Струя в спутном потоке

Более сложной задачей является определение очертаний основного участка струи в спутном потоке жидкости. В этом случае формула (12) приобретает следующий вид [c.375]

ОСНОВНОЙ УЧАСТОК СТРУИ в СПУТНОМ ПОТОКЕ 393 [c.393]

Основной участок струи в спутном потоке [c.393]

Задачи о струе в спутном потоке, следе за обтекаемым телом п т. п. сложнее, чем задача о затопленной струе они требуют использования некоторых дополнительных физических соображений. [c.393]

ОСНОВНОЙ УЧАСТОК СТРУИ В СПУТНОМ ПОТОКЕ 395 [c.395]

На рис. 12 показано поле скоростей при движении струи в спутном (б) и встречном (в) равномерных потоках по сравнению со свободной струей (а). Естественно, что наибольшей дальнобойностью отличается струя в спутном потоке и наименьшей — во встречном. [c.43]

ДЛЯ струи в спутном потоке, t = х —-j- (I — полуширина сопла для плоской струи, диаметр [c.342]

Так как Цт = /(д ), граница струи в спутном потоке криволинейна. [c.338]

Основные закономерности распространения дозвуковых турбулентных струй несжимаемой жидкости и газа к последнему времени хорошо изучены как теоретически, так и экспериментально. Это относится к слоям смешения, плоским, осесимметричным и пространственным затопленным струям и струям в спутном потоке. Общепризнанным является деление струи на три участка (рис. 1.1) начальный, переходный и основной [1.1,1.14]. [c.12]

Бьшо исследовано влияние продольного низкочастотного акустического возбуждения на осредненное и пульсационное течение в дозвуковых (Мо = 0,58) затопленных струях и струях в спутном потоке (то = О - 0,45). Схема экспериментальной установки представлена на рис. 2.39. Отношение диаметров внешнего и внутреннего контуров в их выходном сечении составляло Dfd 5. Такое соотношение можно считать приемлемым, поскольку измерения параметров струи производились на участке протяженностью X = 10d. [c.82]

На рис. 2.40 приведено изменение средней скорости и продольных пульсаций скорости вдоль оси струи (Мо = 0,58) при то = 0 0,23 и 0,43, числе Струхаля Sta = 0,5 и уровне звукового давления L = 141 дБ. На рис. 2.41 для сравнения приведены аналогичные зависимости для струи в спутном потоке при отсутствии акустического возбуждения. [c.82]

Из представленных результатов следует, что низкочастотное акустическое возбуждение струй в спутном потоке, как и в случае затопленных струй, является эффективным средством интенсификации смешения. [c.83]

Акустическое возбуждение струй в спутном потоке и коаксиальных струй [c.124]

Аналогичными методами рассчитываются струи в спутных потоках и пространственные следы за телом и системами тел. Изложение этих вопросов можно найти в специальной литературе ). [c.572]

Удовольствуемся приведенными примерами расчета свободных турбулентных пограничных слоев. Укажем, что аналогичными методами рассчитываются струи в спутных потоках и пространственные следы за телом и системами тел. Изложение этих вопросов можно найти в специальной литературе ). [c.718]

A. . Гиневский, Jl, И. И л и з a p о в a, Ю. M, Шубин, Исследование микроструктуры турбулентной струи в спутном потоке, Мех. жидк. и газа, № 4, 1966, 81-88. [c.788]

Рассмотрим схему осесимметричной неизотермической струи в спутном потоке (см. рис. 17.1). Такая струя характеризуется степенью подогрева 0 = 7 о/7 н, отношением плотностей л=рн/бо, спутно-стью т = Нн/ыо и разностью концентраций избыточного элемента [c.328]

При ан<ао величина осевой скорости и , вдоль оси основного участка уменьшается и стремится к и . Вследствие этого йЬ йх вдоль оси также уменьшается и граница струи в спутном потоке криволинейна (рис. 17.4). [c.336]

Рис. 18.18. Зависимость для расчета распределе-ння скорости на оси струи в спутном потоке

Струя в спутном потоке [c.128]

Для иллюстрации применения линейной теории рассмотрим характеристики устойчивости струи в спутном потоке [12 [c.128]

Если использовать формулы для Ь и z/i/6 из теории осесимметричной струи, то соотношение (70д) окажется также справедливым. Для учета сжимаемости газа при М < 1 следует в (70г) подставить зависимости (70а) и (67) при и = 0 = var. Вопрос о сверхзвуковых струях рассматривается ниже. Рассмотрим изменения по длине скорости и ширины струи в спутном потоке применительно к большим расстояниям от начала струп, где Дг1т<1. При этом можно пренебречь первым слагаемым в квадратной скобке уравнения импульсов (29), откуда [c.392]

