Каоны

Обозначение картона толщиной 3 мм, немерной щирины и длины Картон асбестовый КАОН-1-3 ГОСТ 2850—75. [c.188]

Раньше и я-мезоны вместе называли легкими мезонами и обозначали L-мезоны в отличие от тяжелых К-мезонов. В настоящее время принято -относить х-мезоны (мюоны) к классу лептонов, в который входят также электроны (позитроны) нейтрино (антинейтрино). я-Мезоны (пионы) и К-ш-зоны (каоны) вместе составляют класс мезонов (см. таблицу в начале книги). [c.593]

Более тяжелыми (чем пионы) представителями класса мезонов являются каоны (/С-мезоны). Известно четыре вида каонов [c.701]

В отличие от фермионов бозоны, напротив, могут занимать одно и то же квантовое состояние в неограниченном числе. Более того, вероятность заполнения данного состояния оказывается тем выше, чем плотнее это состояние заселено. Кроме фотонов к бозонам относятся пионы, каоны, все микрообъекты без спина или с целочисленным спиновым числом S. [c.81]

Зарядовая четность С является внутренним квантовым числом так называемых истинно нейтральных частиц, у которых античастицы и частицы совпадают, а также нейтральных составных систем, которые при зарядовом сопряжении (замене частиц античастицами) переходят сами в себя. В слабых взаимодействиях нарушаются законы сохранения Р- и С-четности, но в большинстве случаев сохраняется комбинированная СР-чет-ность. В распадах нейтральных каонов нарушается и СР-четность. [c.971]

Для осуществления реакций с ядрами используются разнообразные частицы протоны, нейтроны, дейтроны, а-частицы, фотоны, электроны, тяжелые ионы (например многократно ионизированные О ), а также пионы, нейтрино, мюоны, каоны, гипероны, антинуклоны. В качестве мишеней могут использоваться любые достаточно долго живущие ядра, а также протоны. Не существует нейтронных мишеней. Поэтому такой фундаментальный процесс, как нейтрон-нейтронное рассеяние, до сих пор почти не изучен экспериментально. Вообще экспериментально затруднено изуче- [c.117]

Выясним теперь, в каких областях явлений существенны те или иные силы. Самыми интенсивными являются сильные взаимодействия. Именно они создают ядерные силы, т. е. обеспечивают высокую стабильность атомных ядер. Сильные взаимодействия создают высокоинтенсивные силы не только между нуклонами, но и между многими другими частицами — пионами, каонами, гиперонами и т. д. Кроме того, сильные взаимодействия приводят к интен- [c.278]

Многие другие частицы (гипероны, каоны, мюоны) были бы стабильными при отсутствии слабых взаимодействий. Только благодаря слабым взаимодействиям идет Р-распад. [c.280]

Почти все элементарные частицы нестабильны. Частиц, стабильных в свободном состоянии, существует всего девять протон, электрон, фотон, а также антипротон, позитрон и четыре сорта нейтрино. Многие частицы имеют времена жизни, колоссальные по сравнению с характерным временем пролета 10" с. Так, нейтрон живет 11,7 мин, мюон — 10" с, заряженный пион— 10" с, гипероны и каоны — 10 с. Как мы увидим ниже, все эти частицы распадаются только за счет слабых взаимодействий, т. е. были бы стабильными, если бы слабых взаимодействий не существовало. Еще меньшее время (порядка 10" с) существуют нейтральный пион и эта-мезон. Распад этих частиц обусловлен электромагнитными взаимодействиями. Наконец, существует большое количество частиц, времена жизни которых столь близки к времени пролета, что многие из них частицами можно считать с большой натяжкой. Эти частицы называются резонансами, так как они регистрируются не непосредственно, а по резонансам на кривых зависимости различных сечений от энергии, примерно так же, как, например, уровни ядер идентифицируются по резонансам в сечениях ядерных реакций. Многие резонансные состояния часто трактуются как возбужденные состояния нуклонов и некоторых других частиц. [c.281]

Очень похожа на заряд странность, величина, появившаяся в физике элементарных частиц в середине пятидесятых годов. Подобно заряду странность S является величиной аддитивной и целочисленной. Но странность сохраняется не во всех, а лишь в сильных и электромагнитных взаимодействиях. В слабых взаимодействиях странность может меняться. Обычные частицы, такие как нуклоны, электроны, пионы, имеют странность, равную нулю. Частицы, обладающие ненулевой странностью, называются странными. К странным частицам относятся гипероны и каоны. Сохранение странности в сильных и электромагнитных взаимодействиях проявляется в процессах рождения и распадов странных частиц. Странные частицы с большой интенсивностью рождаются при достаточно высокоэнергичных столкновениях обычных "частиц. При этом рождаются странные частицы парами. Например, при столкновении двух протонов наблюдается рождение Л-гиперона и положительного каона К [c.290]

