Рассеяние протон — протон при низких энергиях

Рассеяние нейтрон — протон при низких энергиях [c.176]

Несколько упрощается при низких энергиях и зависимость сечения от спинов нейтрона и протона. Именно, при изотропном рассеянии не может проявиться нецентральная часть ядерных сил. Формально это видно хотя бы из того, что под действием ядерных сил орбитальный момент относительного движения перестает быть интегралом движения, в то время как при низких энергиях этот орбитальный момент равен нулю, т. е. сохраняется. Суммарный спин протона и нейтрона в этом случае равен полному моменту и тоже сохраняется. Поэтому полное сечение а может быть представлено в виде суммы двух слагаемых [c.177]

Более точный теоретический расчет сечения протон-нейтронного рассеяния при низких энергиях приводит вместо (5.22) к формуле, зависящей, помимо энергий Ed, Eg, еще от двух параметров Г/ — эффективных радиусов синглетного и триплетного взаимодействия. Эта формула имеет вид [c.179]

Сечение р—р-рассеяния при низких энергиях измеряется с исключительно высокой точностью. Это — наиболее точно измеренное сечение в ядерной физике. Такая точность обеспечивается главным образом высокой степенью монохроматичности по энергии пучков протонов, получаемых в электростатических генераторах, а также легкостью коллимации и регистрации протонов. [c.182]

Мезонные фабрики начали давать богатый экспериментальный материал. Почти каждый эксперимент порождал больше вопросов, чем давал ответов. Основное отличие пи-мезонов от других частиц, таких как электроны или протоны, обычно использующихся для исследования структуры ядер, заключается в их способности исчезать, поглощаться в ядерной среде. Канал поглощения играет очень важную роль в динамике взаимодействия пионов с ядрами при низких энергиях. Это означает, что даже в области низких энергий описание взаимодействия пи-мезонов с ядрами выходит за рамки квантовомеханической теории рассеяния, имеющей дело с описанием систем с сохраняющимся числом частиц. [c.405]

Сильное взаимодействие. Изотопич, инвариантность сильного вз-ствия приводит к определ. связи между хар-ками разл. процессов с участием Н. и протона, напр. эфф. сечения рассеяния я+-мезона на протоне и л "-мезона на Н. равны, т. к. системы я+р и л п имеют одинаковый изотопич. спин /= /з и отличаются лишь проекциями изотопич. спина (/з=- -% в первом и /з=—во втором случае), одинаковы сечения рассеяния К +-мезона на протоне и К -мезона на Н. и т. п. Справедливость такого рода соотношений экспериментально проверена в большом числе опытов, (Данные о вз-ствии разл, нестабильных ч-ц с Н. получают гл. обр. из экспериментов по рассеянию Н. на дейтроне.) Однако при низких энергиях вз-ствия пирс заряж. ч-цами и ат. ядрами сильно различаются из-за наличия у протона электрич. заряда, обусловливающего существование дальнодействующих кулоновских сил между ним и др. заряж. ч-цами на таких расстояниях, на к-рых короткодействующие яд. силы практически отсутствуют. Отсутствие у Н. электрич. заряда позволяет ему проникать через электронные оболочки атомов и свободно приближаться к ядрам. Именно этим объясняется уникальная способность Н. сравнительно малых энергий вызывать разл. яд. реакции, в т. ч. деление тяжёлых ядер (см. Деление атомного ядра). [c.452]

В настоящем разделе рассмотрена элементарная теория дейтона, в последующих ( 4—7) —экспериментальные особенности и теоретическая интерпретация опытов по нейтрон-протон-ному и протон-протонному рассеянию при низких и высоких энергиях. Напомним, что конечной целью обоих рассмотрений является феноменологический подбор подходящего потенциала для описания нуклон-нуклонного взаимодействия (как при >0, так и при -<0). [c.19]

Во-первых, между двумя протонами действуют не только ядер-ные силы, но и кулоновские силы отталкивания. Кулоновские силы, хотя и значительно более слабые на малых расстояниях, чем ядер-ные, становятся преобладающими на больших расстояниях вследствие их дальнодействующего характера. Налетающая частица подвергается действию кулоновских сил задолго до вступления в сферу действия ядерных сил. Поэтому роль кулоновских эффектов особенно существенна при рассеянии на малые углы (периферические столкновения) и при очень низких энергиях. Потенциал кулонов-ского взаимодействия известен с большой точностью. Поэтому по кулоновскому рассеянию можно точно калибровать абсолютную величину сечения, обусловленного одними ядерными силами. Напомним, что обычно в ядер ной физике абсолютные значения сечений измерять гораздо труднее, чем относительные. [c.180]

