Двойной Р-распад

Многочисленные специальные опыты показывают, что в каждом элементарном акте р-распада происходит испускание одного электрона (или позитрона) и антинейтрино (или нейтрино). В последние годы было высказано предположение, что некоторые ядра (Sn , Zr и др.) могут испытывать двойной р-распад, при котором из ядра одновременно вылетают два электрона (или два позитрона) [c.240]

Вероятность двойного распада некоторого ядра в этом случае при энергии распада 4 Мэе соответствует времени жизни ядра IQi —10 лет. При такой вероятности распада двойной р-распад был бы экспериментально обнаружен. [c.240]

Если же V и V являются различными частицами (л р + + + V, п р + е + V, общая схема А - В + 2ё + 2v), то время жизни ядра для такого же значения энергии распада (— 4 Мэе) составит 10 лет и, следовательно, вероятность двойного Р-распада в этом случае снижается на много порядков. [c.240]

Экспериментальные поиски двойного р-распада начались с пятидесятых годов, однако это явление до сих пор не наблюдалось. Мы не будем более останавливаться на двойном р-распаде и будем считать, что при Р-распаде из ядра вылетает один электрон. [c.240]

Подробнее о двойном р-распаде см. 10 и 83. [c.50]

Об этом же свидетельствует отрицательный результат опытов по поиску двойного р-распада. [c.637]

Сущность двойного р-распада заключается в следующем. Известно (см. 2, п. 6), что ядра с четным массовым числом А могут иметь два-три стабильных четно-четных изобара, отличающиеся по заряду на две единицы. Их стабильность обусловлена тем, что все соседние с ними по заряду ядра-изобары имеют большую массу, вследствие чего р-пе- реходы в них запрещены энергетически. Такой случай изображен на рис. 273, на котором два стабильных ядра отмечены цифрами [c.637]

Аналогичная ситуация может возникнуть также и в том случае, когда М2 > Мз > но существует сильный за прет на однократный р-переход 2- 3, связанный с малой разностью масс и большим различием в моментах у ядер 2 и 3. Здесь, так же как и в предыдущем случае, ядра 2 я 4 являются практически стабильными в отношении обычного р-распада, но для ядра 2 имеется принципиальная возможность перехода в ядро 4 с помощью двойного р-распада. [c.638]

Вероятность двойного р-распада существенно зависит от того, тождественны v и v ил различны. Предположим, что они различны назовем нейтрино частицу, образующуюся при р+-рас-паде [c.638]

Вернемся к рассмотрению процесса двойного р-распада. В соответствии с предыдущим [c.639]

Оказывается, если сопоставить между собой все известные лептонные процессы, а также процессы лептонного типа, не встречающиеся в природе (например, распад с испусканием одного лептона или двойной р-распад без участия нейтрино), то можно установить новый закон сохранения — закон сохранения лептонного заряда. Все лептонные процессы происходят таким образом, что сохраняется суммарная величина лептонного заряда, который равен -f 1 для всех лептонов (е , и v), —1 для анти- [c.640]

Дважды магическое ядро 184—187 Двойной р-распад 141, 637 [c.715]

Что касается ядра 2, то его масса больше массы ядра 4, благодаря чему существует принципиальная возможность непосредственного превращения 2—у4. Это превращение характеризуется изменением заряда ядра на две единицы и должно сопровождаться одновременным испусканием двух электронов (или позитронов, если М2<М0- Такой процесс и называется двойным, р-распадом. [c.236]

В первом способе масс-спектрометрическим методом (см. т. I, 2) оценивается количество дочернего вещества, образовавшегося в результате двойного р-распада 2р-активных ядер, входящих в состав минералов известного возраста. Очевидно, что этот способ практически применим только при одновременном выполнении следующих условий. [c.238]

Наконец, отдельно надо упомянуть наиболее совершенную по постановке работу группы By. Особенностью этой работы является использование искровой камеры, которая позволяет получать следы обоих электронов 2р-распада, т. е. проверять третий признак двойного р-распада—вылет обоих электронов из одной точки источника ( из одного и того же ядра ). [c.240]

