Парциальная частота — См Частота парциальная

Рассмотрим теперь поведение автоколебательной системы с двумя степенями свободы при изменении парциальной частоты первого контура. При частоте VJ< V2 в системе существует гармоническое колебание с частотой 1, близкой к v . При увеличении VI система входит в область, где возможно существование колебаний как частоты 2, так и частоты 2. Эта область носит название области затягивания частоты. В области затягивания режим генерации зависит от предыстории. Если система вошла в нее со стороны малых VI (см. рис. 7.12), то в ней будут существовать колебания с частотой 2 и амплитудой А . При дальнейшем увеличении VI система при VI = VII скачком перейдет в режим генерации колебаний с частотой 2 и амплитудой А . Если система входит в область затягивания со стороны больших V2, то в ней происходят колебания с частотой 2 и амплитудой А. . Переход в режим ( ц Л ) наступает при Vl2, значительно меньшей VJJ. Частоты VJl и v 2, определяющие границы области затягивания, можно найти из условий нарушения устойчивости соответствующих колебаний. Различаются частотные и амплитудные условия устойчивости. Частотные условия устойчивости нарушаются при частотах, на которых кривая = /(v1) имеет вертикальную касательную. Амплитудная неустойчивость возникает при нарушении условий (7.5.7) или (7.5.9). Пусть при некоторой частоте VI в системе выполняются условия (7.5.6) и (7.5.7). При увеличении VI частота также увеличивается и приближается к V2. При этом правая часть (7.5.6) растет и Ах уменьшается. Что касается правой части (7.5.7), то она уменьшается, а левая часть (7.5.7) растет. Наконец, при некотором V, неравенство (7.5.7) изменит знак. Вклад энергии на частоте а станет больше потерь [c.276]

Это уравнение для данной частоты со,. совпадает с уравнением частот для автоколебательной системы, нагруженной дополнительным контуром с парциальной частотой <о (см. (7.4.7)). При связи, большей критической, т. е. при сса > 4fi (0 , вблизи частоты со имеет место явление затягивания. Струна обладает бесконечным числом собственных частот u j, и явление затягивания будет возникать вблизи любой из частот со (s = l, 2,. ..). Зависимость частоты рассматриваемой сложной системы от настройки генератора ur имеет вид, изображенный на рис. 10.19. Так как величина критической связи (см. 7.4) зависит от частоты, то при достаточно высоких частотах связь станет меньше критической и области затягивания исчезнут. [c.345]

Требование ограниченности избыточных обобщенных сил Л является более мягким , чем требование малости отдельных составляющих этих сил. Заметим, что в случае, когда неконсервативные силы, соответствующие координатам системы связи, малы, т. е. Q )" = О и Q " = О, величины обращаются в нуль при равенстве парциальных частот объектов (см. пп. 3, 41. Таким образом, при указанных условиях объекты с близкими парциальными частотами обнаруживают тенденцию к синхронизации (см. п. 2). [c.237]

Как в мягком, так и в жестком режимах при выполнении условия (7.2.8) частота колебаний не зависит от амплитуды накачки. При невыполнении (7.2.8) появляется зависимость частоты генерации от амплитуды накачки. Область существования параметрической генерации ограничена как со стороны малых амплитуд накачки ( порог ), так и со стороны больших амплитуд Л ( потолок ). Существование порога обусловлено необходимостью для генерации полной компенсации потерь в системе за счет параметрического вложения энергии. Наличие потолка связано с расстройкой парциальных частот при больших амплитудах накачки из-за нелинейной реактивности в системе. При жестком режиме возбуждения системы колебания возникают при наличии начального толчка, достаточного для перехода через нижнюю неустойчивую ветвь амплитудной характеристики (см. рис. 7.4). Из рис. 7.6 видно, что в жестком режиме параметрические коле- [c.264]

Увеличение парциальной частоты ведомого звена (на выстое) от 350 до 700 рад/с (режим V) весьма незначительно уменьшает амплитуду крутильных колебаний привода. И, наоборот, уменьшение 2 до значения при достаточно малом значении Е (режим VI) приводит к суш,ественным искажениям. По мере возрастания критерия Е отрицательный эффект от близости парциальных частот уменьшается (режим V//). Тем не менее, по-видимому, такие режимы являются нежелательными из-за возможности повышенного взаимного возбуждения ведущей и ведомой частей механизма (см. п. 20). В этом отношении весьма показательна осциллограмма режима VII, при котором иа-за недостаточной точности воспроизведения на АВМ первой передаточной функции на выстое четко видно взаимное возбуждение и зона нарастания амплитуд колебаний. Заметим, что отмеченный эффект представляет большой практический интерес, так как при указанных условиях он может возникнуть в механизмах с приближенными выстоями, когда на некотором достаточно большом отрезке времени первая передаточная функция механизма колеблется около нуля. [c.209]

