

Механизмы с образованием промежуточного ядра и механизмы прямого взаимодействия являются в некотором смысле противоположными. Между этими двумя предельными механизмами имеется целый класс реакций с промежуточным механизмом взаимодействия. Среди них такие процессы рассеяния протонов на ядрах, как (р, 2р), (р, рп). [c.242]

ИИ с образованием тяжёлых нуклидов вплоть до изотопов висмута и урана. Особый интерес в теории нуклеосинтеза представляет происхождение т. н. обойдённых ядер. Это изотопы 8е, Мо, Ы, Ьа, Оу н др. элементов, к-рые оказываются в стороне от путей нейтронного захвата. Распространённость обойдённых нуклидов примерно на два порядка меньше распространённости ядер, обраауюш вхся в процессах нейтронного захвата. Синтез обойдённых ядер объясняют обычно ядервыми реакциями с участием протонов (р, у), (р, п) или слабыми взаимодействиями с участием нейтрино, возннкающимв при взрыве сверхновой. Не исключён также вклад, в механизм их синтеза тройного деления ядер с вылетом обогащённых нейтронами лёгких эа-ряж. частиц. [c.264]

Такие реакции при высоких энергиях называются реакциями срыва, а при малых энергиях — процессом Оппенгеймера — Филлипса (или процессом неполного проникновения дейтона в ядра).. В отличие от рассмотренного выше механизма протекания ядерг-ной реакции с образованием промежуточного ядра в процессах III типа дейтон вообще не попадает в атомное ядро. Благодаря большим размерам дейтона при его приближении к ядру нейтон может проникнуть в ядро мишени, когда протон будет находиться еще довольно далеко от ядра. При этом произойдет развал дейтона, а из-за кулоновского отталкивания протон не проникнет в ядро. [c.188]

Таблица 10.6. Некоторые экзоэнергетические реакции рассеяния нейтронов на ядрах с образованием протонов и а-частип

Квантово-механический анализ результатов опытов по изучению (п-р)-и (р—/7)-рассеяния, а также реакций с образованием двух нейтронов в конечном состоянии приводит к выводу о тождественности (р—р),д-, (п-р)- и (п-п)-взаимодействий в одинаковых спиновых и пространственных состояниях. Это свойство ядерных сил называется зарядовой независимостью, или изотопической инвариантностью. В соответствии с изотопической инвариантностью оба нуюлона имеют одинаковый изоспин Т=1/2, проекция которого на третью ось для протона равна 7 " =-I-1/2, а для нейтрона Г " = — 1/2. Взаимодействие нуклонов, находящихся в одинаковых спиновых и пространственных состояниях (например, 5о), характеризуется одним и тем же значением изоспина (Т=1) с разными проекциями для разных зарядовых состояний нуклонных пар [c.62]

Я. а, 11зучает яд, процессы в звёздах, основываясь на материале эксперим. яд, физики, к-рая непрерывно совершенствуется, В Я. а. появляются ловые области исследования, в частности нейтринный нуклеосинтез. Мощный поток нейтрино, порождённый коллапсом звезды, вызывает яд, превращения в окружающем её в-ве. Этот процесс даёт вклад в образование самых лёгких ядер (помимо реакции скалывания) и обойдённых ядер (помимо реакций с быстрыми протонами). Ещё можно указать на нуклеосинтез очень тяжёлых ядер благодаря делению и бета-распадам в сгустках в-ва, гипотетически выброшенного из недр нейтронных звёзд. Прежде образование сверхтяжёлых элементов с трудом объяснялось г-процессом (см. Нуклеосинтез). [c.910]

Если в ядерных реакциях, протекаюнгих с образованием составного ядра, угловое распределение продуктов реакции близко к изотропному, то угловое распределение протонов при реакции срыва характеризуется сильной вытянутостью в направлении первоначального движения нейтрона. [c.287]

