Распределение давления во вращающейся жидкости

Рассмотрим распределение давления во вращающейся жидкости до удаления заглушки. Б воде, вращающейся вместе с трубой с постоянной угловой скоростью при отсутствии воздуха и неизменном объеме трубы, что соответствует ее абсолютной жесткости, за счет упругости возникает в центре трубы разрежение, а на периферии - повышенное давление. Если бы в центре трубы давление было равно нулю, то распределение давления в воде по радиусу бьшо бы [c.82]

Теперь можно найти распределение давления во вращающейся жидкости с учетом ее упругости [c.83]

Распределение давления во вращающейся жидкости [c.368]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДАВЛЕНИЯ ВО ВРАЩАЮЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ 369 [c.369]

В группе IV приводятся механизмы гидравлических тахометров п тахографов, принцип действия которых основан на использовании гидродинамических закономерностей, определяющих форму поверхности и распределение давления во вращающейся или движущейся жидкости. [c.14]

Задача о распределении давления в жидкости, находящейся во вращающемся сосуде, решается с использованием (2.4). Результат решения [c.18]

Итак, построено одномерное нестационарное решение (2.10), описывающее переход жидкости из состояния покоя к стационарному распределению (2.4), между равномерно ускоренно вращающимися цилиндрами. Если в начальный момент времени t = О задать не состояние покоя, а стационарное распределение (2.4), то распределение скорости будет оставаться равным начальному распределению (2.4), а давление будет меняться во времени по соотношению (2.5). [c.55]

Величина меридиональной скорости Ст зависит от разности напоров, создаваемых колесами гидромуфты в межколесном (осевом) зазоре 8. При малых скольжениях поле давлений во вращающейся полости гидромуфты весьма близко к распределению давления при относительном равновесии жидкости во вращающихся сосудах (см. 12). Поэтому перепад давления в межколесном зазоре и соответствующий ему напор можно определить по уравнению для относительного равновесия жидкости. Экспериментальные исследования, и расчеты показывают, что угловая скорость вращения жидкости сож между вращающимся колесом и параллельной ему неподвижной стенкой может быть принята равной половине угловой срюрости колеса со [c.298]

Пусть верхняя граница жидкости в зазоре свободна. Тогда давление на ней будет однородным лишь до тех пор, пока она горизонтальна и приведенное выше неравенство не будет удовлетворяться. Поэтому следует ожидать, что жидкость будет стремиться к выталкиванию вверх внутреннего цилиндра для того, чтобы распределение давления на нижележащих горизонтальных плоскостях стало приблизительно таким, каким оно должно быть в сдвиговом течении. Всплывание внутреннего цилиндра будет нарушать требуемый сдвиговой характер течения в зазоре, тем не менее существование такого эффекта, согласно (9.18), свидетельствует об отличии от нуля одной или обеих разностей нормальных напряжений в сдвиговом потоке. Во многих жидкостях, таких, например, как растворы полимеров и растворы алюминиевого мыла в жидких углеводородах, наблюдается эффект всплывания вращающегося стержня. Сущность таких явлений (многократно наблюдавшихся) и их связь с напряженным состоянием жидкости при ее сдвиговом течении была впервые исследована Вейссенбергом ], который разработал много других излагаемых ниже методов определения разностей нормальных напряжений. Эффект всплывания упоминался также в работе Гарнера и Ниссана [c.251]

Всего через полгода после публикации упомянутой работы Н.П. Петрова английский исследователь Б. Тауэр (1845-1904 гг.) установил, что в слое жидкости при вращении вала, разделяющем цапфу вала и подшипник, развивается давление, превышающее давление от внешней нагрузки. Исследования Б. Тауэра легли в основу теории, разработанной английским механиком О. Рейнольдсом (1842-1912 гг.), который в 1886 г. зачитал Королевскому обществу доклад Гидродинамическая теория смазки и ее приложение к экспериментам Б. Тауэра , опубликованный в этом же году. В этой знаменитой работе О. Рейнольдс на базе основных уравнений гидродинамики получил приближенное дифференциальное уравнение распределения давлений в смазочном слое, разделяющем вращающийся шип и подшипник. Это фундаментальное уравнение, известное во всем мире как уравнение Рейнольдса, до сих пор является основным уравнением гидродинамической теории смазки. [c.561]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...