Сохранение лептонного заряда подтверждается отсутствием в природе процесса двойного р-распада. Напомним, что при обычном р-распаде (см. гл. VI, 4) в ядре один из нейтронов превращается в протон с испусканием электрона и антинейтрино [c.288]

Лептонный заряд равен нулю для нуклонов, единице для электрона и минус единице для антинейтрино, так что при обычном Р-распаде лептонный заряд сохраняется. При двойном р-распаде в протоны должны переходить два нейтрона. Если бы не было закона сохранения лептонного заряда, то двойной р-распад мог бы идти без участия антинейтрино. Все опыты по обнаружению двойного Р-распада дали отрицательный результат [c.288]

Во-вторых, парабола для четно-четных ядер содержит два стабильных изотопа, атомные номера которых различаются на две единицы. Превращение одного из этих изотопов в другой возможно только в случае одновременного испускания двух электронов. Такой процесс называется двойным р-распадом. Из теории следует, что вероятность такого явления чрезвычайно мала, и эксперимент подтверждает это. Для ядра 1 Те период полураспада по порядку величины равен 10 1 лет. Для ядра 1 Те он больше 10 лет, а для ядра 5е он составляет " 2,7 10 лет. [c.203]

Процесс двойного р-распада [c.218]

Процессы двойного р-распада представляют большой интерес, несмотря на их исключительно малую вероятность. Теория предсказывает время жизни ядер, распадающихся по такому каналу, намного больше миллиарда лет. Если выполняется закон сохранения лептонного числа, то процесс двойного Р-распада должен проходить согласно реакции [c.218]

Таблица 8.3. Характеристики ядер, которые хотя бы в принципе могут распадаться по каналам двойного р распада Геохимический метод дает оценку полного времени жизни

Выбор между этими теориями и, следовательно, решение вопроса о тождественности или различии v и v, а также о значении массы нейтрино (т , = 0 или т О) можно сделать, проанализировав результаты опытов по поиску двойного р-распада (подробнее об этом анализе см. 108). [c.149]

Двойной р-распад (см. р-раснад двойной) [c.393]

Таким образом, опыты ио иследованию двойного р-распада свидетельствуют в пользу различия нейтрино и антинейтрино. [c.639]

В настоящем параграфе будут приведены два экспериментальных обоснования для этих утверждений отсутствие безней-тринного двойного р-распада ( 17, п. 1) и опыты по наблюдению прямого взаимодействия нейтрино и антинейтрино с нуклонами ( 17, п. 2). Результаты этих экспериментов позволяют [c.235]

Теория предсказывает, что для двухнейтринного двойного р-распада периоды полураспада в среднем должны быть в 10 — 10 раз больше, чем для безнейтринного. Опыты по поискам двойного р-распада ставятся двумя способами. [c.238]

Из сравнения приведенных данных следует, что в этих работах был наблюден двухнейтринный двойной р-распад, т. е. доказано, что v= v. [c.239]

Во втором способе экспериментального исследования двойного р-распада регистрируются электроны 2р-распада. Этот способ позволяет в принципе различать двухнейтринный и безней-тринный 2р-распады. Действительно, в первом случае электроны 2р-распада имеют непрерывный энергетический спектр, тогда как во втором суммарная энергия обоих электронов должна быть постоянна и равна энергии перехода. Последнее связа- [c.239]

Таким образом, опыты по поиску двойного р-распада подтверждают справедливость введенного в 11 закона сохранения лептонного заряда, согласно которому безнейтринный процесс типа (17.11) запрещен. Однако следует заметить, что точность современных расчетов и экспериментов не исключает возможности небольшого нарушения этого закона сохранения. [c.241]

Процессы, запрещенные законом сохранения лептонного заряда (хотя они разрешены законами сохранения электрического заряда, энергии и импульса), такие, как безнейтринный двойной Р-распад [c.251]