Выход из этого затруднения был найден в 1932 г. Чедвико.м, который проанализировал с помощью законов сохранения энергии и импульса опыты по образованию исследуемым излучением ядер отдачи азота и водорода и пришел к выводу, что это излучение представляет собой поток нейтральных частиц с массой, приблизительно равной массе протона. Вновь открытая частица была названа нейтроном ( ). Точное значение массы нейтрона, определенное из энергетического баланса ядерных реакций, идущих с образованием или поглощением нейтронов, равно гп-п = 1838,5 Же. Таким образом, масса нейтрона больше массы протона на 2,5 гПс и больше суммы масс протона и электрона на 1,5 те. В соответствии с известным соотношением, связывающим массу и энергию, каждому значению массы М в граммах соответствует энергия в эргах, где с = 3 10 ° uj eK — скорость света. Для неподвижной покоящейся частицы эта [c.19]

Для ряда элементов, особенно легких, активация медленными нейтронами либо слишком мала, либо приводит к образованию слишком короткоживущих ядер, что делает невозможным активационный анализ по крайней мере в его традиционной форме. В таких случаях для активации используют быстрые нейтроны, быстрые заряженные частицы (протоны, дейтроны, а-частицы, ядра аНе ), а также у-кванты с энергией свыше 10—15 МэВ из электронных ускорителей. Нейтронный пучок с энергией 14 МэВ из d — t-разрядной трубки используется, например, для определения концентрации празеодима. Празеодим имеет единственный стабильный изотоп 5вРг , который обладает замкнутой нейтронной оболочкой (N =82). Сечение захвата нейтрона этим ядром мало, так что оно практически не активируется тепловыми нейтронами. Быстрые же нейтроны вступают с празеодимом в реакцию (п, 2п) с образованием пози-тронно-активного изотопа (Г , = 3,4 мин). По активности [c.687]

Магний—довольно электроотрицательный металл (5 g2+/Mg= = —2,1 В) —корродирует в свободном от кислорода нейтральном растворе хлористого натрия с выделением водорода. Железо в таких же условиях остается нетронутым. В то же время при многих коррозионных процессах в растворах, содержащих кислород, реакции с выделением водорода и восстановлением кислорода протекают одновременно. Относительную роль кислорода, гидратированного протона и молекулы воды в процессе коррозии установить сложно, поскольку она зависит от таких факторов, как природа металла, раствора, значения pH, концентрации растворенного кислорода, температуры, возможности образования комплексов и др. Скорость реакции с восстановлением водорода обычно контролируется активацией и в существенной степени зависит от природы электрода, хотя pH раствора, температура и пр. также оказывают определенное влияние. Поэтому в данном случае зависимость между перенапряжением и плотностью тока отвечает уравнению Тафеля (1.19), причем на значениях а и Ь сказываются природа металла и состав раствора. При высоких плотностях тока перенос зарядов становится существенным и линейное соотношение между Т1 и logi нарушается. При восстановлении кислорода контроль активацией существен при низких плотностях тока, но при повышении плотности тока большее значение приобретает диффузия, и скорость коррозии тогда соответствует предельной плотности тока. Отметим, что в отличие от перенапряжения активации перенапряжение концентрации не зависит от природы электрода, хотя пленки и продукты коррозии, которые задерживают передачу электронов на катодных участках, будут заметно влиять на ее скорость. [c.29]

Образованно обойдённых ядер (не способных образо-ват1.ся при захватах нейтронов) теория объясняет существованием р-процссса, т. с. захвата ядрами протонов в реакциях (р, у), (р, i), (р, 2п), а также процесса образования этих ядер в реакциях с участием нейтрино (напр., Z- -l)+e-], излучаемых кол- [c.271]

Многие стабильные изотопы тяжёлых элементов, начиная с селена ( Se, Кг, Sr и т. д.), оказываются в стороне от путей нейтронного захвата и не могут быть образованы в - и г-процессах. Такие обеднённые нейтронами ядра с малой распространённостью получили назв. обойдённые . Предполагается, что в их образовании существ, роль играют ядерные реакции захва-та протонов (р, у), (р, а) в звёздах, а также реакции фо- Зо5 [c.365]

При прохождении первичного электрона вблизи ядра возможно также испускание тормозного рентгеновского излучения (радиационные потери), а при поглощении электрона ядром, как и при поглощении у-кванта, — образование пары электрон — пози рон с дальнейшей аннигиляцией и образованием пары Y-квантов. Если при энергии электронов эл< <10 МэВ отклонение первичных электронов почти полностью обусловлено упругими столкновениями с атомными ядрами, то при более высоких энергиях (около 10—50 МэВ) благодаря способности электрона преодолевать ку-лоновский барьер ядра возможны и ядерные реакции с испусканием нейтрона или протона или образованием радиоактивного изотопа. [c.314]

