Альфа-спектры

Гамма-излучение, сопровождающее бета-распад, как и в случае альфа-распада, обладает дискретным энергетическим спектром. [c.322]

О начальной энергии а-частицы можно судить по длине пробега, однако этот способ является слишком грубым и не отражает тонкой структуры энергетических спектров а-частиц. Более точные данные об энергии и импульсе а-частиц, испускаемых радиоактивными ядрами, могут быть получены с помощью магнитного альфа-спектрометра, использующего особенности движения заряженной частицы в поперечном магнитном поле. При таком движении происходит пространственное разделение частиц, обладающих различным импульсом (энергией). [c.224]

Радиационно-магнитометрическая система (РМС) предназначена для получения данных о плотностях потоков и спектрах электронов, протонов и альфа-частиц в широком энергетическом диапазоне, об электромагнитном излучении Солнца в рентгеновском и ультрафиолетовом диапазонах, а также о вариациях магнитного поля Земли. Система РМС имеет общую массу 55 кг, энергопотребление не более 50 Вт и позволяет проводить измерения [c.227]

Своеобразное значение приобрел термин спектр в связи с изучением вероятностных процессов. При нахождении статистических распределений реальных физических объектов оказывается удобным представлять результаты в виде спектра-графика. По оси абсцисс откладываются значения параметра, а по оси ординат— дискретные числа, отражающие количество событий (т. е. объектов) с заданным значением параметра. Именно такие спектры имеют обычно в виду в экспериментальной ядерной физике, когда говорят, например, о спектрах элементарных частиц. Событиями в этом случае будут зарегистрированные элементарные частицы, а измеряемым параметром — их энергия. Если по оси абсцисс откладывается энергия квантов а по оси ординат число зарегистрированных событий выражается не в цифрах абсолютного количества, а в единицах интенсивности, то такой энергетический спектр исследуемых элементарных частиц (электронов, нейтронов, протонов, альфа-частиц и т. д.), даже внешне, не отличается от частотного и оптического спектров. [c.8]

В Дубне элементом № 103 начали заниматься лишь через четыре года после появления этой первой и, прямо скажем, не слишком убедительной публикации. При облучении америция-243 ионами кислорода-18 получили изотоп 103 с периодом полураспада 35+10 секунд. В 1966—1967 годах были более детально изучены его радиоактивные характеристики, в частности сложный спектр альфа-излучения с энергией от 8,35 до 8,60 Мэв и ярко выраженным максимумом вблизи 8,42 Мэв. Затем были предприняты попытки получить и изотоп с массовым числом 257, описанный в работе 1961 года. Однако обнаружить изотоп 103-го элемента с периодом полураспада около 8 секунд и энергией альфа-частиц 8,6 Мэв так и не удалось ни в одной ядерной реакции, которая бы могла привести к образованию изотопа 103. [c.203]

В хороших металлах тоже существуют части ферми-поверхности с малыми сечениями и малыми эффективными массами. Эти части трудно обследовать с помощью методов, описанных в предыдущих главах, так как их влияние на проводимость ничтожно. Но осцилляции де Гааза—ван Альфена от этих частей ферми-поверхности будут иметь большую амплитуду и большой период. Конечно, площадь экстремального сечения — не такая прямая характеристика спектра, как непосредственное значение граничного импульса Ферми. Но тем не менее измерение этой величины при разных направлениях поля практически позволяют восстановить ферми-поверхность с хорошей точностью. [c.167]

Исторически сложилось так, что эффект де Гааза —ван Альфена был первым явлением, дававшим возможность определить энергетический спектр, и поэтому раньше всего был определен энергетический спектр полуметалла—висмута (Шенберг, 1939) [54]. [c.167]

Можно показать, что для эллипсоидальной поверхности Ферми циклотронная частота зависит только от направления магнитного поля и не зависит от высоты орбиты /Сг. Следовательно, в этом случае метод циклотронного резонанса дает совершенно однозначные результаты. Однако если для выбранного направления поля имеется целый спектр периодов, что случается всякий раз, когда Т ф F, к ) зависит от к , то при интерпретации экспериментальных данных следует проявлять осторожность. Конечно, мы должны учитывать лишь орбиты на поверхности Ферми, поскольку в силу принципа Паули электроны, движущиеся по более низким орбитам, не могут поглощать энергию. Количественные расчеты показывают, что резонансные частоты чаще всего определяются теми орбитами, для которых циклотронный период экстремален по отношению к изменению к . Однако подробная зависимость поглощения энергии от частоты может иметь сложный вид. Поэтому необходимо проявлять осторожность и учитывать, что не всегда таким образом удается измерить экстремальные значения Т ф р, к , а иногда в действительности измеряются сложные средние от значений Т, взятые по поверхности Ферми. Ситуация никогда не бывает столь прозрачной, как при исследовании эффекта де Гааза — ван Альфена. [c.279]

