Каскад

Рис. 20. Автономная система холостого хода Каскад карбюратора модели 2105

Требование совместимости скорости различного абонентского пункта не всегда выполняется, поэтому в современных каналах применяют буфер в виде нескольких каскадов сборочно-разборочных регистров. [c.87]

Рассмотрим примеры моделей элементов аналоговой РЭА. Анализ однокаскадного / С-усилителя, проводимый в курсах основ электроники, позволяет получить следующее приближенное выражение для передаточной функции каскада [c.186]

Характеристики входного каскада усилителя, такие, как чувствительность, полоса пропускания и собственный уровень шумов, не должны зависеть от импеданса источника шума. [c.116]

Скорость охлаждения регулируют изменением режимов сварки (величина тока, скорость сварки, погонная энергия), применением специальных технологических приемов (сварка короткими и длинными участками, наложение отжигающего валика, сварка горкой, каскадом и др.) и применением подогрева, который может быть предварительным, сопутствующим и последующим. [c.125]

Модуль — унифицированный функциональный узел, включающий в себя набор стандартных деталей и выполняющий самостоятельную функцию в электронном устройстве, например, триггер, линия задержки, усилительный каскад, логический элемент [9]. [c.149]

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Множественность. Каскадная стадия процесса взаимодействия первичной частицы с нуклонами ядра представляется последовательностью попарных случайных взаимодействий. Поэтому описание этой стадии процесса может быть проведено методами статистических испытаний (методом Монте-Карло), Расчеты требуют больших вычислений, однако использование ЭВМ позволяет проводить такие расчеты и получать результаты с достаточной точностью. Наиболее полные характеристики каскада, рассчитанные методом Монте-Карло, получены в работах [13—16]. Рассчитан [13, 14] каскад для ядер АР , Си , Ри °°, Се °, ВР , и энергий первичных протонов от 82 Мэе до 2 Гэв. Расчеты проведены при некоторых упрощающих предположениях [11]. Так, не учитывали диффузную границу ядра ядро рассматривали как однородную сферу радиусом = в качестве импульсного [c.245]

Несмотря на такие упрощения, многие полученные характеристики каскада удовлетворительно согласуются с экспериментом. Позднее проведены [15, 16] расчеты с некоторыми уточнениями, которые касались главным образом характеристик моделей ядра. [c.245]

Основными характеристиками внутриядерного каскада, представляющими интерес для расчета задач прохождения частиц высоких энергий через защитные среды, являются множественность и спектрально-угловое распределение вторичных частиц. [c.245]

Внутриядерный каскад в тяжелых ядрах включает в себя большое число нуклонов, однако энергия, приходящаяся на долю каждой каскадной частицы, меньше, чем в легких ядрах. Поэтому сравнительно небольшое число нуклонов имеет возможность покинуть пределы ядра. С увеличением энергии первичного нуклона возрастает средняя энергия, приходящаяся на один каскадный нуклон в ядре, и тем самым облегчаются усло- [c.246]

ВИЯ выхода большего числа каскадных частиц из ядра. При достаточно больших энергиях первичной частицы основную роль уже играет общее число нуклонов, участвующих в развитии внутриядерного каскада, в связи с чем выход каскадных частиц при таких энергиях с увеличением атомного номера ядра-мише-ни возрастает. [c.247]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

На рис. 15.9 приведены спектры каскадных протонов, вылетающих из ядер А1 и и, для энергии падающих протонов 460 и 1840 Мэе. Спектр каскадных протонов для 11 несколько мягче, чем для А1, что объясняется участием в развитии каскада в тяжелых ядрах большего числа протонов. [c.249]

Выражения (15.16) и (15.17) представляют собой двойные дифференциальные по углам и импульсам распределения числа вторичных частиц (нуклонов и я-мезонов) в единичный телесный угол в единичный интервал импульсов. Рассчитанные по этим соотношениям такие характеристики каскада, как множественность, поперечный импульс, коэффициент неупругости, хорошо согласуются с экспериментальными вплоть до энергии 30 Гэв, до которой проводились сравнения. [c.251]