Значение нейтронов в радиохимии. Высокая эффективтюсть нейтронов в преобразовании элементов была обнаружена [42] вскоре после их открытия Чэдвиком в 1932 г. [30] относительно истории этого открытия см. [43]. В конце концов почти всякий нейтрон погибает, обязательно вызывая превращение ядра, даже если он потеряет почти всю свою кинетическую энергию, прежде чем это произойдет ( медленные нейтроны [6]). Однако сами свободные нейтроны приходится получать (исключая котел с цепной реакцией) с помощью ядерных превращений, вызываемых заряженными частицами, с относительно малыми выходами. Поэтому на первый взгляд можно было бы ожидать, что количество радиоэлементов, получаемых при непосредственной бомбардировке заряженными частицами (от естественных радиоактивных источников или ускорительных установок), будет не меньше, чем получаемое с помощью нейтронов от источников с естественными радиоэлементами или нейтронов, испускаемых мишенями ускорителей. В действительности, однако, выходы в таком двухстепенном процессе сильно увеличиваются. Причина заключается в том, что на первой стадии процесса можно выбрать для мишени такой материал, который в силу низкого потенциального барьера и подходящего протон-нейтронного отношения обладает хорошим нейтронным выходом на второй стадии незаряженные нейтроны легко реагируют даже с очень сильно заряженными ядрами, в то время как непосредственное проникновение первичных заряженных частиц в такие ядра потребовало бы чрезмерных энергий. Однако преимущество хорошего выхода приобретается не даром. Для медленных нейтронов, как правило, преобладает реакция (п, у), приводящая к образованию изотопов из вещества мишени, которые нельзя химически отделить (см., однако, гл. IX) быстрые нейтроны, которые часто приводят к неизотопным продуктам, дают меньшие [c.39]

Исчерпывающая количеств, теория И. я. р. не создана, однако физич. природу этих процессов можно считать в основном выясненной. Существо рассматриваемых процессов состоит в том, что участвующие в реакции ядра виртуально испускают те или иные частицы, между к-рыми фактически и происходит столкновение, приводящее к вылету частиц за пределы ядра. Такого рода процес- Рио. 1. Полюсная диаграмма сы могут быть описаны Фейнмана диаграммами. Па рис. 1 изображена фейп-мапопская диаграмма реакции с1, р) — реакции дейт-ронпого срыва. Налетающий дейтрон виртуально распадается на нейтрон и протон, после чего нейтрон захватывается ядром-мишенью А с образованием остаточного ядра В. Па рис. 2 изображена простейшая [c.240]

Т. н, тяжелого подхват а ядро-мишень А испускает протон, и получившееся ядро В подхватывается налетающим дейтроном с образованием остаточно1 о ядра В. В этом случао вперед вылетают ядра 15, а угловое распределение получившихся в результате реакции протонов вытянуто назад. [c.241]

Количеств, изучение св-в пионов и их вз-ствий выполняется преим. на пучках ч-ц высокой энергии, получаемых на ускорителях. Совр. протонные ускорители дают пучки пионов (образованных в результате вз-ствия ускоренных протонов с ядрами мишени) с потоком до 10 пионов в 1 с. Наиб, специфичное для я-мезонов сильное вз-ствие характеризуется макс. симметрией, малым радиусом действия сил и большой константой связи ( ). Так, безразмерная константа, характеризующая связь пионов с нуклонами, 1%с 14,6, на три порядка превышает безразмерную константу эл.-магн. вз-ствия а=е /%с Vlз7 К процессам сильного вз-ствия пионов относятся их рассеяние нуклонами и ядрами, рождение пионов в столкновениях адронов, аннигиляция антинуклонов и нуклонов с образованием пионов, рождение пионами К-мезонов и гиперонов и др. Неупругие вз-ствия адронов при высоких энергиях ( 10 ГэВ) обусловлены преим. процессами множеств, рождения пионов (см. Множественные процессы). В области меньших энергий (0,1—1 ГэВ) при вз-ствии пионов с др. мезонами и барионами наблюдается образование резонансов, к-рые могут проявляться, напр., в виде максимумов в энергетич. зависимости полных сечений реакций [c.531]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...