Основными металлами, применяемыми в качестве ядерного горючего, являются естественный изотоп урана-235 (0335) и плутоний-239 (Риазв). Плутоний-239 получают из искусственного изотопа урана (иазд) при нейтронной бомбардировке в результате двойного Р-распада. [c.211]

Мы уже ознакомились с основными свойствами слабого взаимодействия. Его интенсивность мала по сравнению с энергиями, обычно реализуемыми в лабораторных условиях. Оно имеет ту же самую природу, что и электромагнитное взаимодействие оба этих взаимодействия являются различными проявлениями единого электрослабого взаимодействия. Механизм спонтанного нарушения симметрии объясняет, почему кванты калибровочных полей, и Z -6030Hbi, обладают большой массой покоя. Во всех явлениях, изучаемых в данной главе, эти кванты поля ведут себя как виртуальные частицы. Речь пойдет о Р-распаде ядер, первом процессе, с помош,ью которого было установлено существование слабого взаимодействия, и о распаде мюона. В процессах слабого взаимодействия образуются нейтрино и антинейтрино. Мы рассмотрим основные свойства этих частиц. Глава заканчивается обсуждением первых экспериментов, в которых были обнаружены эффекты электрослабого взаимодействия в атомной физике, а также кратким описанием процессов двойного Р-распада. [c.197]

В самом деле, если возможна реакция (8.25), то возрастает уверенность, что нейтрино имеет массу покоя майорановского типа. Наилучшим способом детектирования такого процесса является, очевидно, измерение энергий электронов е и Согласно формуле (8.24), энергетический спектр образующихся электронов должен быть непрерывным с ярко выраженным максимумом при значении энергии, равном половине полной энергии распада. В случае же реакции (8.25) сумма кинетических энергий электронов и должна равняться постоянной величине. Однако двойной р-распад, если даже и существует, является слишком редким процессом, чтобы можно было провести такие измерения. При современной технике измерений прямые методы позволяют установить лишь нижний предел для среднего времени жизни (табл. 8.3). [c.219]

В дальнейшем мы познакомимся с многими новыми лептон-нымп процессами, существующими в природе, и всякий раз будем убеждаться в том, что они подчиняются законам сохранения лептонных зарядов. И наоборот, процессы, запрещенные законами сохранения лептонных зарядов, в природе не встречаются. В качестве примеров можно привести отсутствие в природе двойного безнейтринного р-распада [c.115]

Сущность двойного р-раснада заключается в следующем. Известно (см. т. I, 10, п. 2), что ядра с четным массовым числом А могут иметь два — три стабильных четно-четных изобара, различающихся по заряду на две единицы. Их стабильность обусловлена тем, что все соседние с ним по заряду ядра-изобары имеют большую массу, вследствие чего р-переходы для них запрещены энергетически. Такой случай изображен на рис. 146, на котором два стабильных ядра отмечены цифрами 2 я 4. Из рисунка видно, что оба ядра не могут перейти в соседние по заряду ядра-изобары ни за счет р+-распада, ни за счет 3--распа-дов. Однако между стабильностью ядер 2 и 4 есть некоторое различие. Дело в том, что ядро 4 имеет наименьшую массу из всех ядер-изобар и, следовательно, принципиально не может перейти в какое-либо другое ядро из-за энергетического запрета. [c.236]

В результате опытов были получены нижние границы периодов полураспада для безнейтринного 2р-распада, которые приведены в третьей — четвертой строках табл. 10. Сравнение Tj "(v=]v) с приведенными в тех же строках теоретическими оценками для (v = v) опять-таки показывает, что двойной безнейтринный р-распад не наблюдается экспериментально, т. е. что [c.240]

Б,-р. возможен в том случае, когда разност ) масс начального N и конечного N ядер превышает сумму масс нлектрона и нейтрино mv Всегда, когда знор-гетически возможен 5 + -распад, возможен и электронный захват. В ряде случаев может происходить т, в. двойной бета-распад [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...