В каждом отдельном акте неупругого взаимодействия в результате внутриядерного каскада образуется множество вторичных частиц (главным образом нуклоны и я-мезоны) с энергиями, достаточными, чтобы, в свою очередь, вызвать в последующем внутриядерный каскад. Таким образом, в защитной среде при падении на нее пучка частиц высоких энергий число неупругих взаимодействий возрастает, в результате чего развивается каскад. [c.255]

Существуют два подхода к изучению нуклон-мезонного каскада— экспериментальный и расчетный. [c.255]

Имеются трудности и в расчетных исследованиях. Расчет нуклон-мезонного каскада можно проводить решением систем кинетических уравнений или методом статистических испытаний (методом Монте-Карло). Для высоких энергий, когда развивается межъядерный каскад, функция распределения вторичных частиц может быть получена решением систем кинетических уравнений [22—24]. [c.256]

Из всего сказанного следует, что в диапазоне энергий 100 Мэе— 1000 Гэв формирование каскада обусловлено прежде всего сильным ядерным взаимодействием нуклонов и пионов. Из-за больших математических трудностей и отсутствия данных по внутриядерному каскаду задача о нуклон-мезонном каскаде, инициируемом в плотных средах протонами высоких энергий, в общем виде еще не решена. [c.257]

Последние, наиболее полные расчеты межъядерного каскада методом Монте-Карло приведены в работе [19]. Рассчитывался нуклон-мезонный каскад в Ре, инициированный точечным моно-направленным пучком протонов с начальными импульсами 10, 20, 30, 70, 200 и 300 Гэв с. Образованные вторичные частицы прослеживались до импульса 0,08 Гэв с. Полученные результаты нормированы на один падающий протон. Из образовавшихся вторичных частиц рассматривались протоны, нейтроны и [c.257]

Расчет нуклон-мезонного каскада предполагает получение функции распределения. В результате расчетов [19] получены функции распределения плотности нейтронных, протонных, пион-ных и суммарных (р + п + п) звезд и треков. Звезды характеризуют число неупругих взаимодействий, треки — число вторичных заряженных частиц, образованных в актах неупругого взаимодействия. Для определения плотности потока частиц необходимо полученное выражение плотности звезд умножить на коэффициент [c.257]

В работе [19] получены следующие характеристики каскадов [c.258]

Однополярные M017T быть использованы как станции либо анодной, либо катодной защиты (при соответств шем переключении каскада). [c.89]

В зависимости от протяженности шва, то.ищины и марки металла, жесткости конструкции и т. д. применяют различные приемы последовательности сварки швов и заполнения разделки (рис. 20). Сварку напроход обычно применяют при сварке коротких швов (до 500 мм). Швы длиной до 1000 мм лучше сваривать от середины к концам или обратноступенчатым методом. При последнем способе весь шов разбивают на участки по 150—200 мм, которые должны быть кратны длине участка, наплавляемого одним электродом. Сварку швов в ответственных конструкциях большой толщины выполняют блоками, каскадом или горкой, что позволяет влиять на структуру металла шва и сварного соединения и его механические свойства. [c.27]

Поэтому такие стали, как правило, сваривают без предварительного подогрева, по с использованием специальных технологических приемов, обеспечивающих увеличение времени пребывания металла шва и околошовной зоны в субкритическом интервале температур и автотермообработку закаленных зон участков, прилегающих к шву. Время пребывания околошовной зоны в интервале субкритических температур movkho увеличить путем выполнения сварки каскадом, блоками, короткими или средней длины участками, а также путем использования специальных устройств, подогревающих выполненный шов и тем самым увеличивающих время пребывания его в определенном температурном интервале. [c.241]

Гидроусилитель типа сопло—заслонка покапан схематически па рис. 3.113 состоит из сопел 1 VI 4, которые вместе с подвижной заслонкой 2 образуют два регулируемых щелевых дросселя, и нерегулируемых дросселей 5 и 12, установленных на пути подвода жидкости из точки 6, куда она подается от насоса. Работа такой дроссельной системы, являющейся первым каскадом гидроусилителя, рассмотрена и п. 3.28. Испол-иичельпым механизмом гидроусилителя служит гидроцилиндр 9. [c.405]

Первый каскад управляет смещением золотника 8, который является вторым каскадом гидроусилителя и непосредствеппо управляет гидроцилиидром. [c.405]

