Частота возбуждения парциальная

Оптимальный режим работы машины будет обеспечен в том случае, если угол поворота маховика ф2 =0, а угол поворота ротора ф1 достаточно велик, чтобы, создать необходимую нагрузку на образце. И, кроме того, как видно из решения (VI. 31), необходимо условие (й рг. Если параметры колебательной системы выберем так, чтобы парциальная частота р была значительно выше р2 и равна частоте возбуждения o(pi > рг Pi = со), то получим [c.166]

Благодаря гидравлическим коммуникациям возможно циклическое возбуждение пульсатором через цилиндр возбуждения и непосредственно через нагружающий цилиндр. В динамической модели (рис. 35, б) учтены лишь основные элементы, участвующие непосредственно в формировании процесса испытания. Протяженность магистралей, соединяющих цилиндр возбуждения с пульсатором, незначительна, а сечение их достаточно для того, чтобы пренебречь влиянием инерционных и вязких сопротивлений в них. Емкости полостей цилиндра возбуждения незначительно снижают податливость пружины связи. Сечения и длина инерционных трубопроводов таковы, что потери на емкость нагружающего цилиндра не сказываются на устанавливаемом режиме, т. е. парциальная частота определяемая массой твердых подвижных частей и эквивалентной жесткостью этой емкости, выше частоты возбуждения. [c.109]

Парциальная частота продольных колебаний рамы обычно значительно выше частоты возбуждения, поэтому можно принять т,- = 0. Для этих условий ошибка клапанного разделителя определится выражением [c.346]

Поддержание равенства парциальной частоты динамического гасителя о частотой возбуждения в широком частотном диапазоне может быть обеспечено при использовании гасителей колебаний маятникового типа, расположенных в поле центробежных сил, образованном вращением, являющимся причиной колебаний. На рис. 10 показаны схемы подобных гасителей, предназначенных д.пя подавления крутильных (рис. 10, а) и продо.тьных (рис. 10, б) колебаний. Рассмотрим принцип их действия на примере маятникового гасителя крутильных колебаний. [c.332]

Вместе с тем равенство частоты возбуждения со и парциальной частоты гасителя (0 удовлетворяется теперь, согласно (16), при выполнении условия [c.334]

Отсюда следует, что если парциальные частоты масс и Ш2 равны между собою, то при одном из резонансных состояний амплитуда колебаний массы Шз не обращается в бесконечность, несмотря на совпадение частоты возбуждения с одной из собственных частот колебательной системы. [c.393]

Как в мягком, так и в жестком режимах при выполнении условия (7.2.8) частота колебаний не зависит от амплитуды накачки. При невыполнении (7.2.8) появляется зависимость частоты генерации от амплитуды накачки. Область существования параметрической генерации ограничена как со стороны малых амплитуд накачки ( порог ), так и со стороны больших амплитуд Л ( потолок ). Существование порога обусловлено необходимостью для генерации полной компенсации потерь в системе за счет параметрического вложения энергии. Наличие потолка связано с расстройкой парциальных частот при больших амплитудах накачки из-за нелинейной реактивности в системе. При жестком режиме возбуждения системы колебания возникают при наличии начального толчка, достаточного для перехода через нижнюю неустойчивую ветвь амплитудной характеристики (см. рис. 7.4). Из рис. 7.6 видно, что в жестком режиме параметрические коле- [c.264]

Увеличение парциальной частоты ведомого звена (на выстое) от 350 до 700 рад/с (режим V) весьма незначительно уменьшает амплитуду крутильных колебаний привода. И, наоборот, уменьшение 2 до значения при достаточно малом значении Е (режим VI) приводит к суш,ественным искажениям. По мере возрастания критерия Е отрицательный эффект от близости парциальных частот уменьшается (режим V//). Тем не менее, по-видимому, такие режимы являются нежелательными из-за возможности повышенного взаимного возбуждения ведущей и ведомой частей механизма (см. п. 20). В этом отношении весьма показательна осциллограмма режима VII, при котором иа-за недостаточной точности воспроизведения на АВМ первой передаточной функции на выстое четко видно взаимное возбуждение и зона нарастания амплитуд колебаний. Заметим, что отмеченный эффект представляет большой практический интерес, так как при указанных условиях он может возникнуть в механизмах с приближенными выстоями, когда на некотором достаточно большом отрезке времени первая передаточная функция механизма колеблется около нуля. [c.209]