Следует отметить, что длина начального участка неизобариче-окой струи в спутном потоке большой скорости (т = 0,65 0,8) в диапазоне значений числа Маха Ма = 2 3,4 хорошо аппрок-симпруется формулой (при iV = 0,5- 3) [c.428]

Теоретические исследования гидродинамической устойчивости ламинарных струй показали их сильную неустойчивость, обусловленную специфической формой профиля скорости с точкой перегиба. Экспериментальные исследования также зафиксировали быстрый переход к турбулентности при сравнительно небольших числах Рейнольдса. Обычно при числе Рейнольдса Re = uod/u > 10 струю можно считать турбулентной. В большинстве практических приложений число Re > 10 . Влияние числа Маха М = ио/а при дозвуковых скоростях также не очень существенно. При отсутствии внешнего спутного потока (Uqq = 0) мы имеем затопленную струю и m = Uoo/uq = 0 при тп<1ит>1- струю в спутном потоке. В случае изобарического течения, когда в спутном потоке отсутствует продольный градиент давления или скорости (uqo = onst), изменение ско- [c.12]

Периодические структуры наблюдаются и в начальном участке круглых турбулентных струй в спутном потоке. Спектральные и корреляционные измерения показали [1.5],что здесь характерная частота растет с увеличением параметра спутности Uoo/ o в соответствии с эмпирической формулой [c.22]

Аэродинамические и акустические характеристики струи (это в равной степени относится к экспериментальной установке или натурному турбореактивному двигателю) могут заметно измениться под действием акустических возмущений, распространяющихся вдоль по потоку по тракту экспериментальной установки и ТРД. Поэтому начальные условия истечения следует дополнить уровнем и спектром шума в выходном сечении сопла. Особенно существенно наличие дискретных составляющих в этом спектре, которые могут заметно изменить аэродинамические и акустические характеристики струи. Для струи в спутном потоке, кроме перечисленных параметров, требуется еще знать параметры спутного потока в плоскости выходного сечения сопла, профили скорости и энергии турбулентности, параметр спутности т = Uoo/uq. Начальные распределения скорости, температуры и концентрации примеси важны еще и потому, что они определяют инварианты струи - условия постоянства избыточного импульса, избыточного теплосодержания и избыточного содержания примеси [1.1,1.14], справедливые при отсутствии продольного градиента давления в спутном потоке. [c.35]

Важно отметить, что эффекты повышения широкополосного шума характерны не только для затопленных струй, но и для струй в спутном потоке, а также для коаксиальных струй. Так, например, в работе [3.22] зафиксировано усиление широкополосного шума струи при акустическом возбуждении как центральной струи, так и вторичного кольцевого потока. При этом оказалось, что слой смешения внешней струи гораздо более чувствителен к акустическому возбуждению по сравнению со слоем смешения центральной струи. В обзоре Крайтона [З.б] приводятся данные об экспериментах, выполненных в компании Роллс-Ройс. Эти эксперименты показали, что широкополосное усиление шума струи при низкочастотном возбуждении уменьшается с ростом скорости спутного потока. При Uqo/uo 0,5 возбуждения струи практически не наблюдалось. Высокочастотная киносъемка показала, что в этом случае не происходит спаривания вихрей в основной струе. Эти факты находятся в полном соответствии с данными, полученными в работах [3.10,3.11]. [c.124]

К теории плоских ламинарных и турбулентных струй, Труды ЛПИ, № 176, 1955 А. С. Г и-невский. Турбулентный след и струя в спутном потоке при наличии продольного градиента давления, Изв. АН СССР, Механика, Машиностроение , № 2, 1959 а также Приближенные уравнения движения в задачах теории турбулентных струй , там же, № 5, 1963 и большое число работ Л. А. В у л и с а и его сотрудников как в только что указанной монографии, так и в сб. Исследование физических o HOB paeoHero процесса топок и печей , Алма-Ата, 1956. [c.573]

Аналогичное, но более детальное исследование провели у нас А. С. Гиневский, Л. И. Илизарова и Ю. М. Шубин ). Пользуясь методом тепловой анемометрии, авторы измерили целый ряд турбулентных характеристик струи в спутном потоке распределение интенсивностей продольной [c.630]

Теория и практика струйных течений нуждаются в экспериментальном материале по смеп1ению струй существенно различающейся плотности, который имеется в очень ограниченном количестве лишь для основного участка струи и совершенно отсутствует для ее начального участка. Настоящая работа посвящена изучению начального участка струи в спутном потоке существенно отличной плотности и должна в некоторой мере восполнить этот пробел. [c.269]

