Спектр нейтронов деления

Спектр нейтронов деления [c.11]

Спектр нейтронов деления % ( ), рассчитанный по формуле (9. 3), приведен в табл. 9. 1. Там же представлены данные по [c.12]

Спектр нейтронов деления тепловыми нейтронами [c.13]

Необходимо отметить, что формулы (9. 1) и (9. 3) не описывают тонкую структуру спектра нейтронов деления. Согласно измерениям с хорошим разрешением [4], в этом спектре имеются явно выраженные максимумы при 0,75 1,25 1,6 и 2,6 Мэе, где сосредоточено 5% полного числа нейтронов деления. [c.13]

Для различных делящихся изотопов спектр нейтронов деления можно описать максвелловским распределением [2, 4, 5] [c.14]

Как видно из рисунка, спектр быстрых нейтронов в реакторе оказывается несколько обогащенным нейтронами низких энергий по сравнению со спектром нейтронов деления. Результаты расчета спектра нейтронов по формуле (9.15) хорошо согласуются с экспериментальными данными. [c.21]

Здесь мы пренебрегли слабой зависимостью спектра нейтронов деления от энергии нейтронов, вызывающих. деление.) [c.42]

Для органического или гелиевого теплоносителя основные источники у-излучения в теплоносителе — активированные ядра примесей. Типичными примесями в теплоносителе, подверженными значительной активации нейтронами, следует считать продукты коррозии материалов стенок контура (А1, Т1, N1, Мп, Ре, Сг, Со) и остающиеся в контуре или теплоносителе загрязнения элементами типа Ыа, Си, 2п и др. В табл. 10.2 приведены данные, относящиеся к активации теплоносителя с этими примесями. Сечения п, р)- и (л, а)-реакций усреднены по спектру нейтронов деления. Энергетические пороги их составляют 4,7 Мэе для 6 Мэе для Al и 7,2 Мэе для и Ре . [c.98]

Разумеется, описанный метод дает только ориентировочную форму спектра нейтронов деления, так как в ем используется операция дифференцирования экспериментальной кривой, приводящая к большим неточностям. Однако и в такой форме этот результат имеет очень большое значение он позволяет в том же опыте получить первоначальное представление о числе вторичных нейтронов V, испускаемых в одном акте деления. [c.378]

Спектр нейтронов деления был изучен методом измерения энергетического распределения лобовых протонов отдачи, возникающих в ядерной фотоэмульсии при облучении ее вторичными нейтронами. [c.394]

Энергетические спектры мгновенных нейтронов деления различных ядер сходны. В простейшем виде, в пределах погрешностей эксперимента, спектры нейтронов деления могут быть представлены максвелловским распределением [c.1095]

Значения сечений ядерной реакции (п, 2п) для различных нуклидов, усредненные по спектру нейтронов деления и энергетические зависимости сечения ядерной реакции (п, 2п) для Ве, Fe, зц приведены в табл. 41.8 и на рис. 41.33—41.38. [c.1127]

Энергетический спектр нейтронов деления для изотопа приведен на рис. 9.7. Такого рода спектры сходны для всех делящихся изотопов имеется сильный разброс по энергиям, причем основная масса нейтронов имеет энергии в области 1—3 МэВ. Возникшие при делении нейтроны замедляются, диффундируют на некоторое расстояние и поглощаются либо с делением, либо без него. В зависимости от свойств среды нейтроны успевают до поглощения замедлиться до различных энергий. При наличии хорошего замед- лителя основная масса нейтронов успевает замедлиться до тепловых энергий порядка 0,025 эВ. В этом случае цепная реакция называется медленной, или, что то же самое, тепловой. При отсутствии специального замедлителя нейтроны успевают замедлиться лишь до энергий 0,1—0,4 МэВ, так как все делящиеся изотопы — тяжелые [c.569]

КВ зависит от спектра нейтронов, распределения свободных нейтронов в диапазоне энергий от соответствующей тепловому равновесию с ядрами материалов реактора (0,025 МэВ при 300 К) до энергии нейтронов деления (в среднем около 2 МэВ). Наиболее высокий КВ достижим при спектре нейтронов, близком к спектру нейтронов деления. [c.341]

Однако реальные спектры значительно отличаются от спектра нейтронов деления, поэтому данный метод не решает полностью задачу определения флюенса нейтронов. Применяется также метод оценки повреждающего потока с помощью расчета числа смещенных атомов углерода на единицу эквивалентного потока деления по никелю [c.97]