Сохранение всех зарядов в этом процессе соблюдается. Например, барионный заряд как слева, так и справа равен двум (для гиперонов В = 1, а для каонов В = Q). Что же касается странности, то S = = +1 для положительного каона и S = —1 для Л-гиперона. Таким образом, суммарная странность справа также равна нулю, и закон сохранения странности не препятствует протеканию процесса за счет сильных взаимодействий, т. е. с большой интенсивностью. В то же время одиночное рождение странных частиц (т. е. частиц с ненулевой странностью) не наблюдается. [c.290]

Кроме перечисленных операций Р, С, Т существует еще ряд других операций отражений, уже не являющихся независимыми. Эти операции определяются как произведения перечисленных выше независимых отражений. Например, комбинированной инверсией называется операция отражения, при которой меняют знаки все импульсы и все заряды, т. е. частицы переходят в античастицы. Соответственно этому комбинированная инверсия обозначается через СР. Величина СР, очевидно, сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях эта величина сохраняется почти во всех слабых процессах. Небольшие нарушения сохранения СР наблюдаются только в распадах нейтральных каонов (см. 8, п. 9). [c.295]

Поясним обозначения, принятые в этой таблице. Все частицы разделены на частицы и античастицы. Истинно нейтральные частицы, не имеющие античастиц, помещены в колонке обозначений посредине. Названия, как правило, приводятся только для частиц. Соответствующая античастица для барионов, нейтральных каонов и обоих сортов нейтрино получается просто прибавлением к названию частицы приставки анти . Например протон — антипротон, электронное нейтрино — электронное антинейтрино. Антиэлектрон имеет специальное название позитрон. По отношению к заряженным пионам и каонам термин античастица обычно не употребляется. Говорят просто о положительных и отрицательных пионах (каонах). Можно встретить и более старые наименования, такие как пи-плюс-мезон, К-минус-мезон и т. д. Почти все обозначения для приведенных в таблице физических величин уже объяснялись ранее. [c.301]

Появление частиц Ks и К1 в клетках для времен жизни и способах распада нейтральных каонов мы объясним в 8, п. 8. [c.304]

Другой пример. Какова минимальная энергия, необходимая для получения 2 -гиперона при столкновении протон — протон Система из двух протонов имеет барионный заряд, равный двум, и нулевую странность. Поэтому, Ьо-первых, в конечном состоянии должно остаться два бариона. Во-вторых, если один из этих барионов будет S -гипероном, странность которого 5 = —1, то для сохранения странности при этом должна появиться еще частица со странностью 5 = 1. Эта частица должна также иметь нулевой барионный заряд, т. е. быть каоном. Из сохранения электрического заряда следует, что этот каон электрически нейтрален. В целом реакция имеет вид [c.311]

Порог этого превращения может быть рассчитан по формуле (7.30). Реакция (7.51) иллюстрирует уже знакомое нам ( 2, п. 6) правило ассоциативного рождения странных частиц при столкновении обычных. Странные частицы рождаются и поодиночке, но только при столкновениях с участием других странных частиц. Например, Л-гиперон может быть порожден при столкновении отрицательного каона с протоном [c.311]

Ассоциативное рождение странных частиц происходит за счет сильных взаимодействий и поэтому идет интенсивно. Но при распаде на обычные частицы гиперон или каон должен избавляться от своей ненулевой странности самостоятельно. Поэтому распад может идти только с изменением странности, т. е. за счет слабого взаимодействия. Например, [c.312]

Например, в реакции (7.53) можно пион перенести в правую часть, а каон — в левую, в результате чего получится разрешенная реакция [c.313]

Отрицательные каоны имеют отрицательную странность. Их можно сфокусировать специальными магнитами и образовать из них пучок. Так как заряженный каон живет т = 10 с, то, казалось бы, ка-онный пучок не может пройти расстояние, превышающее ст = 3 м. В действительности это не так. За счет релятивистского замедления времени каон высокой энергии может проходить десятки метров и больше, не распадаясь. Если пучок каонов направить на водородную мишень, то здесь уже можно получить O -гиперон из реакции [c.313]

Все возникшие в результате реакции частицы нестабильны. Каоны распадаются на пионы. й -гиперон может распасться только на S-гиперон, например, [c.313]

Так, обозначение К (1420) подразумевает, что эта частица характеризуется нормальным (К + я) типом распада, т. е. распадом на каон и пион. [c.366]

Другим примером действия запрета по правилу Цвейга является распад Ti -мезона, также имеющего структуру ss. Масса т немного меньше удвоенной массы каона. Поэтому распад г на 2К запрещен энергетически. Действие правила Цвейга проявляется в том, что полная ширина распада очень мала (меньше 4 МэВ). В целом действие правила Цвейга проявляется в том, что резонансы в оснобном [c.367]