Г, Н. Абрамовича и И. П. Смирновой (1960) экспериментальное исследование таких струй выполнено Л, А, Вулисом и его сотрудниками (1957—1964). Расчеты по методу Г. Н. Абрамовича (1960) удовлетворительно согласуются с опытными данными Э. Фертмана и Б. А. Жесткова и др. (1960). До настоящего времени отсутствует сколько-нибудь эффективный метод расчета полуограниченных струй в спутном потоке с продольным градиентом давления. [c.815]

Значительное число работ посвящено исследованию влияния воздействия различных начальных параметров на характеристики струи. Так, в работах Л. Г. Лойцянского и его сотрудников (1953, 1966) исследовано влияние начальной крутки на характеристики струи, Г. Н. Абрамовичем разработан приближенный метод учета влияния начальной неравномерности цотока на характеристики струи в спутном потоке (1960). Экспериментальное исследование характеристик струи при различной начальной неравномерности потока выполнено Е, И. Поляковым <1960). [c.816]

Исследование характеристик турбулентности вблизи края затопленной струи имеет тот недостаток, что здесь весьма велики уровни турбулентности, а это ставит под сомнение точность измерений, которые осуществляются с помощью термоанемометров.. Приобретает интерес исследование микроструктуры потока в турбулентных следах, а также в спутных струях. Весьма интересные результаты применительно к турбулентным следам за цилиндрическими телами в условиях безградиентного и градиентного спутных потоков получены Ю- Г. Захаровым и Л. Н. Уханойой (1959, 1966). А. С. Гиневский и Л. И. Илизарова исследовали микроструктуру турбулентной струи в спутном потоке (1966). [c.816]

Укажем еще некоторые из многочисленных отдельных журнальных статей Г. В. Гродзовский, Решение осесимметричных задач свободной турбулентности по теории турбулентной диффузии, Прикл. матем. и мех., т. XIV, в. 4, 1950 О. Н. Б у ш-марин. Турбулентная осесимметричная струя несжимаемой жидкости, вытекающая в спутный однородный поток той же жидкости, Труды ЛПИ, Энергомашиностроение, Техническая гидромеханика, № 5, 1953, 15—23 и того же автора Закрученная струя в спутном потоке жидкости той же плотности в Трудах ЛПИ, Я 176, 1955 Л. Г. Лойцянский, К теории плоских ламинарных и турбулентных струй. Труды ЛПИ, № 176, 1955 А. С. Гиневский, Турбулентный след и струя в спутном потоке при наличии продольного градиента давления, Изв. АН СССР, Механика, Машиностроение , № 2, 1959 а также Приближенные уравнения движения в задачах теории турбулентных струй , там же, № 5, 1963 и большое число работ Л. А. В у л и с а и его сотрудников как в только что указанной монографии, так и в сб. Исследование физически.х основ рабочего процесса топок и печей , Алма-Ата, 1956. [c.718]

Решение задачи о характеристиках свободной струи, несущей твердые или капельно-жидкие примеси, с учетом описанной модели явления приведено в работе [5]. Сравнение расчета этих характеристик с экспериментальными данными [87] показало вполне удовлетворительную их сходимость. Согласно расчетам [5] запыленная струя становится уже и дально-бойнее не только тогда, когда в ней содержатся тяжелые примеси, но и тогда, когда чистая газовая струя распространяется в запыленном газовом потоке. Выше было отмечено, что если примесь не имеет начальной скорости (папрн.мер, когда газовая струя вытекает в спутный лоток газа большей плотности), то затухание скорости происходит быстре(, чем в незапы-ленном потоке, т. е. интенсивность расширения такой струи увеличивается с увеличением плотности спутного потока. Это кажущееся противоречие [5] объясняется тем, что в случае распространения газовой струи в запыленном потоке на степень расширения струи влияют два фактора с одной стороны, большая плотность окружающей среды, с увеличением которой степень расширения струи увеличивается, а с другой стороны, подавление турбулентности частицами, попадающими из внешнего потока в струю, которое с ростом концентрации частиц в потоке растет и, следовательно, уменьшает степень расширения струи. Согласно расчету, второй фактор оказывает более сильное влияние на степень расширения струи, чем плотность окружающей среды. [c.317]

В части 2 рассмотрены гиперзвуковые течения, элементы магнитной гидродинамики, течения разреженных газов, а также теории крыла и решеток крыловых ирофилей, В пятое издание (4-е изд.— 1976 г.) включены материалы по численным методам сверхзвуковой газовой динамики, новые сведения о струях и спутном потоке. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...