Радиационный захват нейтрона

Кроме участия в процессе деления нейтроны претерпевают также упругое и неупругое рассеяние на ядрах, содержащихся в активной зоне, и радиационный захват. Нейтроны замедляются и диффундируют, часть из них утекает в отражатель, часть переходит обратно в активную зону. В результате конкуренции различных процессов устанавливается определенное пространственно-энергетическое распределение нейтронов в активной зоне, которое необходимо знать при проведении детального анализа зашиты. [c.10]

Реакции (р, 7). В реакциях этого типа ядро-мишень захватывает протон, в результате чего образуется составное ядро в возбужденном состоянии, которое переходит в нормальное состояние путем испускания у-кванта. В результате образуется ядро с зарядом и массовым числом на единицу большими, чем у исходного ядра. Этот тип реакции называется радиационным захватом протона, подобно радиационному захвату нейтрона. [c.284]

Однако в энергетическом интервале от 10 ООО до 7 за лежит ряд резонансных максимумов радиационного захвата нейтронов яд- рами без деления (пу) При этом нейтроны будут [c.312]

Радиационный захват нейтрона [c.287]

Так как реакции вида (п, у) сводятся к захвату нейтрона с последующим испусканием -кванта, они называются реакциями радиационного захвата нейтрона. [c.287]

Простейшим ядерным превращением этого вида является реакция радиационного захвата нейтрона ядром урана с последующим (3-распадом образовавшегося изотопа урана [c.413]

Обсудим теперь свойства важных для практики резонансных реакций (п, у) и (п, п) на средних и тяжелых ядрах. Графики сечений Onv радиационного захвата нейтронов как функции их энергий представляют собой частокол из узких резонансов. В области энергий между нулем и низшим резонансом выполняется закон 1/то (см. формулу (4.35)). В окрестности каждого резонанса Е,, сечение имеет обычную брейт-вигнеровскую форму (4.43) (см. примечание к (4.43)) [c.140]

Здесь v — числа нейтронов на акт деления соответственно топлива и сырья, — числа делений ядер соответственно топлива и сырья, С , Сс — соответствующие числа радиационных захватов нейтронов, С — число нейтронов, захваченных посторонними ядрами, и [ — число нейтронов, ушедших наружу (утечка). Все величины /т, f , С , С , С и I относятся к одному и тому же фиксированному промежутку времени. Этот промежуток обычно выбирают так, чтобы [c.570]

Каждый радиационный захват нейтрона ядром сырья приводит к образованию ядра топлива, т. е. к акту воспроизводства. Интенсивность этого процесса определяется коэффициентом воспроизводства (КВ) [c.570]

Между распространенностями элементов, образовавшихся в s-процессе, и их сечениями радиационного захвата нейтронов существует отчетливая корреляция. Обозначим через п(А) число ядер с массовым числом А. Тогда изменение числа п А) в s-процессе будет, очевидно, описываться уравнением dn (А), [c.630]

Поэтому распространенности N для элементов, образующихся в s-процессе, и сечения а радиационного захвата нейтронов их ядрами связаны соотношением [c.631]

На рис. 12.15 приведена кривая зависимости произведения распространенностей элементов на экспериментальное сечение радиационного захвата нейтронов с энергией 30 кэВ от массового числа А. [c.631]

Рис. 12.15. Зависимость от массового числа А произведения a-N сечения а (п, у) радиационного захвата нейтронов с энергией = 30 кэВ и распространенности N ядер. S1 Точки — данные наблюдений.

Рис. 12.16, Зависимость от Z сечения радиационного захвата нейтронов с энергией Е =

Радиационный захват нейтронов (п, у) стабильными ядрами (практически всеми и при любых сопровождается мгновенным у-излучением (г с). [c.280]

Р. могут быть природными (естественными) или искусственно полученными (техногенными). У природных долгоживущих Р, период распада сравним с возрастом Земли. Природные короткоживущие Р. или являются членами природных радиоакт, рядов, или непрерывно образуются за счёт ядерных реакций, обусловленных космич. излучением. Напр., ядра непрерывно образуются в результате радиационного захвата нейтронов космич. излучения ядрами атм. воздуха [c.226]

Количество образовавшихся за счет радиационного захвата нейтронов ядрами з5и неделящихся ядер кг/т U, [c.101]