Одно из важнейших следствий ферми-жидкостного рассмотрения таково экспериментальные методы исследования электронного энергетического спектра (по эффекту де Гааза — ван Альфена, гальваномагнитным явлениям, циклотронному резонансу и т. п.) определяют свойства именно квазичастиц, а не невзаимодействующих электронов. — Прим. ред. [c.350]

В книге известного английского физика содержится систематическое изложение результатов исследования природы магнитных осцилляций в металлах, экспериментальной техники их наблюдения и исследования их связи с электронной структурой металлов. Монография охватывает весь круг вопросов, связанных с воздействием магнитного поля на электроны проводимости нормальных металлов, включая методику наблюдения эффекта де Гааза — ван Альфена и других осцилляций, возникающих в результате квантования энергетического спектра электронов в магнитном поле. [c.4]

Первое сообщение об этом элементе пришло из Беркли в 1961 году. В пем говорилось, что прн облучении калифорниевой мишени ионами бора наблюдалась слабая альфа-активность с энергией 8,6 Мэв и периодом полураспада 8+2 секунды. В работе приводился альфа-спектр, полученный при одном из многочисленных облучений. На спектре видна линия 8,6 Мэв, состоящая всего из 10—15 импульсов. [c.202]

Спектрами второго типа являются а-спектры, состоящие из нескольких (от 2 до 5) линий, расстояние между которыми 0,1 Мэе. Интенсивности линий имеют примерно одинаковый порядок, но убывают с уменьшением энергии группы. К таким альфа-излучателям относятся 98 m и другие ядра с нечетным числом нуклонов. [c.227]

При радиоактивных распадах конечное ядро может оказаться не только в основном, но и в одном из своих возбужденных состояний. Например, в у-распаде, как мы увидим ниже, это является скорее правилом, чем исключением. Однако исключительно резкая зависимость вероятности а-расиада от энергии приводит к тому, что расп Д з1 на возбужденные уровни дочернего ядра обычно идут с очень низкой интенсивностью, потому что при возбуждении дочернего ядра уменьшается энергия а-частицы. Экспериментально удается наблюдать только распа,ды на вращательные уровни, имеющие относительно низкие энергии возбуждения (см. гл. И, 7). Распады на возбужденные уровни приводят к возникновению тонкой структуры энергетического спектра вылетающих а-частиц. В качестве типичного примера рассмотрим распад изотопа плутония 4Рц238, имеющего период полураспада Ti/ = 90 лет и испускающего а-частицы с энергией 5,5 МэВ. Точные измерения энергетического спектра вылетающих а-частиц показывают, что 72% частиц имеют энергию 5,49 МэВ, а около 28% частиц имеет энергию на 43 кэВ меньше. Наблюдаются также небольшие группы частиц с энергиями на 143, 296 и 803 кэВ меньше энергии основной группы частиц. На рис. 6.8 изображена схема этого распада. Дочернее ядро несферично (как и все ядра с Z > 86) и имеет четко выраженную полосу вращательных уровней 0 (основной), 2 , 4+, 6 , 8+. Альфа-распад идет на все эти уровни. На косых линиях, обозначающих разные распады, указаны вероятности соответствующих [c.226]

Примерно в то же время, что и в Швеции, в Москве также были проведены опыты по синтезу короткоживущих изотопов 102-го элемента. Для получения нового элемента изотопы плутония 241рц II 2зэрц облучали ионами кислорода-16 с энергией около 100 Мэв. Изучался альфа-распад продуктов ядерных реакций методом ядерных фотоэмульсий. В спектре альфа-частиц наряду с группами, обусловленными распадом известных элементов, была отмечена группа с энергией 8,9 0,4 Мэв. Было показано, что период полураспада этого изотопа меньше 40, но больше 2 секунд. На основании теоретических оценок предполагалось, что наиболее вероятна реакция с испарением четырех нейтронов [c.196]

Здесь, видимо, надо объяснить, что это за спектры. Как и при многих других исследованиях, в ядерной химии получают не отдельные сведения, а спектры — полную картину разброса частиц по энергии. Снимали такие спектры и в дубненских экспериментах по синтезу элемента № 105. Однако в опытах 1968 года анализ части спектра ниже 9,4 Мэв был сильно затруднен из-за фона. Фон — излучение, подобное искомому, — возникал из-за побочных ядерных реакций. Альфа-излучатели образовывались на микропримесях свинца в материале мишени. Эти фоновые реакции более вероятны, чем главная, а ядерные свойства продуктов этих реакций весьма близки к ожидаемым для 105-го элемента. Опасны даже ничтожные примеси свинца. [c.223]

