Взаимодействие нейтронов с протонами

Отсюда следует (с учетом 69) что в отличие от триплетно-го синглетное взаимодействие нейтрона и протона не имеет связанного состояния. Это означает, что ( —р)-взаимодействие при противоположно направленных спинах у нейтрона и протона характеризуется потенциальной ямой, глубина которой недостаточна для того, чтобы в ней мог образоваться реальный уровень. Квантовомеханический расчет показывает, что синглет-яое взаимодействие нейтрона с протоном характеризуется потенциальной ямой шириной а = 2,8 10 з см и глубиной V — 10 Мэе, которая меньше критического значения, равного в соответствии с формулой (69. 12) при данной ширине [c.505]

Закон сохранения изотопического спина (как и всякий закон сохранения) приводит к определенным запретам при рассмотрении возможных взаимодействий. Мы видели, например, что он позволяет считать различными взаимодействия нейтрона с протоном при Г = О и Г = 1. Связанная система (дейтон) характе-—> — ризуется значением Г = О, в то время как значению Т = 1 соответствует виртуальная система, свойства которой тождественны (с точностью до кулоновского взаимодействия) свойствам [c.516]

Для объяснения наблюдающегося на опыте рассеяния назад (в с. ц. и.) должен быть рассмотрен новый механизм взаимодействия, носящий название рассеяния с перезарядкой. Сущность этого явления заключается в том, что при взаимодействии нейтрона с протоном они меняются своими зарядами так, что нейтрон после рассеяния летит в качестве протона, а протон — в ка- [c.528]

Эта гипотетическая частица может быть после своего виртуального (на время М сек) образования захвачена другим нуклоном, если он окажется на расстоянии примерно 10- см. В передаче мезона от одного нуклона к другому и заключается механизм ядерного взаимодействия. При этом обменная часть взаимодействия нейтрона с протоном осуществляется при помощи заряженных мезонов, а обычная часть взаимодействия нейтрона с протоном и взаимодействие однотипных нуклонов (п—п) и (р—р) — при помощи нейтральных мезонов. [c.550]

За время своего существования этот я -мезон может пройти, как было показано выше, путь а = 1,4-10 см и, следовательно, может перейти к соседнему протону (если он находится на расстоянии а) и превратить его в нейтрон (пг). Таким образом, в процессе взаимодействия нейтрона с протоном они как бы меняются своими электрическими зарядами, причем переносчиком заряда является ядерный квант — заряженный я -мезон. [c.575]

Понятие изотопического спина ядра играет важную роль при описании ядерных реакций на легких ядрах, где роль электростатического расталкивания протонов относительно невелика и изотопическая инвариантность проявляется в явном виде. В этом случае оказывается, что из разных возможных значений суммарного вектора изотопического спина ядро в основном состоянии характеризуется минимальным значением Т=Т , которому (как при взаимодействии нейтрона с протоном) соответст- [c.58]

Для объяснения наблюдающегося на опыте рассеяния назад (вс. ц. и.) должен быть рассмотрен новый механизм взаимодействия, носящий название рассеяния с перезарядкой. Сущность этого явления заключается в том, что при взаимодействии нейтрона с протоном они меняются своими зарядами так, что нейтрон после рассеяния летит в качестве протона, а протон — в качестве нейтрона (подробнее см. 13, п. 6). В соответствии с этим силы, ответственные за рассеяние с перезарядкой по- [c.74]

Чтобы решить вопрос о том, какая ситуация осуществляется в дейтроне, обратимся к системам большего числа частиц. Если частиц не две, а три, то глубина ямы для каждой частицы, грубо говоря, удваивается. Если яма широкая, то уровень примерно совпадает с глубиной ямы, и мы получаем для энергии связи тритона приведенную выше классическую оценку. Но если яма — узкая и глубокая, то энергия связанного состояния может измениться на величину порядка Vq (а не т. е. в несколько раз. Поэтому из данных табл. 2.1 следует, что ядерные силы — короткодействующие и что дейтрон — система, в которой энергия связи значительно меньше глубины ямы. В соответствии с этим нейтрон и протон в дейтроне основную часть времени находятся вне сферы действия ядерных сил между ними. Такая своеобразная структура дейтрона подтверждается и тем, что экспериментальный радиус Rd дейтрона действительно очень велик (конечно, в ядерных масштабах) Ra = = 4,8-10" см. С помощью соотношения (5.6) мы можем определить теперь глубину Uo потенциальной ямы взаимодействия нейтрона с протоном. Так как энергия связи дейтрона много меньше (Jo, то в первом приближении можно считать, что [c.174]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ НЕЙТРОНОВ С ПРОТОНАМИ 1. Введение [c.7]

Л. i. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ НЕЙТРОНОВ С ПРОТОНАМИ [c.46]

Для объяснения различия в рассеянии, т. е. различия во взаимодействии нейтрона с протоном в S- и iS-состояниях приходится принять заключение, что ядерные силы не могут быть полностью силами Бартлета или силами Гейзенберга. Для объяснения наблюдаемого рассеяния следует допустить, что ядерные обменные силы являются на 25% силами Гейзенберга или Бартлета и на 75% силами типа Майорана (или Вигнера). Для объяснения явления насыщения ядерных сил также приходится их представлять как смесь сил Майорана и сил Гейзенберга. [c.162]

Это различие указывает на спиновую зависимость ядерногс взаимодействия. Дополнительный квантовомеханический анализ показывает, что знаки фаз у триплетного и синглетного взаимодействий нейтрона с протоном должны быть различны, так как в случае одинаковых знаков отношение Оорто/Опара должно быть гораздо меньше наблюдающегося экспериментально. [c.505]

Второе издание этой книги сильно переработано по сравнению с первым изданием, вышедшим в 1948 г. В особенности значительны изменения и дополнения в первых двух главах, посвящённых взаимодействию нейтронов с протонами и статистическим свойстваы тяжёлых ядер. [c.5]

Чрезвычайно существенным является то обстоятельство, что в области малых энергий взаимодействующих частиц для описания различных ядерных процессов не требуется последовательной теории ядерных сил Это утверждение справедливо в том случае, если энергия частиц мала по сравнению с эффективной величиной энергии ядерного взаимодействия Vq и если, кроме того, длина волны %, отвечающая относительному движению частиц, велика по сравнению с радиусом действия ядерных сил г . В случае взаимодействия нейтрона с протоном равенство % — г имеет место при энергии нейтрона — 20MeV. Так как эффективная величина энергии ядерного взаимодействия Vq составляет в области действия ядерных сил несколько десятков MeV, то при выполнении условия будет выполнено также условие E< Vq. [c.8]

Смотреть страницы где упоминается термин Взаимодействие нейтронов с протонами : [c.586] [c.42] [c.453] [c.8] [c.10] [c.12] [c.14] [c.16] [c.18] [c.20] [c.22] [c.24] [c.26] [c.28] [c.30] [c.32] [c.36] [c.40] [c.42] [c.44] [c.48] [c.50] [c.52] [c.54] [c.56] [c.58] [c.60] [c.62] [c.64] [c.66] [c.68] [c.70] [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...