Одна из важнейших закономерностей явления взаимной синхронизации состоит в том, что оно может наступить при существенном отличии частот п со от парциальных (0 (см. п. 8), [c.223]

Парциальная частота — См Частота пар-циальная [c.349]

Пожалуй, самое эффектное приложение явления демпфирования колебаний успокоитель качки судов. На рис. 4.6 изображена принципиальная схема так называемого успокоителя Фрама (см. второй эпиграф). Парциальными системами являются корабль и вода в резервуаре корабля, а внешней силой — морское волнение. Парциальная частота колебаний воды в резервуаре подобрана так, что она приблизительно совпадает с ча- [c.127]

Как видно из рис. 5.7.4, динамическое гашение колебаний защищаемого объекта осуществляется на частоте ki (парциальной частоте динамического гасителя колебаний). Введение демпфирования Ьр в систему (см. штрихпунктир-ные линии) снижает эффект динамического гашения (в окрестности а 0), однако одновременно снижает амплитуды колебаний в зоне резонансов на частотах mj и iu2, снижает колебания защищаемого объекта не только на часто- [c.864]

И. Два осциллятора, каждый с массой тис одинаковой парциальной частотой Vo (т. е. если один осциллятор неподвижно закреплён, то другой будет колебаться с частотой vo) связаны так, что смещение одной массы на сантиметр от положения равновесия производит на другую силу в С дин, С мало по сравнению с Показать, что если масса первого осциллятора отведена на 1 см от положения равновесия, а второго оставлена в равновесии, и затем массы отпущены в момент = 0, то дальнейшее движение будет выражаться так [c.87]

При повышении жесткости дисковой части рабочего колеса или снижении ее у лопаточной части возможна ситуация, когда частотная функция парциальной системы жесткий диск — упругие лопатки, соответствующая семейству первых форм изгибных колебаний лопаток, окажется ниже частотной функции парциальной системы упругий диск — жесткие лопатки и не пересекает ее. В этом случае нижняя частотная функция рабочего колеса п = 0), если различие жесткостей лопаток и диска велико, практически совпадает с нижней частотной функцией парциальной системы жесткий диск — упругие лопатки на всем интервале изменения т. На рис. 6.16 приведены частотные функции исходной системы (см. рис. 6.12) и часть ее спектра при понижении модуля упругости материала лопаток в 5 раз. Как видно при относительно низкой жесткости лопаток, податливость диска на частоты семейства первых изгибных форм, колебаний лопаток практически влияния не оказывает. При дальнейшем снижении жесткости лопаток аналогичный результат можно получить для последующих семейств форм колебаний лопаток. [c.98]

В СО 2-лазере высокого давления с плазменным катодом при давлении до 8 атм получена интенсивная генерация на газовой смеси СО2 и N2 с парциальным соотношением компонент 1 1, что позволило получить плавную перестройку частоты в интервале 46 см с пиковой мощностью МВт. [c.533]

В табл. 5 приведены основные зависимости для определения частоты свободных независимых (парциальных) колебаний упругих систем, показанных на рис. 3, а, fr — см. табл. 4, а также формулы (9) — (II). [c.191]

Для открытого двухзеркального резонатора аналогия с закрытым резонатором и колебательным контуром, в котором колебания затухают, может показаться несколько искусственной. Поэтому мы исследуем эту модель на примере плоского резонатора Фабри— Перо с бесконечно большими зеркалами. Плоская волна с частотой и амплитудой о попадает слева в резонатор Фабри—Перо (рис. 2.4). Его длина равна L. Волновой вектор образует угол 6 с нормалью к зеркальным поверхностям. Амплитуда поля Е позади резонатора образуется в результате суперпозиции всех парциальных волн, возникающих при многократных отражениях на обоих зеркалах (см., например, [2.1]) [c.59]