Как видно нз этой формулы, для того чтобы найти скорость теплового движения излучающих частиц, достаточно измерить полуширину линий. Этим методом определялась скорость движения атомов, и ионов в целом ряде. исследований (см., например, [56], [71]). Наряду с измерениями ширин л.нний, расположенных в видимой области спектра, велись измерения и ширин линий, расположенных в вакуумной области. Такие измерения проводились фотографическими методами на установках Зита [72] и Альфа [73] и на установке с прямолинейным пинчем [48]. Как показали исследования на установке Альфа [73], полуширины линий растут с увеличением заряда иона. Эта закономерность проверялась и при измерении полуширин линий, расположенных в вакуумной области спектра. [c.363]

Пространственные спектры мерцаний звезд Ахернара (альфа Эридана) и Сириуса (альфа Большого Пса) для двух высот, пересчитанные из частотных спектров по соотношениям (8.4.13) и (8.4.14), приведены в виде зависимостей безразмерных величин к КДк ) и К1КДК ) от волновых чисел и К на Рис. 8.4.5. Для [c.310]

Можно отметить также различные счетчики альфа-, бета- и гамма-излучения, предназначенные для измерения активности жидких препаратов и паров жидкостей, для анализа компонентного состава жидких смесей, для проведения специальных исследований. Например, гамма-счетчики для радиоиммунологического анализа выпускает фирма Бэкман (США). Модель Биогамма этой фирмы одновременно позволяет исследовать 200 образцов, а модель Гамма 310 рассчитана на 300 образцов. Они содержат в качестве измерительного преобразователя трехдюймовый кристалл с эффективной свинцовой защитой для каждого канала обеспечена возможность вычитания фона, выбора энергетического окна, выбора времени счета, отбора образцов с низкой активностью. Прибор содержит универсальный блок для перемещения образцов. Выход регистрируемых параметров — на цифровой индикатор и печатающие устройства. Эта же фирма выпускает высокопроизводительные приборы для жидкостного сцинтилля-ционного счета модели Г5. Система обработки результатов в этих моделях содержит программируемый вычислитель для определения абсолютной радиоактивности образцов, меченных одним или двумя изотопами. Широкий спектр счетчиков ядерных излучений для лабораторных и полевых условий выпускается в Советском Союзе. [c.290]

Связанные состояния бимолекулярных возбуждений соответствуют определенному значению волнового вектора й. Следовательно, они относятся к коллективным одночастичным возбуждениям кристалла. Они имеют взаимно перпендикулярную поляризацию и удалены друг от друга на величину з — 4 = = ф — у)1. Зто расщепление является характерным свойством бимолекулярных возбуждений. Оно обнаружено экспериментально Прихотько с сотрудниками [456] при исследовании спектра поглощения альфа-кислорода при температуре 1,3 °К. В спектре поглощения наблюдался соответствующий бимолекулярному возбуждению дублет с частотами 10 891 и 20 895 [c.574]

К фотографиям пионеров осцилляционных исследований, открывающим книгу, мы в этом издании добавили портрет Д. Шенберга. Он имеет на это несомненное право не только и даже не столько как автор по существу первой исчерпывающей монографии по эффекту де Гааза — ван Альфена (дГвА), но как один из тех исследователей, деятельность которых превратила уникальное явление, обнаруженное на странном во многих отношениях В1, в эффективный метод изучения энергетического спектра практически всех металлов. Начав заниматься изучением магнитных осцилляционных явлений в тридцатые годы, Д. Шенберг более 40 лет посвятил детальному исследованию осциллирующих при изменении магнитного поля характеристик металлов, совершенствованию методики измерения и получения из измерений все более точной и достоверной информации об устройстве металла. За эти годы его планомерная и последовательная деятельность сопровождалась выдающимися достижениями, среди которых следует отметить обнаружение эффекта дГвА у металлов, поверхности Ферми которых не содержат малых сечений (у металлов первой группы таблицы Менделеева), а также открытие магнитного взаимодействия, в ряде случаев коренным образом изменяющего картину осцилляций. Д. Шенберг может служить примером ученого, бесконечно преданного своему делу, избранному направлению исследований. Несмотря на сосредоточенность Шенберга на осцилляционных явлениях, его ни в коей мере нельзя обвинить в замкнутости, в уходе с основного пути развития физики металлов. Вся деятельность автора монографии и сама монография очень современны. Инструментарий, применяющийся для изучения эффекта дГвА, использует самые совершенные физические и радиотехнические приборы и методы, а обсуждение полученных результатов — последние достижения квантовой теории конденсированного состояния. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...