Однако применение в качестве теплоносителя быстрого реактора натрия, который под действием излучения становится радиоактивным, и его несовместимость с водой— рабочим телом паротурбинного цикла — потребовали создания трехконтурных схем преобразования тепла. Значительное смягчение спектра нейтронов деления и ухудшение в связи с этим характеристик воспроизводства, высокие удельные капиталовложения и сложная эксплуатация трехконтурных схем преобразования тепла АЭС с быстрыми реакторами на натрии пока не позволяют реализовать те преимущества, которые заложены в идее развития системы АЭС с быстрыми реакторами, а частый выход из строя парогенераторов натрий—вода заметно снижает надежность АЭС [1.5]. [c.10]

Энергетический спектр нейтронов деления приведен на рис. 84. [c.209]

Рнс. и. Спектр нейтронов деления. [c.395]

Из экспериментальных данных следует, что при энергиях, меньших 10 МэВ, т. е. практически для всего спектра нейтронов деления, угловое распределение рассеянных нейтронов в системе ЦМ является изотропным. Другими словами, в этой системе число рассеянных нейтронов пропорционально элементу телесного угла dQ (см. 1.5), т. е. вероятность рассеяния в элемент телесного угла dQ дается выражением [c.259]

Осколки деления. образуются в возбуждённых состояниях. В дальнейшем энергия возбуждения осколков уменьшается в результате испускания ими нейтронов (нейтроны деления). Энергетич. спектр нейтронов деления можно считать максвелловским со среднеквадратичной энергией 1,3 МэВ. Когда энергия возбуждения становится меньше энергии, необходимой для отделения нейтрона от ядра, эмиссия нейтронов прекращается, начинается испускание у-квантов. В ср. на один акт деления испускается [c.147]

Мгновенные нейтроны деления составляют основную часть всех нейтронов спектра деления (более 99%). Они распределяются по энергиям в широком интервале от нескольких десятков килоэлектронвольт до энергий свыще 20 Мэе. Чаще всего в качестве делящегося материала в реакторах используют угз. ) 238 Средняя кинетическая энергия нейтронов, образующихся при делении одного ядра составляет 5 Мэе. [c.11]

Спектр нейтронов деле шя (при делении тепловыми ней- [c.11]

Таким образом, спектр нейтронов, образующихся при делении плутония, несколько жестче, чем при делении урана, и, например, доля нейтронов с >10 Мэе при делении выще [c.14]

С точки зрения расчета защиты реактора представляет интерес сравнить интенсивность потоков излучений, выходящих из активной зоны или отражателя различных типов реакторов. Эта интенсивность зависит от мощности реактора, его конструкции, назначения. Однако можно привести некоторые средние цифры. Так, в уран-графи-товом реакторе плотность потока нейтронов, падающих на защиту, достигает (1ч-2)-10 нейтрон/ (см сек), плотность потока энергии у-квантов 2-10 2 Мэв/ см сек)-, до 95% потока нейтронов составляют медленные и тепловые нейтроны. В водо-водяном реакторе плотность потока нейтронов, как правило, не превышает 1X ХЮ нейтрон/ см --сек), интенсивность потока энергии у-квантов 5-10 з Мэе/(см -сек), причем в спектре нейтронов примерно 50% быстрых и промежуточных. В реакторах на быстрых нейтронах плотность потока нейтронов составляет до 5-10 —1-10 нейтрон/ см -сек), плотность потока энергии у-квантов - 10 3 Мэе/ см --сек). Максимум в спектре нейтронов, падающих на защиту, обычно соответствует нейтронам с энергией 50—100 кэв. Для примера на рис. 9. 1 приведен спектр нейтронов, выходящих из быстрого реактора Ферми с натриевым теплоносителем. Он существенно мягче спектра нейтронов в активной зоне этого реактора и мягче спектра нейтронов деления, подробно описанного в 9. 2. [c.9]

Энергетический спектр нейтронов в активной зоне реактора отличается от энергетического спектра нейтронов деления, определяемого формулами (9.1) — (9. 6). Быстрые нейтроны, обра- [c.15]