Открытие пионов было началом интенсивных исследований. Одна за другой обнаруживались все новые и новые частицы 1947 г.— /Г-мезоны, или каоны 1951 г.— лямбда-гипероны Л 1953 г.— сигма-гиперон 2 (в космических лучах), он же был открыт в 1974 г. в реакциях на ускорителе протонов в Брукхей-вене (США) и т. д. Список элементарных частиц стал очень быстро пополняться. Подробно об этих исследованиях превосходно рассказано в ряде книг (см., например, [92]). [c.185]

Поражает как обилие элементарных частиц, так и их разнообразие. Резко различаются между собой их массы, времена жизни (напомним, что это далеко не все характеристики частиц). Почти у каждой частицы имеется ее двойник — античастица, в связи с чем их число сразу же должно быть увеличено почти вдвое. В ряде случаев част1щы имеют различные зарядовые состояния, например под символом кси-гиперона 2 скрываются две частицы — нейтральный и отрицательно заряженный кси-ми-нус-гиперон S , под символом К следует понимать две частицы — нейтральный каон и положительно заряженный АГ -ка-он. Больпше группы частиц объединены под названием резонансы . Характерным для этих частиц является их малое время жизни ( 10 с), все они рассматриваются как различные возбужденные состояния одной частицы, например нуклона. И здесь символы отдельных резонансов больше указывают на их существование, нежели на действительную картину наличия множества частиц, принадлежащих данному резонансу и отличающихся друг от друга зарядовыми состояниями, массой и временем жизни. Так, нуклонный резонанс А, открытый в 1951 г. Э. Ферми в опытах по рассеянию пионов на протонах, включает в себя следующие частицы. [c.186]

Для разработки систематики элементарных частиц большое значение имеет следующее обстоятельство. В реакциях, протекающих между элементарными частицамл, каоны и гипероны рождаются обязательно парами, например [c.188]

Вторым удивительным свойством этих частиц оказалось их большое по ядерным масштабам время жлзыи 10 с для каонов и 10 с для гиперонов. И эта подсказка природы была замечена. Американский физик М. Гелл-Ман и японский К. Ни-шиджима предположили, что парное рождение каонов и гиперонов и их долгоживучесть связаны с сохранением некоторой новой характеристики элементарных частиц, которую они назвали странностью S. (Это далеко не последний пример экзотических названий.) Был установлен новый закон сохранения — суммарная странность мезоиов и барионов, участвующих в сильных и электромагнитные взаимодействиях, сохраняется. В табл. 6 приводятся значени. странности некоторых элементарных частиц и античастиц [95]. [c.188]

Нарушение закона сохранения странности в слабых взаимодействиях естественным образом объясняет довольно большие времена жизни каонов и гиперонов. Например, каон является самой легкой частицей, имеющей странность 5= -1-1. Ни за счет сильных, ни за счет электромагнитных взаимодействий распад каона не может происходить, так как при этих взаимодействиях странность сохраняется. Таким образом, распад каона контролируется слабыми взаимодействиями, несмотря на отсутствие лептонов в процессах распада или Аналогичные соображения приводят к выводу о долгоживучест и гиперонов Л°, Е" ", Z°, Q" и др. [c.197]

Странность S как внутреннее квантовое число приписывается некоторым мезонам (каонам) и барионам, которые принято называть гиперонами. Закон сохране- [c.971]

На рис. 1.1 изображена в логарифмическом масштабе шкала различных характерных длин в ядерной физике. Расстояниям порядка см соответствуют процессы взаимодействия v-квантов с электронами и их двойниками — позитронами (см. гл. VII, 6, а также гл. VIII, 4). Например, такие расстояния характерны для комптон-эффекта — рассеяния у"1 вантов на электронах. Между 10" и 10 см располагаются радиусы атомных ядер. Размеры примерно 10" см имеют протоны и нейтроны — частицы, из которых составлены атомные ядра. Такого же порядка размеры имеет и большинство других элементарных частиц (пионы, каоны, гипероны,. ..). Этим же расстоянием определяется радиус действия сил между протонами, нейтронами и большинством других элементарных частиц. Поэтому длина 1 ферми = 10 см является самым характерным расстоянием для всей ядерной физики. Отметим, что не все элементарные частицы имеют размеры порядка 10" см. Радиусы электронов и некоторых других частиц столь малы, что до сих пор не поддаются наблюдению. [c.8]

