Давление на ось вращающегося тел

МЕТОД КИНЕТОСТАТИКИ ДЛЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ СИСТЕМЫ. ДАВЛЕНИЕ НА ОСЬ ВРАЩАЮЩЕГОСЯ ТЕЛА [c.383]

Давление на ось вращающегося тела [c.392]

Давление на ось вращающегося тела 357, 413 [c.452]

ПРИНЦИП ДАЛАМБЕРА. ДАВЛЕНИЯ НА ОСЬ ВРАЩАЮЩЕГОСЯ ТЕЛА [c.425]

Приведение сил инерции к силе, равной главному вектору, и паре сил, момент которой равен главному моменту, является одним из важных этапов решения задач динамики несвободной систе.мы материальных точек в случае применения метода кинетостатики, либо общего уравнения динамики (см. ниже 5), а также при определении динамических давлений на ось вращающегося твердого тела (см. ниже 3). Отметим, что с силами инерции связаны формальные методы решения задач. Все упомянутые далее задачи могут быть решены несколько проще без применения сил инерции. В этой книге излагаются методы решения задач с использованием сил инерции лишь потому, что эти методы, в силу сложившихся исторических традиций, еще довольно распространены в инженерной практике. В динамике нет таких задач, которые не могли бы быть решены без применения сил инерции. В дальнейшем неоднократно дается сравнение методов решения задач с использованием и без использования сил инерции. [c.342]

ДАВЛЕНИЕ НА ОСЬ ВРАЩАЮЩЕГОСЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.399]

Давление на ось вращающегося твердого тела [c.399]

При определении динамических давлений на ось твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, целесообразно применять теоремы о движении центра масс и об изменении главного момента количеств движения материальной системы либо пользоваться методом кинетостатики (в случае плоской фигуры, перпендикулярной к оси вращения, достаточно применить теорему о движении центра масс). [c.566]

Вывод. Вращение твердого тела не вызывает дополнительного давления на ось (сверх статических реакций) тогда и только тогда, когда неподвижной осью вращения будет одна из главных центральных осей инерции тела. Иными словами, для уравновешивания сил инерцни вращающегося твердого тела необходимо и достаточно, чтобы осью вращения была одна из главных центральных осей инерции тела. [c.403]

Эти равенства показывают, что твёрдое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси, не испытывает реакций со стороны оси и, следовательно, не оказывает давления на ось при условии, что эта ось совпадает с одной из трёх главных центральных осей инерции 154). [c.593]

Перейдем теперь к нашему главному вопросу об определении сил давления на ось. Пусть О и Л будут две неподвижные точки в теле (фиг. 358) и Ту F, S, Т у F y S <—компоненты сил сопротивления, развивающиеся в этих точках по направлению осей. Предположим, что внешние силы приводятся к паре с моментом /С, вращающей около оси Oz, и к силе тяжести приложенной в центре [c.572]

Давление вращающегося твердого тела на ось вращения [c.319]

Если при решении задачи приходится пользоваться формулами, содержащими центробежные моменты инерции твердых тел (например в задачах на определение давлений вращающегося твердого тела на ось вращения (глава X, 3), в задачах об ударе по телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси (глава XII, 1), в задачах динамики твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной точки (глава X, 8)), то для упрощения решения задач следует специально выбрать направление осей декартовых координат. Для этого требуется выяснить, нет ли в твердом теле оси материальной симметрии либо плоскости материальной симметрии. При наличии в твердом теле оси материальной симметрии надо одну из координатных осей направить по этой [c.245]

ДАВЛЕНИЕ ВРАЩАЮЩЕГОСЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА НА ОСЬ [c.373]

Задачи на определение динамических давлений вращающегося твердого тела на ось вращения рекомендуется решать в следующем порядке [c.375]

В различных технических устройствах встречается вынужденное прецессионное движение быстро вращающихся тел. При повороте оси вращения таких тел возникают гироскопические силы, оказывающие дополнительное давление на подшипники. Рассмотрим гироскоп, ось которого поворачивается вокруг прямой О О (рис. 61). Вследствие гироскопического эффекта ось гироскопа стремится повернуться [c.77]

Реакции неподвижной оси. Вообще говоря, тело, вращающееся около неподвижной оси, создает известное давление на эту ось. Предположим сперва, что внешние силы, за исключением реакций оси, которые равны и противоположны рассматриваемым давлениям, на тело не действуют. Мы уже видели, что если силами трения пренебречь, то угловая скорость (о будет постоянна. [c.149]

Динамические реакции и давления. Для того чтобы определить реакции оси, обратимся к общему случаю движения тела с закрепленной осью, находящегося под действием каких угодно сил (п. 5). Изменяя направления реакций на противоположные, найдем, как мы знаем, давления вращающегося тела на связь, В согласии с общими рассуждениями п. 4, мы ограничимся вычислением для этих давлений результирующей силы — R и результирующего момента — М относительно некоторого центра О, который мы предположим здесь неподвижным и лежащим на оси вращения твердого тела S. Более того, отвлекаясь от статических составляющих R, М, мы будем рассматривать исключительно динамические составляющие — —М , определяемые из равенств [c.17]

ДАВЛЕНИЕ ВРАЩАЮЩЕГОСЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА НА ОСЬ ВРАЩЕНИЯ [c.413]