В настоящем параграфе рассмотрена элементарная теория дейтрона, в последующих ( 83—87) — экспериментальные особенности и теоретическая интерпретация опытов по нейтрон-протонному и протон-протонному рассеянию при низких, высоких и сверхвысоких энергиях. [c.17]

Посмотрим теперь, что нового могут дать опыты по высоким энергиям в отношении зависимости ядерных сил от спинов. Как мы видели в 3, п. 2, уже в опытах при низких энергиях удалось установить, что взаимодействие нейтрон — протон различно при параллельных (триплетное состояние) и антипараллельных (син-глетное состояние) спинах этих частиц. Однако эта информация была получена лишь благодаря тому, что вид зависимости сечения от энергии оказалось возможным рассчитать теоретически, а не путем раздельных измерений рассеяния в различных спиновых состояниях. [c.185]

При низких энергиях (до 15 МэВ) рассеяние Н, на протоне изотропно в системе центра масс, т. е. взаимодействие определяется в осн. 5-волной (относит, движением с орбит, моментом Ь 0). Для 5-волнового взаимодействия сечение рассеяния может быть охарактеризовано двумя параметрами — эфф. радиусом потенциала взаимодействия и длиной рассеяния. Зависимость ОТ относит, направления спинов Н. и протона удваивает число параметров, т. к. длины рассеяния для сиаглетного (полный спин системы 0) и триплетного (полный спин 1) состояний различны (отличаются в неск. раз). Совр. значения длин рассеяния и эфф. радиусов (в Ф) а, = 5,39(3), а, = - 23,74(9) = 1,70(3), [c.268]

При использовании изложенной выше методики мы будем ограничиваться учетом нулевой итерации уравнения (14). Как показано в предыдущей работе авторов [12], этого достаточно при низких энергиях (температурах). Тем более этого будет достаточно при высоких температурах, так как фактическим параметром разложения служит величина j3v падающая с ростом температуры. Начнем с вириального коэффициента, отвечающего рассеянию нейтрона на протоне в триплетпом состоянии. Используя (1) и (11), (12), находим [c.278]

Нашей задачей является изучение взаимодействий в системах протон — протон (р—р), нейтрон — протон (п—р) и нейтрон — нейтрон (п—п). Фактически к настоящему времени изучены лишь две из этих систем р—р и п—р. Система же п—п до настоящего времени не поддается экспериментальному изучению из-за отсутствия нейтронных мишеней. Поэтому существующие методы изучения системы п—п либо не совсем чистые, либо сравнительно косвенные. Например, рассеяние п—п при высоких энергиях изучают, бомбардируя нейтронным пучком дейтронную мишень. При этом предполагают, что если энергия Еп падающих нейтронов значительно превышает энергию связи = 2,23 МэВ дейтрона (Еп > св). то падающие нейтроны рассеиваются независимо на протоне и нейтроне дейтрона. Такая аппроксимация называется импульсньш приближением-, точность и пределы применимости этого приближения, однако, до сих пор не вполне ясны, так что этот метод не вполне чистый. При низких энергиях сведения о нейтрон-нейтрон-ном рассеянии можно получить, изучая угловые и энергетические распределения нейтронов в ядерных реакциях с вылетом двух нейтронов. Например, использовались реакции [c.169]

Метод протонов отдачи основан на том кинематическом факте, что нейтрон, сталкиваясь с протоном, передает ему энергию и импульс. По энергии и импульсу протона часто удается сделать заключение не только о наличии нейтрона, но и о его энергии. Протоны отдачи регистрируются различными способами ионизационными камерами, пропорциональными счетчиками, сцинтилляционными счетчиками, фотопластинками, следовыми камерами. Водород либо просто содержится в веществе детектора (например, водорода много в фотоэмульсии), либо вводится в рабочий объем детектора в виде водородосодержащих газов или покрытий. Метод протонов отдачи применим при всех энергиях, начиная с мегаэлектронвольтной области. Для очень высоких энергий этот метод — практически единственный. Достоинством метода протонов отдачи являются универсальность и возможность измерять энергию нейтронов. Его главный недостаток — низкая эффективность регистрации (из-за малости сечения рассеяния п — р при высоких энергиях). [c.521]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...