Здесь =доАх — мощность источников быстрых нейтронов Ах — доля в спектре нейтронов деления, отнесенная к быстрым нейтронам (обычно для Е>2,5- 3 Мэв) Ивмн— сечение выведения быстрых нейтронов. Возможна многрупповая модификация ф( мулы (9.60), позволяющая определить изменение спектра быстрых нейтронов в защите с изменением расстояния. [c.49]

Величина v измерялась Г. Н. Флеровым (в СССР), Цинном и Сциллардом (за границей) и др. Ниже будет рассмотрен опыт Цинна и Сцилларда, в котором впервые (1939 г.) был измерен энергетический спектр нейтронов деления ураиа и получено наиболее близкое к современному значению v. [c.376]

Спектр нейтронов деления 377, 394 Спектроскопия нейтронная 329 Спивака и Сосновского опыт 163 Спин нейтрона 81, 84 Спин-орбитальное взаимодействие 193, 507, 530. 694 Спиральность 645 Спонтанное деление 371, 396, 425 Средняя длина свободного пробега 305 [c.719]

Потоки нейтронов в современных реакторах имеют порядок 10 нейтрон/см -с при значительном разбросе по обе стороны от этой величины в реакторах разных типов. Нейтронный спектр зависит от типа реактора. В реакторах на медленных нейтронах форма этого спектра близка к максвелловскому распределению по скоростям с максимумом в области около 0,07 эВ и с немаксвелловским хвостом , простирающимся в область высоких энергий примерно до 10 МэВ. Примером может служить изображенный на рис. 9.6 спектр нейтронов советского исследовательского реактора ВВР. В реакторах на быстрых нейтройах энергетическое распределение нейтронов является промежуточным между тепловым спектром (рис. 9.6) и спектром нейтронов деления, изображенным на рис. 9.7. В этом случае из реактора вылетает большое число нейтронов с энергией порядка 1 МэВ. [c.487]

Сечение в миллибарнах, усредненное по спектру нейтронов деления (Хог и Вебер, материалы симпозиума по нейтронной дозиметрии и действию излучения на металлы, проведенного Американским обществом по испытанию материалов. Филадельфия, 1963). [c.126]

Рис. 5.5. Спектр нейтронов деления (/) и рассчитанный в центре реактора по программе P1MG спектр быстрых нейтронов (2) (1 —10 Мэе].

Упрощенньга расчет, использующий усредненные по спектру нейтронов деления сечения реакций и другие параметры, взятые при энергии нейтронов в максимуме кривых на рис. 9.2, дают 7,5-10 и 2,51 X ХЮ" ядер см -сек) соответственно. Согласие приближенного и точного расчетов в случае острого пика для реакции Fe(n, р)5 Мп вполне хорошее. Реакция Ni(n, р) Со имеет размытую форму пика, поэтому упрощенный расчет завышает результаты примерно на 56%. [c.285]

Энергетич. спектр нейтронов деления практически одинаков для всех изотопов и почти не зависит от энергии падаюйщх нейтронов. Он простирается от О до примерно 10 МэВ и приближённо описывается ф-лой [c.679]

Террелл Дж. Распределение числа нейтронов деления. Спектры нейтронов деления.— В кн. Физика деления ядер . Пер. с англ. М., Госатомиздат, 1963, с. 351, 365. [c.942]

В предыдущем анализе мы сделали ряд допущений, упрощающих рассматриваемую картину. Теперь мы будем последовательно обобщать нашу модель так, чтобы постепенно привести ее в лучшее согласие с действительностью. Сначала рассмотрим эффект, вызываемый наличием запаздывающих нейтронов затем рассмотрим, как изменяется картина, если учесть энергетический спектр нейтронов деления, который они имеют в действительности, и, наконец, отбросим идеализащ1Ю модели, связанную с наличием отражающих стенок. [c.105]

Рис. 3. Сиектр нейтронов деления и спектры потоков иейтронов, характерные для реакторов различных типов а) ] — спектр нейтронов деления, S — быстрый реактор,

Здесь ), Еа и vI,f — коэффициент диффузии, сечение поглощения и произведение выхода нейтронов при делении на сечение деления 2/ — одногрупповые константы, полученные усреднением сечений по спектру нейтронов в активной зоне (см. 9.2). В реакторе на тепловых нейтронах основная часть делений горючего происходит при взаимодействии с ядрами тепловых нейтронов. В этом случае указанные одногрупповые константы являются фактически константами тепловых нейтронов. В табл. 9.7 приведены константы и параметры тепловых ней- [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...