Наряду с продуктами деления в ТВЭЛах в результате реакций радиационного захвата нейтронов актиноидами и процессов их распада накапливаются трансурановые элементы. [c.338]

Воспроизводство топлива. Не менее важным процессом, происходящим на сырьевых ядрах, является воспроизводство топлива при радиационном захвате нейтронов [см. книгу 1, формула (6.344)]. Для количественной характеристики процесса образования новых делящихся ядер вводят понятие коэффициента воспроизводства (КВ). Строго говоря, КВ относится к случаю, когда загружаемый и получаемый делящиеся нуклиды одинаковы (например, Ри—Когда загружается один делящийся нуклид, а образуется [c.134]

Радиационный захват нейтрона можно рассматривать как переход системы нейтрон 4" протон из состояния, относящегося к непрерывному спектру, в состояние с дискретной энергией. Определим вероятность такого перехода. [c.96]

Переходя к определению вероятности радиационного захвата нейтрона протоном, приведём сначала общие формулы для определения вероятностей излучения различных типов. [c.97]

Радиационный захват нейтронов представляет собой очень распространённый тип реакции, причём получающиеся ядра могут быть как стабильными, так и радиоактивными (искусственно радиоактивные ядра). [c.241]

Эффективное сечение радиационного захвата нейтронов в тепловой области (изотопами и также следует [c.329]

Введением замедлителя достигается возможность уменьшить роль радиационного захвата нейтронов ядрами основного изотопа (приводящего к образованию плутония). Благодаря этому при замедлении нейтронов до тепловых энергий создаются благоприятные условия для развития реакции с использованием изотопа (главным образом) в качестве делящегося материала. [c.329]

Чтобы разъяснить это обстоятельство, заметим, что в тепловой области, вообще говоря, нельзя пользоваться введёнными в 35 сечениями, усреднёнными по большему числу уровней. Эти сечения определяются главным образом значениями энергии, лежащими вблизи резонансных уровней. Если вблизи тепловой области нет резонансных уровней, то эффективное сечение в тепловой области может быть суще ственно меньше усреднённого сечения. Именно так и обстоит дело с радиационным захватом нейтронов ядрами основного изотопа для которых энергия наиболее низко располо- [c.330]

Определим сечение радиационного захвата нейтронов ядрами в тепловой области, предполагая, что захват [c.330]

Это выражение приводит к такому же результату, что и формула (36.5) а именно, что в тепловой области вероятность деления ядер сравнима с вероятностью радиационного захвата нейтронов ядрами [c.333]

Измерения с хорошим разрешением га.мма спектрометра позволяют выделить из суммарного спектра пики, соответствующие отдельным линиям в спектрах у-квантов радиационного захвата. Это хорошо видно из рис. 9.9, на котором показан спектр у-квантов, вылетающих из активной зоны реактора BSR-II в радиальном направлении от центра реактора [1]. Этот реактор — водо-водяной, бассейновый, с конструкциями из нержавеющей стали. Пики соответствуют линиям радиационного захвата нейтронов ядрами Fe Fe , Fe , Сг- , и водорода. [c.33]

Принято различать медленный и быстрый процессы последовательного радиационного захвата нейтронов, или, что то же, г- и s-процессы (s — от английского слова slow — медленный, г — от слова raj)id — быстрый). Рассмотрим сначала s-npoue . Медленный [c.629]

Существование s-npoue a позволяет естественно объяснить максимумы на кривой распространенности в области ядер с магическими числами нейтронов N = 50, 82, 126 (рис. 12.16). На рис. 12.16 приведены экспериментальные сечения радиационного захвата нейтронов с энергией 30 кэВ для различных ядер. На рисунке видны четкие минимумы в ходе сечения захвата в области магических чисел. Поэтому, если считать справедливым соотношение (12.70) (s-процесс), то на кривой распространенности должны быть максимумы в области магически чисел. [c.631]

В настоящее время в этом методе используется главным образом радиационный захват нейтронов с реакцией (л, 7) и большим эффективным сечением. Сечение реакции п, f) тяжелых ядер приближенно выражается соотношением Од = 160/ / барн, где Е — энергия нейтронов в элек-тронвольтах. Сечения особенно велики в области тепловых нейтронов [12]. [c.137]