С операциями отражеЕ1ий связан вопрос о симметрии самого пространстпа-времени относительно отражений. Например, симметрично ли пространство относительно зеркальных отражений Несводимых друг к другу отражений в четырехмерном пространстве-времени существует три отражение всех пространственных осей, отражение оси времени и отражение всех четырех осей. Другие операции отражения сводятся к этим трем. Например, отражение оси z (т. е. зеркальное отражение в плоскости ху) сводится к отражению с поворотом на 180° вокруг оси z. Очевидно, что при отражении меняют знаки импульсы, при отражении — импульсы и моменты, а при отражении — моменты. На этом основании раньше молчаливо полагалось, что операции /,, / , идентичны соответственно Р, Т и РТ. Постепенно, однако, становилось понятным, что надо еще определить, как ведут себя при разных отражениях заряды. Например, если заряды при отражении времени меняют знаки, операцией будет не Т, а СТ. Описанное в гл. VI, 4 открытие несохранения четности в р-распаде привело к тому, что отражению стали сопоставлять не Р, а СР. Отличить, при каких отражениях меняют или не меняют знаки заряды, можно, изучая сохранение различных операций, потому что из симметрии пространства-времени относительно операций отражений Ig, It, 1st следует точное сохранение этих операций во всех взаимодействиях. Современная ситуация в этом вопросе такова. Согласно СРТ-тео-реме операция СРТ строго сохраняется и тем самым соответствует операции /j , так что при отражении всех четырех осей заряды меняют знаки. Операциям /j, // до недавних лет сопоставлялись соответственно комбинированная инверсия СР и отражение Т. После 1964 г. в этом вопросе возникла неясность в связи с открытием несохранения СР в распадах нейтральных каонов (см. 8, п. 9). Так как операцию можно сопоставлять либо Р, либо СР и так как обе последние операции оказались несохраняющимися, то возникает подозрение, что само пространство не обладает право-левой симметрией. [c.296]

Мезоны и барионы имеют общее название адронов — частиц, подверженных сильным взаимодействиям. Часто для классификации адронов используются странность и шарм. Адроны с нулевыми странностью и шармом называются обычными, адроны с ненулевой странностью — странными, с ненулевым шармом — шар-мированными. Если отбросить резонансные частицы (которые, конечно, все являются адронами), то классификация адронов по барионному заряду и странности примет такой вид в1) Пионы S = О, 5 = 0. в2) Каоны В = О, 5 = 1. вЗ) Эта-мезон = О, 5 = 0. в4) Шармированные мезоны 5 = 0, 5 = 0, С = 1. г1) Нуклоны В = 1, 5 = 0. г2) Гипероны В = 1, 5 = 1, 2, 3. гЗ) Шармированные барионы ) 5 = О, 5= О, С = 1. [c.301]

При рождении каскадных Е-гиперонов надо скомпенсировать странность, равную —2. Поэтому в столкновениях обычных частиц одновременно с З-гнпероном рождается или два каона, или такой же антигиперон. [c.312]

В заключение этого параграфа рассмотрим с помощью только что изложенных правил генеалогическое дерево i -гиперона. Эта частица имеет странность 5 = —3. Поэтому ее удобнее получать в реакции с участием хотя бы одной частицы отрицательной странности. Но все странные частицы нестабильны, так что под рукой их нет. И начинать приходится с бомбардировки мишени из обычного (т. е. содержащего протоны и нейтроны) вещества пучком протонов высокой энергии. При столкновении нуклон — нуклон могут рождаться пары каон — антикаон. Например, [c.313]

Каоны являются странными частицами, поскольку для них 5 0. Аналогично каонам устроены шармированные частицы D-мезоны. Они отличаются от каонов тем, что в них странный кварк S (или антикварк s) заменен на шармированный кварк с (или антикварк с). Например, D -мезон имеет структуру d и т. д. и 0 -мезоны составляют изотопический дублет и поэтому имеют близкие массы 1868 и 1863 МэВ соответственно. Массы D-мезонов намного больше масс пионов, каонов и других изученных ранее мезонов. Это указывает на то, что с-кварк сильно отличается от остальных. [c.357]

Кроме того, из кварковой модели для распадных свойств выводится следующая специфическая для адронов закономерность, получившая название правила Цвейга при прочих равных условиях наиболее вероятны такие распады, при которых рождается минимальное число пар кварк — антикварк. Каждое дополнительное рождение такой пары уменьшает вероятность распада примерно на два порядка. Например, Ф-мезон, как правило (в 82% случаев), распадается на два каона, хотя это очень невыгодно энергетически. Но распад на 2К является преимущественным по правилу Цвейга. Ф-мезон имеет кварковую структуру ss (см. п. 3) и поэтому распадается на два каона с рождением одной кварк-антикварковой пары (см. [c.367]

Гиперядра образуются при бомбардировке обычных ядер частицами очень высоких энергий. Особенно удобен для этой цели пучок отрицательных каонов, вызывающий превращения [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...