На рис. 65 показана зависимоста порога кавитации в воде и бензине, полученная при температуре 22° С на частоте 26,3 кгц, от парциального давления воздуха (при насыщении 760 тт рт. ст.). Из этого рисунка видно, что порог кавитации существенно зависит от количества растворенного газа при концентрациях, больших 1% от насыщения при меньших концентрациях такой зависимости нет. Кавитационный порог в воде несколько уменьшается с ростом температуры (см. рис. 63). [c.273]

При достаточно высокой добротности контуров сопротивления каждого контура для частот, далеких от его парциальной частоты, практически равны нулю (см. (3.1.7)). Таким образом, контур является активной нагрузкой лишь в небольшо7Й области частот вблизи своей парциальной частоты. В рассматриваемой нами схеме в основном контуре активная мощность может выделяться только на частоте Ш1, а в дополнительном — на одной из частот Ш2 = L) o . Токи остальных комбинационных частот могут не приниматься во внимание. Таким образом, в изучаемой системе следует рассматривать лишь токи и напряжения с частотами (0], СО2 и 11- Д Ля частот Ю1 и запишем следующие уравнения колебаний [c.256]

В гидродиеамич. приближении, когда смещения частиц между столкновениями (в отсутствие магн. поля — длина свободного пробега к) меньше характерных масштабов неоднородности плазмы L, а характерные частоты не превосходят частот столкновений v, классические (столкновительные) П. п. описываются матрицей коэф. переноса. Она линейно связывает потоки частиц, импульса и энергии с факторами, нарушающими термодинамич. равновесие,— градиентами парциальных концентраций и темп-р, неоднородностью скорости, электржч, полем (см. Переноса явления). Вследствие большого различия между массами электронов и тяжёлых частиц (ионов и нейтральных молекул) гемп-ры их, вообще говоря, различны, поэтому перенос энергии лёгкой и тяжёлой компонентой рассматривают отдельно. Напр., в отсутствие магн. поля В поток тепла q обусловленный температурным градиентом к.-л. компоненты а, есть тензор плотности потока импульса n = —где тензор скорости сдвигов [c.569]

В случае внутриимпульсной линейной ЧМ принимаемый отражённый сигнал после преобразования на промежуточную частоту (см. Преобразование частоты) поступает на частотно-дисперсионную линию задержки (рис. 4, а), на выходе к-рой появляется сжатый импульс длительности 1/Д/с. При внутриимпульсной ФКМ принимаемый отраж вый сигнал после преобразования на промежуточную частоту поступает на линию задержки с отводами (рис, 4, б), отображающими кодовую последовательность ФКМ зондирующего импульса и снабжённую такими фазосдвигающими элементами в отводах, к-рые обеспечивают синфазное суммирование всех парциальных сигналов при достижении импульсо.м конца линии задержки при этом на сумматоре появляется сжатый импульс длительностью 1// . [c.222]

СИНХРОНИЗАЦИЯ КОЛЕБАНИИ — согласование частот, фаз или др. характеристик сигналов, генерируемых взаимодействующими колебательными системами. Различают взаимную С, к., когда парциальные подсистемы перестраивают режим колебаний друг друга, и внешнюю (вынужденную) С, к., когда характеристики колебаний системы (систем) изменяются под действием внеш. силы. Вынужденную синхронизацию по частоте колебаний, т. е. навязывание системе, характеризующейся в автономном режиме одной частотой колебаний, др. частоты, определяемой ввеш. силой, называют захватыванием частоты. За-хцатывавие частоты — простейший пример явления синхронизации, к-рыи был описан ещё X. Гюйгенсом (СЬ. Huygens) в связи с ускорением или замедлением хода часов, висящих на независимо колеблющейся балке (см,, вапр., [1]). [c.526]

Расчет горизонтально-крутильных колебаний корпуса судна. При несовпадении ординат центра жесткости и центра инерции (см. рис. И), колебания корпуса в горизонтальном направлении сопровождаются крутильными. Взаимосвязанность горизонтельных и крутильных колебаний оказывается существенной при близких парциальных частотах. [c.448]

Учет взаимных корреляций обобщенных координат. Корреляц,ионные моменты Knjui, (0) в общем случае зависят от параметров затухания е,-, е, парциальных частот (Оу, со и характера спектральных плотностей S у у (со), действительную часть которых можно охарактеризовать параметром остроты максимума а и некоторой преобладающей частотой воздействия а о (см. табл. 1). [c.294]