Как будет показано, активная зона высокотемпературного ядерного реактора может быть выполнена из тугоплавких окислов металлов в виде шаровой насадки, служаш,ей одновременно в качестве тепловыделяюш,их элементов и замедлителя нейтронов. Для предотвраш,ения радиационного захвата нейтронов ядрами урана-238 (который становится особенно интенсивным при энергии нейтронов -7 эВ) сравнительно небольшие сферические частицы (радиусом несколько десятых долей миллиметра) деляш е-гося вещества (UO2) — микротвэлы (керны) — размещаются внутри шаров из тугоплавкого окисла металла (ВеО, MgO, AI2O3), служащего замедлителем нейтронов. Оболочка из тугоплавкого окисла металла выполняет также важную роль по предотвращению выхода осколков деления ядер наружу — в теплоноситель — и радиоактивного загрязнения последнего. Двухслойная структура шара (из двуокиси урана и тугоплавкого окисла металла) может быть обеспечена двух стадийной формовкой (например, прессованием). [c.67]

РЕАКТОР-РАЗМНОЖЙТЕЛЬ (бридер) — ядерный реакг тор, особенностью к-рого является способность к расширенному воспроизводству (размножению) делящихся ядер ядерного горючего). Воспроизводство ядер-ного горючего в реакторах осуществляется за счёт поглощения части нейтронов в реакторе т. н. ядерным сырьём и, 3 3Th радиационный захват нейтронов) и образования при этом искусств, ядерного горючего — ядер Ри, sU [c.297]

В дальнейших расчетах, относящихся к реакторам на тепловых нейтронах, будем принимать fe=l,05 и В=а/1,05. Из формулы (4.1) видно, что чем больше удельная энерговыработка или глубина выгорания, тем больше будет расходоваться делящихся ядер в каждой тонне работающего в реакторе топлива. Однако глубина выгорания не полностью определяет расход делящихся нуклидов в активной зоне реактора. Наряду с делением ядер здесь происходят реакции радиационного захвата нейтронов и превращения нуклидов в неделящнеся. Для вероятность захвата теплового нейтрона ядром без деления составляет 0,15, т. е. на каждые [c.97]

В Процессе выгорания ядерного (уранового) топлива (в результате ядерных реакций) происходят значительные изменения его нуклидного состава. На рис. 5.7 приведен типичный график этого процесса применительно к проектным условиям активной зоны реактора ВВЭР-1000 при начальном обогащении л =4,4% (44 кг/т) и средней проектной глубине выгорания топлива В= = 40-103 МВт-сут/т (или а=42 кг/т), а на рис. 5.8 — расчетный график изменения нуклидного состава топлива при х=2 % и В=20-10з МВт-сут/т в активной зоне реактора РБМК-ЮОО Видно, что по мере выгорания в результате радиационного захвата нейтронов ядрами 11 возникают и накапливаются делящиеся изотопы плутония 3 Pu, Фи и неделящиеся изотопы [c.129]

Выгорание топлива. Работа реактора сопровождается изменением изотопного состава, которое условно называют процессом выгорания. Важ-нейщие эффекты выгорания — деление, радиационный захват нейтронов и радиоактивные превращения (см. книгу 1, 6.8). Уменьшение числа делящихся ядер определяется не только делением, но и радиационным захватом. Доля ядер, испытавших деление, [c.133]

Если из-за большого неупругого рассеяния, выводящего нейтроны из области энергии, в которой они способны делить ядра, а также из-за радиационного захвата нейтронов, роль которого возрастает с уменьшением энергии нейтронов, цепная реакция на быстрых нейтронах невозможна, то можно создать условия, благоприятствующие протеканию цепной реакции на медленных (тепловых) нейтронах. Для этой цели в систему необходимо ввести замедлитель — лёгкий элемент, ядра которого эффективно замедляют нейтроны при упругих сто71Кновениях. ....... [c.328]

Величины Г и Z) относятся к изотопу U , однако можно думать, что эти величины не слишком отличаются от соответствующих значений для изотопа В таком случае сравнение формул (36-4 ) и (36.2) показывает, что усреднённое сечение деления kT) по порядку величины совпадает с усреднённым сечением радиационного захвата нейтронов ядрами IJ238 (оба сечения относятся к тепловой области . [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...