Входной сигнал и (сигнал управления) поступает на сравнивающее устройство. Сигнал рассогласования усиливается по амплитуде (У—усилитель), преобразуется устройством преобразова-иия ПР и затем усиливается ио мощности усилителями первого, второго и третьего каскада УМг. .. УМз. Перемещение рабочего органа осуществляется от исполнительного двигателя ИД через безлюфтовый редуктор БР и шариковую винтовую пару ШВП. Измерение линейного перемещения рабочего органа у осуществляется датчиком обратной связи Д. [c.33]

В частности, в осесимметричных струях такие структуры идентифицируются с неустойчивостью вихревого слоя и его сворачиванием в концентрации завихренности — вихри. Снос этих вихрей вниз по потоку сопровожцается процессом их последовательного слияния попарно, что и определяет расширение слоя смешения. Каскад попарных слияний вихрей заканчивается образованием последовательности клубков. В конце начального участка крупномасштабные клубки разрушаются и генерируют мелкомасштабную турбулентность. Взаимодействие упорядоченных, когерентных структур с хаотическим турбулентным фоном определяет динамику развития структурного турбулентного движения. [c.127]

На рис. 8.13 представлена принципиальная схема каскада высокого давления ГТД с организацией в подкамерном пространстве закрученного течения охладителя. Под камерой сгорания / расположен цилиндрический либо конический корпус вихревого энергоразделителя 2, куда из полости течения вторичного воздуха 3 камеры сгорания / подается часть вторичного воздуха. На охлаждение турбины, как следует из схемы течения, подаются закрученные приосевые массы газа, охлажденные в камере энергоразделения. Избыточное по сравнению с охлажденным потоком давление подогретого потока воздуха срабатывается в процессе охлаждения задней полости сопловой лопатки. Неизбежные утечки воздуха через осевой зазор за последним рабочим колесом турбины при их подкрутке в направлении вращения ротора используются на организацию дополнительного потока, вдуваемого в приосевую зону. [c.383]

Как уже указывалось, АСГ представляют собой трехмашинный агрегат из каскада трех ЭМП явнополюсного генератора СГ), возбудителя (В) и подвоз-будителя ПВ). Поэтому в структуре ЭЭС его можно представить тремя функциональными элементами СГ, В и иВ. Для каждого элемента известны математические модели различной степени детализации и сложности. Поэтому выбор модели надо осуществлять целенаправленно исходя из интересующих задач моделирования в целом. Например, для СГ удобна модель в виде полных уравнений Парка —Горева в осях d, q, О с учетом насыщения магнитной цепи по раздельным характеристикам статора и ротора. Для сочленения модели СГ с [c.226]

По условиям устойчивости (13.9), (13.11), (13.21) и (2.7) коэффициент при AV ъ этой формуле положительный, поэтому при расширении всегда АТ<0. Этот эффект используется для охлаждения газов. Чтобы процесс расширения происходил адиабатически, необходимо проводить его быстро, но при этом не приходится рассчитывать на равновесность. На практике применяют необратимое расширение (дросселирование) газов. Работа такого процесса всегда меньше, чем обратимого (см. (8.11)), однако он более удобен технически. Для получения предельно низких температур используют несколько каскадов охлаждения охлажденный за счет дросселирования газ или образовавшийся конденсант служат для охлаждения газа, дросселируемого в следующем цикле процесса, и т. д. Самым низкотемпературным газом из всех известных являются пары изотопа Не . Их откачкой из пространства, содержащего жидкий Не , была достигнута температура —0,3 К- [c.162]

В тех случаях, когда требуется получить большой коэффициент усиления, включают несколько каскадов усиления последовательно. В этом случае общий коэффициент усиления Кобщ= Ki-K,.. где К , Kt — коэффициенты усиления каскадов усилителя. [c.168]

Особенностью прохождения нуклонов высоких энергий через-защитные среды является развиваемый в среде так называемый меж ьядерный каскад. [c.255]

Корректно задача о защите от частиц высоких энергий может быть решена при изучении закономерностей развития межъ-ядериого каскада или развития нуклон-мезонного каскада, инициированного первичными нуклонами высоких энергий в защитных средах. В результате должна быть получена функция распределения вторичных частиц, которая даст возможность правильно рассчитать необходимую защиту. [c.255]

Полученные значения длин ослабления, а также некоторые другие характеристики каскада можно использовать для расче- [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...