Пусть, например, х = 0, П[Л] = [1—(1 -f р) Л ]Л и на вход цепочки подается синхронизирующее воздействие А 0) = Аое с частотой, близкой к парциальным собственным частотам элементов цепочки. В зависимости от начальных условий на цепочке может быстро развиться хаос и могут появиться волны переходов колебания хаос и биения—хаос. В частности, высокочастотное сосредоточенное воздействие может приводить к подавлению турбулентности (см. Власов, Гиневский (1967, 1973), Кудряшов, Ман-сфельд, Рабинович, Сущик (1984), Хуссейн, Хасан (1985) и др.). Подавление широкополосных возмущений требует уже распределенного воздействия (которое тогда нужно ввести в амплитудное уравнение) при этом могут возникать, в частности, и переходы соизмеримость — несоизмеримость (см., например, Кулле (1986)). Упомянем, наконец, численные эксперименты Арансона, Гапонова-Грехова и Рабиновича (1985) с двумерным обобщением уравнения (2.122), имитирующим капиллярную рябь Фарадея. [c.160]

Таким образом, связь приводит к тому, что происходит периодический обмен энергией между осцилляторами, причем период перекачки зависит от связи (полная перекачка энергии между осцилляторами имеет место через время, кратное Т и 7г/а = 2ттти о/к). При малом значении а мала энергия взаимодействия, т. е. энергия, вносимая одним осциллятором в другой но даже при сколь угодно малой связи будет происходить полный обмен энергией. Правда, период перекачки будет при этом неограниченно расти (Г 1/а). Казалось бы, при а О энергообмен должен прекращаться, а он просто замедляется. Дело здесь опять в резонансе парциальные частоты маятников одинаковы, поэтому воздействие сколь угодно малой связи приводит к перекачке — эффективному обмену энергией. Такой резонанс называют внутренним резонансом (см. гл. 18), имея в виду, что взаимодействуют подсистемы одной системы. [c.45]

Д — детерминант, см. (2.10)). Резонансные кривые свидетельствуют о следующих интересных эффектах (рис. 2.6) 1) если частота внешней силы совпадает с одной из сооственных нормальных частот системы, наступает резонанс, и амплитуды колебаний в обоих осцилляторах неограниченно растут 2) если частота внешней силы, действующей на первый осциллятор, совпадает с парциальной частотой второго осциллятора il = П2, то первый осциллятор не колеблется (X = 0) это явление называется динамическим демпфированием 3) при частоте внешней силы i)i = л/h/H второй осциллятор не колеблется = 0) это явление имеет место только в том случае, если связь носит смешанный характер, т. е. есть как силовая (емкостная), так и инерциальная (индуктивная) связь при I) = i)i происходит компенсация связи и колебания одного осциллятора не передаются другому. [c.49]

Ответ. В атмосферном воздухе содержится по объему 78 % азота, 21 % кислорода и 0,03 % углекислого газа. Повышенное содержание СО в организме приводит к отравлению, но и пониженное приводит к снижению частоты дыхания, а то и его остановке. Нормальным считается парциальное (частичное) давление углекислого газа в атмосферном воздухе 0,0003 кгс/см ( 30 Па), допустимым 0,03кгс/см ( 3 кПа). Парциальному давлению углекислого газа на поверхности Земли в 0,03кгс/см ( ЗкПа) соответствует концентрация углекислого газа 3 %. При достижении этого предела наш организм уже не справляется с выведением СО путем усиленного дыхания и кров ообр ащения. [c.13]

Сложность реализации широкозахватного режима вызывается азимутальной неоднозначностью и геометрическими искажениями, вызванными радиальной скоростью в лучах нри ошибках ориентации КА и, особенно, нри работе в орбитальной системе координат (ОСК). На рис. 6.8 показаны зоны обзора, принимаемые доплеровские частоты и геометрические искажения РЛИ для широкозахватного четырехлучевого РСА ледовой разведки с параметрами X = 3,5 см, А = 12 м, = 2000 Гц. Рис. 6.8, а демонстрирует идеальный случай — ориентация КА в путевой системе координат (ПСК), ошибки ориентации отсутствуют, используется фазированная антенная решетка с электронным сканированием все лучи лежат в одной плоскости, нормальной вектору путевой скорости, донлеровские частоты во всех лучах равны нулю, геометрические ошибки отсутствуют. На рис. 6.8, б показаны эффекты, вызванные ошибками ориентации КА но курсу A j/= 1° и но тангажу ЛЭ = -1°. На рис. 6.8, в приведен случай антенны, формирующей парциальные [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...