Пусть в пространстве распространяется плоская волна определенной частоты. Сосредоточим свое внимание на какой-нибудь одной волне Атп, могущей распространяться в трубе при данной частоте. Падающая плоская волна возбуждает в общем случае также волну Атп, которая уносит с собой внутрь трубы часть мощности плоской волны. Мощность волны Атп, возбуждаемой в трубе плоской волной, направление распространения которой определяется углами я— О, 2л—ф (эту волну можно рассматривать как порожденную удаленным источником, расположенным в направлении О, <р), удобно характеризовать парциальным поперечником возбуждения 5( ,ф). Площадь 5 ( д, ф ) по определению равна величине площади (мысленно выделенной в плоскости фронта падающей волны), поток энергии через которую как раз равен мощности волны Атп, возбуждаемой в трубе. [c.110]

Рассмотрим особенности работы диффузора широкополосной головки громкоговорителя на различных частотах. В области низких частот скорость изменения фазы сигнала в звуковой катушке меньше скорости распространения механического возбуждения в материа ле диффузора и последний ведет себя как единое целое, т. е. колеблется как поршень. На этих частотах частотная характеристика громкоговорителя имеет гладкую форму, что свидетельствует об отсутствии парциального возбуждения отдельных участков диффузора. [c.114]

Телеметрическая передача данных. Телеметрическая передача данных со снарядов, снабженных ядерными силовыми установками, усложняется наведенной ионизацией воздуха вокруг реакторного конца снаряда при движении его в атмосфере. Эта ионизация обусловлена столкновениями быстрых нейтронов с ядрами атомов воздуха (ударная ионизация), последующими столкновениями атомов, образованием вторичных электронов при комптоновскОм рассеянии у-фотонов, образованием пар электрон -f позитрон при поглощении фотона в электрическом поле ядра, атома или электрона, а также фотоэлектронами, образующимися в процессе атомного поглощения фотонов [34]. Орбитальные переходы электронов при ион-электронной рекомбинации дают излучения, частоты которых лежат в очень широких пределах однако в плотной атмосфере, т. е. при высотах меньше 30 миль, все возможные частоты достаточно высоки ((свыше 10 Мгц) и находятся в области видимого света. Более длинноволновое излучение будет возникать при возбуждении вращательных степеней свободы молекул для воздуха частоты такого излучения лежат выЩе 40 ООО Мгц. Излучение такого рода не будет являться помехой при телеметрической передаче данных, так как при такой передаче используются относительно низкие несущие частоты (от 100 до 3000 Мгц). Более серьезной проблемой является увеличение проводимости воздуха при увеличении плотности свободных электронов, так как достаточно хорошо проводящий воздух становится плохой средой для распространения электромагнитных волн любой частоты [35]. Уровень электронной и ионной плотности определяется динамическим равновесием скоростей перечисленных выше процессов и скорости процесса рекомбинации. При незначительной парциальной ионизации скорость рекомбинации зависит от ионной и электронной плотности И коэффициента рекомбинации, а следовательно, от плотности воздуха или высоты полета снаряда. [c.541]

Если объем жидкости в цилиндре пульсатора мал и парциальная частота объема жидкости в трубопроводе, запертом иа входе в цилиндр машины, много выше частоты возбуждения и. можно пренебречь влиянием fee feo, то значе П1е ошибки силоизмерения при золотипковом разделителе примет вид [c.346]

При гащенип моногармоничес1 их котебаний активные этементы могут быть применены для регулирования параметров динамического гасителя при медленных изменениях частоты возбуждения с целью обеспечения равенства парциальной частоты гасителя и частоты возбуждения (6) [c.336]

Свободные колебания двух связанныхрсцилля-торов две одинаковые массы, подвешенные на двух идентичных пружинах и соединенные третьей пружиной. Нормальные координаты и нормальные частоты. Биения. Парциальные частоты. Связанность. Возбуждение двух связанных осцилляторов внешней стой Теорема взаимности и успокоители колебаний. [c.114]

Работа в условиях резонансного возбуждения, особенно при т = 2- 6, крайне опасна и возможна только при наличии суш,ественного демпфирования. Колебания с одним узловым диаметром практически не возбуждаются, так как при этом вовлекаются в колебания опоры. Не возбуждаются и формы колебаний диска с числом узловых диаметров т > 10. Точнее, при большом числе узловых диаметров в самом диске не возникает значительных динамических напряжений, так как парциальная частота диска оказывается очень высокой. Осесимметричные колебания диска (т = 0) могут возбуждаться пульсирующим давлением, однако такое возбувдение регулярного характера встречается редко. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...