Полученные в предыдущем параграфе формулы, определяющие реакции Хо, Уо, Ха, и Уо, закрепленных точек тела, содержат, кроме членов, зависящих от заданных сил еще члены, зависящие от со и е. Вследствие этого при больших значениях со и 8 эти реакции (а следовательно, и давления на подшипники, при помощи которых закреплено вращающееся тело) будут достигать большой величины, что является, конечно, нежелательным. Поэтому представляется весьма важным выяснить, при каких условиях эти реакции, а следовательно, и давления на подшипники будут зависеть только от приложенных к телу сил Ff и не будут зависеть ни от <о, ни от е. Для этого, очевидно, в уравнениях (152) и (153) должны исчезать члены, содержащие и е, т. е. должны быть выполнены следующие условия [c.522]

Следовательно, для того чтобы давления, оказываемые вращающимся твердым телом на подшипники, не зависели ни от угловой скорости, ни от углового ускорения тела, необходимо и достаточно, чтобы ось вращения тела совпадала с одной из его главных центральных осей инерции. [c.522]

Силы связи в подшипниках Ли О, т. е. те давления подшипников на вращающееся тело, которые получаются от [c.117]

Понятие Ц, м, и, играет важную роль при изучении вращательного движения тел. От значений Ц. м. и. зависят величины сил давления на подшипники, в к-рые закреплена ось вращающегося тела. Эти давления будут наименьшими (равны статическим), если ось вращения является главной осью инерции, проходящей через цептр масс тела. с. М, Тарг. [c.391]

Если вращающееся тело представляет собой пластину, причем ось Ог расположена в ее плоскости, то эффективные силы для элемента площади, отстоящего от оси Ог на расстоянии х, равны —(й тх и тх. Как следует из элементарной гидростатики или из соображений, высказанных в п. 47, результирующие этих двух систем параллельных сил будут соответственно равны — и Мх и обе они приложены к центру давления площади, причем ось подвеса следует считать расположенной на поверхности жидкости. (Положение центра давления оказывается известным, когда известна система точек, равномоментная этой площади (см. п. 47).) В таких случаях давление на ось подвеса, обусловленное эффективными силами, приложено к проекции центра давления на ось. [c.103]

Рассмотрим гироскоп, вращающийся вокруг своей оси симметрии с угловой скоростью (О). Пусть гироскоп совершает прецессию за счет того, что тело, на котором он установлен, вращается с угловой скоростью С02. Необходимый для прецессии момепт Мо создается силами давления, действующими со стороны тела на гиро-скои. Этот момент может быть вычислен по основной формуле гироскопии (46). По третьему закону Ньютона гироскоп давит на тело, на котором он уетаноплен, с такими же по величине, но противоположно направленными силами. Эти силы создают момент Мгир, воздействующий на тело, вынуждающее гироскоп совершать прецессию. Этот момент называют гироскопическим моментом. Очевидно, что Мгир = —Мо. В рамках приближенной теории гироскопа имеем [c.177]

Свойства свободных осей широко применяются в технике. Во всех маншнах с быстро в )ащающимися частями возникали бы большие силы, действующие со стороны вращающейся части на ось, если эту ось выбрать произвольно. Эти силы должны были бы уравновешиваться соответствующим давлением нодшипникон. Особенно опасно то, что направление этих сил связано с расположением масс вращающегося тела, и поэтому силы вращаются вместе с телом. Эти большие переменные нагрузки на подшипники действуют разрушительно на всю машину, и их надо всячески избегать. [c.438]

Давление вращающегося тела нз опоры. А, В — точки опоры (подшипники или подпятники) О — произвольная точка на оси враЕцепия (фиг. 105). Полные реакции омор с.г>а гаются из статических, определяемых по правилам статики, н добшючник динамических, перпендикулярных к оси, вращающихся вокруг нее вместе с те.ло ] [c.397]

Влияние преднапряжений на контактное взаимодействие тел с учетом износа исследовалось Л. М. Филипповой в работе [33]. Рассмотрена осесимметричная контактная задача о внедрении жесткого штампа, вращающегося с постоянной угловой скоростью, в преднапряженное упругое полупространство в предположении, что на площадке контакта возникают силы трения, действующие в окружном направлении и связанные с контактным давлением законом Кулона. В связи с этим, перемещение штампа зависит от времени t, так как определяется не только приложенной силой. [c.239]

Н. Г. Четаев (1926) исследовал вопрос о существовании непрерывной последовательности устойчивых фигур равновесия однородной в каждый момент времени вращающейся жидкой массы, находящейся под действием сил ньютоновского притяжения, сил лучистого сжатия к центру тяжести с постоянной скоростью и постоянного давления на свободной поверхности. Для выделения устойчивой последовательности фигур равновесия автор использовал теорему Лагранжа об устойчивости равновесия, которую доказал применительно к рассматриваемой системе. Несколько позднее Четаев (1931), пользуясь теоремой Ляпунова об устойчивости фигур равновесия, доказал, что если существует не бесконечно малый нижний предел для массы отдельных тел, на которые под влиянием сил ньютоновского притяжения и центробежной может распасться некоторая масса однородной несжимаемой жидкости, то для этой массы существует по крайней мере одна устойчивая фигура равновесия. Далее автор доказал две важные общие теоремы о числе реальных ветвей кривой ] авновесия механической системы, проходящих через точку бифуркации и о смене устойчивости. Частные случаи указанных теорем были установлены [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...